Случай импульсного источника

Случай импульсного источника [c.150]

СЛУЧАЙ ИМПУЛЬСНОГО ИСТОЧНИКА [c.151]

На этом основании можно говорить, что решение (12.13) представляет собой случай импульсного источника, т. е. такого течения, при котором поток радиальной компоненты вектора импульса через все сечения элементарного конуса с вершиной в начале координат остаётся постоянным. [c.154]

Таким образом, в случае неизменной во времени объемной теплоемкости в нестационарном процессе теплопроводности подобно стационарному случаю (см. п. 2.2.1) имеет место своеобразная обратимость температур относительно координат (г, т) фазового пространства, где наблюдается температура, и (го,то), где действует импульсный тепловой источник единичной мощности. А именно температуры в этих точках фазового пространства будут одинаковыми при инверсии координат наблюдения температуры и действия импульсного источника, причем после такой инверсии отсчет времени ведется в обратном направлении. [c.89]

Пример, иллюстрирующий свойства функций Грина а нестационарном случае. Рассмотрим задачу о функции Грина нестационарного уравнения теплопроводности, описывающего процессы в полубесконечном канале с теплоносителем, Для простоты примем, что внешняя поверхность канала теплоизолирована, импульсный тепловой источник занимает все сечение канала в точке с осевой координатой Хц, а скорость теплоносителя постоянна по сечен ню и длине канала. Таким образом, рассмотрим одномерную задачу, представляющую собой обобщение задачи п. 2.2.3 на нестационарный случай. [c.90]

Электроискровая обработка. Электрической эрозии в той или иной степени подвержены все токопроводящие материалы, что определяет возможность использования электроэрозионных методов для обработки всех практически применяемых металлов и сплавов. Механизм процесса эрозии в импульсном разряде для случая электроискровой обработки может быть представлен в следующем виде. Под действием разряда на поверхности электродов возникают вследствие эффекта бомбардировки заряженными частицами плоские источники тепла. Нестандартный процесс распространения тепла от этих источников вызывает локальное плавление и частичное испарение металла в зоне действия источника. [c.498]

Хлопки лопастей представляют собой импульсные возмущения звукового давления, происходящие с частотой прохождения лопастей NQ. Воспринимаемый как звуки периодических ударов, такой шум доминирует над всеми остальными источниками шума и ощущается как весьма неприятный. Хлопки лопастей повышают общий уровень шума вследствие увеличения его спектра в широком диапазоне высоких частот, а импульсный характер хлопков усиливает беспокоящее действие шума. Хлопки лопастей можно рассматривать как предельный случай шума вращения, что обнаруживают зависимости звукового давления от времени, демонстрирующие резкие импульсы. Причиной хлопков лопастей может быть любое аэродинамическое явление, при котором происходят быстрые изменения нагрузки на лопасти, такие, как влияние сжимаемости и толщины конца лопасти, пересечение лопастями вихрей следа, а возможно, и срыв потока на лопасти. Возникновение хлопков лопастей зависит от конструктивных параметров и режима работы винта. При больших концевых скоростях или больших скоростях полета основными причинами хлопков являются, по-видимому, сжимаемость воздуха и влияние толщины лопасти. В тех случаях, когда лопасти подходят близко к вихревым следам своего или соседнего винта, важной причиной хлопков лопастей становится взаимодействие их с вихрями. [c.865]

Импульсное технологическое напряжение может быть получено в обычных управляемых источниках с тиристорным управлением по первичной или вторичной стороне. Для этого необходимо исключить сглаживающий дроссель и перевести источник в режим прерывистых токов. В силу определенных преимуществ коммутации по первичной стороне трансформатора получение импульсного технологического напряжения целесообразно проводить по этой схеме. Режим прерывистых токов для случая симметричного коммутатора позволяет получить импульсы технологического напряжения частотой 300 Гц, а для случая несимметричного коммутатора — 150 Гц. Однако подключение источников к сети и получение технологического напряжения другой частоты сопровождаются интенсивными переходными процессами в цепи переменного тока, что значительно снижает технико-экономические показатели источника. При подключении трансформатора к сети [c.165]

