Эффект горячих электронов

Соотношение Эйнштейна справедливо, когда электроны имеют распределение Максвелла, и может оказаться неверным, если распределение не максвелловское. Например, в положительном столбе газового разряда распределение по скорости часто отлично от максвелловского. Поэтому можно ожидать отклонений от теоремы Найквиста. Аналогично в полупроводниках при сильных полях, когда проявляются эффекты горячих электронов, распределение скоростей электронов может не быть максвелловским, и поэтому теорема Найквиста может не выполняться [c.85]

Если возникающие в проводнике- жертве выбросы или провалы пересекают входной порог срабатывания приёмного устройства, то это может привести к функциональной ошибке. В некоторых случаях эта ошибка проявляется в виде неправильных значений, которые впоследствии загружаются в регистр или защёлку. Иногда ошибка заставляет защёлку выполнить непредусмотренную загрузку, установку или сброс. Высокоуровневые выбросы и низкоуровневые провалы на проводнике- жертве также могут вызывать нежелательный перенос носителей заряда в транзисторах, формирующих логические элементы, вследствие чего работоспособность схемы может быть нарушена. Хотя эти явления (их ещё называют эффектами горячих электронов) не являются главной угрозой в контексте рассматриваемой нами технологии реализации цифровых микросхем с увеличением размеров устройств, реализованных с помощью глубокого и сверхглубокого субмикрона, проблемы, связанные с данными явлениями выйдут на первое место. [c.339]

Эффект горячих электронов 339 Эффект линии передачи 344 Эффект Миллера 341 Эффект Миллера наоборот 343 Эффект Эдисона 151 [c.407]

Увеличение результирующей скорости электронов в сильных полях приводит к возрастанию энергии электронов и, следовательно, к увеличению температуры электронного газа. Поэтому данный эффект называют разогревом электронного газа, а сами электроны в этом случае называют горячими электронами. [c.256]

Ещё один нагрев вещество Вселенной могло испытать при образовании галактик. Спектр М. ф. и. при этом также мог измениться, поскольку рассеяние реликтовых фотонов на горячих электронах увеличивает энергию фотонов (см. Комптона эффект). Особенно сильные изменения происходят в этом случае в КВ-области спектра. Одна из кривых, демонстрирующих возможное искажение спектра М. ф. и., приведена на рис. [c.135]

Горячие электроны. Эффект Ганна [c.68]

При изучении горячих электронов в полупроводниках было обнаружено, что при постоянном внешнем электрическом поле, напряженностью (1 2) -10 В/м, в арсениде галлия возникают электрические колебания. Это явление получило название эффекта Ганна. [c.68]

Одним из эффектов, который также существенно учитывать в теории РВС примесных центров кристаллов, является передача электронного возбуждения между ними. В работах 31, 33] рассмотрено влияние указанной передачи на ОЛ и ГЛ. Теория [31, 33] учитывает горячую передачу и горячую миграцию электронного возбуждения. [c.349]

В области очень низких давлений применение измерителя с горячим катодом в известной степени ограничено рентгеновским излучением, возникающим в результате столкновений электронов с сеткой. Коллектор ионов поглощает рентгеновское излучение и испускает фотоэлектроны, которые затем собираются сеткой и дают фоновую составляющую тока электронов сверх ионизационной составляющей, которая зависит от давления газов. Величина фоновой составляющей того же порядка, что и ионизационная при давлении 10 Па. Для уменьшения этого эффекта Ба- [c.337]

Выбор процесса анодирования зависит от целей, которые пленка должна выполнить. Пленки, полезные для антикоррозионных целей, имеют как тонкий компактный барьерный слой, так и толстый пористый слой, служащий основой для наполнения ланолином или краской. Последний может также приобрести защитные свойства после обработки его паром или горячей водой. Боратные ванны, которые дают только барьерные пленки без внешнего пористого слоя, ценны для некоторых целей, например, в выпрямителях (детекторах) и емкостях, но они не используются для получения пленок защитными свойствами против коррозии. Выпрямляющий эффект обусловливает тот факт, что алюминиевый электрод, покрытый защитной пленкой, обладает свободными электронами в большей степени, когда он является анодом подобное ценное действие отмечено у титана и циркония. [c.232]

