Теплопроводность многоатомных газов

Отсутствие достаточно надежного аналитического метода расчета теплопроводности многоатомных газов, в особенности при высоких температурах, приводит к необходимости создания и широкого использования различных эмпирических зависимостей. [c.83]

Третья глава связана с кинетической теорией теплопроводности многоатомных газов и их смесей. [c.6]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ И ИХ СМЕСЕЙ [c.67]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ [c.72]

Дж. Гиршфельдер [Л. 3], обобщая вывод соотношения для коэффициента теплопроводности многоатомного газа (см. гл. 3) на случай v-компонентной смеси многоатомных газов н пренебрегая обменом энергии различных видов движения при столкновении молекул, получил выражение для коэффициента теплопроводности, которое для случая бинарной смеси имеет вид [c.97]

Теплопроводность многоатомных газов. Ранее указывалось, что теория Чепмена — Энскога рассматривает частицы газа, участвующие в бинарных столкновениях, приводящих к потокам массы, количества движения и [c.372]

Для теплопроводности многоатомных газов теория еще не разработана в такой степени, как теория для одноатомных газов. Однако могут быть сделаны некоторые предположения и упрощения, которые позволяют [c.373]

Состояние теории в настоящее время не таково, чтобы можно было расчетным путем получить сведения о теплопроводности многоатомных газов, в особенности при высоких температурах. [c.143]

Роя — Тодоса метод расчета теплопроводности многоатомных газов 417 сл. [c.588]

Коэффициент теплопроводности , 103 в ккал м час град для многоатомных газов и паров [c.192]

Изучение особенностей релаксационных явлений в многоатомных газах и газовых смесях с учетом диссипативных процессов (вязкости, теплопроводности и т. д.) представляет большой интерес, особенно в связи с быстрым развитием газовых и газодинамических лазеров (ГДЛ). При теоретическом изучении газовых сред с инверсией населенностей квантовых уровней основными являются следующие проблемы построение и решение различных моделей уравнений релаксационной гидродинамики вычисление для этих уравнений коэффициентов переноса исследование кинетики и определение эффективных сечений соударений различных атомных и молекулярных компонентов. [c.105]

На основе молекулярно-кинетической теории излагается теория теплопроводности одно- и многоатомных газов и их смесей при различных температурах. [c.2]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ [c.67]

Теплопроводность смесей многоатомных газов определяется молекулярным потоком поступательной энергии и диффузионным потоком внутренней энергии. [c.97]

Теплопроводность смеси многоатомных газов можно представить в виде [c.100]

Рассматривая смесь многоатомных газов как гипотетический газ, используя выражение для баланса энергии между внутренними и внешними степенями свободы в таком газе и соотношение для числа необходимых столкновений для установления равновесия энергии гипотетического газа, они получили соотношение для определения коэффициента теплопроводности смеси. Ниже приводится его вывод. [c.102]

Коэффициент теплопроводности бинарной смеси многоатомных газов можно представить в виде [c.110]

ПРЕОБРАЗОВАНИЕ СООТНОШЕНИЙ, ОПИСЫВАЮЩИХ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ СМЕСЕЙ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ, К ФОРМЕ УРАВНЕНИЯ ВАСИЛЬЕВОЙ [c.141]

Прандтля, и коэффициент теплопроводности k выражают через (X и Рг. В некоторых случаях число Рг оказывается постоянным. Для многоатомных газов вычисление k связано со сложными расчетами и экспериментами. Для капельных жидкостей в узких интервалах температур пользуются линейной зависимостью [c.78]

Влияние объемной вязкости существенно проявляется при распространении ультразвуковых волн в двухатомных и и многоатомных газах. Исследования показывают, что происходящее при этом поглощение энергии обусловлено в основном вязкостью и, в меньшей степени, теплопроводностью и радиацией [10]. [c.138]

Смеси одноатомных и многоатомных неполярных газов. На рис. 8-4 и в табл. 8-4 приведены экспериментальные и расчетные значения теплопроводности смесей одно- и многоатомных газов с неполярными компонентами. Во всем диапазоне изменения концентрации компонент зависимость теплопроводности [c.245]

Рис. 8-5. Теплопроводность смесей многоатомных газов с неполярными компонентами при атмосферном давлении

Теплопроводность смесей одноатомных и многоатомных газов [c.250]

Теплопроводность смесей многоатомных газов с неполярными компонентами [c.252]

Мэзон и Мончик [Л. 25] в 1962 г. вывели соотношение для теплопроводности многоатомных газов с учетом обмена энергией между различными степенями свободы [c.75]

