Магнитная восприимчивость среды

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости [c.69]

Магнитные измерения информативны при изучении парамагнитных компонентов жидких сред (молекул с неспаренными электронами, свободных радикалов, атомов металлов). Такие компоненты характеризуются значениями магнитной проницаемости р,, большими единицы, или значениями магнитной восприимчивости X = ц — 1, большими нуля. Для многих парамагнитных атомов молярная магнитная восприимчивость оказывается равной [c.167]

Исследования показали, что ионы железа не вошли в кристаллы образовавшегося гипса, а служили как бы внешним фактором их образования. Ионы железа играют роль частиц, увеличивающих магнитную восприимчивость раствора, а с ростом интенсивности намагничивания среды эффект воздействия магнитного поля возрастает. Каких-либо качественных и количественных изменений, связанных с присутствием в воде ионов железа, не обнаружено. [c.51]

Определение %, Хт> 6 и 1 для статических полей. В случае линейной и изотропной среды электрическая восприимчивость % и магнитная восприимчивость (для полей, не зависящих от времени) определяются следующим образом [c.494]

Восприимчивости для полей, зависящих от времени. Мы хотим распространить эти линейные соотношения на случай зависящих от времени полей в линейной изотропной среде. Можно было бы думать, что уравнение (12) будет справедливо и для переменных полей, т. е. что Р х, у, г, ()=%Ех (х, у, г, 0. где %— значение, полученное из статических измерений. Как будет показано, это неверно. В общем случае электрическая и магнитная восприимчивости зависят от частоты, и общей для всего спектра восприимчивости не существует. Поскольку восприимчивости зависят от частоты, то можно было бы ожидать, что в общем случае уравнение (12) примет вид [c.494]

Тело, находящееся в парамагнитной газовой среде и неоднородном магнитном поле, испытывает выталкивающее или втягивающее воздействие при одновременном изменения магнитной восприимчивости окружающего его газа. [c.589]

Несколько ранних экспериментов [46-49] показали, что при распространении по волоконному световоду мощного импульса накачки на длине волны 1,06 мкм от Nd ИАГ-лазера с синхронизацией мод и модуляцией добротности происходит генерация второй гармоники и суммарной частоты вида со, -t- oj. Эффективность преобразования составляла около 0,1% как для суммарной частоты [49], так и для второй гармоники [52]. Такая высокая эффективность неожиданна для параметрических процессов второго порядка, поскольку восприимчивость второго порядка связана с нелинейным откликом электрических диполей, следовательно, близка к нулю в изотропных материалах, каким является плавленый кварц. Существует несколько нелинейностей высших порядков, которые могут создать эффективную для таких процессов наиболее важны среди них нелинейности на дранице сердцевины и оболочки и нелинейности, связанные с квадрупольным и магнитным моментами. Однако детальные расчеты показывают [53], что эти нелинейности могут дать увеличение эффективности преобразования максимум до 10 даже при условии фазового синхронизма. Видимо, более высокие эффективности параметрических процессов второго порядка связаны с другим механизмом. [c.309]

Относительно размерной зависимости температуры перехода частиц в сверхпроводящее состояние и критического магнитного поля Не разрушающего сверхпроводимость, трудно сделать однозначные заключения, поскольку эксперименты обычно выполняются на большой совокупности частиц, так или иначе взаимодействующих друг с другом и с окружающей средой. Характерной особенностью малых частиц является увеличивающаяся при уменьшении их размеров размытость перехода в сверхпроводящее состояние, экспериментально обнаруживаемая по размытию скачка теплоемкости или возникающей диамагнитной восприимчивости. Флуктуационный эффект, приводящий к размытию перехода в сверхпроводящее состояние, становится важным, когда б = 0,001 [793]. [c.279]

Комплексная диэлектрическая постоянная для простой модели линейной изотропной среды. Для нашей простой модели упруго связанного электрона, не имеющего ни постоянного, ни наведенного магнитного момента, величина М=0. Отсюда Хт=0 и ц= 1 в соответствии с уравнениями (13), (15) и (17). Электрическая восприимчивость имеет вещественную (т. е. упругую) и мнимую (т. е. неупругую) составляющие, определяемые уравнениями (30) и (31). Уравнение (39) принимает вид [c.498]

