Упругость насыщенных паро

Упругость насыщенного пара над растворами. При испарении растворов в целом ряде случаев необходимо учитывать не только [c.283]

Рис. 4.3. Кривая упругости насыщенного пара воды

Следовательно, а >0, т. е. температурный эффект дросселирования в критической точке имеет для всех веществ положительное значение, равное обратной величине углового коэффициента кривой упругости насыщенного пара при критической температуре. Другими словами, адиабатическое дросселирование вещества в критической точке и вблизи нее приводит к понижению температуры. [c.175]

Рис. 8.13. Общая касательная критической изо хоры и кривой упругости насыщенного пара в критической точке

На рис. 14.4 показаны кривые для упругости насыщенного пара чистого растворителя и разбавленного раствора. Кривая для раствора проходит ниже кривой для чистого растворителя и почти параллельно последней. [c.506]

Исходя из уравнения (20.13) можно сформулировать основные требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с" мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Г при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [c.624]

Понятно также, что упругость насыщенных паров в рабочем интервале температур не должна быть высокой. [c.625]

Сифон представляет собой самотечный трубопровод, часть которого расположена выше питающего его резервуара. Особенностями такого трубопровода являются то, что давление по всей его восходящей линии и по части нисходящей линии меньше атмосферного для того, чтобы по нему началось движение жидкости, необходимо весь его объем заполнить жидкостью давление в верхней точке сифона не должно быть меньше давления (упругости) насыщенных паров жидкости при данной температуре, так как в противном случае в этом месте может возникнуть кавитация (см. 1.1) и разрыв сплошности, в результате чего движение жидкости по сифону прекратится. [c.93]

Кавитационный запас Д/i представляет собой избыток напора жидкости на входе в насос над упругостью насыщенных паров [c.165]

Образование насыщенных паров приводит к тому, что на свободной поверхности жидкости не может быть достигнуто давление ниже упругости насыщенного пара, соответствующей данной температуре. [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся в ней при определенных температуре и давлении. Такой фазовый переход называется кипением. Оно может наступить в покоящейся или движущейся жидкости при температуре, равной температуре кипения при данном давлении, или при давлении, равном упругости насыщенного пара при данной температуре. [c.20]

Если жидкость освобождена от растворенного и защемленного газа, то процесс кипения не возникает даже при температуре, значительно превосходящей температуру кипения. Жидкости в таком состоянии называют перегретыми. Дегазированные жидкости не кипят и при понижении давления ниже упругости насыщенных паров. Доказано, что такие жидкости могут выдерживать значительные растягивающие напряжения. [c.20]

Однако в технике приходится, как правило, иметь дело с жидкостями, в которых есть растворенный или защемленный в виде пузырьков газ. Технические жидкости не только не выдерживают растягивающих усилий, но и вскипают при давлениях, равных упругости насыщенных паров. [c.20]

Жидкость может испаряться не только со свободной поверхности, но и внутрь пузырей, образующихся внутри нее при кипении, т. в. испарении жидкости, сопровождающемся интенсивным образованием пузырей, заполненных насыщенным паром. Кипение может наступить в покоящейся или движущейся жидкости вследствие повышения температуры выше, чем температура кипения при данном давлении, или вследствие понижения давления до значений, меньших упругости насыщенного пара при данной температуре. [c.22]

В действительности его давление равно упругости насыщенных паров жидкости при данной температуре оно сравнительно невелико. [c.72]

Точки, лежащие на р—Т-диаграмме по обе стороны от кривой равновесия фаз р = Ps T), соответствуют однородным состояниям тела, т. е. отдельным фазам верхние (лежащие над кривой или слева от нее) — низкотемпературной, а нижние (лежащие справа от кривой) — высокотемпературной фазе. Например, в случае равновесия жидкой и газообразной фаз (рис. 3.5) над кривой фазового равновесия расположена область жидкого состояния, а под кривой — область газообразного состояния. Кривая фазового равновесия представляет собой в данном случае кривую упругости насыщенного пара жидкости. [c.207]

Рис. 3.5. Кривая упругости насыщенного пара воды — критическая точка

Кавитация — нарушение сплошности потока капельной жидкости. При снижении давления или повышении температуры в жидкости начинают появляться отдельные пузырьки ее паров, а также выделяться растворенные в ней газы. Когда давление станет равным давлению (упругости) насыщенных паров рассматриваемой жидкости при данной температуре (табл. 1), в ней образуются пузыри и даже целые полости, заполненные парами жидкости и газами, которые расчленяют непрерывный поток жидкости. Естественно, что законы, установленные для сплошных сред, теряют при этом свою силу. [c.12]

Давление (упругость) насыщенных паров некоторых жидкостей при различных температурах (р , п в кн/л( ) [c.12]

Входящие в уравнение величины — теплота парообразования г, удельный объем р кипящей жидкости — так же, как и характеристика упругости насыщенного пара р = / (Т ), могут быть определены экспериментально. Из уравнения [c.37]

Из формулы (2.2) видно, что скорость испарения зависит от температуры, резко возрастая с ростом Т. Вместе с увеличивается и упругость насыщенного пара р . Это приводит к росту вероятности столкновения испарившихся атомов с частицами пара и возврату их на поверхность. Поэтому при высокой упругости пара скорость испарения начинает падать с ростом р . Лишь при давлениях насыщенных паров и остаточной атмосферы в камере напыления, меньших 10 Па, скорость испарения практически перестает зависеть от давления. [c.60]

