Результаты измерений для жидких сплавов

РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЯ ДЛЯ ЖИДКИХ СПЛАВОВ ЦЗ [c.113]

Результаты измерений для жидких сплавов [c.113]

РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЙ ДЛЯ ЖИДКИХ СПЛАВОВ [c.115]

В табл. 3 приводятся наиболее важные результаты измерений интегральной молярной теплоты смешения для жидких сплавов. [c.96]

Важно помнить, что результаты измерения вязкости часто представляются в виде кинематической вязкости, т. е. r /d. Для определения динамической вязкости требуются точные данные о плотности, которые часто отсутствуют, особенно для жидких сплавов. Чтобы получить динамическую вязкость, часто приходится вычислять плотность для сплавов обычно пользуются законом Ве-гарда. Полученными результатами следует пользоваться с осторожностью, так как указанный закон часто не выполняется, особенно в сплавах с высокими отрицательными энтальпиями смешения. [c.83]

Позже (см. раздел 8) с помощью других доказательств покажем, что это строение идентично эвтектической структуре, при которой структура жидкости относительно более хаотична. Простой анализ такого типа может быть осложнен любой структурной зависимостью трех межатомных потенциалов. Этим и влиянием размерного фактора или других факторов можно объяснить большое разнообразие опубликованных изотерм вязкости для металлических систем. Трудно судить о целесообразности такой работы без ясного понимания контролирующих факторов. Это объяснение может быть получено из результатов прямых структурных измерений в жидких сплавах (см. раздел 1), что в принципе позволяет вычислить межатомные потенциалы и, следовательно, вязкость [24]. [c.92]

Это обозначает, что при необходимости определения э. д. с. измерения на твердых сплавах при комнатной температуре, вообще говоря, недопустимы. Однако изучение сплавов ртути при комнатной температуре возможно как для жидкого, так и для твердого состояния. Большинство других сплавов как твёрдых, так и жидких, необходимо изучать только при повышенных температурах. Электролитами могут служить расплавленные соли и их смеси. При выборе электролита должны быть учтены условия 1, 2 и 4. Результаты измерения электродвижущих сил на твердых сплавах при низких температурах, вообще говоря, не могут быть проанализированы термодинамически. Прерывный характер кривых концентрационной зависимости электродвижущей силы, т. е. границы сопротивления по Тамману [359], определяется преимущественно скоростями процессов. [c.110]

Другие системы. Некоторые теллуриды и селениды исследовались также при стехиометрическом составе, однако полученные результаты недостаточно надежны (изучение концентрационной зависимости свойств существенно важнее, так как при этом можно избежать проблемы измерения свойств при точном стехиометрическом составе, поскольку данные для этого состава можно получить интерполяцией). Температурные коэффициенты у этих соединений обычно отрицательные в жидком состоянии и удельное сопротивление после плавления уменьшается, но проводимость в жидком состоянии достаточно высока. Такие же результаты получены для силицидов переходных металлов, у которых удельное сопротивление в жидком состоянии примерно равно 3-10 мком-см. Для некоторых сплавов имеются сообщения о скачкообразном изменении температурного коэффициента удельного сопротивления аь при температурах, находящихся вблизи точки плавления [70, 376, 377]. Ясно, что необходимо продолжить исследования, поскольку эти наблюдения говорят о возможности изменений в дискретной структуре жидких сплавов, выраженных, возможно, в форме фазовых изменений . Кажется, никто сильно не возражает против возможности нестабильности одной жидкой структуры по отношению к другой при некоторой критической температуре, хотя при высоких температурах (и, следовательно, высоких амплитудах атомных колебаний) структуры должны быть очень стабильными. Эти явления, возможно, связаны с изменением а К) из-за температуры, так как эта функция тоже влияет на температур- [c.134]

