Изображение астигматическое

Это — эллипс, центр которого находится в параксиальном фокусе, оси параллельны координатным осям F и Z, а их длины пропорциональны радиусу входного зрачка и квадрату расстояния изображаемой точки от главной оптической оси. Изображением точки будет светлое пятнышко, ограниченное аберрационной кривой. Это указывает на то, что пучок лучей, дающий изображение, — астигматический. При параллельном смещении экрана, на котором получается изображение, вдоль оптической оси оно по-прежнему сохраняет форму эллипса, но форма и размеры эллипса изменяются. При двух положениях экрана эллипс вырождается в прямолинейные отрезки, один из которых параллелен оси Y, а другой — оси Z. [c.105]

Рис. 12.6. Астигматическое изображение точки I.

Поля трансаксиальных электростатич. линз обладают симметрией вращения относительно оси (ось х на рис. 10), к-рая перпендикулярна оптич. оси. Пучок, выходящий из точки А предмета, после фокусировки полем линзы становится астигматическим и образует два линейных изображения В и В. Однако при надлежащем подборе параметров Э. л. изображение может стать стигматическим. [c.571]

ФОРМИРОВАНИЕ АСТИГМАТИЧЕСКОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ В СХЕМЕ КВС [c.90]

Рис. 4.8, Иллюстрация формирования астигматического изображения при произвольном расположении источников.

Безаберрационное астигматическое изображение определяется формулами (см. также [217]) [c.94]

Рис. 5.5. Формирование астигматического изображения в схеме КВС. а — фотоаппарат сфокусирован па плоскость Zg = б — на плоскость [c.135]

Такая схема записи п вертикальном направлении является внеосевой, а в горизонтальном — осевой и называется астигматической схемой записи одноступенчатой радужной голограммы. Восстановленное изображение такой голограммы в вертикальном направлении будет довольно умеренным, так как поле обзора в горизонтальном направлении (размер голограммы) зависит только от длины линзы, и цилиндрическую линзу любого размера можно достать или сделать без труда, то этот метод устранил основное препятствие одноступенчатого процесса — узкий обзор в горизонтально.м направлении. [c.48]

Такие аберрации, как кривизна поля и дисторсия, не приводят к искаженным изображениям точечного объекта, потому что в этих случаях изображение остается астигматическим и наблюдается только сдвиг изображения. Поэтому некоторые исследователи указанные аберрации вообще не принимают во внимание. [c.91]

Так как у конфокальных линз сагиттальная кривизна изображения не возникает, то астигматическая разность получается положительной при положительной силе этих линз. [c.434]

Мы пренебрегаем дисторсией изображения, кривизной поля и астигматизмом третьего порядка, но учитываем астигматизм первого порядка, сферическую аберрацию и кому. Хорошо известно, что очень существенной ошибкой электронных линз является астигматизм на оси, возникающий вследствие эллиптичности или неровности электродов. Ввиду этого было бы неоправданным предполагать, что сферическая аберрация обладает осевой симметрией. Для простоты мы предположим только, что ее главные оси совпадают с астигматическими осями, и тогда напишем [c.280]

Передача изображения через прозрачные стенки (например, через ребристые стекла) неправильной формы обычно вызывает астигматические искажения изображения. Изображения, переданные через неоднородную или рассеивающую среду (например, среду со случайными или турбулентными флуктуациями показателя преломления), теряют резкость и размываются. [c.325]

Пусть при второй экспозиции расстояние от диффузора А до фотопластинки Н равно d. Голограмма восстанавливает два действительных изображения диффузора и два мнимых. В паре действительных изображений одно имеет астигматические аберрации, обусловленные наличием плоскопараллельных пластинок во время съемки, а другое восстанавливается без искажений и служит опорным. Эти изображения диффузоров дают на бесконечности гиперболические или эллиптические интерференционные полосы в зависимости от выбранного значения d. Точно так же обстоит дело и с двумя мнимыми изображениями диффузора. [c.80]

Рис. 43. Изображение плоской фигуры астигматическими пучками

Если система не имеет аберраций высших порядков и астигматизм уничтожен (5in = 0), то обе фокальные астигматические поверхности сливаются и изображение располагается на поверхности Пецваля, кривизна которой, согласно выражениям (71) и (84), вычисляется по формуле [c.154]

