Максимум действительный

Маджи уравнения 326 Максимум действительный 354 Малые колебания 135, 137, 391 [c.428]

И максимизации действительной производительности роторных автоматических линий, производительность представляется двумя категориями действительная Яд, как среднестатистический результат реального функционирования ротора или линии при реальных надежности элементов и условиях обслуживания оптимальная Яо, как максимум действительной производительности, достигаемый при выборе оптимального варианта обслуживания ротора или линии в реальных условиях эксплуатации. [c.319]

М — расчетный коэффициент, зависящий от местоположения максимума действительной температуры газов X, определяется по формуле [c.159]

М—расчетный коэффициент, зависящий от местоположения максимума действительной температуры газов X, для однокамерных открытых топок, определяемый по формуле [c.232]

Этот результат полезно запомнить, так как им часто приходится пользовать ся при расчетах. Продифференцировав выражение для и приравняв первую производную нулю, убедимся в том, что максимум действительно имеет место посредине пролета балки. [c.123]

Из сказанного следует, что для устойчивости циклического движения диска необходимо и достаточно, чтобы при 0 = 0о функция / имела строгий максимум. Действительно, только в этом случае при любых малых изменениях начальных условий 0о, о или, что то же, малых соответствующих им изменениях графика кривой / = / (0 00, 9о, 0, Щ возмущенное решение 0 = 0 (/) будет изменяться, оставаясь в сколь угодно малой окрестности невозмущенного решения 0 = 0о. [c.62]

Замечание. Класс сопел с неотрицательным ускорением потока О не пуст. Так, если использовать при профилировании сопла метод годографа (см. гл. 4, 1), позволяющий получать сопла с неотрицательным ускорением потока на стенке и с прямой звуковой линией, то выполнение условия Ф хх О обеспечивается в области дозвуковых скоростей в силу принципа максимума. Действительно, Ф хх удовлетворяет при Ф1ж < О уравнению эллиптического типа [c.113]

Из доказанной теоремы Ляпунова вытекает, как частный случай, известная теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия консервативной механической системы в случае, когда силовая функция имеет в положении равновесия изолированный максимум. Действительно, пусть движение системы определяется уравнениями (2.5), где U = U qa), а Т — квадратичная форма от Ра, не зависящая от времени. [c.80]

Критические точки функции L на D не могут быть все изолированными максимумами. Действительно, иначе малой деформацией функции L можно было бы сделать эти точки невырожденными максимумами и при этом не добавить новых [c.64]

Конечно, не всякие атомные плоскости эффективно отражают и дают максимумы, действительно наблюдающиеся на опыте. Необходимо, чтобы атомные плоскости были усеяны атомами достаточно густо. Иначе интенсивность отраженных лучей может оказаться настолько малой, что они не проявят никакого действия на опыте [c.392]

Можно показать, что распределение значений Ж должно иметь резкий максимум. Действительно, разделим Жа- ,. кв на максимальное значение Ж равное Л ц [c.23]

Этот результат полезно запомнить, так как нм часто приходится пользоваться при расчетах. Продифференцировав выражение для и приравняв первую производную нулю, убедимся в том. что максимум М действительно имеет место посередине пролета балки. Поперечная сила в сечении (как сумма левых сил) [c.142]

Действительно, при наличии ограничений в виде равенств решение задачи Д следует искать только среди точек, принадлежащих линиям, образованным этими равенствами. Ограничения в виде неравенств соответственно выделяют допустимую область, точки вне которой не могут рассматриваться. Таким образом, ограничения Я/ стесняют, деформируют множества Dz или Dz°, на которых определяются максимумы (минимумы) функции Яо. Поэтому условные оптимальные решения могут не совпадать с безусловными. [c.79]

Это экстремальное значение у будет, действительно, максимумом, а не минимумом, так как вторая производная от у при t=.ti отрицательна [c.225]

Теорема 2.9. Если в положении равновесия потенциальная энергия имеет максимум и это определяется по членам наинизшего порядка, действительно присутствующих в разложении П, то положение равновесия неустойчиво. [c.87]

Если в положении равновесия системы потенциальная энергия имеет максимум и этот максимум определяется членами, наименее высокого порядка из действительно входящих в разложение П, то состояние равновесия будет неустойчивым ). [c.226]

Таким образом, кривые зависимости л от р имс ют вид, изображенный на рис. 73. Справа от максимумов лежит область дозвуковых, а слева — сверхзвуковых скоростей. При увеличении параметра / мы переходим от более высоких к более низко расположенным кривым. Действительно, продифференцировав уравнение (98,2) по / при постоянном р, получим ds jV [c.509]

