Давление (упругость) насыщенных паров жидкостей

Сифон представляет собой самотечный трубопровод, часть которого расположена выше питающего его резервуара. Особенностями такого трубопровода являются то, что давление по всей его восходящей линии и по части нисходящей линии меньше атмосферного для того, чтобы по нему началось движение жидкости, необходимо весь его объем заполнить жидкостью давление в верхней точке сифона не должно быть меньше давления (упругости) насыщенных паров жидкости при данной температуре, так как в противном случае в этом месте может возникнуть кавитация (см. 1.1) и разрыв сплошности, в результате чего движение жидкости по сифону прекратится. [c.93]

Давление (упругость) насыщенных паров жидкости. Упругость паров — это давление, при достижении которого возникает при данной температуре свободное испарение жидкости и пары ее заполняют замкнутое пространство до наступления насыщения. В соответствии с этим давлением или упругостью насыщенного пара жидкости называется установившееся в замкнутом пространстве давление пара, находящегося в равновесии с жидкостью. [c.42]

Пена образуется, как правило, тем интенсивнее, чем ниже поверхностное натяжение и давление (упругость) насыщенного пара жидкости. Такие условия возникают при добавлении в жидкость небольшого количества (менее 0,1% по весу) воды. [c.81]

Если давление в трубопроводе понизится до давления (упругости) насыщенных паров жидкости при данной температуре, то начнется холодное кипение , образуются пары жидкости. При резком уменьшении давления могут образоваться полости, заполненные смесью пара и воздуха (при достаточно низком давлении), т. е. произойдет разрыв сплошности потока, разрыв колонны , жидкости. Так как движение жидкости в трубопроводе не остановилось, то при возникновении отраженных волн с изменением направления массы жидкости устремляются к [c.302]

В действительности его давление равно упругости насыщенных паров жидкости при данной температуре оно сравнительно невелико. [c.72]

Кавитация — нарушение сплошности потока капельной жидкости. При снижении давления или повышении температуры в жидкости начинают появляться отдельные пузырьки ее паров, а также выделяться растворенные в ней газы. Когда давление станет равным давлению (упругости) насыщенных паров рассматриваемой жидкости при данной температуре (табл. 1), в ней образуются пузыри и даже целые полости, заполненные парами жидкости и газами, которые расчленяют непрерывный поток жидкости. Естественно, что законы, установленные для сплошных сред, теряют при этом свою силу. [c.12]

Давление (упругость) насыщенных паров некоторых жидкостей при различных температурах (р , п в кн/л( ) [c.12]

Нормальная (бескавитационная) работа гидросистем обеспечивается наличием во всех точках потока запаса давления над упругостью насыщенных паров жидкости при данной температуре. [c.621]

Давление паров жидкостей (см. Упругость насыщенных паров жидкости ) 87 [c.675]

Входящее в левую часть уравнения абсолютное давление для нормальной работы насоса дол>кно быть больше упругости насыщенных паров жидкости при данной температуре во избежание вскипания, т. е. [c.203]

Образование насыщенных паров приводит к тому, что на свободной поверхности жидкости не может быть достигнуто давление ниже упругости насыщенного пара, соответствующей данной температуре. [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся в ней при определенных температуре и давлении. Такой фазовый переход называется кипением. Оно может наступить в покоящейся или движущейся жидкости при температуре, равной температуре кипения при данном давлении, или при давлении, равном упругости насыщенного пара при данной температуре. [c.20]

Если жидкость освобождена от растворенного и защемленного газа, то процесс кипения не возникает даже при температуре, значительно превосходящей температуру кипения. Жидкости в таком состоянии называют перегретыми. Дегазированные жидкости не кипят и при понижении давления ниже упругости насыщенных паров. Доказано, что такие жидкости могут выдерживать значительные растягивающие напряжения. [c.20]

Однако в технике приходится, как правило, иметь дело с жидкостями, в которых есть растворенный или защемленный в виде пузырьков газ. Технические жидкости не только не выдерживают растягивающих усилий, но и вскипают при давлениях, равных упругости насыщенных паров. [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся внутри нее при кипении, т. в. испарении жидкости, сопровождающемся интенсивным образованием пузырей, заполненных насыщенным паром. Кипение может наступить в покоящейся или движущейся жидкости вследствие повышения температуры выше, чем температура кипения при данном давлении, или вследствие понижения давления до значений, меньших упругости насыщенного пара при данной температуре. [c.22]

