Частота оболочек

Важной характеристикой виброактивности является плотность собственных частот системы в диапазоне действия возмущающих сил. На рис. 71, а показана функция распределения резонансных частот оболочки, подкрепленной ребрами жесткости, а на [c.155]

Для ЭВМ Минск-22 была составлена программа, позволяющая определять собственные частоты оболочек в жидкости и в вакууме, а также коэффициенты присоединенных масс в зависимости от числа полуволн вдоль образующей m и от числа волн в окружном направлении и. В программе предусмотрено пять вариантов граничных условий на торцах оболочек. [c.153]

При увеличении толщин внешнего несущего слоя и заполнителя собственные частоты оболочки соответственно растут и падают. Это хорошо соотносится с поведением частот трехслойной круговой пластины (см. рис. 5.1). Уменьшение собственных частот woi, при росте /г-2 является специфической особенностью замкнутой цилиндрической оболочки. [c.490]

Здесь сплошные кривые получены из решения системы уравнений (15), пунктирные — из системы относительно коэффициентов со штрихом в разложениях (14). Кривым 1, 2, 3 соответствуют те же модули поперечного сдвига, что и на рис. 1. По оси абсцисс отложены значения параметра 7 = 0,00456(/е — 1), по оси ординат — отношение квадрата низшей частоты некруговой оболочки к квадрату частоты оболочки при 7 = 0. Как видно, при малых амплитудах волн (7 < 0,0456) происходит снижение частот, причем более существенное для композитов с малым модулем поперечного сдвига. При увеличении параметра 7 > > 0,00456 частоты возрастают более чем в 2,5 раза. Если 71 > 0,132, 72 > 0,127 и 7з > 0,114 соответственно на кривых 1,2 т 3 наблюдается ниспадающий участок. При этих значениях амплитуд волн гофра происходит смена форм колебаний. Для [c.112]

Критические скорости флаттера определяют на основании исследования свободных частот оболочки в потоке газа. Для свободных колебаний с частотой U) решение системы (36) представляется в виде [c.496]

Анализ выражения (58) для оболочки со свободно опертыми торцовыми сечениями показывает, что наибольшее значение отношения собственной частоты конструкции с внутренними (Ов к собственной частоте оболочки с наружными стрингерами й) зависит от формы колебаний (числа т). [c.37]

В табл. 1.7 в относительных величинах приведены результаты вычислений наименьших собственных частот оболочки со свободно опертыми торцовыми сечениями при колебаниях системы с одной полуволной по длине (т= ). Параметры конструкции приняты те же, что и для примера, приведенного в табл. 1.1. [c.39]

Формулой (1.25) собственные частоты оболочки представлены с помощью пока еще неизвестного параметра X. [c.351]

X 10 кг/м с р= 7,2 10 кг/м = 0,86 10 Па. Резонансная частота оболочки, рассчитанная с учетом данных рис. 40, составляет примерно 12 кГц, в то время как резонансная частота самой оболочки в вакууме (при рб = рхС, = 0) составляет около 19,2 кГц. Таким образом, за счет использования внутреннего акустически мягкого цилиндра резонансную частоту оболочки удалось снизить почти в 1,6 раза. [c.92]

Непосредственный расчет резонансной частоты пьезокерамической оболочки с параметрами, указанными выше при Гг = 0,0265 м и 2/г = = 0,025 м, дают значение 8,2 кГц. Таким образом, за счет использования внутреннего акустически жесткого цилиндра с акустически мягкими кольцевыми перегородками удалось снизить резонансную частоту оболочки почти в 2,3 раза. При необходимости резонансную частоту оболочки можно снизить еще больше. Для этого, как следует из выражения (2.121), достаточно уменьшить г, — Гг- [c.94]

Эффекту снижения резонансной частоты оболочки в структуре, изображенной на рис. 43, можно дать простую физическую интерпретацию. Благодаря большому отношению (г — Г2)12Н и идеальной податливости кольцевых перегородок, относительно малые радиальные перемещения стенок оболочки вызывают значительные перемещения частиц жидкости внутри оболочки в осевых направлениях (вдоль оси г). Иными словами, происходит трансформация радиальной колебательной скорости в осевую скорость с коэффициентом трансформации N X 2Л/(го — в результате чего внутренняя стенка оболочки оказывается нагруженной эффективной массой, примерно в раз превышающей фактическую массу среды, находящейся внутри оболочки 1201. [c.94]

