Определение радиуса ядер

Здесь будут рассмотрены только некоторые явления, имеющие прямое отношение к собственно ядерной физике. Это — элементы теории замедления быстрых нейтронов и диффузии тепловых нейтронов, взаимодействие с ядрами медленных нейтронов и бо-ровская теория ядерных реакций, методы нейтронной спектроскопии, рассеяние быстрых нейтронов применительно к определению радиусов ядер) и, наконец, физика деления ядер. [c.290]

Определение радиуса ядер [c.84]

Определение радиуса а-радиоактивных ядер по энергии испускаемых а-частиц [c.50]

Таким образом, методы определения радиусов атомных ядер, основанные на изучении их взаимодействия с нейтронами, приводят к следующему результату [c.53]

Это значение радиуса ядер больше, чем получается в других методах его определения. Объясняется это тем, что большинство [c.136]

В связи с этим оказалось возможным поставить очень важные опыты по определению радиусов атомных ядер методом, в основе которого лежит измерение ослабления пучка нейтронов при их прохождении через вещество. На рис. 139 изображена схема подобного опыта. Нейтроны первичного пучка п, попадая в образец О, рассеиваются в нем (или испытывают какое-нибудь другое взаимодействие), в результате чего часть из них выбывает из пучка. Вследствие этого пучок нейтронов ослабляется в раз, где п — концентрация ядер образца Оц — полное сечение 6—толщина образца. [c.351]

Данные опыта с нейтронами, энергия которых равна 90 Мэе, показывают, что представление о ядре как о черном непрозрачном шарике (1=1) неточно. Ядро -при таких энергиях нейтронов становится частично прозрачным, и сечение взаимодействия нейтронов с ядром будет меньше 2nR . Тем не менее изучение рассеяния быстрых нейтронов ядрами является одним из наиболее точных методов определения радиуса атомных ядер. [c.352]

Приравнивая разность энергии связи зеркальных ядер энергии (III.13), удается определить значение радиуса ядра R = при значении = (1,2 1,3) 10 м. Многие годы этот метод определения R ядра считался хорошим. Однако в настоящее время выяснено, что модель однородно заряженной сферы является слишком грубой для реального атомного ядра. [c.90]

Гидрозоли серы легко получить, например, путем смешивания разбавленных растворов соляной кислоты и тиосульфата натрия. Тогда молекулярно диспергированная сера конденсируется в капельки переохлажденной серы, и эти капельки растут по мере старения золя. Показатель преломления относительно воды равен 1,44. При отсутствии инородных ядер конденсации капельки формируются только после того, как будет достигнуто определенное перенасыщение. Тогда их первоначальные радиусы оказываются порядка 0,01 мк. Для видимого света (например, [c.465]

Для случая, когда прираш,ение радиуса капли и ее температуры ие зависят от абсолютной величины радиуса, что имеет место в большинстве реализующихся на практике течений в соплах, в работе [47] предложен простой метод определения массовой доли н ид-кой фазы и функции распределения, существо которого состоит в следующем. Разобьем линию тока на малые отрезки и определим прирост массовой доли жидкой фазы на некотором /-м отрезке. Параметрам, относящимся к отрезку к, на котором происходит образование капель, будем приписывать нижний индекс к, а параметрам, относящимся к рассматриваемому отрезку,— индекс /. Пусть N 1 = Jh lh/PhW l — число ядер критического размера, которые образовались в единице массы за время прохождения отрезка к длиной А/ ,. Тогда прирост массовой доли жидкой фазы в единице массы смеси за время прохождения /-го отрезка равен [c.322]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Если это неравенство выполняется ( Ед должно быть больше 20MeV для самых тяжёлых ядер), то при определении сечения достаточно рассматривать только проекции положений нейтрона и протона на плоскость, перпендикулярную направлению движения дейтрона. Мы должны при этом найти вероятность того, что при столкновении дейтрона с ядром протон (его проекция) попадёт в площадь круга радиуса R, [c.136]

Особеппости Я. с. третьей категории проявляются в процессах поглощения у-квантов высокой энергии (выше 40—50 Л/э ) и неупругого рассеяния электронов, а также в спектрах ядер с двумя нуклонами сверх заполненной оболочки. Точность определения Я. с. такова, что можно сделать лишь полуколичеств. заключения при г < (0,4—0,5)10 1з см действует отталкиват. сердцевина, а при г > lO i с.д( — зависящий от Е потенциал с глубиной ямы порядка 20 Мэв и радиусом действия, несколько большим, чем в (1). Я. с. этой категории, при пренебрежении кулонов-скими силами, также обладают изотопич. инвариантностью, к-рая проявляется в равенстве энергий связи зеркальных ядер (зеркальными наз. два ядра, получающиеся друг из друга заменой всех нейтронов протонами, а протонов пейтронами). Короткодействующий характер Я. с. сохраняется и для сил этой кате- [c.560]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...