Среди них была работа Л. Ландау [248] (1930 г.) о диамагнетизме свободных электронов. Автору было тогда только 23 года, но в Советском Союзе его ценили уже настолько высоко, что направили за границу для изучения теоретической физики в некоторых ведущих центрах — Берлине, Копенгагене и Кембридже. Во время пребывания в Кембридже Ландау и получил тот неожиданный результат, что если правильно применить квантовую механику к орбитальному движению свободных электронов металла, находящегося в магнитном поле, то можно предсказать слабую постоянную диамагнитную восприимчивость, которая должна была составлять ровно одну треть величины спиновой парамагнитной восприимчивости, вычисленной Паули. В статье также кратко отмечено, что если принять во внимание периодическое поле решетки, следуя Блоху [51] (1928 г.), то расчеты орбитального диамагнетизма и спинового парамагнетизма останутся в принципе верными, но отношение 1 3 нарушится, и Ландау предположил, что, возможно, это имеет отношение к аномально высокому диамагнетизму висмута, как впоследствии действительно и оказалось. [c.24]

Таким образом, процесс перехода гранулированного металла в сверхпроводящее состояние является двухстадийным он начинается с возникновения сверхпроводящих частиц при температуре которое сопровождается аномалиями теплоемкости, магнитной восприимчивости и отклика образца на злектромагнитное поле, затем в игру вступает джозефсоновская связь, приводящая к дальнейшему уменьшению сопротивления среды до нуля при температуре Т Р-С увеличением pjv значение понижается. Обе температуры и могут существенно различаться (см. рис. 131). При достаточно большом значении pjv джозефсоновская связь разрушается, но туннелирование одиночных злектронов из частицы в частицу может осуществляться. В таком случае характер нормального сопротивления образца изменяется от металлоподобного с положительным термическим коэффициентом к активационному, показывающему отрицательный термический коэффициент (845]. [c.284]

Анизотрощм магнитных свойств среды описывается аналогично с помощью тензора магнитной восприимчивости. В дальнейшем будем считать среду немагнитной и ограничимся описанием анизотропии электрических свойств, поскольку именно этот случай реализуется в большинстве задач кристаллооптики. Магнитная анизотропия играет существенную роль при распространении света в прозрачных ферритах и раде других сред. [c.263]

Представляет интерес метод, разработанный М. Ф. Скалозубовым с соавторами, основанный на изменении магнитной восприимчивости. Исследователями установлено усиление парамагнитных свойств у парамагнетиков Ре (ОН)з и диамагнитных у диамагнетиков (СаСОз, Са504 и др.), увеличивающихся с концентрацией среды. Однако из-за недостаточной воспроизводимости результатов и малой чувствительности метод не получил распространения. [c.71]

Магнитное обогащение применяют для минералов, имеющих большую магнитную восприимчивость. Такие минералы отделяют от других минералов магнитом гли электромагнитом. Аппараты, прн у1еняемые для магнитного обогащения, называют магнитными eпapaтopa ш. Если необходимо обогащение крупных кусков (120—150 мм), используют магнитные сепараторы, работающие в воздушной среде. Для. мелких кусков (менее 8 мм) применяют как сухую, так и мокрую магнитную сепарацию. Магнитные сепараторы, работаю щие в водной среде, часто дают лучшие результаты. На рис, 3.1 показан простейший барабанный сепаратор для сухого магнитного обогащения. Во вращающемся барабане размещен неподвиж ный электромагнит 1. Куски немагнитного материала 2, попав на поверхность барабана, падают с него в первой четверти оборота, а магнитные минералы 3 задерживаются до выхода их из поля магнитного сердечника. Материал, упавший в промел<утке 4, обычно подвергают переочистке. [c.41]