Описанное распределение интенсивностей представляет собой интерференционную картину, соответствующую интерференции двух когерентных волн с начальной разностью фаз, равной нулю. Если бы начальная разность фаз отличалась от нуля, то мы имели бы такую же картину, в которой, однако, темные и светлые полосы принимают некое промежуточное положение, зависящее от ср. Действительно, в этом общем случае условие, например, максимума интенсивности в интерференционной картине имеет вид [c.67]

Для того чтобы такое обнаружение было возможно, необходимо, чтобы разнообразие длин волн было ограничено и не превышало некоторого спектрального интервала, заключенного между Я и Я -Ь АЯ. Пользуясь формулой к = тОХ/21, легко найти ДЯ. Действительно, интерференция не будет наблюдаться, если максимум т-го порядка для (Я АЯ) совпадет с максимумом (т -Е 1)-го порядка для Я. В этих условиях весь провал между соседними максимумами будет заполнен максимумами неразличимых длин воли нашего интервала (рис. 4.16). Условие неразличимости интерференционной картины (т- -1) Я = /п (Я-ф АЯ), т. е. АЯ = Я//п, [c.91]

Из формулы (46.1) нетрудно определить распределение интенсивности по главным максимумам. Действительно, находя из соотношения d з1пф = шХ значение sin ф, соответствующее направлению на т-й (главный) максимум, подставляем эту величину в формулу (46.1) и возводим в квадрат тогда [c.201]

Для характеристики условий воспламенения и сгорания топлива введено понятие относительного местоположения максимума действительной температуры X. Его определяют как отношение расстояния от пода топки, или, что то же самое, [c.66]

Важным аспектом влияния эффектов температуры на упругость твердых тел является связь последней со всей термической историей тела — обстоятельство, которое привлекло интерес большого числа исследователей, начиная с Кулона ( oulomb [1784, II), впервые исследовавшего этот вопрос в 1784 г. Этот факт стал очень хорошо известен к середине XIX столетия. К 1844 г. Вертгейм (Wertheim [1844, 1]) с определенностью показал, что в том случае, когда предшествующая температурная история тела включает циклы с высокой температурой (и, следовательно, отжиг твердого тела), значения модуля упругости, определенные при комнатной температуре, в общем оказывались ниже, чем значения, определенные на тех же, или подобных, образцах до термического цикла. Таким образом, проводя эксперименты по изучению упругой деформации при повышенной окружающей температуре, мы должны ожидать различия в результатах для случаев, когда измерения делаются при повышении температуры или при понижении температуры после прохождения через некоторый температурный максимум. Действительно, такое различие было обнаружено большим числом экспериментаторов. [c.464]

Вид действительной и мнимой частей R(l) и —Х(1) импеданса излучателя Хь(1) легко найти. Видно, что Ом является максимумом, а величина Ам равна полуширине при половинной высоте R(l) и что геометрическим местом точек импеданса Хь(1) является окружность диаметром Ом с центром Zt+ Дл72 на комплексной плоскости, поскольку [c.103]

Если на рк-диаграмме построить изотермы, соответствующие уравнению Ван-дер-Ваальса, то они будут иметь вид кривых, изображенных на рис. 4-3. Из рассмотрения этих кривых видно, что при сравнительно низких температурах они имеют в средней части волнообразный характер с максимумом и минимумом. При этом чем выше температура, тем короче становится волнообразная часть изотермы. Прямая ЛВ, пересекающая такого типа изотерму, дает три действительных значения удельного объема в точках А, R пВ, т. е. эти изотермы соответствуют первому случаю решения уравне-нения Ван-дер-Ваальса (три различных действительных корня). Наибольший корень, равный удельному объему в точке В, относится к парообразному (газообразному) состоянию, а наименьший (в точке А) — к o toянию жидкости. Поскольку, как указывалось ранее, уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе не может описывать двухфазных состояний, оно указывает (в виде волнообразной кривой) на непрерывный переход из жидкого состояния в парообразное при данной температуре. В действительности, как показывают многочисленные эксперименты, переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазные состояния вещества, представляющие смесь жидкости и пара. При этом при данной температуре процесс перехода жидкости в пар происходит также и при неизменном давлении. [c.42]

Равенство (144.9) является необходимым условием экстремума действия S. Из этого следует, что из всех возмоэшых движений изображающей точки от ее положения в момент ii до ее положения в момент i-2 действительным является то движение. при котором интеграл (144.6) имеет экстремум максимум или минимум, или стационарное значение, отличное от экстремума. [c.398]

