Койтер У. Т. (Ко!ter

Читателя, естественно, заинтересует вопрос о функциях напряжений в моментной теории упругости таковые существуют, но вместо одной функции для плоской задачи здесь их будет две. Отсылая интересующихся к капитальным работам Г. Н. Савина [75], Р. Д. Миндлина [63], В. Т. Койтера [47], сообщим без вывода основные результаты. Напряжения и их моменты через разрешающие функции выражаются так [c.53]

Обобщение ассоциированного закона на случай поверхности нагружения с угловой точкой предложено Койтером ) в 1953 г. В настоящее время эта теория является основой для всех работ, посвященных исследованию пластичности с поверхностями нагружения, имеющими угловые точки. Основные положения теории Койтера согласуются с принципом минимума работы истинных напряжений на пластических деформациях, выраженным неравенством (3.9). Рассмотрим особые точки 2р как точки пересечения некоторого количества регулярных поверхностей с уравнениями вида [c.437]

Вторая (кинематическая) теорема о приспособляемости была установлена Койтером [80] в 1956 году. Предполагая существование этой теоремы, автор основывался на связи и аналогии между теоремами предельного равновесия и приспособляемости, которые до этого не были, по-видимому, достаточно хорошо осознаны. Исходя из данной аналогии, Койтер полагал, что вторая теорема упростит анализ приспособляемости, поскольку из опыта приложения теорем к задачам предельного равновесия известно, что кинематическая теорема оказывается часто более удобной, чем статическая [80]. [c.104]

Остановимся вначале на некоторых несложных примерах приложения теоремы Койтера, иллюстрирующих, в частности, эффективность предложенного в данной главе подхода. Еще один пример, относящийся к условиям изотермического нагружения (чередование нагрузок, прикладываемых к круглой пластинке), рассматривается в гл. VI. Поскольку определение условия знакопеременного течения не связано с какими-либо затруднениями, основное внимание будет сосредоточено на условии прогрессирующего разрушения. [c.128]

С развитием представлений и методов теории приспособляемости стало еще более очевидным, что эта теория является обобщением анализа предельного равновесия упруго-пластических тел на произвольные программы нагружения. Соответственно теория предельного равновесия может рассматриваться как частный случай, характеризующийся однократным и пропорциональным нагружением. Связь и аналогия обеих теорий хорошо видна при общей статической формулировке задач, а также при сопоставлении преобразованного применительно к условиям прогрессирующего разрушения уравнения кинематической теоремы Койтера с аналогичным уравнением теоремы о разрушении. [c.244]

Гохфельд Д. А. О применении теоремы Койтера к задачам приспособляемости неравномерно нагретых упруго-пластических тел. Прикладная механика , 1967, т. П1, вып. 8. [c.250]

Кинематические методы анализа условий безопасного деформирования тела при повторных нагружениях опираются на кинематическую теорему приспособляемости (теорема Койтера), которая содержит следующие утверждения [9, 26] [c.107]

Таким образом, дан вариант доказательства теоремы Койтера [16, 20, 41 ], которая может быть сформулирована следующим образом если конструкция может упруго приспособиться к заданному циклу нагружения Q (i), то при любом допустимом цикле скоростей [c.192]

Аналогично и при доказательстве теоремы Койтера, вычисляя интеграл 9-dp следует использовать выражение (8.44) [c.193]

В 1945 г. Койтер [7.36] подробно исследовал поведение различных упругих систем вблизи точки бифуркации. Для простейшей осесимметричной формы начального прогиба с длиной волны, равной длине волны при потере устойчивости совершенной оболочки, была получена зависимость для критических напряжений (см. также [7.37]) [c.121]

Влияние регулярного прогиба (7.6) было снова рассмотрено Койтером [7.37] (1963), где получена зависимость [c.123]

Предшествующие обсуждения настоящей главы основаны на гипотезе с несжимаемости материала пластины в поперечном нац-равлении. Погрешность в решении, связанная с этой гипотезой, не может быть исследована в общем виде. В каждой конкретной задаче она будет разной. Оценим погрешность на примере бесконечной пластины, к. которой. приварен по /всей длине полубесконечный стрингер, нагруженный на конце продольной силой Р (рис. 2.35). Эта задача в точной постановке на основе уравнений плоской теории упругости решена В. Т. Койтером [19]. Выпишем из разд. 2.2 основные уравнения [c.115]

Уравнение В. Т. Койтера [19] имеет тот же вид, только вместо параметра Xi у него параметр [c.118]

Введя левую переменную i=X X в уравнение (2.142) и в уравнение В. Т. Койтера, приведем их к одинако вому виду. Оба решения будут совпадать в точках S = Si. Таким образом, если известно решение В. Т. Койтера в точке t, то такое же решение уравнение (2.142) будет иметь в точке [c.118]

Кривая 7—решение В. Койтера [19]. кривая 2 — решение данного раздела (ЛГ= [c.119]