Поперечный С.— Ш. э. состоит в возиикновени) в сильных полях в образцах, вырезанных вдоль произвольных направлений, отличных от осей симметрии, поперечной эдс (эдс Сасаки). Она фиксирует появление угла между направлениями электрич. тока J и напряжённости электрич. поля Е (угол Сасаки). Эдс Сасаки измеряется так же, как эдс Холла (сч. Холла эффект), но в отсутствие магн, поля (рис, 1) . Наряду с измерениями в пост, электрич. полях (импульсных — во избежание разогрева джоулевым теплом) для исследования анизотропия проводимосгж горячих электронов использованы СВЧ-поля, [c.418]

Если вдоль проводника суи1ествует градиент темп-ры. то электроны на горячем конце приобретают более высокие энергии и скорости. В полупроводниках, кроме того, концентрация MeKipoHOB растёт с темп-рой. В результате возникает поток электронов от горячего конца к холодному, на холодном конце накапливается отрицат. заряд, а на горячем остаётся нескомпенеир, положит, заряд, Накопление заряда продолжается до тех пор, пока возникшая разность потенциалов не вызовет равный обратный поток электронов. Алгебраич. сумма таких разностей потенциалов в цепи создаст одну из составляющих Т., к-рую наз. объёмной. Другие составляющие Т. связаны с температурной зависимостью контактной разности по-тенциалов и с эффектом увлечения электронов фононами. Т, к. число фононов, движущихся от горячего конца к холодному, больше, чем число электронов, движущихся навстречу, то в результате увлечения ими электронов на холодном конце накапливается отрицат. заряд. Эта составляющая Т., называемая Т. увлечения, при низких темп-рах может быть в десятки и сотни раз больше других. В магнетиках играет роль также увлечение электронов магнонами. [c.98]

Дополнительные возможности в повышении дальности зондирования и уменьшении габаритов установки сулит использование в качестве источника информации неравновесного допробойного свечения атмосферы, которое является разновидностью явления электролюминесценции. Фотостимулированная электролюминесценция (ФЭЛ) [S1] возникает как результат возбуждения атомов и молекул затравочными термоэлектронами, набравшими энергию, в поле лазерного излучения за счет эффекта обратного тормозному излучению при упругих электронно-атомных соударениях. За счет ускоренных излучением горячих электронов энергия возбуждения энергетических уровней газовой среды может существенно превышать энергию кванта зондирующего лазерного излучения. Это выгодно отличает электролюминесценцию от широко используемого в зондировании эффекта флюоресценции. [c.203]

В Ю. Зг.был открыт еще один источник термоэдс— эффект увлечения электронов фононами. Если в твердом теле существует градиент темн-ры, то число фоио-пов, движущихся от горячего конца к холодному, будет больше, чем п обратном направлении. При своем направленном движении фононы в результате столкновений с электронами будут ув екать за собой последние и на холодном конце образца будет наканли-ваться отрицательный заряд (а на горячем — положительный) до тех пор, пока возникшая т. о. разность потенциалов пе уравновесит эффект увлечения эта ра ность потенциалов и представляет собой дополнительную составляющую термоэдс, к-рая при низких темп-рах может быть в десятки и сотни раз больше рассмотренных выше. [c.171]