Теплопроводность для смесей многоатомных газов. Масон и Саксена ) нашли, что формула Чепмена — Энскога для теплопроводности смеси одноатомных газов может быть модифицирована путем использования множителя Эйкена вида (10.20) или (10.22), чтобы получить выражение для теплопроводности многоатомных газов. Их формула будет [c.378]

Анализ Мэсона и Мончика. В работе, опубликованной в 1962 г. [105], Мэсон и Мончик применили формальную динамическую теорию Ван-Чена и Уленбека [199] и Таксмена [181 ] для вывода аппроксимационного уравнения теплопроводности многоатомных газов. В формализме уравнения (10.3.1) они нашли [c.412]

Межмолекулярные силы 15 сл, Миллера метод расчета теплоты парообразования при нормальной температуре кипения 192 Мисика и Тодоса метод расчета теплопроводности многоатомных газов 4 7 [c.586]

Штернлинга — Брауна метод расчета теплоемкости жидкостей 150, 161 сл. Эйкена метод расчета теплопроводности многоатомных газов 411 сл. Эйтона интерполяционный метод коррелирования нормальных температур в гомологических рядах 27 Энергия [c.591]

Лучистая энергия, излучаемая нагретым телом в пространство, падает на другие тела и в общем случае частично поглощается ими, частично отражается и частью проходит сквозь тело. Отраженная телом и прошедшая сквозь него часть лучистой энергии рассеивается в окружающем пространстве. Таким образом, лучистый теплообмен, или передача тепла лучеиспусканием от одних тел к другим, связан с двойным преобразованием энергии теплоты — в лучистую энергию и обратно — лучистой энергии в теплоту. Лучеиспускают не только горячие твердые тела, но и трехатомные и многоатомные газы (углекислота, водяной пар и др.). В теплотехнике широко используются продукты сгорания или дымовые газы, образующиеся при сжигании топлива. Тепло от этих газов передается поверхности нагрева не только конвекцией, но и лучеиспусканием. В теплоэнергетических установках протекает сложный теплообмен всеми видами распространения тепла. В жидкостях конвекция сопровождает теплопроводность и совместный теплообмен называют конвективно-кондуктивным, в газах совместно протекает конвективнорадиационный теплообмен. Теплообмен излучением без конвекции в технических установках может протекать при глубоком вакууме (<0,14 н м ). [c.136]

Из уравнения (9-2) видно, что для газодинамического пограничного слоя многоатомного газа уравнение теплопроводности имеет тот же вид, что и для пограничного слоя несжимаемой лсидкости при замещении термодинамической температуры температурой торможения. Для других газов (Рг<]1) это правило выполняется [c.143]

П. 3. в газе. Теплопроводность и сдвиговая вязкость в газах дают вклад в П. з. одного порядка величины. Вклад объёмной вязкости и релаксац. процессов значителен для многоатомных газов, тогда как в одноатомных газах релаксац. процессы отсутствуют и а = а л. Данные о П. з. в нек-рых газах в УЗ-ди-о50 апазоне частот приведены в табл. 1. [c.656]

Для исследованияс течений в пограничных слоях ГДЛ и химических лазерах необходимо знать коэффициенты переноса. Последние определяются аналогично [1] из решения соответствующих интегральных уравнений путем разложения функции распределения в ряды по многомерным полиномам. Получены выражения для коэффициентов вязкости и теплопроводности, причем им еется несколько различных коэффициентов теплопроводности из-за того, что разным модам колебаний соответствуют разные колебательные температуры. Подученные результаты применены к конкретным течениям многоатомных газов, в частности к течениям сжатия, для исследования эффекта инверсии населенностей в типичных лазерных смесях СОа -J- N2 -f HgO (Не) за сильной ударной волной и в энтропийном слое при обтекании клина [3]. [c.106]

Л. Мончик, К. Юн и Е. Мэзон [Л. 27] получили соотношение для определения теплопроводности смесей многоатомных газов с учетом неупругих соударений молекул. [c.100]

С, Саксена и др. [Л. 34] при изложении теории теплопроводности смесей многоатомных газов с учетом неупругих соударений молекул исходили из теории Гирш-фельдера, видоизменив ее для случая неупругих соударений молекул. [c.102]

Т еплопроводность смеси многоатомных газов представляется в виде двух слагаемых теплопроводности [c.112]

С. Саксена и др. [Л. 34] улучшили гиршфельдеровскую теорию теплопроводности смесей многоатомных газов, учтя обмен энергией между поступательными и внутренними степенями свободы молекул. Выведенное ими соотношение имеет вид [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...