Уравнение состояния твердого тела

В основу теории и прогнозирования надежности оборудования должно быть положено термодинамическое уравнение состояния твердого тела. Основные физические эффекты, сопровождающие механизм разрушения металла механические, тепловые, ультразвуковые, магнитные, электрические и электромагнитные. Отсюда следует, что, используя один или одновременно несколько параметров контроля, отображающих перечисленные эффекты, представляется возможность наиболее объективно оценивать напряженно-деформированное состояние (НДС) объекта контроля. [c.349]

Представляет интерес объединить рассмотренные механические и тепловые деформации в единое уравнение состояния твердого тела, предполагая, что существуют [c.9]

УРАВНЕНИЕ состояния ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.315]

Существуют два метода определения уравнений состояния твердых тел при высоких давлениях. Первый — метод статического обжатия, когда при всестороннем статическом обжатии и фиксированных температурах определяются зависимости р р, Т), анализ которых с учетом данных о теплоемкости с позволяет вычислить зависимости п Г(р°). Второй метод —метод [c.243]

Данное соотношение позволяет по экспериментальным данным получить уравнение состояния твердого тела. [c.39]

Уравнения состояния твердых тел в отличие от уравнений состояния идеального газа содержат члены, обусловленные как кинетической энергией колебания частиц, так и потенциальной энергией сил взаимодействия. Поэтому в общем случае для описания твердых тел может быть использована теорема вириала для соотношения кинетической и потенциальной энергий. Согласно этой теореме средняя во времени удвоенная кинетическая энергия частиц системы со знаком минус равна средней во времени величине вириала системы [c.18]

В указанных предположениях получим аналитические выражения для ударных адиабат, пользуясь различными формами записи уравнения состояния твердых тел. Для не слишком слабых ударных волн можно пренебречь начальным давлением Ро перед фронтом ударной волны и начальной энергией Еа невозмущенного вещества. Последнее означает, что не принимается во внимание начальная температура Го и не делается различия между удельным объемом Уо при нормальной температуре и удельным объемом вещества Уок при температуре абсолютного нуля. [c.108]

Для уравнения состояния идеального газа Р = ( —1)рР или для простейшего уравнения состояния твердого тела [c.239]

Закон Гука. Механические уравнения состояния твердого тела в линейном приближении известны как различные формы закона Гука. Простейшая форма закона Гука, широко применяемая в технических приложениях, относится к однородной деформации стержней. Для выявления многообразных видов упругих волн необходимо иметь ясное представление о линейных уравнениях состояния в общем виде. [c.400]

Подставляя это значение в дебаевское уравнение состояния твердого тела Ке = сг + (С/У )АЦ , где (т — дилатационная составляющая внешних напряжений, и сопоставляя его с выражением д = для энер- [c.303]

Коэффициенты термического расширения (к.т.р.) твердых тел, используемые для расчета внутренних напряжений и объемных изменений в материалах и конструкциях, играют важную роль в инженерной практике. Кроме того, они входят в фундаментальные термодинамические уравнения состояния твердого тела и широко используются в теоретических расчетах. Так, в работе [1] было показано, что при помош,и к.т.р. можно оценивать величину запасенной энергии в облученных материалах, содержащих высокую концентрацию межузельных атомов. [c.17]

В рамках теории упругости наследственные модели деформируемых тел рассматривались в механике по предложению Л.Больцмана с конца XIX века [50]. Их основу составляет идея Больцмана о том, что уравнения состояния твердых тел, определяющие связь между локальными напряжениями и деформациями, должны выражаться соотношениями, учитывающими, например, историю деформирования в окрестностях данной точки упругой (наследственно-упругой) среды. В общем такая связь в линейном случае может быть представлена с помощью введения некоторого интегрального оператора в виде [51] (также см. ссылку на монографии [64]вЧ.1) [c.152]

Так как тело под действием внешних сил находилось в состоянии статического равновесия, то эти внутренние силы, являющиеся внешними для оставшейся части, должны уравновесить часть А с приложенными к ней внешними силами (рис. 86, б). Таким образом, внутренние силы сводятся к категории внешних сил, для определения которых можно использовать уравнения статики твердого тела. [c.124]

Из динамических уравнений движения твердого тела, а также из уравнений равновесия сил, действующих на него, следует, что состояние движения или покоя тела ие изменится, если к нему приложить уравновешенную систему сил (для которой R = 0, М = 0). [c.116]

Уравнение состояния твердого тела наиболее разработано в форме уравнения Ми — Грюнейзена [1] [c.315]

Ударные волны используются для изучения свойств твердых тел при высоких давлениях, в частности для получения уравнения состояния твердых тел. Кроме того, исследование распространения ударных волн в твердых телах представляет интерес 8 связи с щироким применением взрыва в различных технологических процессах. [c.33]

Мак-Куин Р., Марш С., Тейлор Дж. и др. Уравнение состояния твердых тел по результатам исследований ударных волн.— В кн. Высокоскоростные ударные явления. М. Мир, 1973, с. 299—427. [c.254]

