Теплопроводность смесей многоатомных газов

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ [c.67]

Теплопроводность смесей многоатомных газов определяется молекулярным потоком поступательной энергии и диффузионным потоком внутренней энергии. [c.97]

Теплопроводность смеси многоатомных газов можно представить в виде [c.100]

ПРЕОБРАЗОВАНИЕ СООТНОШЕНИЙ, ОПИСЫВАЮЩИХ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ, К ФОРМЕ УРАВНЕНИЯ ВАСИЛЬЕВОЙ [c.141]

Рис. 8-5. Теплопроводность смесей многоатомных газов с неполярными компонентами при атмосферном давлении

Теплопроводность смесей многоатомных газов с неполярными компонентами [c.252]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ МНОГОАТОМНЫХ НЕПОЛЯРНЫХ ГАЗОВ [c.97]

Дж. Гиршфельдер [Л. 3], обобщая вывод соотношения для коэффициента теплопроводности многоатомного газа (см. гл. 3) на случай v-компонентной смеси многоатомных газов н пренебрегая обменом энергии различных видов движения при столкновении молекул, получил выражение для коэффициента теплопроводности, которое для случая бинарной смеси имеет вид [c.97]

Коэффициент теплопроводности бинарной смеси многоатомных газов можно представить в виде [c.110]

Соотношение (10.20) дает нам связь между теплопроводностью чистого многоатомного газа и теплопроводностью для этого газа, вычисленной в предположении, что многоатомный газ не имеет внутренних степеней свободы. Теперь мы подошли к вопросу о представлении коэффициента теплопроводности для смеси многоатомных газов. [c.378]

Изучение особенностей релаксационных явлений в многоатомных газах и газовых смесях с учетом диссипативных процессов (вязкости, теплопроводности и т. д.) представляет большой интерес, особенно в связи с быстрым развитием газовых и газодинамических лазеров (ГДЛ). При теоретическом изучении газовых сред с инверсией населенностей квантовых уровней основными являются следующие проблемы построение и решение различных моделей уравнений релаксационной гидродинамики вычисление для этих уравнений коэффициентов переноса исследование кинетики и определение эффективных сечений соударений различных атомных и молекулярных компонентов. [c.105]

На основе молекулярно-кинетической теории излагается теория теплопроводности одно- и многоатомных газов и их смесей при различных температурах. [c.2]

Третья глава связана с кинетической теорией теплопроводности многоатомных газов и их смесей. [c.6]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ И ИХ СМЕСЕЙ [c.67]

Рассматривая смесь многоатомных газов как гипотетический газ, используя выражение для баланса энергии между внутренними и внешними степенями свободы в таком газе и соотношение для числа необходимых столкновений для установления равновесия энергии гипотетического газа, они получили соотношение для определения коэффициента теплопроводности смеси. Ниже приводится его вывод. [c.102]

Смеси одноатомных и многоатомных неполярных газов. На рис. 8-4 и в табл. 8-4 приведены экспериментальные и расчетные значения теплопроводности смесей одно- и многоатомных газов с неполярными компонентами. Во всем диапазоне изменения концентрации компонент зависимость теплопроводности [c.245]

Рис. 8-4. Теплопроводность смесей одноатомных и многоатомных неполярных газов

Теплопроводность смесей одноатомных и многоатомных газов [c.250]

Л. Мончик, К. Юн и Е. Мэзон [Л. 27] получили соотношение для определения теплопроводности смесей многоатомных газов с учетом неупругих соударений молекул. [c.100]

С, Саксена и др. [Л. 34] при изложении теории теплопроводности смесей многоатомных газов с учетом неупругих соударений молекул исходили из теории Гирш-фельдера, видоизменив ее для случая неупругих соударений молекул. [c.102]

С. Саксена и др. [Л. 34] улучшили гиршфельдеровскую теорию теплопроводности смесей многоатомных газов, учтя обмен энергией между поступательными и внутренними степенями свободы молекул. Выведенное ими соотношение имеет вид [c.141]

Т еплопроводность смеси многоатомных газов представляется в виде двух слагаемых теплопроводности [c.112]

Теплопроводность для смесей многоатомных газов. Масон и Саксена ) нашли, что формула Чепмена — Энскога для теплопроводности смеси одноатомных газов может быть модифицирована путем использования множителя Эйкена вида (10.20) или (10.22), чтобы получить выражение для теплопроводности многоатомных газов. Их формула будет [c.378]

И — замороженные коэффициенты теплопроводности (10.9) и (10.1). Масон и Саксена показали, что формула (10.24) дает замечательные результаты при сравнении с экспериментально определенными коэффициентами теплопроводности для большого разнообразия бинарных смесей многоатомных газов при температурах до 688° К. Амдер и Масон ) показали, что формула (10.24) хорошо согласуется с результатами, вычисленными путем использования формулы полной теории Чепмена — Энскога для смеси гелия и аргона в диапазоне температур от 1000 до 15 000° К. Таким образом, это подтверждает мнение, что формула (10.24) может быть использована вместо более сложной формулы Чепмена— Энскога для коэффициента теплопроводности, приведенной в книге Гиршфельдера и др. ). [c.379]