Предположение, касающееся существования точечного изображения Р, подтвердилось только частично путем нахождения соответствующего члена первого порядка, определили направление изображения [3.17], но нахождение члена второго порядка позволило определить интервал вдоль этого направления, причем границы интервала даются корнями рх и рг характеристического уравнения собственных значений (3,25). Этот интервал выражает астигматизм изображения Р, т, е. волновое поле основного изображения представляет собой астигматический пучок лучей с фокусами, расположенными на интервале Р . Кроме того, имеется частный случай, из которого непосредственно видно, что интервал Р сводится к одной точке. Фактически, если к = к = с = с, то (3.25) принимает вид Я [c.54]

Здесь мы кратко остановимся лишь на некоторых основных приемах юстировки для их осуществления можно использовать ахроматическое изображение щели в спектре нулевого порядка. Этим спектром в первую очередь можно воспользоваться, чтобы установить щели параллельно штрихам решетки. Такая параллельность особенно существенна для приборов, обладающих заметным астигматизмом. В зтом случае астигматические изображения разных участков щели накладываются друг -на друга, что приводит к уширению спектральных линий, тем большему, чем больше угол между штрихами и щелью. [c.225]

Реальное изображение, образованное всей поверхностью зеркала 2 и при ненулевом поле имеет, во-первых, кому, т. е. несимметричное смещение аберрационного пятна относительно найденного положения осевого луча пучка (при длине пятна комы, равном 3,2 мм, смещение энергетического осевого луча в пучке относительно геометрического осевого луча в фокальной плоскости элемента НПВО составляет 0,6 мм), во-вторых, астигматическое изображение вследствие конечности поля зрения искривляется, т. е. также дает одностороннее смещение направления энергетического осевого луча относительно геометрического луча. Поэтому прямое измерение углов падения с точностью выше 1—2° в приставке НПВО без применения особых способов недостижимо. [c.210]

Рассмотрим, например, преломление гомоцентрических пучков лучей от точечного источника 5 (рис. 7.21) на плоской границе раздела прозрачных сред. Получающиеся в результате преломления пучки во второй среде будут астигматическими. На рис. 7.21 показаны два близких меридиональных луча 8МР и SNQ. Их продолжения пересекаются в точке С , координаты которой зависят от угла падения и могут быть найдены с помощью закона преломления. Чтобы получить узкий пространственный пучок лучей, мысленно повернем рисунок на небольшой угол вокруг оси симметрии 80. Точка С прочертит при этом небольшую дугу, перпендикулярную плоскости рисунка. Это будет меридиональная фокальная линия астигматического пучка. Вторая (сагиттальная) фокальная линия представляет собой отрезок идущей через источник 5 нормали к границе раздела. С увеличением угла падения возрастает астигматическая разность преломленного пучка, так как фокальная точка С перемещается по некоторой кривой 5 С 5". Поэтому при рассматривании предметов, находящихся, например, под водой, четкость изображения ухудшается из-за астигматизма пучков при отклонении направления наблюдения от нормали к поверхности. Каустика меридиональных лучей широкого преломленного пучка представляет собой воронкообразную поверхность, получающуюся при вращении кривой 5 С 5" вокруг нормали 80. Каустика сагиттальных лучей вырождается в отрезок перпендикуляра 8 0. [c.353]

Можно показать [16], что астигматический пучок, идущий из конуса, как описано выше, имеет эллиптическое поперечное сечение. Эллипс вырождается в две прямые линии в двух плоскостях, образуя взаимно перпендикулярные меридиональные и сагиттальные изображения соответственно. Между ними суще- [c.283]

Очень важный для практики случай астигматизма наблюдается, когда симметрия системы по отношению к пучку нарушена в силу устройства самой системы. Представим себе пучок лучей, исходящий из L и собираемый линзой. На пути сходящегося пучка поместим цилиндрическую линзу, т. е. линзу, одно из сечений которой (например, вертикальное) прямоугольное, а второе—круговое. Таким образом, цилиндричеекая линза имеет лишь две плоекости симметрии — вертикальную и горизонтальную, но лишена оси симметрии, которой обладает падающий световой пучок. При прохождении через такую систему осевая симметрия преломленного пучка также нарушится, и мы получим астигматическое изображение. [c.309]