Б.В.Семкин /12/ аналитически рассмотрел течения среды вокруг искрового канала с различными моделями течения и уравнениями состояния твердого тела (уравнения Осборна, Жаркова-Калинина, Тэта, Жданова-Конусова и др.). [c.60]

Это уравнение предложено в 1909 г. Люд-виком [54]. Оно дает возможность рассматривать состояние твердого тела по аналогии с уравнением состояния газа, называют это уравнение механическим уравнением состояния твердого тела. Смысл уравнения заключается в том, что скорость ползучести в произ-вольный момент времени определяется деформацией, напряжением и температурой в этот момент времени, а предыстория этих параметров не влияет на нее. Такой подход не ограничен ползучестью, он применяется вообще в отношении пластической деформации в широком смысле он соответствует теории деформационного упрочнения. Если между деформацией ползучести е , напряжением o и временем t при постоянных температуре и напряжении устанавливается соотношение в виде (а, а, п — константы материала), то уравнение для скорости ползучести можно представить в виде [c.120]

Дебай Питер Иозеф Вильгельм (1884—1966) ученый физик-химик, голландец по происхождению, работавший в Германии и США. Известен как один из авторов так называемой Дебай — Хюкелевской полуфеноменологической теории (1923), учитывающей эффект электростатических сил в таких средах как ионизированные растворы или плазмы. Наряду с Борном, Карманом и Эйнштейном уточнил Квантовую теорию теплоемкости. Вместе с П. Шеррером разработал новую методику рентгеновского анализа кристаллов в порошке, получившую широкое распространение в рентгеноструктурном анализе. Независимо от А. Комптоиа дал теорию Эффекта Комптона , вместе с Комптоном получил формулу для изменения длины волны рассеяния излучения, самостоятельно Дебай дал упрощенный вариант этой формулы, способствующий укреплению представления о кванте света как о частице (фотон). С именем Дебая связаны также дебаевская энергия, дебаевское уравнение дисперсии диэлектрической постоянной, дебаевское уравнение состояния твердого тела, дебаевское уравнение теплоемкости молекулы, содержащие так называемую дебаевскую функцию, дебаевская длина, дебаевский 7 закон, дебаевская теория колебаний кристалла, дебаевская единица, Дебая — Валлера уравнение н др. [c.577]

Особенность этой задачи состоит в том, что деформация в таком стержне происходит целиком за счет изменения объема с соответствующим изменением плотности. Полных сведений об уравнении состояния твердых тел в настоящее время нет. На основании известных опытных данных о поведении тел при высоких давлениях Ф. А.Бахшиян (1950 г.) дает такую зависимость между давлением р и плотностью р [c.284]

Ранее при определении состояний плоской деформации и изгиба вязко-упругих сред мы всюду в рассматриваемом теле считали модули упругости и сдвига " и С и коэффициент вязкости .1 постоянными материала. В 1.5—1.7, где с некоторыми подробностями рассматривались уравнения состояния твердых тел, мы видели, что упругие свойства твердых тел зависят от двух важных переменных состояния, а именно от абсолютной температуры Г и от среднего напряжения а то же следует предположить и относительно свойства вязкости. Помня, что температура Т и среднее напряжение а==—р сильно увеличиваются с глубиной под поверхностью земли, можно теперь пересмотреть определенные в предыдущих параграфах общие виды складкообразования в верхних слоях земли и вязко-упругого деформирования наружной твердой коры при заданных внешних силах, уделив внимание изменению с увеличением глубины постоянных материала , С, V и 1, входящих в соотошения между напряжениями и деформациями и между напряжениями и скоростями деформаций. [c.411]

Большего успеха следует ожидать, по-видимому, при полуэмпириче-ском подходе к решению рассматриваемой задачи. В настоящей работе сделана попытка расчета к.т.р. на основе термодинамических уравнений состояния твердого тела с тем, чтобы по минимальному числу экспериментальных данных получить температурную зависимость к.т.р. в широком интервале температур. [c.17]

Критерий Гриффитса. В 1920 г. была опубликована фундаментальная работа А.А. Гриффитса Явления разрушения и течение твердых тел . В ней впервые были выведены уравнения для определения разрушающего напряжения при нагружении хрупких твердых тел. А.А. Гриффитс использовал теорему минимума энергии , согласно которой равновесное состояние твердого тела при нaгpyжe raи в ynpyiofi области отвечасг минимуму потенциальной энергии системы в це гом. При анализе критерия разрушения А.А. Гриффитс дополнил эту теорему положением о том, что состояние равновесия возможно, если оно отвечает условию, при котором система может переходить от неразрушения к разрушению путем процесса, включающего непрерывное уменьшение потенциальной энергии. [c.288]

Уравнения состояния кондеисироваипых тел и их фаз. Уравнения для внутренней энергии и давления твердых тел или жидкостей соответствуют двухпараметрпческой среде, когда внутренняя энергия н давление зависят от двух переменных — истинной плотности вещества р° и температуры. Прп этом внутреннюю энергию и давление при температурах, меньших 10 К, представляют в виде суммы двух составляющих, которые соответственно описывают упругие свойства холодного тела прп гидростатическом сжатии up, Рр) и эффекты гармопичсскпх колебаний атомов в решетке (ut,Pt), характеризуемых температурой [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...