Для исследованияс течений в пограничных слоях ГДЛ и химических лазерах необходимо знать коэффициенты переноса. Последние определяются аналогично [1] из решения соответствующих интегральных уравнений путем разложения функции распределения в ряды по многомерным полиномам. Получены выражения для коэффициентов вязкости и теплопроводности, причем им еется несколько различных коэффициентов теплопроводности из-за того, что разным модам колебаний соответствуют разные колебательные температуры. Подученные результаты применены к конкретным течениям многоатомных газов, в частности к течениям сжатия, для исследования эффекта инверсии населенностей в типичных лазерных смесях СОа -J- N2 -f HgO (Не) за сильной ударной волной и в энтропийном слое при обтекании клина [3]. [c.106]

Вывод обобщенных соотношений Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии позволяет также получить очень важные алгебраические уравнения для расчета многокомпонентных коэффициентов диффузии через бинарные коэффициенты диффузии формулы, связывающие термодиффузионные отношения с коэффициентами термодиффузии и многокомпонентной диффузии смеси формулы, связывающие истинный и парциальный коэффициенты теплопроводности. Все найденные (феноменологически) формулы по структуре полностью тождественны выражениям, полученным в рамках первого приближения метода Чепмена-Энскога в кинетической теории многокомпонентных смесей одноатомных газов (сопоставление проведено с результатами, представленными в уникальной книге Ферцигера и Капера). Однако, в отличие от газокинетического подхода (до конца разработанного только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между частицами газа), феноменологический подход не связан с постулированием конкретной микроскопической модели среды и потому полученные здесь результаты носят универсальный характер, т.е. пригодны для описания широкого класса сред, например, многоатомных газовых смесей (что важно для аэрономических приложений), плотных газов, жидких растворов и т.п. [c.113]

Гиршфельдер и др., 1961)). Однако асимметрия коэффициентов / дрие согласуется с фундаментальным соотношением взаимности Онзагера в неравновесной термодинамике (см. 2.2), хотя такое согласование имеет принципиальное значение при моделировании процессов тепло- и массопереноса в реальной многоатомной, химически активной смеси атмосферных газов Куртисс, 1968). Между тем, как отмечалось в Гл. 2, для этих целей часто некритично используются результаты, полученные методами кинетической теории одноатомных нереагирующих газов. По этим причинам полезно более подробно рассмотреть процессы диффузионного переноса в стратифицированной атмосфере. Термин диффузионный перенос охватывает здесь явления диффузии, теплопроводности и термодиффузии. [c.236]

При достаточно высоких температурах в двух- и многоатомных газах 1Воз.Н икает термическая диссоциация. В связи с этим интересно исследовать влияние диссоциации на процессы течения и теплообмена. В дальнейшем для простоты будем предполагать, что скорость диссоциации намного превышает скорости конвективного и диффузионного переносов вещества. В этом случае в каждой точке потока имеет место химическое равновесие и состав смеси зависит лишь от давления и температуры в данной точке. Хорошо известно, что если диссоциация носит равновесный характер, то процессы течения и теплообмена описываются уравнениями неразрывности, движения и энергии, которые имеют ТОТ же вид, что и в случае однородного газа . Влияние же диссоциации проявляется лишь через физические свойства, входящие в эти уравнения. В качестве таких физических свойств принимаются некоторые эффективные значения плотности, энтальпии, теплоемкости, теплопроводности и вязкости, рассчитанные с учетом реакции диссоциации. Граничные условия при гомогенной равновес юй диссоциации такие же, как и в случае теплообмена и движения однородного газа, если только поток не взаимодействует с материалом стенки, что в дальнейшем и предполагается. [c.189]

Дисперсия первого типа. Релаксационная дисперсия наблюдается в многоатомных газах и обусловлена переходом энергии поступательного движения молекул во внутреннюю энергию, связанную с вращением и колебаниями молекул. Дисперсия этого типа наблюдается в жидкостях, однако для жидкостей нет таких наглядных моделей, как в молекулярно-кине-тической теории газов. В морской воде релаксационная дисперсия связана е поглощающим действием растворенной соли MgS04. В целом, этот вид дисперсии возникает на молекулярном уровне, когда для установления равновесия требуется время, сравнимое с периодом звуковой волны. Дисперсия, связанная с теплопроводностью и вязкостью, обусловлена потерями при обмене энергии между областями сжатия и разрежения в звуковой волне. Теплопроводность и вязкость приводят к сильной дисперсии в смесях и эмульсиях. Дисперсия первого типа наблюдается в среде с резонато- [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...