Параллелепипед сил

Правило сложения трех сходящихся сил в пространстве называется правилом параллелепипеда сил. [c.17]

С использованием параллелепипеда сил решается и обратная задача — задача разложения силы на три составляющие по заданным или выбранным направлениям. При решении задач с пространственным относительно друг друга расположением сил обычно оказывается целесообразным разложение силы на три составляющие, направленные параллельно выбранным (заданным) осям координат или непосредственно вдоль осей. [c.57]

Спроецировав параллелепипед сил на координатные плоскости, получим проекции Fxy, F и F силы F на каждую из плоскостей затем легко определить и проекции F , Fy и F силы F на соответствующие оси координат (рис. 1.68), которые при заданных углах a,,., йу и находим так же, как и модули составляющих сил, т. е. по формулам (1.47). [c.58]

Разложение силы по трем заданным направлениям. Исходя из правила параллелепипеда сил, можно решить задачу о разложении данной силы Р на три сходящиеся силы по трем заданным направлениям ОМ, ОМ и OL, не лежащим в одной плоскости (рис. 30). Для этого, очевидно, достаточно построить параллелепипед, ребра которого ОА, ОВ и ОС имели бы заданные направления, а диагональю ОО являлась бы заданная сила Р. При этом ребра этого параллелепипеда ОА, ОВ ОС дадут нам модули искомых составляющих данной силы Р в том же масштабе, в каком отложена сила Р. [c.46]

Правило параллелепипеда сил. Равнодействующая трех сходящихся сил, не [c.362]

Правило параллелепипеда сил. Равнодействующая трех сходящихся сил, не лежащих в одной плоскости, выражается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (фиг. 4). [c.353]

В частном случае равнодействующая пространственной системы трех сходящихся сил изобразится по модулю и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах. Правило параллелепипеда сил.) [c.119]

Просуммировав и приравняв к нулю установленные таким образом выражения для проекций всех действующих на рассматриваемый параллелепипед сил, получим первое уравнение равновесия [c.28]

Вернемся к разбиению тела на элементарные объемы. Если исключить объемы тех элементов, которые граничат с поверхностью тела, то можно получить ступенчатое тело, состоящее из совокупности параллелепипедов. Приложим к центру каждого параллелепипеда силу тяжести где у — [c.133]

Обратимся к уравнению моментов. Вычислим момент действующих иа параллелепипед сил относительно оси, параллельной оси 2 и проходящей через центр С параллелепипеда (фиг. 9.2), ограничиваясь величинами третьего порядка малости. Заметим, что так как массовые силы сами являются величинами третьего порядка малости (они пропорциональны объему частицы йх йу йг), то момент от них (в результате умножения на бесконечно малое плечо) будет величиной четвертого порядка малости, вследствие чего им можно пренебречь. В таком случае, учитывая направление моментов, будем иметь [c.204]

Параболы квадратные — Сегмент — Центр изгиба 3—102 Параллелепипед сил 1 — 353 Параллелепипеды 1—108 2—136 Параллелограмм сил 1 — 353 Параллелограммы — Площадь 1 — 106 Параллельное соединение источников энергии 2 — 339 [c.450]

Выделим в движущейся жидкости элементарный параллелепипед, отбросив всю внешнюю обл.асть жидкости и заменив ее влияние на грани параллелепипеда силами гидростатического давления dPx, dPx, dPy, (рис. 11.18). [c.70]

Пара вращений эквивалентность 50, 87 ПараллелепипеД СИл 83 Параллелограмм моментов 91 [c.279]

Так как ползун В (рис. 13.7, а) показан схематично, то точка К приложения силы / 21 оказалась лежащей как бы вне ползуна. В действительности же сила F i приложена в зоне контакта звеньев / и 2. Если, например, ползун конструктивно выполнен в виде параллелепипеда, длина которого равна I, скользящего в направляющих q — q (рис. 13.8), то можно перенести точку приложения силы В точку о — центр ползуна (рис. 13.8). Тогда на ползун будет действовать сила F. пара сил с моментом М, равным по величине [c.253]

По ребрам прямоугольного параллелепипеда, соответственно равным 10 м, 4 м и 5 м, действуют шесть сил, указанных на рисунке Р, = 4 Н, Pj = 6 Н, Рз = 3 Н, Р4 = 2 Н, Р5 — 6 Н, [c.71]

Для исследования напряженного состояния в окрестности исследуемой точки тела обычно выделяют элемент в виде бесконечно малого параллелепипеда (рис. 88). На его гранях действуют внутренние силы, заменяющие воздействие удаленной части тела и вызывающие появление напряжений. Полные напряжения на гранях можно разложить на нормальные и касательные составляющие. Если ориентацию выделенного элемента изменить, то действующие на его гранях напряжения будут также изменяться. При этом можно найти такое положение элемента, при котором на его гранях касательные напряжения равны нулю. [c.126]

