Отношение заряда к массе

Третья величина — среднее отношение заряда к массе. Из сказанного выше следует, что [c.187]

Коэффициент диффузии частиц. Изложенные соображения вместе с данными о концентрации твердой фазы и об отношении заряда к массе позволяют также определить коэффициент диффузии частиц у стенки Дрш, пользуясь приемами, изложенными в гл. 10 [7441 [c.188]

В табл. 4.2 показана связь между коэффициентом диффузии и электростатическими зарядами твердых частиц. В первых пяти колонках таблицы, приведены значения отношения заряда к массе д/т, полученные экспериментально (строка 5) затем был вычислен коэффициент диффузии частиц (строка 7). Величины для стеклянных частиц согласуются с результатами более ранних измерений (разд. 2.8) в пределах порядка величины. Значения д/т, помещенные в последних четырех колонках таблицы, были [c.191]

Электрический заряд оказывает существенное влияние на твердые частицы (даже при очень малых отношениях заряда к массе) в потоке газа с частицами, рассмотренном в разд. 4.5. Это влияние существенно даже в коротких каналах, таких, как сопла с потоком двухфазной среды (разд. 8.5). [c.488]

Таким образом, получается, что полная энергия Е и масса т = -— электрона в состоянии Е < ШеС оказываются отрицательными следовательно, электрон, находящийся в таком состоянии, должен обладать весьма странными свойствами, например он должен двигаться в сторону, противоположную действующей на него силе. Однако Дираку удалось показать, что вторую серию значений энергии электрона можно интерпретировать естественным образом, если предположить существование положительных электронов. Очевидно, что этому предположению удовлетворяет отношение заряда к массе для электрона с отрицательной энергией, так как [c.545]

Имеется существенное различие между поведением одиночной дырки вблизи потолка в целиком заполненной зоне и одиночного электрона вблизи потолка пустой зоны. Одиночный электрон имеет отрицательный заряд, и его эффективная масса вблизи потолка зоны отрицательна. Дырка в аналогичном положении в зоне ведет себя так, как если бы она обладала положительным зарядом и положительной массой. Отношение заряда к массе одно и то же и для одиночного электрона, и для соответствующей одиночной дырки. Это означает, что и электрон, и дырка в электрическом поле будут приобретать ускорение в одном направлении, но в случае дырки поле будет затрачивать работу, а в случае элект- [c.90]

Основные характеристики ионной эмиссии ji — плотность ионного тока 6 — коэффициент распыле-иия — отношение общего числа распыленных частиц (нейтральных и ионизованных) к числу первичных ионов — коэффициент вторичной ионной эмиссии—отношение числа вторичных ионов с определенным отношением заряда к массе к числу первичных ионов (для неэлементарных мишеней под коэффициентом вторичной ионной эмиссии понимают величину = [c.590]

Если ядро имеет характерное для нестабильности отношение заряда к массе, например iBe, с отношением протонов к нейтронам, равным 0,57, распадается с превращением одного из своих нейтронов [c.160]

Отношение заряда к массе электрона e/me = 1,758805.10 Кл/кг. [c.15]

Ионы с одинаковой величиной отношения заряда к массе будут отклоняться в установке Томсона весьма характерным образом. Так, если перпендикулярно к оси установки установить фотографическую пластинку, например, в точке G, то на ней обозначатся параболы — следы воздействия ионов, обладающих разной скоростью, причем каждая из парабол будет отвечать определенной величине отношения elm (рис. 21). Таким образом, ионы водорода (протоны) оставят на пластинке иную параболу, чем, скажем, ионы кислорода О" , поскольку массы их различны. В свою очередь парабола — след отклоненных ионов О будет отличной от параболы ионов O " ",так как эти ионы обладают разными зарядами, и т. д. [c.54]

Эксперимент Томсона. В 1897 г. Дж. Дж. Томсон открыл первую элементарную частицу — электрон. Он разгадал природу катодных лучей и показал, что они представляют собой поток частиц с наибольшим значением отношения заряда к массе во/т — электронов. [c.55]

Другим важным применением однородных полей является масс-спектроскопия (определение отношения заряда к массе для различных ионов в пучке). В масс-спектрометрах обычно применяется сочетание статических электрических и магнитных полей. В простейшем случае как те, так и другие поля однород- [c.52]