Первичные ошибки можно определять по допускаемым отклонениям, указываемым на чертежах. При этом значение первичных ошибок oпpeдeляI(JT по методу расчета на -максимум — минимум , считая, что при сборке механизма ошибки звеньев имеют самые неблагоприятные сочетания. Результирующая ошибка механизма при этом будет заведомо больше действительной. [c.114]

В сформулированных в предшествующем разделе критериях равновесия термодинамических систем также не в полной мере использованы следствия второго закона о максимальности энтропии изолированной системы или о минимальности термодинамических потенциалов при тех или иных условиях равновесия. Действительно, знаки неравенств для вариаций первого порядка в (11.1), (11.13) и других критериях соответствуют виду экстремума энтропии, внутренней энергии и т. д., но эти знаки, как отмечалось, относятся к особому случаю граничного экстремума характеристической функции. Если же последняя имеет в равновесии стационарное значение, то вопрос о виде экстремума (минимума, максимума или точки пЬрегиба) при использовании (11.1), (11.13), (11.31) и других остается открытым и для ответа на него надо дополнить указанные критерии соответствующими условиями устойчивости равновесия [c.115]

Ширина интерференционной полосы зависит от угла ф. Действительно, при переходе к соседнему максимуму разность хода лучей мсиястся на поэтому, обозначив соответствующее изменение угла падения через Ai, получим [c.110]

Выражение (7.1) в действительности является более обицш, чем принцип Ферма, сформулированный в своем первоначальном виде. Дело в TOiM, что условие S/ = О не является условием только минимума это есть условие экстремума — минимума, максимума или стационарности. Следовательно, свет при распространении между двумя точками может выбирать не только путь, требуюш,ий минимального времени прохождения, но также путь, требующий максимального времени, либо пути, требующие одинакового времени. Все эти три случая станут более ясными на следующих конкретных примерах. [c.168]

Мы условились пока не рассматривать роли размеров источника (пространственной когерентности в явлениях дифракции). Однако из сказанного выше можно сделать очевидный качественный вывод чем уже щель, тем меньше должны сказываться размеры источника на распределении освещенности в дифракционной картине. Действительно, роль размеров источника света отчетливо проявится в том случае, когда суммарное уширение центрального максимума будет в основном обусловлено наложением дифракционных картин от различных участков источника света. Этот случай иллюстрирует рис. 6.29, где 1геальный источник условно заменен тремя точечными источниками, расположенными в его пределах. [c.285]

Интенсивность света в т-м максимуме существенно зависит от отношения b/d. Действительно, при (b/d)m = т, где т — целое число, выражение (6.53) обращается в нуль, так как sinnm = О. Отсюда следует, что интенсивность света в этом главном максимуме равна нулю. Вспоминая, что условие возникновения минимума излучения при дифракции на одной щели имело вид Ьз1Пф = тХ, замечаем, что данный случай соответствует совпадению условий возникновения главного максимума дифракционной картины на N щелях и минимума дифракции на каждой щели. Так, например, при b/d = 1/4 выпадает каждый четвертый максимум в дифракционной картине (рис. 6.37). [c.296]

Зависимость изобрггжения от того, какие максимумы открыты, иллюстрирует следующее интересное наблюдение если с помощью специальной диафрагмы закрыть все нечетные максимумы и оставить открытыми только четные, то наблюдается ложная структура — изображение соответствует решетке с двойным числом штрихов (т. е. с постоянной d/2, а не d). Действительно, и данном случае условие возникновения максимума [c.343]

Главные максимумы, иЕ1тенсивность которых N , отсутствуют и при освещении кристаллической решетки светом, длина волны которого существенно больше ее периода (d < X)- Действительно, уравнения (6.121) в этом случае не имеют решений для О - > то значит, что интегральная картина рассеяния [c.352]

Эти экспериментальные результаты никак нельзя объяснить, оставаясь в рамках классической физики. Действительно, предположив, что электрон вылетает из металла под действием све ТОБОЙ волны, нужно рассматривать ее как некоторую вынуждающую силу, амплитуда которой должна определять максима.льную скорость вылетевших электронов. Следовате.ньно, Кзщ должно быть пропорциональным световому потоку, а в эксперименте, как уже указывалось, установлено отсутствие такой зависимости. Непонятна также зависимость Уз д от частоты падающего света. Казалось бы, эффект должен иметь резонансный характер и наблюдаться лишь в том случае, когда частота собственных колебаний электрона в металле совпадает с частотой падающего света. Между тем эффект усиливается при v v p, а наблюдавшиеся в некоторых условиях максимумы зависимости силы фототока от частоты облучающего катод света появляются лишь н специальных условиях эксперимента и не должны влиять на установление основного механизма процесса. [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...