Один из возможных способов создания акустически мягких рассеивателей в жидкости заключается в использовании упругих оболочек или систем оболочек при совпадении частоты рассеиваемого звука с собственными частотами оболочек Такое поведение систем оболочек позволяет практически реализовать мягкое экранирование излучающего объекта, хотя и в ограниченном диапазоне частот. [c.142]

Пологая сферическая оболочка. Для оболочек с густым спектром применять одиночный гаситель без демпфирования нецелесообразно. Требуемое число гасителей должно быть не меньше числа собственных частот оболочки, попадающих в заданный интервал частот воздействия. Превышение минима.пьно необходимого [c.166]

Здесь необходимо знать частоту изгибных колебаний оболочки о) при наличии давления p . Низшая зона резонанса наступает при значении Q, близком к 2w. [c.498]

Как следует из выражения (6.43), с увеличением номера орбит (п) абсолютное значение энергии уменьшается. Так как перед выражением энергии стоит минус, то с увеличением п энергия электрона увеличивается. Если схематически энергии отдельных орбит изобразить горизонтальными линиями (как мы это делали до сих пор), то, как следует из (6.43), при малых значениях п так называемые энергетические уровни далеко отстоят друг от друга. С увеличением п энергетические уровни (и соответствующие орбиты) сближаются друг с другом. Состояние с я = 1 называется основным, а состояния с я > 1 — возбужденными. За орбитой (оболочкой) с == 1 укрепилось название К-оболочки. При п =---- 2, 3, 4, и т. д. оболочки называются соответственно L, М, N и т. д. Пользуясь условием частот Бора, можно определить частоту перехода из п-й на k-ю оболочку [c.160]

При естественной радиоактивности элементов происходит испускание а- и /3-частиц, сопровождающееся выделением у-лучей а-частицы - это ядра атома гелия /3-частицы - это электроны, из которых состоят электронные оболочки атомов у-лучи - это распространяющиеся в пространстве электромагнитные колебания и отличающиеся от видимого света и рентгеновских лучей лишь значительно меньшей длиной волны и частотой колебания волн. На рис. 184 представлена шкала электромагнитных волн. Она представляет собой непрерывно заполненную градацию от бесконечно длинных электромагнитных волн, соответствующих электрическому обычному току, до волн, длина которых измеряется тысячными долями [c.378]

На рис. 14.8 показана муфта упругая с торообразной оболочкой, основные параметры, габаритные и присоединительные размеры которой регламентированы ГОСТ 20884—82. Муфта предназначена для соединения соосных валов и передачи номинального вращающего момента от 20 до 40 ООО Н м, уменьшения динамических нагрузок и компенсации смещений валов диаметром от 14 до 240 мм. Муфта допускает в зависимости от диаметра вала частоту вращения до 3000 мин осевое смещение до 11 мм, радиальное смещение до 5 мм, угловое смещение до ГЗО. [c.249]

Внутри полости с зеркальными стенками при отсутствии в ней каких-либо тел излучение отсутствует, как бы ни была высока температура оболочки, так как такие стенки ничего не излучают. Однако если мы откроем заслонку в стенке, впустим извне излучение различных частот от тел с разной температурой , то это произвольное излучение, введенное в полость, останется в ней без всякого изменения, так как оно не может быть ira увеличено за счет испускания, ни уменьшено путем поглощения, ни изменено из-за взаимодействия между спектральными излучениями, поскольку, по принципу суперпозиции, отдельные излучения между собой не взаимодействую г. В полости с белыми [c.208]

Внутри полости с зеркальными стенками при отсутствии в ней каких-либо тел излучение отсутствует, как бы ни была высока температура оболочки, так как такие стенки ничего не излучают. Однако если мы откроем заслонку в стенке, впустим извне излучение различных частот от тел с разной температурой , то это произвольное излучение, введенное в полость, останется в ней без всякого изменения, так как оно не может быть ни увеличено за счет испускания, ни уменьшено путем поглощения, ни изменено из-за взаимодействия между спектральными излучениями, поскольку по принципу суперпозиции отдельные излучения между собой не взаимодействуют. В полости с белыми стенками создается термодинамическое равновесие излучений с различной температурой, так что в каждой точке будет существовать одновременно несколько различных температур. Это равновесие, однако, не будет устойчивым ). Если позволить одним излучениям переходить в другое, что достигается введением в полость черной пылинки, излучающей и поглощающей свет и играющей роль посредника при обмене энергий между частотами, то излучение переходит в состояние устойчивого равновесия, становится черным и все спектральные излучения имеют одну и ту же температуру. [c.145]