Диаграмма состояния. Работами ряда исследователей установлено, что золото и кадмий полностью смешиваются в жидком состоянии, а при затвердевании образуют ряд промежуточных фаз с большим числом превращений в твердом состоянии [1—22]. Диаграмма состояния системы Аи — d приведена на рис. 8. При построении этой диаграммы в области сплавов, богатых золотом, использованы результаты работы [18], выполненной методами термического, микроструктурного и рентгеновского анализов, причем последний проводили как при комнатной, так и при повышенных температурах. Для приготовления сплавов применялись исходные металлы чистотой более 99,99%. Отжиг сплавов для достижения равновесия производили в эвакуированных ампулах в течение 24 часов при 600 , трех месяцев при 240° и восьми месяцев при 150°. Превращения р фазы приведены на диаграмме по результатам работы [15], выполненной методами рентгеноструктурного анализа. Участок диаграммы в области богатых кадмием сплавов приведен по результатам работ [5—7], выполненных методами термического и микроструктурного анализов и с помощью измерения электросопротивления и электродвижущей силы. [c.22]

В работах (89, 99] на основании единичных измерений сделано предположение, что влияние меди на а жидкого железа должно быть незначительным. Однако в [881 показано, что с увеличением содержания меди до 20,6 ат.% о железа понижается. Авторы [88] для расчета а исследуемых сплавов пользовались значениями плотности, рассчитанными по правилу смешения. Нами изучена изотерма а системы Ре — Си при 1600° С во всем концентрационном интервале (табл. 1). В области, богатой железом, наши результаты согласуются с данными [88]. [c.28]

Проведенные исследования в этой области дали положительные результаты для определения упругих постоянных латуни, сплавов железа и алюминия, монокристаллов германия и кремния, никеля, твердых растворов меди и поликристаллического сплава магний— кадмий. Ультразвуковые методы позволяют определять модули Юнга и сдвига на одном и том же образце, что открывает большие возможности для исследования упругих постоянных экспериментальных сплавов и установления для них взаимосвязей модулей с другими характеристиками межатомного взаимодействия. Так же как и при контроле жидкостей, скорость распространения ультразвука в жидких металлах в основном определяется величиной коэффициента адиабатической сжимаемости, а последний -относится к числу физических величин, которые в значительной степени зависят от строения жидких металлов. Поэтому, зная скорость, распространения ультразвуковых колебаний в данном металле, можно рассчитать величину модуля Юнга, модуля Пуассона и модуля сдвига. Для точного измерения интервала между ультразвуковыми импульсами достаточно иметь длину образца, равную 25 мм. [c.223]

Значения чисел Nu, полученные путем абра ботки измеренных температурных полей в (потоке жидких металлов, хо-рошо согласуются между собой, а также с результатами ранее проведенных исследований на сплаве натрия с калием и ртути. На блюдается совпадение опытных данных с формулой Лайона (2) в достаточно широком интервале чисел Ре = 100-J-1Й ООО. Это показывает, что процесс теплообмена без учета поверхностных явлений на границе стенка — жидкий металл описывается единым критериальным соотношением (2) как для щелочных, так и для тяжелых жидких металлов. [c.364]

Не просто бывает установить состав образца, с которого снимается кривая охлаждения, с точностью, соизмеримой с точностью измерения температуры. Из-за возможного улетучивания или окисления компонентов состав сплава при температуре начала кристаллизации никогда нельзя принимать по шихте или по весу. Как отмечалось в разд. 2.2, отливка, медленно охлажденная из жидкого состояния в неравновесных условиях, имеет неоднородный состав. В ней имеются участки, обогащенные растворенным элементом (или, наоборот, обедненные растворенным элементом, если он повышает температуру плавления растворителя), где кристаллизовались последние порции жидкости. Перемешивание в процессе охлаждения также может привести к неравномерному распределению растворенного элемента. Кроме того, при охлаждении возможна ликвация по удельному весу. Следовательно, любая попытка определить путем химического анализа состав отдельных частей закристаллизовавшегося сплава является ненадежной и может дать результаты, вводящие в заблуждение. Во избежание таких ошибок рекомендуется растворять весь образец для химического анализа и обеспечивать, насколько это возможно, условия, в которых состав образца соответствовал бы составу сплава в момент кристаллизации для этого необходимо быстро охлаждать образец, как только установлена его критическая точка. Данный метод связан с непроизводительными затратами материала. [c.78]