Поэтому по отношению к электронной теплопроводности градиенты в релаксационной зоне не малы и теплопроводностный теплообмен в этой зоне сравним с теплообменом между ионами и электронами. Электронная теплопроводность способствует скорейшему выравниванию температур за вязким скачком, так как она перекачивает тепло из более удаленных от скачка уплотнения слоев газа в передние, где электронная температура меньше. Кроме того, и этот эффект чрезвычайно суш ествен, электронная теплопроводность приводит к прогреванию гаэа перед вязким скачком уплотнения. Если горячие ионы не могут далеко вырваться из-эа скачка уплотнения в область перед скачком (их тепловая скорость сравнима со скоростью распространения скачка по невозмущенному газу), то горячие электроны с успехом проникают вперед и опережают скачок уплотнения, так как их скорость примерно в УШг/те раз больше скорости фронта. Перед скачком уплотнения образуется прогревный слой. В этом слое электронная температура выше, чем ионная, ибо прежде всего нагревается электронный газ и [c.401]

Разл. нагрев электронного газа приводит, во-первых, к разл. скорости рассеяния электронов вразл. долинах, определяющей при низких темп-рах подвижности носителей заряда во-вторых, к разл. скорости перехода электронов из горячих долин в холодные, что определяет заполнение долин электронами. Оба эффекта связаны с энергетич. зависимостью вероятностей рассеяния носителей заряда (внутри- и меж долинного), В чистых и структурно совершенных кристаллах преобладает междолинное рассеяние с испусканием и погло- [c.418]

Т. металлов очень мала, сравнительно больше Т, в полуметаллах и их сплавах, а также в нек-рых переходных металлах и их сплавах (напр., в сплавах Pd—Ag Т. достигает 86 мкВ/К). Т. в этих случаях велика из-за того, что ср. энергия электронов в потоке сильно отличается от энергии Ферми. Иногда быстрые электроны обладают меньшим коэф. диффузии, чем медленные, и Т. меняет знак. Величина и знак Т. зависят также от формы ферми-повчрх-ности, разл. участки к-рой могут давать в Т. вклады противоположного знака. Знак Т. металлов иногда меняется на противоположный при низких темп-рах. В полупроводниках -типа на холодном контакте скапливаются дырки, а на горячем остаётся нескомпенеир. отрицат. заряд (если аномальный механизм рассеяния носителей заряда или эффект увлечения не приводит к перемене знака Т.). В термоэлементе, состоящем из полупроводников р- и п-типов, Т. складываются. В полупроводнике со смешанной проводимостью к холодному контакту диффундируют и электроны и дырки и их заряды взаимно компенсируются. Если концентрации и подвижности электронов и дырок равны, то Т. равна нулю. [c.98]

УВЛЕЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ ФОНбНАМИ —возникновение потока носителей заряда в проводнике (полупроводнике или металле) вследствие их взаимодействия с неравновесными фопонами. В образце, в к-ром создан градиент темп-ры V Т, возникает поток фононов от горячего конца к холодному. Рассеиваясь на электронах, фононы передают им часть своего квазиимпульса и увлекают их к холодному концу образца. В замкнутой цепи этот эффект даёт дополнит, вклад в термоэлеЕтрич. ток, в разомкнутой—в термоэдс (термоэдс увлечения). Эффект увлечения был [c.200]

В проводниках Э. т. связана с электропроводностью Ви-демана — Франца законом. В сверхпроводниках электроны, объединённые в куперовские пары, не участвуют в переносе тепла, так что прн Т<Т, Т — темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние) Э. т. определяется нормальными (неспаренными) электронами и экспоненциально убывает с приближением к ОК. В биполярных полупроводниках и полуметаллах существует дополнит, механизм (биполярная составляющая) Э. т. электронно-дырочные пары, образующиеся на горячем конце образца, диффундируют навстречу градиенту темп-ры и рекомбинируют ка холодном конце с выделением тепла. Э. т. изменяется под действием магн. поля (см. Маджи — Риги — Ледюка эффект). [c.555]

Поскольку образование капельной фазы в значительной мере обусловлено интенсивным газовыделением в катодном пятне при повышенных температурах, для уменьшения брызгового эффекта необходимо проводить тщательную предварительную дегазацию катодов. Наиболее кардинальный способ связан с устранением локальности разогрева. Торможение теплоотвода с рабочей поверхности катода приводит к установлению на поверхности катода высокой температуры, необходимой для поддержания интенсивных процессов как генерации вещества, так и эмиссии электронов. В результате возможен переход вакуумной дуги в другую форму — реализуется дуга с распределенным разрядом на горячем расходуемом катоде [36, 56]. При этом генерируется плазма с чисто ионным фазовым составом при отсутствии мик-рокапельной фазы. [c.112]