В 25 было сформулировано понятие ударного теплового режима и получены условия, обеспечивающие его реализацию. Ударный тепловой режим предполагает настолько быстрый нагрев жидкости, что присутствие в системе готовых центров парообразования не препятствует повышению температуры жидкости до Г Т , при которой происходит интенсивное образование флуктуационных зародышевых пузырьков пара. Огромная масса пузырьков начинает играть основную роль в развитии тепловых и гидродинамических процессов. Само явление будем называть взрывным кипением. Ударный тепловой режим можно осуществить при объемном тепловыделении или при нагревании с поверхности. В гл. 4 и 5 он обсуждался как новый источник информации о частоте спонтанного зародышеобразования в метастабильной жидкости для широкой области давлений и 10 см -сек . Изложенные там экспериментальные результаты по импульсному нагреванию тонкой платиновой проволочки несут отпечаток не только изменяющихся по мере перегрева свойств жидкости, но также процессов роста пузырьков и их взаимодействия с окружающей жидкостью и со стенкой. Указанные процессы имеют важное значение. В данной главе рассмотрим их более подробно. Наряду с кратким обсуждением общих вопросов физики кипения анализируются особенности взрывного кипения как предельного случая. [c.168]

В предыдущих параграфах настоящей главы обсуждалась проблема возбуждения монохроматических акустоэлектрических волн. Между тем в реальных экспериментах волны всегда возбуждаются импульсом конечной продолжительности. Теоретическое исследование этого вопроса еще более сложно, чем в случае монохроматических источников. Существует, по-видимому, единственная теоретическая работа [191], посвященная импульсному возбуждению волн. Поэтому мы ограничимся отысканием импульсных функций Грина для простейшего случая сдвиговых волп в полубесконечном пьезокристалле класса 6 тт, который н рассматривался в упомянутой работе. Разумеется, дальнейшее исследование вопроса представляет несомненный интерес и с общей точки зрения, и для более отчетливого понимания особенностей волновых процессов, происходящих в различных акустоэлектронных и акустооптических приборах. [c.217]

Рпс. 2. а — гистограмма энергетического распределения протонов отдачи, образующихся в эмульсИи. Источник нейтронов — импульсный разряд в дейтерии. Знаком -Ь отмечено распределение, отвечающее потоку нейтронов, летящих по направлению к аноду, т. е. против направления ускорения дейтронов. Знаком —> отмечено распределение, отвечающее нейтронам, летящим по направлению к катоду, т. е, в направлении ускорения дейтронов. Нейтронное излучение имеет в данном случае ускорительную природу, б — гистограмма энергетического распределения протонов, образующихся при реакции (16). Распределение снято для случая импульсного разряда в дейтерии для протонов, летящих в сторону катода, т. е. для направления возможного ускорения дейтронов. Сдвиг относительно нулевой энергии (3,04 Мэе) не превышает аппаратного разрешения, что отвечает анергии дейтронов окол [c.392]

Проблема воздействия импульсных сил, распределенных вдоль линии, на анизотропное полупространство была рассмотрена для трансверсально изотропного упругого материала в работе Краута [88]. В частности, если поверхность полупространства нормальна к оси симметрии, линейный источник вызывает появление двух волновых поверхностей (рис. 22). Обобщение этого решения на случай соударения с упругим телом к настоящему времени не получено. Волны, образующиеся при сосредоточенном ударном нагружении изотропного полупространства, изучались Пекерисом [135 ], который показал, что большие поверхностные напряжения распространяются со скоростью поверхностных волн Релея. Однако решение динамической задачи об ударе упругой сферы по упругому полупространству до настоящего времени не известно. [c.316]

Одновременно с этим направлением ведутся исследования в области создания установок, в которых термоядерный процесс организуется с помош ью импульсных систем. Источниками энергии в этом случав могут быть, например, известные лазеры или электронные пучки, которые также дают возможность получать сверхсильные магнитные поля. С помощью энергии лазеров осуществляется быстрый нагрев небольпшх мишеней до термоядерной температуры. Достижения советских ученых высоко оценены во всех странах мира. По образцу Токамака и с тем же названием создаются установки в США, Японии и других странах. Советские ученые предусматривают дальнейшее расширение и углубление научно-исследовательских и проектнонкон-структорских работ. [c.177]

В связи с тем что функция Рд(Ь), как отмечалось экспериментально, неопределима, анализ полученных результатов ведется для импульсных сейсмотрасс, полученных для случая Р0(Ь) Для того чтобы иметь возможность анализировать волновое поле при изменении частотного состава возбуждаемых источником импульсов давления, кроме импульсных сейсмотрасс и их спектров, рассматриваются также сейсмо трассы и соответствующие им амплитудные спектры, полученные при полосовой фильтрации импульсных сейсмотрасс с центральной частотой полосы пропускания Гд. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...