Отражательный рентгеновский микроскоп моя ет быть и изображающим, п сканирующим, с оптикой скользящего падения или нормального падения с многослойным покрытием (см. Рентгеновская оптика). Р, м. этого типа работают в области < < 4 кэВ, рассматривается возможность осуществить эту схему Р. м. для более жёсткого излучения (в области 10 кэВ). Классич. тип отражательного Р. м. скользящего падения — микроскоп Киркпатрика — Баэза, состоящий из пары скрещенных сферич. или цилиндрич, зеркал (рис. 2). В этой схеме источник О и зеркала А и Б расположены таким образом, что меридиональное 0 и сагиттальное О" астигматические промежуточные изображения источника (см. Изображение оптическое), -создаваемые зеркалом А, были бы соответственно сагиттальным и меридиональным изображениями для зеркала Б, к-рое благодаря обратимости объекта и изображения создаёт стигматическое увеличенное изо--бражение источника в точке 1. Предельное дифракц. [c.367]

Рис. 2. Схема отражательного рентгеновского микроскопа скользящего падения Киркпатрика—Баэза О — источник (излучающий объект) А и В — сферические или цилиндрические зеркала О и О" — промежуточные астигматические изо-бражеиия О, — действительное изображение.

Системы из сферических зеркал со скрещенными плоскостями падения (рис. 5.4) были впервые рассмотрены Киркпатриком и Баезом применительно к задаче построения стигматического рентгеновского микроскопа [49]. Зеркало 3 создает астигматическое изображение источника — меридиональное в О и сагиттальное в О". Радиус кривизны и положение зеркала За подбирают так, чтобы изображение О было сагиттальным, а О" — меридиональным для точки О1, в которой по закону обратимости достигается стигматическое изображение источника О. Скрещенные системы могут быть, использованы как в рентгеновских микроскопах, так и телескопах. В последнем случае вместо сферических лучше применять параболические зеркала. Аберрации такой системы будут рассмотрены позже. [c.163]

Равенство нулю члена о выражает условие фокусировки для лучей в сагиттальной плоскости (г/ = 0). В общем случае слагаемые, содержащие и у одновременно, в нуль не обращаются. Это означает, что в спектре каждого порядка точка А изображается лучами каждой длины волны астигматически. Лучи, идущие в горизонтальной и вертикальной плоскостях, сходятся в разных точках А и А". В точке А получается изображение А в виде вертикального отрезка, в точке А — в виде горизонтального отрезка. Более подробные расчеты коэффициентов аберраций сферической решетки можно найти в работах Намиока [74] и Пейсахсона 121 ]. Здесь мы не будем подробно рассматривать влияние аберраций на форму спектральных линий, так как этот вопрос хорошо рассмотрен в специальной литературе. Отметим только, что классический путь снижения аберрации сферической решетки состоит в ограничении ее размеров и высоты входной щели и приводит к весьма малой светосиле спектрального прибора. Особенно значительно снижается светосила в рентгеновской области спектра, так как коэффициенты аберраций возрастают с уменьшением угла скольжения. [c.260]

Характер аберраций спектральных изображений в случае внеплоскостного падения был детально исследован Вернером [97 ]. В частности, в случае цилиндрической решетки радиусом R со штрихами, параллельными оси цилиндра, освещаемой параллельным пучком, изображение имеет вид астигматических линий, параллельных штрихам решетки, середина которых отстоит от центра решетки на расстояние [c.275]

В случае сферической решетки радиуса R, освещаемой параллельным пучком (аналог схемы Водсворта), наибольшее разрешение достигается в дальнем, сагиттальном, фокусе, изображение в котором имеет вид астигматической линии, перпендикулярной к плоскости дисперсии. Расстояние от этого фокуса равно [c.275]

Из (4.15) следует, что эта окружность проходит через начало координат (ИК-источник) и точку psi формирования геометрического изображения и касается оси z. При малых угловых апертурах от окружности остается отрезок , изображенный на рис. 4.8 жирной линией. Система преобразованных лучей приобретает характерный вид астигматического пучка. Таким образом, для формирования безаберрационного изображения в фокусе psi достаточно, чтобы были малы апертуры по 01 . Аберрация в этом фокусе появляется при учете в выражениях (4.12) членов второго и выше порядков по 0ir. Во втором фокусе ps2 дело обстоит иначе. Безаб еррационное изображение в нем имеет место только в том случае, если малы угловые апертуры как по 0ir, так и по ф,г (см. рис. 4.8). [c.92]