Решение этой же задачи и идентичной задачи для бесконечной пластины получено В. Койтером [62] (1955 г.). Используя в качестве функции Грина решение от сосредоточенной силы, автор получил сингулярное интегральное уравнение [c.123]

Интегральное уравнение (3.1) с помощью преобразования Мел-линг сведено В. Т. Койтером к разностному уравнению с переменными коэффициентами. Взяв логарифмическую производную от обеих частей этого уравнения, автор пришел к разностному уравнению с постоянными коэффициентами,I,. которое решено с помощью преобразования Лапласа. Решение для продольных усилий N в ребре, отнесенных к приложенной силе, получено в виде ряда [c.123]

Содержание упомянутых результатов Б. Будянского и Т. By 56], В. Койтера [62], а также Е. Мелана [66] изложено в разд. 3.3, [c.123]

Ниже приводим решение уравнения (3.35), данное В. Койтером [62]. Большую часть промежуточных выкладок и доказательств опустим, так как они достаточно сложны в математическом отношении. С ними можно познакомиться в цитированной работе [c.139]

Кроме предельных состояний, определяемых накоплением повреждения и образованием трещин при повторном пластическом деформировании и выдержках в напряженном и нагретом состоянии, такие состояния могут возникать в результате достижения упругого равновесия в элементах конструкций как следствия образования поля самоуравновешенных остаточных напряжений после первых циклов упругопластического перераспределения напряжений. Такой переход к упругому состоянию и прекращение образования пластических деформаций трактуется как приспособляемость. Условия приспособляемости вытекают по кинематической теореме Койтера [35] из принципа соответствия работ внешних сил и работ, затрачиваемых при образовании пластических деформаций на кинематически допустимом цикле. Эти условия приводятся к неравенству [c.27]

Такое исследование, упрощенное изложение которого дается ниже, проведено В. Койтером (см. К о й т е р В. Устойчивость и закритическое поведение упругих систем. — В периодическо.м сб. переводов Механика . — М. ИЛ, 1960, № 4),. [c.413]

Но решающая корректировка результата решения задачи устойчивости цилиндрической оболочки в классической постановке связана с учетом отклонений срединной поверхности реальной оболочки от идеально правильной цилиндрической формы, т. е. с учетом так называемых начальных неправильностей или начальных несовершенств. Впервые роль начальных неправильностей обсуждалась и оценивалась в работах Флюгге, Доннела и несколько позже в ряде работ Койтера. Окончательная ясность в этот вопрос внесена сравнительно недавно благодаря работам различных авторов, использовавших машинный счет [23]. [c.266]

Койтер В., Хатчинсон Дж. Теория послекрнтического поведения конструкций. — В кн. Механика. Период, сб. переводов. М., Мир , 1971. 4, 129— [c.309]

Начальная стадия развития теории ириопособляемости была связана лреимущественно со стержневыми конструкциями и задачами, интересующими инженера-строителя [189, 207 й др.]. Статическая теорема теории приспособляемости для трехмерной среды была доказана Меланом в 1938 г. [208, 209, 218]. В 1956 г. Койтером была установлена вторая (кинематическая) теорема и затем дано наиболее ясное и последовательное изложение научных основ теории приспособляемости, рассматриваемой как часть общей теории идеальных упруго-пластических сред 80, 81]. [c.9]

В.Т. Койтер нелинейные задачи классифицирует по степени ограничения градиентов перемещений и компонентов вектора Ф. На этой основе рассмотрены четыре приближенных варианта уравнений теории оболочек с бесконечно матши, ограниченно малыми, средними и большими перемещениями. [c.137]

В большинстве упомянутых выше работ для определения верхней критической нагрузки несовершенной оболочки использовались нелинейные уравнения. Этой же цели можно достичь, используя уравнения устойчивости. В этом случае задача заключается в исследовании устойчивости моментных форм равновесия. При этом исходное моментное состояние определяется нелинейными уравнениями. Первыми из работ этого направления были упомянутые выше работы Флюгге [5.4], Койтера [7.36]. В работах Бабкока и Зехлера [7.19] (1962) исследовалось влияние осесимметричной начальной неправильности двух форм [c.123]

Иными словами, решение В. Т. Койтера нужно растянуть вдоль оси X в масштабе Х2Д1. [c.118]

Сравнение результатов лри v = 0,3 для безразмерного усилия N=N x)/N 0) в стрингере приведено на рис. 2.36, где по оси абсцисс отложена безразмерная координата введенная В. Т. Койтером. Результаты сравнения показывают, что на активном участке ладения усилия в ребре погрешность решения весьма мала. [c.118]

Смотреть страницы где упоминается термин Койтер У. Т. (Ко!ter : [c.677] [c.686] [c.57] [c.157] [c.568] [c.473] [c.189] [c.124] [c.125] [c.131] [c.357] [c.931] [c.536] [c.121] [c.139] [c.38] [c.252] [c.171] [c.522] [c.418] [c.472] [c.273] [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...