При выводе указанных формул неявно использовалось предположение, что полная плотность узлов совершенно однородна. Однако в жидком сплаве помимо флуктуаций локальной относительной концентрации должны суш ествовать флуктуации локальной атомной плотности, описываемые, как и в формуле (4.23), переменной Aw (R). В модели сплошной среды предполагаются известными три корреляционные функции типа (4.51) плотность— плотность, концентрация — концентрация и плотность — концентрация. Однако три соответствующих структурных фактора, Sddi Sсс И S(-d, ДОЛЖНЫ алгебраически выражаться через обычны парциальные структурные факторы "ар (их тоже три), фигурирующие, например, в формуле (4.38). Более того, в предельном случае длинных волн флуктуации переменных, описывающих сплошную среду, можно выразить через макроскопические термодинамические характеристики системы [подобно формулам (4.22) и (4.52)] ). Другими словами [21, 22], результатами измерений сжимаемости, парциальных давлений паров и т. п. можно воспользоваться для определения всех трех парциальных структурных факторов Saa (0) (0), Sj B (0) В предельном случае g0. Интересно отметить (рис. 4.4), что в жидком сплаве Na — К парциальные распределения оказываются более или менее независимыми от концентрации в широком диапазоне последней, как предполагалось В формуле (4.42). В то же время для жидкого сплава К — Hg- [c.168]

Рентгеновский метод можно также использовать для построения кривых солидуса. Одна из методик построения кривых соли-дуса ничем не отличается от построения кривых ограниченной растворимости компонентов в твердом состоянии. Согласно другой методике, образцы заданного состава закаливают с постепенно повышаюп],ихся температур. Если сплав закаливается с температуры ниже солидуса, то его период решетки остается постоянным, а если с температуры выше солидуса, то Состав находящегося в равновесии с жидкой фазой а-твердого раствора будет отличаться от состава исходного сплава и соответственно изменяется его период решетки. Результаты измерения периода решетки а-твердого раствора нескольких образцов, закаленных с температур выше солидуса, дают возможность построить кривую зависимости периода решетки от температуры и экстраполировать эту кривую до температуры, отвечающей периоду решетки полностью твердого сплава. Однако часто трудно избежать или ограничить спекание порошков сплава в процессе отжига при температурах выше солидуса, в то время как рентгенограммы могут оказаться неясными из-за появления на них дифракционных линий от составляющих, присутствующих в сплаве, закаленном из жидкого состояния. [c.102]

Изменение с составом удельного электросопротивления жидких сплавов золота с серебром при 1135° показано на рис. 148 [121, 123]. С экспериментальными данными 121] хорошо согласуются расчетные данные [122]. На рис. 149 приведена кривая изменения с составом удельного электросопротивления твердых сплавов при 300°К. Измерения производили на лроволоке диаметром 0,254 мм, изготовленной из сплавов, содержащих менее 0,1% примесей [120]. Влияние температуры на удельное электросопротивление сплавов по данным [120] показано на рис. 150. На том же рисунке приведены данные, полученные в работах [93] и [126] для сплавов и в работах [124] и [125] для золота и серебра. По результатам экспериментальных измерений авторами работы [120] выведено уравнение для расчета электросопротивления сплавов в зависимости от состава и температуры. Данные [7] по удельному электросопротивлению при 25 и 100° и температурному коэффициенту электросопротивления сплавов были приведены в табл. 117. В работе [79] удельное электросопротивление деформированных сплавов, содержащих 20 и 30% Ад, определено равным 9,8 и 10,2 мком-см, а температурный коэффициент электросопротивления 0,90-10- и 0,70-10 град- соответственно. [c.235]

Сопоставление полученных интегральных энтальпий образования жидиих сплавов никеля с оловом при 1880 К с данными работы [7] для твердого и жидкого состояний проведено на рис. 3. С использованием данных по AG и lAG [5,6], полученных на основании результатов измерения упругости паров над жидкими сплавами при 1573iK найдены значения 7 Л5=ЛЯ— [c.70]

Если для бинарного сплава выполнить одно дифракционное измерение /(Q), то за исключением специальных случаев на основе результатов такого измерения, трудно сделать определенные выводы, так как такое измерение дает усложненный средний результат влияния трех парциальных структурных факторов. Например, можно сделать вывод о том, согласуется или не согласуется значение I(Q) с какой-нибудь моделью, которая была построена на основе существенно другой информации. Примером такого подхода является исследование структуры жидкого и аморфного Geo,i75Teo,825 методом нейтронной дифракции [194]. Можно получить три различных парциальных структурных фактора, если измерить /(Q) для одного и [c.70]