Расчет преобразователя изображения в схеме КВС показал, что в направлении Y, параллельном линейному источнику цилиндрической волны накачки, нелинейный кристалл ведет себя как плоский преломляющий слой с показателем преломления п = kjktr. В перпендикулярном направлении преобразование сводится к повороту вокруг оси Y на угол Yi сдвигу на kplk )Zp и сжатию в ks/kir раз. При этом формируется астигматическое изображение, которое в первом фокусе Tsi идеально при произ- [c.97]

Для пучка лучей, исходящих из точки на оси центрированной системы, астигматический пучок вырождаема в гомоцентрический. При i = i = О формулы (82) и (83) преобразуются в выражение (14а). Ни в одном поперечном сечении астигматического пучка не получается точечного изображения. Пучок лучей, лежащих в сагиттальной плоскости вблизи точки В , образует вместо точки горизонтальную линию, а пучок лучей, лежащих в меридиональной плоскости вблизи В , образует вместо точки вертикальную линию (рис. 42). Посередине между меридиональным В и сагиттальным фокусами (средняя кривизна изображения) получается круглое пятно рассеяния. В других сечениях между В и В фигура рассеяния имеет форму эллипсов с различной ориентацией осей. Координаты фокусов элементарного астигматического пучка в области аберраций третьего порядка определяются по формулам (69) [c.152]

В действительности же влпяние астигматизма па изображение щели более сложно, чем показано на ])ис. 2.17, а, б. Как мы знаем, изображение щели в приз.менпом спектральном приборе искрпвлини (см. 2.2), и поэтому преобразование каждой точки изображения в астигматический отрезок приводит пе только к увеличению общей высоты изображения щели + 1а, по и к увеличению ширины (вдоль линии дисперсип) внеосевых участков ее результирующего изображения. Схематически это изображено на рис. 2.17, в. [c.156]

Такпм образом, на круге Роуланда распределение освещенности в изображении щели в спектральных приборах с вогнутой дифракционной решеткой (как и в любом астигматическом приборе) зависит от высоты входной щелп или, более точно, от соотпошепия между /г и / . [c.287]

В гл, 3 прежде всего рассматривалось изображение, образуемое в стандартной голографии, которое идентично предмету, если восстановленное волновое поле идентично опорному. В том случае, когда последнее условие не полностью выполняется, изображение, как известно из вышеизложенного, является астигматическим. Затем анализировалась только малая область голограммы, для чего использовалось разложение в ряд фаз или оптических путей. Каждый раз при этом получали результат, имеющий характерную особенность последовательное дифференцирование расстояния между фиксированной и переменной точкой давало единичные векторы, проекции и суперпроекции. [c.76]

Для пучка лучей, исходящих из точки на оси центрированног системы, астигматический пучок вырождается в гомоцентрический. При i = i = О выражения (116) и (117) преобразуются в (48 ). Форма астигматического пучка сложна и свое образна. Ни в одном его поперечном сечении не получаете точечного изображения. Пучок лучей, лежащих в сагитталь ной плоскости вблизи точки Вт, образует вместо точки гори зонтальную линию, а пучок лучей, лежащих в меридиональ ной плоскости вблизи Bs — образует вместо точки верти кальную линию (фиг. 77). Посредине между меридиональные и сагиттальным В фокусами (средняя кривизна изобра жения) получается круглое пятно рассеяния. В други сечениях между В и В фигура рассеяния имеет форм эллипсов с различной ориентацией осей. Координаты фок сов элементарного астигматического пучка в области аберрг ций III порядка определяются по формулам (103) [c.156]

Астигматизм. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника света дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими. Хорошо корригированная система собирает в одну точку лишь лучи такого пучка, осью которого служит главная оптическая ось. Если осью пучка служит побочная ось, составляющая конечный угол с главной оптической осью, то после преломления предмета точка изображается кружком рассеяния, форма которого зависит от положения экрана, на который она проектируется. Такое неточечное изображение называется астигматическим. Вследствие астигматизма невозможно, например, получение одновременно отчетливого изображения перекрестия, один из штрихов которого пересекает главную оптическую ось. [c.14]

Зеркальный цилиндрический конденсор О, проектирует на входную щель источник S в виде астигматически вытянз того вдоль щели увеличенного изображения. [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...