Описание поляризованного излучения

Кроме задания эллипса поляризации, существует целый ряд более или менее наглядных способов описания состояния поляризации [67—69]. Для расчета наибольший интерес представляет описание поляризованного излучения с помощью вектора Джонса ). [c.143]

Описание поляризованного излучения [c.250]

При описании поля излучения с учетом поляризации введенных выше двух составляющих интенсивности / и h становится недостаточно. Чандрасекар [8] сформулировал уравнения переноса поляризованного излучения в общем виде, представив интенсивность излучения как четырехкомпонентный вектор с помощью четырех параметров Стокса. Другими словами, четыре величины /, Q, U, V, называемые параметрами Стокса, кш //, /г, V, V, известные под названием модифицированных параметров Стокса, дают полное описание поляризационных свойств пучка электромагнитных плоских волн. Обычно представляют интерес следующие параметры средняя по времени интенсивность, плоскость поляризации, эллиптичность и степень поляризации. Интенсивность поляризованного излучения в общем случае является четырехкомпонентным вектором [c.17]

Рассмотрев выше свойства поляризованного и неполяризованного теплового излучения, мы можем спросить себя, существует ли более общая теория, пригодная для описания и промежуточных случаев частичной поляризации. Такая теория, действительно существует, и мы изложим ее. Но для этого потребуется предварительно познакомиться с матричным методом, очень удобным для описания частично поляризованного излучения и преобразований, которым оно может быть подвергнуто. Подробнее об общих свойствах частичной поляризации см. работы [4.3, 10.8 4.5]. [c.127]

При описании неполностью поляризованного излучения вводят понятие о степени поляризации, которая определяется как отношение интенсивности полностью поляризованной компоненты к общей интенсивности пучка [c.250]

Наряду с эллипсом поляризации и вектором Стокса для описания полностью поляризованного излучения применяют вектор Максвелла-—Джонса. При этом каждому эллипсу поляризации соответствует матрица-столбец. Исходя из представления поляризованной волны, можно записать соотношения [c.251]

Если экспериментально нельзя выделить какое-либо преимущественное направление колебаний Е, излучение считают неполяризованным. Естественное излучение не является ни полностью поляризованным, ни полностью неполяризованным (обычно вводится понятие степени поляризации, понимая под ней отношение интенсивности компоненты поляризованной части и интенсивности суммарной компоненты). Существует несколько математических методов описания поляризованного света, мы рассмотрим наиболее простой. [c.241]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Обратимся теперь к вопросу о теоретическом описании электронных спектров при надпороговой ионизации в линейно поляризованном поле излучения субатомной интенсивности. [c.195]

Понятие поляризации ТЕМ-волны, как известно, определяет пространственно-временную ориентацию электрического и магнитного векторов в поперечном сечении [67]. Понятие поляризации предполагает наличие упорядоченной ориентации компонентов электромагнитного поля излучения. Наиболее распространенное, традиционное описание состояния поляризации основано на фигуре, которую описывает проекция конца электрического вектора в поперечном сечении ТЕМ-волны. В об-, щем случае полностью поляризованного монохроматического излучения это эллипс (рис. 7.1). [c.142]

В этой части книги, посвященной описанию процессов переноса теплоты излучением, указанную процедуру удобнее провести в две стадии, отличающиеся различной сложностью вводимых в рассмотрение систем. Электромагнитное поле влияет на физическую систему двояким образом. Во-первых, система под действием поля становится поляризованной. Количественно поляризация системы описывается векторами поляризации и намагниченности, которые для поляризованной системы отличны от нуля (1Р 0 М 0). [c.25]

На этом мы заканчиваем изложение основ феноменологического метода описания. Получены все необходимые соотношения (строго для неполяризованной и не строго для поляризованной систем), описывающие поведение системы в электромагнитном поле. В последующих главах эти соотношения будут прямо использованы для описания процесса передачи теплоты излучением. [c.33]

При количественном описании рассеяния частично поляризованного света в кристалле следует использовать параметры Стокса для характеристики падающего и рассеянного излучения. Соотношение между параметрами Стокса падающего и рассеянного света может быть прямо связано с симметрией тензора рассеяния. [c.49]

Описанная выше методика позволяет выполнить не только качественный анализ состояния поляризации, но и количественно характеризовать поляризационную структуру исследуемого излучения. Вследствие того, что эллиптически поляризованный свет является наиболее общим случаем упорядоченного состояния поляризации, при количественном анализе пoлнo тьюi поляризованного излучения необходимо определить отношение полуосей эллипса поляризации и ориентацию его большой оси. Для этой цели необходимо определить азимуты (ориентацию) пластинки Я/4 и анализатора. На этом принципе основаны методы анализа состояния поляризации с помощью азимутальных компенсаторов. Эти методы будут подробно рассмотрены ниже. [c.289]

В пассивном кольцевом резонаторе помимо описанной выше абсорбционной бистабильности могут возникать поляризационные мультистабильности. Обычно считается, что поляризационные эффекты характерны для пучков с наклонным падением. Но даже для распространяющегося вдоль оптической оси интенсивного линейно поляризованного излучения флук гуации поляризации могут нарастать во времени, приводя к появлению ряда конкурирующих стационарных состояний. [c.294]