При очень высокой степени дисперсности система приобретает особые свойства. В ней сильнее выражаются поверхностные свойства упругость насыщенного пара над мелкой каплей больше упругости над крупной, в результате мелкие капли исчезают за счет увеличения более крупных. Поэтому мелкие крупинки твердых тел быстрее и в большем количестве растворяются. Известно т акже, что мелкие крупинки плавятся при более низкой температуре, чем крупные, и т. д. [c.21]

Упругость насыщенных паров топлив в мм рт. ст. в зависимости от температуры [c.224]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхпостя.ми воды, то оказывается, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров во,ды над плоской поверхностью. Так, на воздухе при 15 С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 кн м и конденсация происходит при 100%-иой относительной влажности на,д мениском с радиусом кривизны 1,2- 10 мм упругость, паров воды уменьшается до 667 и конденсации паров воды происходит при 397о-ной относительной влажности. [c.174]

Отечественные ученые внесли большой вклад в дело развития основ термодинамики были проведены большие работы по изучению теплофизических свойств веществ. В первую очередь следует отметить работы профессора А. Г. Столетова и его современника М. П. Авенариуса, работавших в области изучения веществ в критическом состоянии. Важные работы по вопросу об упругости насыщенных паров смесей жидкостей были проведены Д. П. Коноваловым и Л. Г. Богаевским, им же принадлежат серьезные работы по теории соответственных состояний. [c.7]

Можно привести еще и геометрическое доказательство невозможности рассматриваемого равенства. Действительно, так как др1дТк)у= йрЫТ , то при выполнении равенства др/дТк)Б = др/дТк) / критическая изохора и критическая изоэнтропа имеют общую касательную с кривой упругости насыщенного пара, т. е. вблизи критической точкЩ критическая изоэнтропа и критическая изохора совпадают и, следовательно, величина теплоемкости Су в критической точке должна обращаться в нуль, что невозможно. [c.263]

Термометры, основанные на измерении давления веш,ества, — это манометрические термометры, которые представляют собой замкнутую герметичную термосистему (рис. 9.1), состоящую из термобаллона 3, манометрической пружины 1 и соединяющего их капилляра 2. Действие термометра основано на температурной зависимости давления газа (например, азота) или жидкости, заполняющих герметичную термосистему, или на температурной зависимости упругости насыщенного пара в парожидкостных (конденсационных) термометрах. Манометрические термометры выпускаются как технические приборы для измерения температуры от —150 до + 600 °С в зависимости от природы термометри-ческого вещества (со специальным заполнением рический Т мо- ДО 1000 °С). Термоприемник, представляющий метр собой термобаллон (например, у газового мано- [c.172]

Переход молекул жидкости в пар называется испарением, а обратный переход — конденсацией. Жидкость может находиться в равновесии со сюим паром. Это равновесие наступает само собой, если жидкость длительное время находится в закрытом сосуде. Тогда с течением времени достигается такое состояние, при котором число молекул, переходящих из жидкости в пар, равно числу молекул, совершающих обратный переход. В этом случае пар называют насыщенным и в нем устанавливается вполне определенное при данной температуре давление, называемое упругостью насыщенного пара. Эта величина возрастает с увеличением температуры. Ниже приведены значения упругости (в Н/м ) насыщенных паров воды и ртути при разных температурах [c.22]

Упругость [давление] насыщенных паров характеризует кавитационные свойства рабочей жидкости. Для масел, применяемых в гидродинамических передачах, упругость насыщенных паров в диапазоне температур 20—60° С составляет примерно 0,001 — 0,02 кПсм (98,1—1962 н/ж ) [4]. В смеси для расчетов следует брать жидкость с большим значением упругости насыщенных паров. Вода при температуре 20 40 60° С имеет соответственно упругость насыщенных паров 0,033 0,08 0,20 кПсм . [c.18]

В гидродинамических передачах, как и во всех других гидромашинах [4 1, 26], кавитация будет возникать в местах, где давление равно или ниже упругости насыщенных паров жидкости. При этом в потоке жидкости возникают пузырьки, заполненные насыщенным паром, которыевместе с потоком перемещаются в областьповышенных давлений. Здесь в них происходит конденсация пара и образуются пустоты, в которые устремляется жидкость. Так как этот процесс происходит очень быстро, то возникают гидравлические удары с высокой частотой, большим приращением давления и температуры. На эрозионное действие накладывается коррозионное действие электрохимических процессов и происходит интенсивное разрушение материала, из которого выполнена проточная часть. С развитием кавитации, кроме того, происходит нарушение обычного рабочего процесса с резким понижением к. п. д., расхода и мощности. [c.40]

Покажем теперь, что в критической точке частная производная (dpldT)v равняется полной производной dpJdT , взятой по кривой упругости насыщенного пара. [c.227]

Второй слой может начать обра.аовываться в основном вследствие притяжения его молекул к молекулам нижележащего первого слоя. Подобное явление будет похоже на явление конденсации паров на поверхности жидкости, но отличаться от него тем, что, вместо толстого объема жидкости, берется ее слой толщиной в одну молекулу. Свойства такого слоя обычно значительно отличаются от свойств поверхности жидкости, и потому конденсация на нем паров жидкости происходит несколько иначе. Большей частью конденсация начинается при таком содержании паров жидкости, которое несколько (на 5— 10%) ниже упругости паров, насыщающих пространство при той же температуре . Итак, последующие адсорбционные слои образуются при упругости пара, довольно близкой к упругости насыщенного пара. В то же время для молекул с высокой поверхностной активностью образование первого слоя, его как бы насыщение, заканчивается при упругости пара, во много раз меньшей упругости насыщенного пара. Таким образом, в большом интервале упругости пара — от весьма малохг до соответствующей почти насыщенным парам — адсорбционный слой сохраняет толщину, равную одной молекуле. [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...