Свет от источника И в опытах Вавилова (рис. 13) проходит через отверстие в диске D и попадает в фильтр Ф, который пропускает лишь волны с определенной длиной волны (в опытах использовался зеленый свет). Затем, пройдя через коллиматор К, свет попадает в глаз. Кроме того, на пути света поставлен фильтр, не изображенный на схеме, с помощью которого можно непрерывно изменять интенсивность света. Глаз фокусируется на источник В слабого света. Благодаря этому луч света, проходящий через отверстие диска, попадает на периферический участок сетчатой оболочки глаза. Диск D с помощью двигателя вращается с частотой 1 об/с. Форма и площадь отверстия в диске таковы, что свет может проходить в него в течение Vio времени оборота диска, а в течение 0,9 времени оборота свет в глаз не попадает и глаз отдыхает. Таким образом, при вращении диска создается последовательность вспышек длительностью 0,1 с с интервалами 0,9 с между вспышками. [c.30]

Естественное обобщение задачи о свободных колебаниях получается при анализе собственных частот оболочки, находящейся под нагрузкой (при некотором, обычно безмоментном напряженном состоянии). Результаты для конкретных нагрузок имеются у В. Е. Бреславского (1956), М. В. Никулина (1959). Как известно, изучение колебательных свойств под нагрузкой является основным методом исследования устойчивости равновесия данной системы. Поэтому чаще всего центр тяжести в этой серии работ лежит в сфере проблем устойчивости упругих систем. [c.248]

Темные линии являются линиями поглощения. Горячее Солнце испускает непрерывный спектр излучения, которое возбуждает атомы относительно холодной внешней газовой оболочки Солнца. Атомы оболочки излучают свет, соответствующий их характеристическим частотам. Оболочка для таких частот почти непрозрачна, и этим объясняются черные линии, возникающие в областях спектра, отвечающих характеристическим частотам. Легче всего наблюдать близко расположенные линии в желтой части спектра, связанные с излучением атомов железа, кальция и магния, линию водорода в зелено-синей части спектра и несколько тесно расположенных углеводородных линий в синей части спектра. Они аналогичны линиям испускания, которые вы наблюдали в спектре пламени газовой горелки. Может быть, вам удастся заметить линию поглощения натрия, хотя автору это удается с трудом. Чтобы знать, где искать эти линии, посмотрите на линии испускания натрия, кидая крупицы соли в пламя горелки. Именно эти линии будут потеряны во фраунгоферовском спектре. (См. цветную вклейку после стр. 480.) [c.469]

Результаты решения задачи для двух вариантов граничных условий Ti и Гб и Z=4 представлены на рис. 14.12. Сплошными линиями представлено решение для безмоментного напряженно-деформированного состояния, штриховыми — для моментного. Учет моментности напряженного состояния yme tBeHHO изменяет частоты оболочки при нагрузках, близких к критическим. [c.346]

Определение частот свободных колебаний было основано на возбуждении в оболочках обычного резонанса в диапазоне частот от 200 до 1000 гц. Собственные частоты оболочки определялись тензометрированием из условия резонанса. Наличие резонанса фиксировалось появлением максимальных амплитуд развертки луча на экране осциллографа. Запись колебаний производилась на осциллографе типа Н102, при этом всякий раз производилось определение формы колебаний, т. е. определение параметров волнообразования тип. Форма колебаний определялась с помощью шарика или визуально. Оценка погрешностей, допущенных при эксперименте, которые могли возникнуть, во-первых, за счет погрешностей использованной аппаратуры и, во-вторых, за счет ошибок при обработке осциллограмм, показывает, что точность находилась в пределах 5%. [c.374]

Критические скорости флаттера определяют на основании исследования свободных частот оболочки в потоке газа. Цля свободных колебаний с частотой i> решение системы (36) представляется в ниде а = СУ (а)С05к 5 е v = Vn(a) sinnfi с" m - Г (а) os nfi е . (55) [c.496]