Для того чтобы составить аналитическое выражение обобщенного закона Гука, воспользуемся принципом независимости действия сил и рассмотрим раздельно силы, возникающие на гранях элементарного параллелепипеда (рис. 294). [c.252]

Взяв правую систему неподвижных осей декартовых координат X, у и 2, разложим силу Р по правилу параллелепипеда на три составляющие силы Pj,, Ру и р2, направленные параллельно этим осям (рис, 32). [c.24]

Положим, что к прямоугольному параллелепипеду (рис. 127) весом G на высоте d приложена горизонтальная сила Р, которая мо- [c.87]

Определить главный вектор R и главный момент Mq заданной системы сил относительно центра О и установить, к какому простейшему виду приводится эта система. Размеры параллелепипеда (рис. 41), а также модули и направления сил указаны в табл. 11. [c.37]

Изобразить заданную систему сил, выполнив построение параллелепипеда в масштабе, показав хОу на чертеже равным 135° сокращение размеров по оси Ох принять равным 1 2. [c.37]

Обозначим и, V, w компоненты вектора смещения центра масс параллелепипеда. Сила, согласно второму закону Ньютона, равна массе параллелепипеда pAxAyAz, умноженной на х-компоненту ускорения Уравнение движения параллелепипеда в паправ- [c.143]

Если в точке Л тела приложены три силы Е , Е , Е (рис. 27), линии действия которых не лежат в одной плоскости, то равнодействую. ищя Д этой пространственной системы сходящихся сил изобразится по модулю и направлению диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах, и будет приложена в той же точке А (правило параллелепипеда сил). В самом деле, для трех сил Е , Е , Е диагональ АО [c.42]

Пусть параллелепипед, мысленно выделенный в потоке невязкой жидкости (см. рис. 3) и подверженный действию шести поверхностных сил Р , 7г , Ру, Пу, и и массовой силы Q, перемещается со скоростью , имеюптей компоненты Vy, Имея в виду применить принцип Даламбера, мысленно приложим к параллелепипеду силу инерции [c.64]

Элементы 246—249 Параллелепипед сил 353 Параллелепипеды прямоугольные 108 Параллелограмм сил 353 Параллелограммяые пантографы 468 Параллелограммы — Площадь 106 Параллельность прямых — Условия 242 Параметризация 259 Параметрические ураанения — см. [c.558]

После приложения сил инерции с обратным знаком параллелепипед по принципу Даламбера должен находиться в равновесии поэтому суммы проекций на каждую ось х, у и г всех сил, действующих яа рассматриваемый параллелепипед (сил гидростатичеокого давления, равнодействующих массовой силы и силы инерции), должны быть равны нулю. Эти суммы могут быть представлены следующими выражениями [c.68]

Вернемся к разбиению тела на элементарные объемы. Еслн исключить объемы тех элементов, которые граничат с поверхностью тела, то можно получцть ступенчатое тело, состоящее из совокуп-иостн параллелепипедов. Приложим к центру каждого параллелепипеда силу тяжести АР,, = где у/, — удельный вес в точке тела, совпадающей с центром параллелепипеда. Для системы п параллельных сил тяжести, образованной таким образо.м, можно найти центр параллельных снл [c.111]

Ввхаду этого разность сил давления, денствую]Ц,пх па параллелепипед в направлении оси х, равна указанной величине, умноженной [c.19]

По трем непересекающимся и непараллельным реОрам прямоугольного параллелепипеда действуют три равные по модулю силы Р. Какое соотношение должно существовать между ребрами а, Ь и с, чтобы эта система приводилась к одной равнодействующей [c.69]

Сложение трех сил, не ежащи в о д н о й плоское т и. Геометрическая сумма / трех сил Fi, Fl, f,. не лежащих в одной плоскости, изображается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (правило параллелепипеда). В справедливости этого убеждаемся, применяя последовательно правило параллелограмма (рис. 14). [c.18]

Если к твердому телу приложены три сходящиеся силы, не летт-щис в одной плоскости, то их равнодействующая приложено, в точке переселения линий действия сил и изображается диагональю параллелепипеда, построенного на этих силах (рис. 24). [c.17]

Пример 29. К зершниам прямоугольного параллелепипеда, ребра которого имеют д.тину а= 20 см, Ь 30 см, с = 40 см, приложены указанные на рис. 157 си.ты Я, = 4 Н, Р. = 10 Н и Рз = 5 Н. Требуется привести эту систему сил к простейшему виду. [c.117]

Пример 31. Привести к простс1Пнему виду систему сил, изображенных па рис. 1С>1, если Я, — 2 >1, Р. -= 5 Н, А) -= 14 Н, а размеры прямоугольного параллелепипеда [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...