Большая степень деформации поверхностных зон увеличивает количество дефектов кристаллического строения, что доказывается электронно-микроскопическими исследованиями и приводит к увеличению удельного объема. О том, что изменение дислокационного строения стали после горячей деформации приводит к макро-объемным дефектам, говорят и результаты измерения плотности металла различных зон по сечению деталей, деформированных обкаткой роликами с винтовым протягиванием (рис. 2.29). Плотность металла деталей уменьшается к поверхности, и чем больше степень де-фор.мации, тем больше относительное изменение плотности, а следовательно, и удельного объема. В отличие от холодной пластической деформации поверхности, также приводящей к получению разности удельных объемов деформированного и недеформированного металла и возникновению остаточных сжимающих напряжений, прп ВТМО объемный эффект может быть существенно уменьшен процессами перестройки субструктуры различны.ч зон либо в ходе самой деформации, либо в течение последеформационных выдержек при высоких температурах, при этом разупрочнение более интенсивно в поверхностных зонах образцов. [c.100]

Покрытия, полученные электролитическим методом и методом горячего погружения, применяют для сосудов и оборудования, сделанного из стали, литого железа, меди или медных сплавов, используемых в пищевой промышленности, а также для проволоки и деталей для электрической и электронной промышленности, где легкая способность паяться является важным свойством. Хотя оловянные покрытия не обладают стойкостью к разрушению от фрет-тин-коррозии и фреттииг между листами из белой жести при транспортировке иногда способствует образованию темных пятен, оловянные покрытия могут быть использованы, чтобы понизить риск разрушения стальных деталей от фреттинг-коррозии [29]. Аналогичные эффекты наблюдаются в местах пакетных соединений, а также на покрытых оловом пистонах из алюминиевых сплавов илн железа во время процесса обкатки [30]. [c.426]

В основном состоянии X Bi молекула NHg сильно изогнута, так же как и молекула Н2О в своем основном электронном состоянии, в то время как в возбужденном состоянии A i молекула NH2 почти линейна (см. стр. 217). Снова, как и для других дигидридов, из-за сильного электронно-колебательного взаимодействия (эффект Реннера — Теллера) из одного П. -состояния линейной конфигурации возникают два состояния. Благодаря значительному изменению угла при электронном переходе в сиектре наблюдается длинная прогрессия полос с чередующейся интенсивностью для четных и нечетных значений К (так же как и в случае красных полос ВНг и СН2). Разности Д гС для уровней с i = О в верхнем состоянии сначала увеличиваются и только к концу прогрессии начинают уменьшаться. Дублетная структура электронного перехода обнаруживается в незначительном расщеплении почти всех линий (фиг. 95). Так же как и для красных полос ВН2 и СНг, момент перехода для рассматриваемой системы NH2 перпендикулярен плоскости молекулы (полосы типа С). Джонс и Рамсей [638а] проанализировали ряд горячих полос в спектре NH2 с целью определения значения частоты деформациоипого колебания V2 в основном состоянии. Вращательные и колебательные постоянные NH2 приведены в табл. 62. [c.504]

ЧТО система фононов уже возмущена внешними силами. При температурном градиенте, например, теплопроводность решетки означает, что поток фононов течет от горячего к холодному концу образца. Из-за процессов рассеяния электроны тоже получат преимущественное движение в направлении потока фононов, они будут увлекаться фононами (эффект фононного увлечения). Соответственно в изотермическом случае при движении электронов в электрическом поле они могут захватывать с собой фононы (электронный эффект увлечения). Первый эффект приводит к увеличению термоэлектродвижущеи силы, второй эффект дает добавку к эффекту Пельтье. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...