Жидкие металлы характеризуются очень большими значениями (коэффициентов теплопроводности по сравнению с другими жидкостями и поэтому обладают способностью интенсивно отводить тепло от поверхности нагрева. Благодаря их высокой температуре кипения процесс передачи тепла в условиях высоких рабочих температур может быть осуществлен при сравнительно низких давлениях. Из-за низкой упругости насыщенного пара кавитация при течении жидкого металла не развивается сколько-нибудь заметно. [c.51]

Условия применения. Если при истечении переохлажденной жидкости через зазор уплотнения давление становится равным упругости насыщенных паров и жидкость превращается в пар, то необходимо оценить степень ее загрязненности. Если грязь или примеси являются растворенными частичками, то они будут выделяться в виде отложения в том месте канала, где наступает фазовый переход, и могут нарушить работу уплотнения. [c.56]

Зависимость давления насыщенного пара от температуры для некоторых жидкостей при соотношении жидкой и паровой фаз 1 4 дана в табл. 3. Упругость насыщенных паров для применяемых в гидросистемах минеральных масел можно принять при температуре 50° С, равной примерно 0,02 кГ/см [5]. [c.9]

Данные по величине давления насыщенного пара жидкости необходимы при определении пригодности жидкости для работы в условиях высоких температур, а также для оценки кавитационных характеристик гидросистемы. Упругость паров жидкости имеет особо большое значение для гидросистем ракет, полеты которых происходят на больших высотах в условиях сильного разрежения. При космических полетах разрежение может достигать 10 —10 мм рт. ст. В этих условиях со смачиваемых рабочих поверхностей деталей гидроагрегатов, выходящих во внешнюю среду, испаряется жидкостная пленка. [c.42]

Увеличение температуры рабочей жидкости вызывает увеличение упругости насыщенных паров (рис. 44) и возможность выд,еле-ния их в полостях низкого давления. В частности, выделившийся в насосе пар может снизить производительность насоса и вызвать кавитационные условия работы. [c.96]

Абсолютное давление на входе при работе машины на режиме генератора определяет полноту заполнения рабочих камер, потому что давление здесь может быть меньше давления, соответствующего упругости насыщенных паров рабочей жидкости. В этом случае в полости входа возникает локальное кипение рабочей жидкости, вызывающее неполное заполнение рабочих камер. Кроме того, при низком абсолютном давлении в полости входа происходит выделение газов, растворенных в рабочей жидкости, что увеличивает неполное заполнение рабочих камер. В результате жидкость из рабочих камер поступает к выходной полости в двухфазном состоянии. Опасность такого состояния рабочей жидкости заключается в том, что процесс конденсации паровой фазы жидкости в выходной полости сопровождается гидравлическими ударами и вибрациями деталей. Гидравлические удары в местах конденсации приводят к эрозионному и коррозионному разрушению материала деталей, поэтому обязательным условием нормальной работы машины на режиме генератора является обеспечение на входе давления рх (см. рис. 30, а), превышающего давление, соответствующее упругости насыщенных паров при температуре стенок рабочих камер. [c.113]

Помимо явления компрессии в случаях, когда увеличение объема изменяемой полости начинается раньше начала первой фазы цикла, в замкнутом объеме изменяемой полости происходит падение абсолютного давления до величины, соответствующей упругости насыщенных паров рабочей жидкости, и возникают явления локального кипения и выделения растворенных газов, связанные с низким абсолютным давлением. Эти явления и их последствия описаны выше (см. 17). [c.115]

Абсолютное давление на входе в рабочий орган при работе на генераторном режиме не должно быть меньше давления, соответствующего упругости насыщенных паров рабочей жидкости при температуре ее выхода. [c.154]

Предельное (из физических соотношений) значение вакуума ограничено возможным наименьшим давлением в сжатом сечении, которое из условия отсутствия разрыва сплошности жидкости не должно быть меньше давления насыщенных паров жидкости рн.п (или упругости паров жидкости) при температуре в условиях истечения (табл. [c.219]

В гидродинамических передачах, как и во всех других гидромашинах [4 1, 26], кавитация будет возникать в местах, где давление равно или ниже упругости насыщенных паров жидкости. При этом в потоке жидкости возникают пузырьки, заполненные насыщенным паром, которыевместе с потоком перемещаются в областьповышенных давлений. Здесь в них происходит конденсация пара и образуются пустоты, в которые устремляется жидкость. Так как этот процесс происходит очень быстро, то возникают гидравлические удары с высокой частотой, большим приращением давления и температуры. На эрозионное действие накладывается коррозионное действие электрохимических процессов и происходит интенсивное разрушение материала, из которого выполнена проточная часть. С развитием кавитации, кроме того, происходит нарушение обычного рабочего процесса с резким понижением к. п. д., расхода и мощности. [c.40]