Это соотношение означает, что частицы с одинаковым отношением заряда к массе, но с различными скоростями отклоняются описанным сочетанием полей таким образом, что их треки на мишени, перпендикулярной начальным скоростям частиц, образуют параболу. Отдельные точки параболы отвечают частицам с разными начальными скоростями, но сама парабола определяется только полями, геометрией системы и отношением заряда частицы к ее массе. Частицы с различными отношениями заряда к массе образуют разные параболы. Следовательно, измеряя коэффициент перед квадратичным членом в уравнении параболы, можно определить отношение заряда частицы к ее массе. [c.58]

Отсюда следует, что параксиальная траектория нерелятивистской частицы не зависит от отношения заряда к массе. Поэтому [c.189]

Наиболее важное казалось бы свойство, а именно используется ли линза для электронов или для ионов, в действительности не вызывает трудностей при рассмотрении. Действительно, различие между ними состоит только в различном отношении заряда к массе. Как известно, уравнение параксиальных лучей (4.40) содержит эту величину только для магнитных линз или быстрых частиц. В нерелятивистском случае траектория в электростатических линзах остается одной и той же для любых частиц. Поэтому для фокусировки ионов следует использовать электростатические линзы. Единственное в этом случае различие между положительно заряженными и отрицательно заряженными частицами состоит в том, что знаки всех электродных потенциалов должны быть обращены, если требуется фокусировать частицы другого знака. [c.210]

Желание иметь электронные и ионные оптические системы с наперед заданными свойствами и столь малыми аберрациями, насколько это возможно, так же старо, как и сама электронная и ионная оптика. Как мы видели в предыдущих главах, аберрации являются фундаментальными ограничениями при создании любой лучевой оптики. Уменьшение аберраций особенно актуально для ионных пучков. Их необходимо фокусировать электростатическими линзами, которые должны обеспечивать независимость отклонения частиц от их отношения заряда к массе. Как мы знаем, аберрации стандартных электростатических линз намного выше, чем у магнитных линз. Следовательно, разрешающая способность ионных зондов всегда ограничивается аберрациями. Кроме того, уменьшение аберраций магнитных линз также желательно для улучшения работы электронных микроскопов, электронных зондовых приборов и т. п. [c.507]

Целью ускорителей частиц, масс- и бета спектрометров и спектрографов, анализаторов энергаи и т. д. является отклоне-шие пучка частиц на большие углы с тем, чтобы оптическая ось искривлялась Поскольку отклонение обычно зависит от энергии и от отношения заряда к массе частицы, оно применимо для разделения заряженных частиц в соответствии с их массами или энергиями, как разложение света оптическими призмами. Для этого можно использовать как электростатические, так и магнитные поля. Однако в случае больших отклонений оптическая система действует не только как призма, но обладает также и фокусирующим действием. Следовательно, электронно-ионная оптическая призма соответствует сочетанию призмы и линзы. [c.591]

Простейшей электростатической призмой является плоскопараллельный конденсатор (разд. 2 7 1). Его использование в качестве анализатора скорости было обсуждено в разд. 2.7.1 2. Было также установлено (разд. 2 7.1 1), что электростатическое отклонение не зависит от отношения заряда к массе частицы, поэтому для анализа масс его использовать нельзя Следовательно, электростатическая призма является анализатором скорости (энергии). Она не может разделить частицы разных масс с одинаковыми зарядом и энергией. [c.591]

Отношение заряда к массе Э, (е/т) измерялось по его отклонению в электрич. и магнитном полях. Последние результаты измерений ejm и е дают для массы Э. значение [2] [c.472]

МАССЫ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ (методы измерения). Прямых методов измерения М. э. ч. не существует, для этой цели применяются различные косвенные методы. Для электронов, наир., в большо.м числе разнообразных опытов измерялось отношение заряда к массе е/т [1], а точное измерение заряда е было произведено в других опытах. [c.152]

Чтобы определить отношение заряда к массе осциллятора qlm, запишем [c.244]

Трудность проблемы, с которой столкнулся Дирак, заключалась в том, что полученное им странное рещение нельзя было отбросить как нефизическое, так как оно закономерно вытекало из правильного уравнения, другие следствия которого подтверждались экспериментом. В конце концов после длительной борьбы с уравнением Дираку удалось показать, что вторую серию значений энергии электрона можно интерпретировать естественным образом, если предположить существование обычных (ги>0) электронов с положительным электрическим зарядом +е. Очевидно, что этому предположению удовлетворяет отношение заряда к массе для электрона с отрицательной энергией, так как [c.138]

