Локальные особенности в волновых полях

Определенное внимание в книге уделено также вопросу корректной формулировки граничных задач, описывающих поведение гармонических волн. В частности, применительно к упругим телам рассматриваются возникновения локальных особенностей в волновых полях, а также специфика условий излучения в областях типа слоя. [c.6]

ЛОКАЛЬНЫЕ ОСОБЕННОСТИ В ВОЛНОВЫХ ПОЛЯХ [c.30]

Взаимосвязь между динамикой работы долота на забое и записями волновых процессов на дневной поверхности устанавливается уже на основе визуального анализа записей. Реализации волнового поля обладают высокой плотностью импульсов. Обычно они равномерно распределены по длине записи. В то же время в целом ряде случаев отмечена одна чрезвычайно характерная особенность реализаций - наличие повторяющихся областей увеличения амплитуды записи. При некоторых сочетаниях параметров динамической системы порода - инструмент запись представляет собой чередование всплесков амплитуд, группирующихся в волновые пакеты длительностью 0,2-0,4 сек, с участками, где амплитуда записи находится либо на уровне шумового поля, либо представляет собой одиночные импульсы (рис. 6.13). Можно предположить, что возникновение волновых пакетов связано с локальным усилением динамических явлений на забое, в связи с чем следует рассмотреть некоторую концептуальную модель излучения упругих волн на забое в процессе бурения. [c.205]

Но иногда требование М < 1 оказывается недостаточным число Маха и сжатие среды могут быть малыми, в то время как смещения частиц не будут малы по сравнению с характерным размером движения жидкости. Это получится, если пространственная неоднородность поля определяется не волновым характером процесса, а геометрией задачи. Таково, например, движение в сферической волне вблизи центра (расхождение волны) или протекание жидкости в трубе переменного сечения. В этих случаях масштаб пространственной неоднородности не зависит от скорости звука и сохранился бы даже при полной несжимаемости среды. При таких движениях конвективная производная может не быть малой по сравнению с локальной производной даже при малом числе Маха поле быстро меняется в пространстве независимо от скорости временного изменения. Особенно нагляден пример установившегося протекания жидкости в трубе локальная производная любой величины, характеризующей течение, равна нулю во всех точках, а конвективная производная отлична от нуля критерий малости числа Маха при малой скорости течения будет выполнен, но критерий u/L 1 нарушится и линеаризацию уравнений произвести будет нельзя. Только требование u L < 1 универсально для любой формы волны и для любой сжимаемости среды. [c.40]

Данные методы позволяют непосредственно выполнять измерения волнового сопротивления магнитодиэлектрика в функции локального подмагничивающего поля. Особенностью приемной части аппаратурной реализации указанного алгоритма является наличие устройства создания поля - постоянного поля поперечного феррорезонанса для определения гиромагнитных потерь у , схематично показанного на рис. 2.42. [c.123]

Метод ВСП наиболее эффективен для детального изучения сложных геосейсмических разрезов, содержащих локальные неоднородности и слои с пониженными значениями скоростей упругих волн. Помимо уточнения конфигурации сейсмических границ в околоскважинном пространстве, ВСП позволяет изучать особенности формирования волнового поля в вертикальном направлении, что имеет важное значение для глубинной привязки данных наземной сейсморазведки. [c.108]

В настоящей работе сделана попытка определить волновые поля и проанализировать эффекты, вызванные обрьшом упругого волокна, помещенного в упруговязкопластическую матрицу, численным методом пространственных характеристик, предложенным в работе [5] и обобщенным на кусочно-однородные среды в [6]. Метод позволяет достаточно точно рассчитывать локальные изменения напряженного состояния и особенно контактные границы. [c.118]

По законам статистики концентрация флуктуационных уровней данной энергии пропорциональна вероятности их возникновения. Поскольку вероятность появления глубоких потенциальных ям меньше, чем мелких, плотность состояний флуктуационных уровней спадает по мере удаления от краев зон делокализованных состояний ("хвосты плотности локализованных состояний — см. рис. 2. 6,п-в). Характерная особенность системы частиц в случайном поле состоит в том, что энергетический спектр флуктуационных состояний является "всюду плотным". Это означает, что в бесконечно большом образце всегда найдутся энергетические уровни локальных состояний, бесконечно близкие к данному. Однако, вероятность того, что близкие по энергиям состояния окажутся и в пространстве близкими, ничтожно мала. Аналогично, пространственно близким электронным состояниям будут соответствовать различающиеся энергетические уровни. Поэтому, несмотря на возможное перекрытие волновых функций со- [c.115]

Локальная асимптотика волнового поля в окрестиости точки возвра та каустики была корректно построена и исследована в работах [156, 157], где использовался отличный от примененного нами, ио эквивалентный ему прием. Вместо разложения и <7(5) в ряды, в [157] уравнение замены переменной (17.37) дифференцировали по набору параметров от которых зависит значение интеграла (17.1), и вычисляли производные ЪХ1Ъ<Хк и д У/да/1 в точке возврата каустики. В качестве параметров можно взять коэффициенты Ог и или координаты точки наблюдения. Рассмотренные выше простая каустика и каустика с острием, где в точке могут сливаться два или три луча, представляют собой два простейших типа особенностей лучевых структур. Людвиг [442] свел к решению алгебраических уравнений построение равномерной асимптотики волнового поля в весьма общем с гучае каустик, где сливается произвольное число лучей. Полная классификация каустических поверхностей, порождаемых бесконечно-дифференцируемыми функциями >р (д), была дана теорией особенностей дифференцируемых отображений (теорией катастроф) [c.383]

Поскольку эталонное уравнение, допускающее точное решение в изученных специальных функ1щях и содержащее весь набор особенностей волнового уравнения (9.54), нам неизвестно, то нет возможности построить равномерную высокочастотную асимптотику звукового поля. Будем описывать его набором локальных асимптотик. Их структура зависит от значения параметров а, 2 [c.189]

В настоящей работе на основе акустической аналогии Лайт-хилла, модели локальных источников и уравнений газодинамики турбулентного потока построены физическая модель и методика расчета аэроакустических параметров неизотермического турбулентного потока и генерируемых им звуковых полей. Особенностью данной методики является использование волнового уравнения Лайтхилла [1] с правой частью в виде полного тензора напряжений (за исключением вязких напряжений). Математическая модель и алгоритм расчета газодинамических параметров построены на основе работ [6, 7]. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...