Перехода насыщение

Перегретым паром называется пар, который при одинаковом давлении с насыщенным, имеет более высокую температуру, чем температура кипения /н- Состояние перегретого пара определяется любыми двумя параметрами, наиболее часто — давлением и температурой. Процесс перехода насыщенного пара в жидкость называется конденсацией. Этот процесс является обратным процессу парообразования и также происходит при постоянном давлении и соответствующей ему постоянной температуре, равной температуре кипения tв при том же давлении. [c.104]

При увеличении объема над поверхностью жидкости, имеющей температуру насыщения, некоторое количество жидкости переходит в пар, при уменьшении объема излишний пар снова переходит в жидкость, но в обоих случаях давление пара остается постоянным. [c.35]

Из /г,s-диаграммы видно, что при адиабатном дросселировании кипящей воды она превращается во влажный пар (процесс 3—4), причем чем больше падает давление, тем больше снижается температура пара и увеличивается степень его сухости. При дросселировании пара высокого давления и небольшого перегрева (процесс 5—6) пар сначала переходит в сухой насыщенный, затем во влажный, потом снова в сухой насыщенный и опять в перегретый, причем температура его в итоге также уменьшается. [c.51]

Положение действительной линии процесса перехода из жидкости в пар изображается на рис. 4-3 прямой линией АВ. При этом точка А соответствует состоянию кипящей жидкости, а точка В — состоянию так называемого сухого насыщенного пара, т. е. состоянию, в котором закончился процесс перехода из жидкости в пар. Ветвь изотермы, расположенная правее точки В, соответствует состоянию перегретого пара при данной температуре. [c.43]

Таким образом, если в испарителе, помещенном в охлаждаемом помещении, образуется насыщенный пар с высокой концентрацией С2", состояние которого изображается точкой 2", то этот пар может находиться в равновесии с кипящей жидкостью, имеющей концентрацию Сг. По отношению к жидкости с меньшей концентрацией С4 <СС2, кипящей при температуре этот пар является переохлажденным поэтому при соприкосновении их начнется конденсация пара, следствием которой будет полное поглощение или абсорбция пара жидкостью. При этом тепло конденсации будет отводиться при температуре жидкости более высокой, чем температура пара t-i- В результате будет происходить переход теплоты от тела менее нагретого (пара высокой концентрации) к телу более нагретому (жидкости низкой концентрации). [c.335]

Чтобы проиллюстрировать физический смысл термодинамических сил фазовых переходов, рассмотрим частный случай смеси — однокомпонентную двухфазную смесь с температурой насыщения или равновесия фаз Т р). Введем обозначения [c.45]

При наличии фазовых переходов изменение состава в смеси определяется условием насыщения (1.5.8). При этом сохраняется основной вывод данного параграфа о том, что движение равновесной гетерогенной смеси сводится к движению однофазной сплошной среды, имеющей некоторое усложненное, заранее оп- ределяемое свойства.ми фаз уравнение состояния. [c.51]

Температура насыщения (равновесного фазового перехода) 41, 45, 207, 247 [c.335]

Переход к нормированным координатам позволяет проводить сопоставление экспериментальных данных, полученных при течении двухфазных смесей в различных в структурном отношении пористых средах с различными значениями s, . s , поскольку в этом случае исследуется идентичная область насыщенности, в которой обе фазы подвижны. В итоге получены довольно неожиданные результаты в нормированных координатах относительные проницаемости для различных пористых сред и двухфазных потоков очень близки между собой. Причем известные преобразованные результаты почти симметричны относительно линии S =0,5 и близки к параболам [c.88]

Существует критическое минимальное значение напряжения, ниже которого растрескивание не происходит. Значение критического напряжения снижается с увеличением концентрации водорода. На рис. 7.12 представлены такие зависимости для стали SAE 4340 (0,4 % С), насыщенной водородом при катодной поляризации в серной кислоте, затем кадмированной для удержания водорода и подвергнутой действию статической нагрузки. Концентрацию водорода систематически снижали отжигом. Задержка перед появлением трещин связана, по-видимому, с тем, что для диффузии водорода к специфическим участкам вблизи ядра трещины и для достижения достаточной для разрушения концентрации требуется время. Эти специфические участки окружены дефектами, возникающими в результате пластической деформации металла. Атомы водорода из кристаллической решетки, диффундируя к дефектам, переходят в более низкое энергетическое состояние. Тре- [c.150]