Все предыдущее исследование проводилось для некоторого выбранного направления колебаний излучающих атомов в источнике света, т.е. рассматривалось излучение вполне определенной поляризации. Не представляет труда распространить полученные выводы на случай поляризованного света, но здесь необходимо более тщательно исследовать вопрос об интерференции поляризованных лучей, в частности наложение интерференционных картин, создаваемых волнами, поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях. Здесь снова окажется полезным идеализированное устройство из двух параллельных пластин, отражающих свет и использованных при описании прост-ранс гвенной когерентности в 5.3. [c.203]

На рис. 2 показана блок-схема установки для экспериментальной проверки формул (15) и (17) для схемы радиоактивного реле, работающего в импульсном режиме. Поток радиоактивного излучения от источника 1 попадает на газоразрядный счетчик 2 и усилитель 3, где стандартизуется в калибраторе 4, и поступает на интегрирующую цепочку 5. Напряжение с цепочки R 5 подается на вход осциллографа 9 типа ЭНО-1. Импульсы со счетчика, калиброванные на амплитуде и длительности, вызывают повышение напряжения на цепочке 5, которое запускает генератор ждущей развертки 8. Когда напряжение на интегрирующей цепочке достигнет потенциала срабатывания электронного реле 6, последнее переходит во второе устойчивое состояние и открывает катодный повторитель 7, в катодную цепь которого включено поляризованное реле. Срабатывание реле переводит ключ к в положение, при котором вход осциллографа отключается от схемы и залемляется. Описанный цикл заряда интегрирующей емкости фотографируется. [c.245]

Очевидно также, что поляризационные эффекты такого типа, вообще говоря, приводят к деполяризации света. При рассмотрении комбинационного рассеяния света молекулярными колебаниями термин степень деполяризации часто используется для описания изменения поляризации первоначально поляризованного света в результате рассеяния. Поскольку для случая комбинационного рассеяния света в кристалле относительные интенсивности рассеянного излучения в каждой поляризации можно вычислить точно, проведя рассмотрение описанного РЫше типа для каждой поляризации падающего излучения, вве- [c.48]

Гораздо проще измерять относительную величину оптической нелинейности. В этом случае, во-первых, отпадает необходимость в абсолютном измерении мощностей взаимодействующих волн. Кроме того, такие измерения обычно не связаны с получением синхронного взаимодействия, и, следовательно, требования к качеству нелинейного кристалла существенно снижаются. Наконец, при относительных измерениях нет необходимости точно исследовать параметры основного излучения, поскольку то же самое излучение воздействует и на опорный образец. Метод измерений, о котором идет речь, был впервые использован Мейкером и соавт. [105] в 1962 г. в настоящее время он известен как техника полос Мейкера. Плоскопараллельная пластинка исследуемого кристалла ориентируется таким образом, чтобы измеряемый нелинейный коэффициент являлся основным в используемом взаимодействии. Например, для измерения коэффициента 36 = z3 y в кристалле KDP необходимо вырезать пластинку так, чтобы ось 2 кристалла лежала в плоскости ее входной грани, а нормаль к входной грани составляла угол 45° с осями хну. Тогда, если луч лазера, падающий нормально на входную грань пластинки, поляризован под углом 90° к оси z, компоненты поля и Еу равны. При этом генерируемая волна второй гармоники будет поляризована параллельно оси 2. Однако при, такой геометрии взаимодействие не будет синхронным и, следовательно, сигнал второй гармоники будет слабым. При повороте кристалла в плоскости, образованной падающим лучом и осью 2, мощность второй гармоники периодически меняется, поскольку при этом меняется эффективная длина взаимодействия и фазовая расстройка. Полученная зависимость мощности второй гармоники от угла поворота кристаллической пластинки представляет собой систему максимумов и минимумов и очень напоминает систему интерференционных полос, за что описанный метод и получил свое название. В действительности же появление таких полос обусловлено природой генерации второй гармоники при больших фазовых расстройках Ak. [c.106]

В 3 дано описание ДГС-лазера как диэлектрического волновода, а в 4 рассматривается распространение волны в симметричном трехслойиом плоском диэлектрическом волноводе. Центральный слой — это область в ДГС-лазере, в которой происходит генерация света и которая называется активным слоем. Трехмерное волновое уравнение для электрического поля оптической частоты выводится из уравнений Максвелла. Далее выводится дифференциальное уравнение, описывающее распространение электрического поля, поляризованного перпендикулярно направлению распространения, — поперечного электрического поля (ТЕ). Аналогичные уравнения описывают поперечные магнитные поля (ТМ), в которых магнитное поле поляризовано перпендикулярно направлению распространения. Эти поля зависят от двух пространственных переменных и времени, и решение волнового уравнения для них получается методом разделения переменных. Как следует из решений волновых уравнений, показатель преломления активного слоя должен быть больше показателей преломления прилегающих слоев, чтобы в трехслойной структуре происходило волноводное распространение излучения. Граничные условия для электрического и магнитного полей также выводятся из уравнений Максвелла. Применение этих граничных условий на границах раздела диэлектриков (гетеропереходах) приводит к дисперсионному уравнению, являющемуся уравнением на собственные значения, которое дает набор дискретных значений постоянной распространения. Получающиеся для этих дискретных значений конфигурации электрического и магнитного полей называются модами. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...