С учетом распределения плотности твердых частиц это приводит к различию между отношениями масс и расходов твердой фазы и газа [7451. На фиг. 4.24 показаны экспериментальные данные и резу.льтаты расчетов на основе интегральной измеренной плотности и профилей потока массы [745]. Отношения, полученные этими двумя способами, были бы идентичны, если при движении по трубе взвесь была подобна газообразной среде. Результаты показывают, что отношение потоков массы заметно меньше, чем отношение масс. Если сравнить кривые для двух скоростей 42,7 п 18,9 м1сек), то можно видеть, что при сходных значениях отношения заряда к массе при ма.лых скоростях потока электростатический эффект ощущается заметнее. Это подтверждает концепцию минил1альной скорости переноса частиц [8041. [c.192]

Данные, приведенные на фиг. 4.28, служат иллюстрацией того, что распределение плотности и скорости дискретной фазы зависит от отношения заряда к массе частиц и коэффициента диффузии частиц. Если построить зависимость параметров, характеризующих распределения скорости и плотности [в соответствии с формулами (4.86) и (4.87)] от турбулентного числа электровязкости Еу, величины (Нро — Мрш)/иро и т будут стремиться к единице, т. е. пределу, отвечающему вязкому движению частиц дискретной фазы (разд. 5.5). Профиль плотности, однако, в очень сильной степени зависит от Еу. При больших значениях Еу невозможно поддержать стационарное течение взвеси, поскольку [c.195]

Из фиг. 4.28 видно, что основным процессом при течении по трубам систем газ — твердые частицы является взаимодействие между электростатическими и гидродинамическими эффектами. Соответствующим параметром взаимодействия является турбулентное число электровязкости Еу, т. е. отношение электростатической силы к турбулентной силе. Среднее измеренное значение отношения заряда к массе обычно имеет порядок 10 к/кг. Если нельзя полностью пренебречь зарядом частиц, то невозможно обеспечить стационарное, полностью развитое течение смеси в трубе. Соответствующий параметр Еу для ламинарного течения имеет вид ррИл (д/т) (гл. 10). [c.197]

Хенрикес [3291 показал, что для неполярных неассоциированных жидкостей / (бг1 р) 0,55 и практически равно 1 для высоко ассоциированных жидкостей. Отношение заряда к массе можно оценить по формуле [c.445]

Представляет интерес движение по трубе смеси газ — твердые частицы. Если труба — проводник или диэлектрик с равномерно распределенным зарядом, то, согласно закону Гаусса, электрического поля внутри трубы не будет. Если частицы равномерно заряжены и осесимметрично распределены по трубе, то частица, возможно, осядет на стенку, если поток нетурбулентен. Согласно уравнению (10.157), мелкие стеклянные шарики в атмосферном воздухе при концентрации 1 кг частицЫг воздуха на расстоянии 1 см от оси будут иметь в 10 раз большее ускорение, чем под действием силы тяжести даже при отношении заряда к массе, равном 0,002 к1кг. Радиальная составляющая интенсивности турбулентного движения частиц в соответствии с приближением oy [721] составляет 10 м сек для частиц диаметром 100 мк. Этот эффект может полностью компенсировать действие силы тяжести на смесь газ — твердые частицы в горизонтальной трубе и стать одной из возможных причин большой разницы между поперечной и продольной интенсивностями турбулентного движения частиц (разд. 2.8). Распределение плотности, данное oy [726], можно приписать дрейфовой скорости, обусловленной главным образом электрическим зарядом частиц. [c.485]

Оствальда — де Уаеля модель 220 Отношение заряда к массе 445 [c.529]

К. и. особешю важно для источников, не обладающих динольными моментами (j -=0, jo" = 0), нанр. для замкнутых систем, состоящих из частиц, у к-рых отношенне зарядов к массе одинаково. Электрич. и магн, поле К. и. убывает при уда [ении от источника обратно пропорционально расстоянию, как и ноле динольного излучения. [c.249]