Полученное соотношение называют уравнением Клапейрона — Клаузиуса. Из него можно, например, определить, как изменится давление насыщенных паров при изменении температуры или как изменится температура перехода при изменении давления, воспользовавшись экспериментальными значениями теплоты перехода и молекулярных объемов. Его часто используют и для определения [c.130]

Следовательно, при постоянной частоте вращения и пренебрежении насыщением уравнения ЭМП с периодическими коэффициентами можно преобразовать к линейным дифференциальным уравнениям с постоянными коэффициентами, которые легко решаются хорошо известными методами. При переменной частоте и учете насыщения преобразования не исключают нелинейные члены в уравнениях. Однако и в этом случае переход от периодических коэффициентов к постоянным часто оказывается выгодным. Таким образом, хотя преобразования уравнений не всегда приводят к общим правилам их решения, все же оказываются весьма полезными при решении многих конкретных задач. [c.83]

Из уравнений (4.7) видно, что Ёф является функцией 1а, а следовательно, /ф, т. е. ЭДС источника определяется режимом работы. цепи. В частном случае неявнополюсной синхронной машины, когда xa=xq, Ёф определяется только ЭДС возбуждения и не зависит от тока цепи. Если учесть также влияние магнитного насыщения, то в общем случае не только ЭДС, но и параметры схемы замещения будут иметь нелинейные характеристики в зависимости от тока цепи. Тем не менее переход к схемам замещения и векторным диаграммам позволяет использовать для решения хорошо известные методы расчета линейных и нелинейных электрических цепей постоянного и переменного тока. [c.88]

Вскипание жидкости — переход в паровую фазу — происходит при данной температуре, если давление снижается до давления насыщенных паров рнп этой жидкости. Значения р п для воды, ртути, керосина и бензина даны в табл. 1. [c.61]

Для исследования зависимости силы фототока от длины волны необходимо определить силу тока насыщения, соответствующего определенной лучистой энергии монохроматического света. Результаты подобных измерений приведены на рис. 32.7, где по оси ординат отложена сала тока насыщения /, отнесенная к поглощенной лучистой энергии, а по оси абсцисс — длина волны X. Рис. 32.7 показывает, что красная граница соответствует Я, = 1ц и с уменьшением длины волны сила тока на единицу поглощенной энергии возрастает. Это значит, что свет с более короткой длиной волны более эффективен. Если принять во внимание, что чем короче длина волны падающего света, тем меньше квантов содержится в единице поглощенной энергии (ибо для коротких волн сами кванты, равные /IV = кс Х, больше), то из кривой рис. 32.7 ясно видно, как сильно растет способность фотонов выделять электроны по мере перехода к более крупным фотонам. [c.644]

При анализе эффекта насыщения подразумевалась инверсная заселенность уровней, т. е. N t > Если Nm <С Л/л, ТО соотношения (224.2) — (224.4) остаются в силе, но число переходов с поглощением превышает число переходов с вынужденным испусканием, и в итоге среда не отдает энергию в поле, а получает ее из поля. [c.778]

Переходя от молекулы водорода к кристаллам, отметим основной характерной особенностью ковалентных кристаллов является то, что количество ковалентных связей, образуемых каждым атомом со своими соседями, равно количеству неспаренных внешних электронов атома в свободном состоянии или в возбужденном валентном состоянии. В этом смысле ковалентная связь является насыщенной. [c.81]

Формулы (35.17) и (35.18) позволяют оценить зависимость населенностей уровней от параметров рассматриваемой системы и интенсивности внешнего оптического возбуждения. Населенность возбужденного уровня только при малых пив начальные моменты времени t растет линейно. При больших интенсивностях потоков эта зависимость становится нелинейной, проявляется тенденция к насыщению, рост 2 замедляется, а затем в стационарном режиме совсем прекращается. Коэффициент поглощения (35.19) при этом систематически уменьшается и в пределе при и оо стремится к нулю (рис. 35.4). Стационарный режим устанавливается, как правило, очень быстро, для электронных переходов — приблизительно за 10 с и меньше. [c.274]

