ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Случай импульсного источника из "Динамика вязкой несжимаемой жидкости " Следуя указанному в предшествующем параграфе обратному летоду, рассмотрим ещё один случай 1) точного интегрирования уравнений установившегося осесимметричного движения вязкой несжимаемой жидк01 ти. [c.150] Так как компоненты скорости из (12.14) обратно пропорциональны радиусу, а давление из (12.15) обратно пропорционально квадрату радиуса, то каждый из трёх векторов (12.22), представляющих тензор плотности потока импульсов, будет обратно пропорционален квадрату сферического радиуса. Это значит, что если мы проведём из начала координат пучок направлений, образующих круглый конус с небольшим углом раствора (рис. 42), то для всех сечений этого конуса произведение каждой составляющей из трёх векторов о на площадь сечения будет одним и тем же. В частности, будет одним и тем же поток вейтора-импульса, направленного по нормали к сечению, т. е. [c.153] На этом основании можно говорить, что решение (12.13) представляет собой случай импульсного источника, т. е. такого течения, при котором поток радиальной компоненты вектора импульса через все сечения элементарного конуса с вершиной в начале координат остаётся постоянным. [c.154] Сравнивав уравнение (12.27) с уравнением (12.18), мы видим, что левые части тождественно совпадают, а правые части отличаются на слагаемые, содержащие постоянные С, и С . Чтобы, наконец, перейти к решению (12.21), надо ещё и постоянное Со положить равным нулю. Единственное постоянное, входящее в решение (12.21), можно определить, задавая, например, постоянную потока импульса, входящую в правую часть (12.24). [c.154] Вернуться к основной статье