В работе [3] приводятся экспериментальные данные по определению кривой упругости насыщенного пара жидкости от твердого состояния до критической точки и критических параметров. Кривая упругости в соответствии с работой [3] наиболее полно согласуется с данными большинства других экспериментальных работ [1], величина критической температуры близко совпадает с исследованиями, проведенными в Колумбийском университете, а критическое давление совпадает со значением, найденным Национальным бюро эталонов США. Поэтому приведенные в работе [3] экспериментальные данные по кривой упругости насыщенного пара и критические константы (/к = 230 0,2°С и Рк=45,5 0,5 ата, т. е. Гк=503,16 0,2° К и Рк=44,6 0,49 бар) являются, по-видимому, наиболее достоверными. Наиболее надежное значение критической плотности признано 1,39 ej M [1]. Теплоемкость, энтропия и энтальпия жидкого гексафторида урана в равновесии с паром определены также очень точно (погрешность 1%), однако они приведены до температуры 370° К [1]. [c.153]

К неустойчивой работе передачи. Для нормальной, бескавитаци онной работы ГДТ необходимыми условиями являются полно заполнение рабочей полости жидкостью отсутствие зон с давле нием, равным давлению упругости насыщенных паров рабоче жидкости при данной температуре поддержание температуры ра бочей жидкости ниже допустимой как по условиям вспышки разложения, так и по обеспечению смазывающих свойств. [c.202]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхпостя.ми воды, то оказывается, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров во,ды над плоской поверхностью. Так, на воздухе при 15 С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 кн м и конденсация происходит при 100%-иой относительной влажности на,д мениском с радиусом кривизны 1,2- 10 мм упругость, паров воды уменьшается до 667 и конденсации паров воды происходит при 397о-ной относительной влажности. [c.174]

Термометры, основанные на измерении давления веш,ества, — это манометрические термометры, которые представляют собой замкнутую герметичную термосистему (рис. 9.1), состоящую из термобаллона 3, манометрической пружины 1 и соединяющего их капилляра 2. Действие термометра основано на температурной зависимости давления газа (например, азота) или жидкости, заполняющих герметичную термосистему, или на температурной зависимости упругости насыщенного пара в парожидкостных (конденсационных) термометрах. Манометрические термометры выпускаются как технические приборы для измерения температуры от —150 до + 600 °С в зависимости от природы термометри-ческого вещества (со специальным заполнением рический Т мо- ДО 1000 °С). Термоприемник, представляющий метр собой термобаллон (например, у газового мано- [c.172]

Переход молекул жидкости в пар называется испарением, а обратный переход — конденсацией. Жидкость может находиться в равновесии со сюим паром. Это равновесие наступает само собой, если жидкость длительное время находится в закрытом сосуде. Тогда с течением времени достигается такое состояние, при котором число молекул, переходящих из жидкости в пар, равно числу молекул, совершающих обратный переход. В этом случае пар называют насыщенным и в нем устанавливается вполне определенное при данной температуре давление, называемое упругостью насыщенного пара. Эта величина возрастает с увеличением температуры. Ниже приведены значения упругости (в Н/м ) насыщенных паров воды и ртути при разных температурах [c.22]

Упругость [давление] насыщенных паров характеризует кавитационные свойства рабочей жидкости. Для масел, применяемых в гидродинамических передачах, упругость насыщенных паров в диапазоне температур 20—60° С составляет примерно 0,001 — 0,02 кПсм (98,1—1962 н/ж ) [4]. В смеси для расчетов следует брать жидкость с большим значением упругости насыщенных паров. Вода при температуре 20 40 60° С имеет соответственно упругость насыщенных паров 0,033 0,08 0,20 кПсм . [c.18]