Изобарный процесс (рис. 4.10). При подводе теплоты к влажному насыщенному пару его степень сухости увеличивается и он (при постоянной температуре) переходит в сухой, а при дальнейшем подводе теплоты — в перегретый пар (температура пара при этом растет). При отводе теплоты влажный пар конденсируется при 7 s = onst. [c.39]

При истечении через цилиндрический насадок под уровень первый режим истечения не будет отличаться от описанного вьнпе. 11о когда абсолютное давление внутри насадка благодаря увеличению Н надает до давленгш насыщенных паров, перехода )to второму ре киму но происходит, а начинается кавитационный режим, при кото))ом расход перестает зависеть от противодавлеиия т. е. получаемся эффект стабилизации, опнсапиый выше (см. п. 1.23). При отом чем [c.114]

Нормальная структура заэвтектоидной зоны — пластинчатый перлит, окаГ .мленный тонкой сеткой вторичного цементита (рис. 263,а). Однако иногда встречается и так называемая анормальная структура, в которой избыточный цементит находится в виде массивных включений (рис. 263,6) и зачастую окружен свободным ферритом. Эти грубые включения цементита при нагреве с трудом переходят в твердый раствор, который в этих местах не насыщен углеродом. Мягкие пятна, получающиеся после закалки на поверхности цементированных деталей, образуются часто у сталей, склонных к образованию анормальной структуры. [c.326]

Нагрев быстрорежущей стали до критической точки A t (800 — °С) не сопровождается структурными изменениями. При переходе через критическую точку происходит препваще-ние эвтектоида в аусте-нит. В результате даль-нeйuJeгo нагрева вторичные карбиды растворяются в аустените и происходит насыщение его углеродом и легирующими элементами. [c.425]

Отмеченные выше результаты работ с магнитными термометрами и газовым термометром НФЛ позволили найти, а затем устранить термодинамическое несоответствие известных температурных шкал по давлению паров Не и Не с температурной шкалой, лежащей выше 13,81 К- Недавно в КОЛ разработаны новые таблицы зависимости давлений насыщенных паров гелия от температуры, соответствующие температурам по ПТШ-76. Представляется весьма вероятным, что новая МПТШ будет иметь своей основой для воспроизведения температур ниже 4,2 К температурную зав-исимость давления паров гелия вплоть до температур порядка 0,5 К. В качестве реперных температур для этого интервала возможно также применение переходов сверхпроводник-нормальный металл в чистых веществах. Однако исследования последних лет показали, что эти устройства требуют чрезвычайно осторожного обращения и приписанные температуры переходов могут оказаться сдвинутыми на величину, превышающую 1 мК- Кроме того, материалы из разных источников обнаруживают различающиеся величины Тс, что затрудняет применение этого способа в МПТШ. [c.7]

Простейший конденсационный гигрометр состоит из металлического тонкостенного цилиндрического сосуда, стенки которого тщательно отполированы. Сосуд заполняется эфиром. Если через эфир прокачивать воздух, то часть эфира испарится и температура его понизится. Практически температура эфира равна температуре стенок цилиндра. Охлаждение эфира производят до тех пор, пока на полированной металлической поверхности сосуда не появится роса. В этот момент замечанзт температуру эфира, которая будет соответствовать температуре точки росы. Появление росы свидетельствует о переходе прилегающего слоя воздуха у стенок сосуда в состояние насыщения. Пользуясь таблицами для насыщенного водяного пара, можно по температуре точки росы определить парциальное давление водяного пара во влажном воздухе. [c.240]

В монографии последовательно изложены теоретические основы, необходимые для понимания и расчета движения гетерогенных или многофазных смесей в различных ситуациях. Такие смеси широко представлены в различных природных процессах и областях человеческой деятельности. Подробно изложены вопросы вывода уравнений движения, реологии и термодинамики гетерогенных сред. Для этого рассмотрены как феноменологический метод, так и более глубокий метод осреднения. Получены замкнутые системы уравнений для монодпсперсных смесей с учетом вязкости, сжимаемости фаз, фазовых переходов, относительного движения фаз, радиальных пульсаций пузырей, хаотического движения и столкновений частиц и других эффектов. Рассмотрены уравнения и постановки задач применительно к твердым пористым средам, насыщенным жидкостью. Описаны имеющиеся в совремеввой литературе решения задач о движении и тепло- и массообмене около капель, частиц, пузырьков. [c.2]