Коэффициент термоэлектродвижущей силы (рис. 32) также уменьшается с увеличением содержания вюстита. Полученные в результате измерений электрофизических свойств данные показывают, что сплавы изучаемой системы в жидком состоянии являются узкозонными полупроводниками дырочного типа проводимости. Наличие ковалентной связи - предпосылка для проявления веществом полупроводниковых свойств, что подтвердили данные электропроводности и коэффициента термо-э.д.с. Снижение а расплава с увеличением содержания в нем кислорода свидетельствует об уменьшении подвижности электронов [c.40]

Изучение поведения очищенного зонной плавкой алюминия интересно вдвойне во-первых, потому что становится возможным определение свойств сверхчистого материала и, во-вторых, на основе этого материала можно приготовить сплавы, содержащие малые количества примесей, и исследовать специфическое влияние каждой из них на рекристаллизацию. Для экспериментов такого рода обычные методы должны быть видоизменены, поскольку наблюдения необходимо вести при температурах ниже температур начала рекристаллизации (т. е. при температурах ниже комнатной). Развитие рекристаллизации в результате отжига наблюдают, в частности, с помощью рентгенографирования при температуре жидкого азота. Аннигиляцию дефектов решетки можно изучать путем измерения низкотемпературного электросопротивления см. разд. 3.4). Сами измерения нужно производить прй достаточно низкой температуре образца, чтобы в нем не происхо- [c.453]

Известно, что энтальпии растворения чистых металлов превьпиают искомую запасенную в результате деформации энергию примерно на два порядка. Поэтому для повышения точности измерений запасенной при пластической деформации сплава золото — серебро энергии в работе [68] применяли ряд экспериментальных приемов. В частности, чтобы свести к минимуму повьпиение температуры расплавленного металла в результате введения в него растворяемого образца (сплава), т. е. чтобы снизить, насколько это возможно, энтальпию растворения, в жидком олове растворяли сплав золото — серебро. Золото в жидком олове растворяется с экзотермическим эффектом, серебро — с эндотермическим эффектом. Таким образом, характер растворения сплава этих металлов в жидком олове зависит от соотношения его компонентов. Сплав, состоящий из 75% (масс.) золота и 25% (масс.) серебра, растворяется при 240 °С с экзотермическим тепловым эффектом, по абсолютной величине близким к значению эндотермического теплового эффекта нагревания образца этого сплава от О до 240 °С (температура расплавленного олова). [c.105]

Во-первых, можно построить всю диаграмму состояния по ряду горизонтальных разрезов. Для этого можно последовательно для ряда разных темп-р провести измерения любого физич, свойства сплавов разного состава. При переходе от сплава с одним типом строения к сплаву с другим строением любое физич, свойство изменится б. или м, резким скачком. На этом положении, как это особенно ярко отметил акад. Н. Курнаков, основан весь физико-химич. анализ. Между двумя соседними по концентрации сплавами, при переходе от одного из к-рых к другому обнарушивается скачкообразное изменение свойства, мы помещаем точку превращения Получив ряд таких точек для разных темп-р, соеди-няем их одной сплошной линией превращения. Подобного рода построение дано на фиг. 3, где горизонтали показывают исследованные температуры, точки на горизонталях соответствуют концентрациям исследованных сплавов, а крестики между двумя точками указывают, между какими сплавами было отмечено резкое изменение свойства. На одном горизонтальном разрезе может оказаться несколько точек превращения. В атом случав и на диаграмме состояния будет несколько линий. В качестве измеряемого физич, свойства можно взять твердость, временное сопротивление, сопротивление удару, электропроводность, магнитную индукцию, темп-рные коэф-ты указанных свойств, электрохимич, потенциал, плотность, коэф, линейного расширения и т, д. В аависимости от величины скачка в изменении того или иного свойства в момент изменения состояния, а также в зависимости от чувствительности метода измерения того или иного свойства в разных случаях оказывается наиболее выгодным привлечь различные свойства к исследованию изменений в строении. Особенно хорошие результаты обычно дают измерения электропроводности и ее темп-рного коэф-та, твердости и магнитных свойств. Нек-рые из методов измерения физич. свойств, как напр, метод электропроводности, м. б. применены к исследованию любых изменений состояния как в жидких, так и твердых металлах. Другие методы, как напр, метод твердости, по самому своему определению могут применяться только при исследовании превращений в твердом состоянии. [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...