Двухфазный поток жидкости. Истечение двухфазной жидкосТй под давлением через кольцевой зазор в лабиринтных уплотнениях является обычным для питательных насосов котлов и стержней регулирования процесса ядерных реакторов с жидкостным охлаждением. Давление внешней среды здесь меньше, чем упругость насыш,енных паров, соответствуюш,ая температуре жидкости внутри установки. По мере того, как переохлажденная или на-ходяш,аяся под давлением жидкость протекает по зазору уплотнения, давление ее постепенно уменьшается и достигает значения, равного упругости насыщенных паров. В этом месте мгновенно возникает парообразование. В двухфазном потоке жидкости отношение давлений, соответствующее критическому расходу, обычно лежит между отношением упругости насыщенных паров к давлению на входе и отношением, которое может быть получено, исходя из критической скорости. Для большинства расчетов это правило достаточно точно. [c.52]

В общем случае при расчете давления насыщенных паров смесей жидкости исходят из положения, согласно которому упругость пара над всякой жидкой смесью равна сумме парциальных упругостей ее составных частей. Однако поскольку это давление зависит также и от температуры, и от соотношения в смеси компонентов и их характеристики, расчет давления насыщенного пара жидкости, состоящей из двух и более компонентов, представляет известную сложность. Она обусловлена в основном тем, что в насыщенном паре смесей жидкостей содержится большее количество легко испаряющихся (более летучих) компонентов, чем в самой жидкости. По мере испарения жидкая фаза обедняется этими компонентами, а паровая фаза обогащается ими, причем обеднение жидкой фазы легкоиспаря-ющимися компонентами будет тем больше, чем больше объем парового пространства по отношению к жидкости. Вследствие этого и упругость насыщенного пара такой сложной жидкости будет тем меньше, чем выше отношение объемов паровой и жидкой фаз. Лишь при очень малых объемах паровой фазы по сравнению с объемом жидкости и обеднением смеси летучими компонентами можно пренебрегать. [c.43]

Однако наши исследования показали, что наблюдаемые в практике кавитационные явления происходят в основном вследствие выделения из жидкости растворенного воздуха и расширения его пузырьков, находящихся в механической смеси с жидкостью. Последнее подтверждается тем, что кавитация начинается не при давлении парообразования жидкости, а при некотором критическом давлении, значительно превышающем давление парообразования (р 1> р ). Испытания показали, что активная кавитация при работе насоса на масле АМГ-10, упругость насыщенных паров которого при температуре 60° С не превышает 3—4 мм рт. ст., наступает при абсолютном давлении на входе в насос 400—450 мм рт. ст. Этими испытаниями также установлено, что создать в реальной гидросистеме такой вакуум, который соответствовал бы упругости паров жидкости, практически не представляется возможным, за исключегшем случаев течения жидкости под действием высоких перепадов через местные сопротивления (дроссели, рабочие щели предохранительных клапанов и пр.). [c.45]

Высказанное предположение подтверждается также тем, что кавитация начинается тем раньше, чем больше воздуха содержится в жидкости. Опыты с маслом индустриальное 20 при температуре 60° С (упругость насыщенных паров при этой температуре равна 1 мм рт. ст.) показали, что после выдержки его в течение 1 ч при интенсивном перемешивании под вакуумом 300 мм рт. ст. активное выделение газовых пузырьков во всасывающем трубопроводе насоса началось при абсолютном давлении 320 мм рт. ст., тогда как при испытании в этих условиях насоса на масле, не подвергнутом подобному деаэрированию, выделение газовых пузырьков началось ун<е при давлении 520 мм. При выдерживании же масла под вакуумом в 500 мм выделение газовых пузырьков началось лишь при давлении 210 мм рт. ст. Следовательно, при деаэрировании масла кавитационная его стойкость повышается (точка кавитации смещается в зону более высокого вакуума). [c.46]

Выбор кавитационно-стойкнх материалов определяется особенностями их работы в условиях кавитации. В движущемся потоке жидкости при уменьшении давления до уровня меньшего, чем упругость насыщенных паров, возникает нарушение сплошности, образуются полости, каверны, пузыри. При движении они сокращаются и исчезают — захлопываются. При смыкании полостей материал, контактирующий с жидкостью, испытывает гидродинамические удары, в результате которых происходит разрушение и эрозия. Давление при этом достигает 126—250 МПа, а температура 230-720 С. [c.167]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

Необходимо иметь в виду, что минимальное давление в жидкости, а следовательно, и начало кавитации зависят от температуры. Минимальное давление определяется упругостью насыщенных паров данной жидкости чем больше температура жидкости, тем больше давление ее насыщенных паров, а следовательно, и давление при котором начинается кииеиие жидкости. Так, например, для воды при температуре 60°С Рт1п=2028 при температуре 80°С / т1п = 4828 тогда как, например, при 15° С /-ШШ-180 кг1м [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...