В работе автора [14] предполагалось, что г-я составляющая при превращении г j непосредственно затрачивает или поглощает энергию, необходпл ую для приведения прп окружающем давлении массы, претерпевшей этот переход, до состояния в виде j-й фазы ири насыщении.Остальная энергия, необходимая для доведения этой массы из последнего состояния до состояния имеющейся /-й [c.40]

Промежуточная темная влажная зона включает в себя переход от сухой внутрипоровой поверхности к поверхности, покрытой тонкой микропленкой. Прорывающиеся через насыщенную жидкостью пористую структуру паровые микроструи образуют периодически (где внешняя поверхность влажная без пленки) или постоянно (где поверхность покрыта микропленкой) разрушающиеся полусферические тонкие оболочки. Таким образом, промежуточная темная влажная зона - это постепенное увеличение потока пара и сокращение потока жидкости в режиме течения ее в виде обволакивающей частицы материала микропленки. [c.80]

При постоянном расходе охладителя плотность объемного тепловъь деления постепенно повышается и на внешней поверхности образца наблюдается изменение структуры потока начиная от однофазного истечения жидкости, затем появляются сначала отдельные, а затем - цепочки мельчайших гаэопаровых пузырьков. Далее жидкость на поверхности закипает и постепенно увеличивается расходное паросодержание потока до полного его испарения и высыхания внешней поперхности. При этом картина истечения охладителя на всех стадиях аналогична изложенной ранее для адиабатного потока. Но здесь получены подробные данные также и для завершающей стадии, когда жидкостная пленка утоньшается и переходит в темную влажную поверхность с небольшими пенными скоплениями тонкой структуры. Последние образуются из жидкостной микропленки, выносимой паровыми микроструями из поровых каналов. Насыщенность пористой структуры жидкостью уменьшается, и после этого внешняя поверхность высыхает и светлеет. [c.81]

Свойство насыщения ядернь[х сил приводит к важному выводу о том, что взаимодействие между нуклонами iie сводится повсюду только к силам притяжения, а на малых расстояниях переходит в отталкивание, что соответствует как бы конечным размерам нуклонов. Была предложена модель твердой сердцевины, которая [c.135]

Так характеризуется переход от равновесного к неравновесному со-стояишо. Нераиновесное состояние наступает при определенном насыщении системы энергией. При этом практически всегда происходит изменение структуры, то есть в критической области энергия реализуется как форма [c.42]

Экспериментальное обнаружение эффекта насыщения принадлежит С. И. Вавилову, о чем уже упоминалось в 157. Впоследствии эффект насыщения был подробно изучен для кристаллофос-фбров, характеризующихся относительно большой длительностью возбужденных состояний, а также для переходов между атомными и молекулярными уровнями с частотами, относящимися к радио- [c.778]

Совместным подбором внутренних параметров двигателя и управляющих воздействий удается уменьшить влияние насыщения, однако вьшгрыш в сокращении Гр оказывается, естественно, не столь большим, как можно было бы ожидать, не учитывая насыщения. Для примера на рис. 6.15 показаны изменения напряжения, потребляемого тока и момента при переходе от оптимизации только управляющих воздействий к совместной оптимизации для случая частотного разгона с постоянным р. В данном случае за счет совместной оптимизации удается увеличить момент на каждой частоте вращения более чем в 2 раза, хотя при линейной зависимости следовало бы ожидать увеличения в 5-7 раз. [c.228]

Химические составы жаропрочных сплавов серий ЖСЗ и ЖС6У, ВЖЛ и сплавов для изотермической штамповки ИШВ-1, ИШВ-2 приведены в табл. 5 и 73. В процессе приготовления их в электропечах происходят следующие тепло-фи шческие и химические процессы во-первых, превращение металлической шихты в жидкий расплав - процесс плавки металла во-вторых, взаимодействие жидкого расплава с футеровкой тигля, т.е. разрушение огнеупорного материала и образование шлака в-третьих, обогащение расплавленного металла оксидами металлов и насыщение сплава газами - кислородом, азотом, водородом и поступающим атмосферным воздухом. Кроме того, вредные составляющие, поступающие с шихтой, - сера и фосфор в процессе плавки переходят в металл и образуют сульфиды и фосфиды. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...