Изменение отношения заряда частицы к ее массе Q/шо приводит к тому же эффекту, что и одновременное изменение электростатического и магнитного полей в кв раз (см. уравнение (2.178)). Но в этом случае уравнение (2.183) дает кЕ=кв— = 11кц, так что распределение потенциалов остается неизменным, как и в случае 2. Единственное различие заключается в том, что соотношение (2.186) в этом случае недействительно скорость изменяется пропорционально кв . Если положить кц = , то мы получим еще одно важное следствие траектории частиц с разными отношениями заряда к массе в электростатическом поле одинаковы. Кроме того, траектории положительно заряженных частиц совпадут с траекториями электронов, если изменить знаки всех электродных потенциалов. В магнитном поле это не так частицы с одинаковыми по величине, но разными по знаку отношениями заряда к массе будут отклоняться в противоположных направлениях. [c.62]

Преимуществами электростатического отклонения являются высокая скорость отклонения, легкость изготовления и независимость от отношения заряда к массе частицы (см. разд. 2.7.1.1), Возможность одновременного использования восьмиэлектродного дефлектора для фокусировки и коррекции аберраций также может считаться очень важным преимуществом. Его недостатком является относительно низкая чувствительность отклонения. Если необходима более высокая чувствительность, то нужно использовать магнитный дефлектор. [c.583]

Затруднение, к-рого единая теория поля до сих пор не сумела преодолеть, состоит в том, что кроме ур-ия поля необходимо получить еще и ур-ия движения для заряженных электричеством тел. Вряд ли такие ур-ия удастся построить геометрическим путем, так как отношение (заряда к массе) у [c.183]

Схематически Э. о. можпо оиисать след, образом. Катушка большого диаметра с намотанной на пей проволокой приводилась во вращение, а затем резко останавливалась. При этом свободные заряды в проволоке ио инерции еще продолжали свое движение вдоль проволоки, создавая тем самым электрич. ток. Концы проволоки были соединены с чувствит. гальванометром, к-рый и фиксировал этот ток. Направление тока позволило сделать заключение о том, что он создается отрицательно заряженными частицами. Сила тока определяется величиной зарядов и их инерцией (т. е. массой частиц — поситслой зарядов), поэтому из показаний гальванометра можно получить непосредственно сведения об отношении заряда к массе, к-рое, как оказалось, в точности совнадает со значением этого отношения для электронов, измеренного др. способами. Так было показано, что в металлах имеются свободные электроны. Этим и обусловливается высокая электропроводность металлов. При ироведении опытов были приняты во внимание и исключены все возможные нежелательные побочные эффекты. [c.457]

После появления теории тяготения Эйнштейна Т. Ка-луца [ ] (1921) был первым, обнаружившим возможность построения приближенной единой теории тяготения и электричества путем расширения четырехмерного пространственно-временного континуума общей теории относительности на одно дополнительное измерение. Ему удалось пока ать, что траектория заряженной частицы может быть приближенно интерпретирована как геодезическая линия в пятимерном пространстве Римана, метрика которого существенно зависит от отношения заряда к массе рассматриваемой частицы, но не зависит от пятой дополнительной координаты (условие цилиндричности). Для того чтобы установить однозначное соответствие между пятнадцатью метрическими потенциалами пятимерного пространства [c.20]

Глицерин поступает в узкую ( О, мм) щель заостренного электрода эмиттера. На острых кромках иапряженность электрического поля до 10 В/м, в результате чего происходит распыление жидкости. Образующиеся различные заряженные коллоидные капельки имеют средний диаметр 0,1 мкм и среднее отношение заряда к массе порядка 5 10 Кл/кг. о ионно-оптической системе эти тяжелые (по сравнению с обычными ионами) заряженные частицы разго- [c.135]

В Э. о. катушка большого диаметра с намотанным на неё металлич. проводом приводилась в быстрое вращение и затем резко тормозилась. При торможении катушки свободные заряды в проводнике продолжали нек-рое время двигаться по инерции. Вследствие движения зарядов относительно проводника в катушке возникал кратковрем. электрич. ток, к-рый регистрировался гальванометром, присоединённым к концам проводника с по-мош ью скользящих контактов. Направление тока свидетельствовало о том, что он обусловлен упорядоч. движением отрицательно заряж. ч-ц. Величина переносимого заряда прямо пропорц. отношению заряда к массе ч-ц, создающих ток. Измерения показали, что это отношение равно отношению заряда эл-на к его массе, полученному из др. опытов. ЭЛЕКТРОКАЛОРЙЧЕСКИЙ ЭФФЁКТ, изменение темп-ры диэлектрика под влиянием электрич. поля. В пироэлектриках изменение темп-ры пропорц. изменению напряжённости поля Е, в др. в-вах наблюдается лишь меньший по величине квадратичный Э. э. [c.871]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...