Сравним выражения, определяющие собственные частоты оболочек на низшей форме колебаний. Как видно, первая собственная частота цилиндрической трубы обратно пропорциональна ее радиусу, в то время как для полого бруса и эллиптической трубы собственные частоты нропорциональны толщине стенок и обратно пропорциональны квадрату линейного размера поперечного сечения. Эти отличия в связях между собственной частотой и геометрическими размерами оказываются принципиальными. Действительно, учитывая физические свойства воды и свойства конструкционных металлов и пластиков, при л = О невозможно обеспечить малые волновые размеры диаметра цилиндри ческой трубы в воде 2г к, (к, = /fn=o, с — скорость звука в воде) Например, труба из стали при / =о = 3 кГц будет иметь 2г = 0,5 м а волновой диаметр в воде 2r/Xj 1. Отсюда вытекает, что шаг решетки построенной из цилиндрических труб, невозможно выполнить малым по сравнению с длиной волны в воде, а следовательно, обеспечить не обходимую однородность звукоизолирующих свойств поверхности ре щетки. Само собой разумеется, что экранирование такой решеткой не рабочих поверхностей излучателей окажется просто невозможным, поскольку размеры их обычно не превышают 0,5—1 длины волны в воде [c.144]

На рис. 118 приведена зависимость звукового давления в центре оболочки от параметра 1, рассчитанная по формуле (40.126) (кривая 1). При расчете было принято материал оболочки — сталь Е = 2-10 дн1см 0 = 0,29 рс = 1,5- 10 г1 см -сек). Кривая рассчитана для случая U = 8,1 см h = 0,5 см. За единицу принят уровень звукового давления в падающей плоской волне. Значения, обозначенные на рис. 118 через ip, соответствуют резонансам системы. С приближением к резонансным частотам звуковое давление в центре цилиндра резко увеличивается и в областях резонанса в три-четыре раза превосходит давление в падающей волне. Таким образом, на резонансных частотах оболочка ведет себя как своеобразный концентратор звука. [c.309]

Итак,, п.ри небольшом V можно получить сравнительно узкую. безрезоиаионую зону, в которой при отсутствии гасителя находилось несколько собственных частот оболочки. [c.167]

П ря достаточно широком диапазоне частот возденспвия целесообразно применять гасители с демпфир.ованием, существенно повышающие логарифмические декременты б,- колебаний системы. Пусть ц = = Цг/соо, Р=а)г/ )о —безразмерные параметры гасителя соо —ииэшая собственная частота оболочки без гасителя и без демпфирования у — минимальное значение у —<81/11 в заданной зоне частот, характеризуемой величиной х=Л Д / — номер соответствующей -частоты собственных колебаний оболочки с гасителем. [c.167]

Заряд атомного ядра Z определяется количеством протонов в ядре (и, следовательно, количеством электронов в атомных оболочках), которое совпадает с порядковым номером элемента в таблице Менделеева. Заряд определяет химические свойства всех изотопов данного элемента. Наиболее точно заряд ядер был измерен в 1913 г. Мозли, который нащел простую связь между частотой характеристического рентгеновского излучения V и зарядом Z [c.25]

Высокая степень точности измерения изменения энергии методом резонансного поглощения -у-лучей без отдачи позволяет использовать этот метод для обнаружения и изучения весьма тонких эффектов, апример для определения магнитных диполь-ных и электрических квадрупольных моментов возбужденных состояний ядер, для исследования влияния электронных оболочек на энергию ядерных уровней. В 1960 г. Паунд и Ребка использовали резонансное поглощение у-лучей без отдачи в Fe для измерения в лабораторных условиях гравитационного смещения частоты фотонов, предсказываемого в общей теории относительности Эйнштейна. Эффект удалось обнаружить при удалении источника от поглотителя (по высоте) всего на 21 м. [c.179]

При больших частотах уравнения классичсской теории оболочек надо заменить уравнениями, учитывающими деформации сдвига и инерцию вращения. [c.263]

При любых электронных переходах происходит изменение свойств электронной оболочки, что должно найти отражение в такой важной энергетической характеристике молекулы, как кривая потенциальной энергии. Иными словами, в разных электронных состояниях вид кривых Еа г) молекулы должен быть в общем случае различным. При этом возникают разные возможности в возбужденном состоянии может иметь место увеличение или (чаще) уменьшение энергии диссоциации, уменьшение или (чаще) увеличение равновесного расстояния, наконец, возбужденное состояние вообще может оказаться неустойчивым. Каждому электронному состоянию отвечает своя потенциальная кривая Еп г) и, следовательно, своя собственная колебательная частота Vкoл, которая меняется при переходе из невозбужденного электронного состояния в возбужденное благодаря изменению коэффициента упругой связи к. Поскольку меняется расстояние между ядрами Ге, меняется и момент инерции / молекулы, что влечет за собой изменение и вращательных уровней. Каждой потенциальной кривой, каждому электронному уровню отвечает своя совокупность колебательных и вращательных уровней (см. рис. 33.1). Полная энергия молекулы в данном состоянии [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...