Ферромагнитные вещества — это вещества, которые сильно притягиваются магнитом. К ним относятся, например, металлы — железо, кобальт, никель — и их сплавы. Относительная магнитная восприимчивость этих веществ достигает 10 . Характеристики х,- и ,1г ферромагнитных веществ изменяются не только от индукции магнитного поля, но и от температуры. Среди ферромагнитных веществ имеются такие, например как феррит-шпинели и феррит-гранаты, у которых по сравнению с Ре и N1 механизм возникновения ферромагнетизма имеет некоторые особенности. Эти вещества носят название феррпмагнетиков. Другие вещества — как РеО, МпО, СггОз и МпгОз — характеризуются значениями такого же порядка малости, как в случае парамагнетиков, но по внутренней магнитной структуре указанные оксиды более близки к ферромагнетикам. Учитывая это, их называют антиферромагнетиками. Теория ферримаг-нетиков и антиферромагнетиков составляет часть теории ферромагнетиков. Ферромагнетики находят широкое применение в электротехнике. [c.146]

Чувствительность магнитного метода зависит от размеров и формы частиц магнитного порошка, его магнитной восприимчивости и подвижности в среде, в которой он находится во взвешенном состоянии. Для контроля может использоваться паста ЦНИИТМАШа марки МПЕ, приготовляемая следующим образом 450 мл 35—40%-ного раствора едкого натра и 1520 мл олеи- [c.125]

Деформирование жидкого кристалла приводит, вообще говоря, к его дижлектрической поляризации и соответственно к возникновению электрического поля (см. VIII, 17) этот эффект обычно слаб, и мы не будем рассматривать его влияние на механические свойства среды. Мы не будем также рассматривать влияние, которое оказывает на свойства жидких кристаллов внешнее магнитное поле ввиду анизотропии магнитной (фактически диамагнитной) восприимчивости нематика магнитное поле оказывает на него ориентирующее действие. [c.191]

ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — характеристика (диэлектрика, показывающая его способность поляризоваться в электрическом поле магнетика, показывающая его способность намагничиваться в магнитном поле) ВЯЗКОСТЬ [—свойство жидкостей и газов оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой динамическая — количественная характеристика сопротивления жидкости или газа смещению одного слоя относительно другого кинематическая— отнощение динамической вязкости к плотности жидкости или газа магнитная — отставание во времени изменения магнитных характеристик ферром нетика от изменения напряженности внешнего магнитного поля объемная — величина, характеризующая процесс перехода внутренней энергии в тепловую при объемных деформациях среды (вторая вязкость) структурная — вязкость, связанная с возникновением структуры в дисперсных системах ударная — поглощение механической энергии твердыми телами в процессе деформации и разрущения под действием ударной нагрузки] [c.228]

Магнитные свойства полуметаллов. Все П.— диа-магвегихи. Определяющий вклад в величину магв. восприимчивости X вносят электроны валентной зовы. Малость т обусловливает большое значение х, к-рая для П. достигает макс, значения среди всех известных днамагнетиков (исключая сверхпроводники, у к-рых 1X1 = [c.35]

Б. Ферромагнитные М. и их сплавы. Среди М. с особыми физич. свойствами широкое применение имеют ферромагнетики (Fe, Ni, Со)) и их сплавы. На фиг. G приведена известная диаграмма, характеризующая влияние магнитного поля на намагниченность ферромагнетика. Кроме петли гистерезиса ab db a (на участке ап имеет место насыщение) и девственной кривой намагниченности olma дана также идеальная кривая намагниченности, к-рая характеризует намагничивание ферромагнитного тела при одновременном наложении на него переменного затухающего поля. Отношение 1 Н по девственной кривой является восприимчивостью, интересующей технику. Особенно существенны ее начальное и максимальное значения (tgeo H tg toe ). Величина об называется остаточной намагниченностью поле ос — задерживающей напряженностью (коэрцитивной силой). Намагничение ферромагнитного монокристалла, так же как и большинство физич. свойств, зависит от кристаллография, направления, в к-ром приложено поле. На [c.402]

Действительная часть входящей сюда спектральной компоненты восприимчивости описывает изменение показателя преломления, пропорциональное интенсивности светового луча, мнимая же часть описывает зависимость коэффициента поглощения света от интенсивности. В частности, она описывает начальную стадию эффекта насыщения, хорошо известного в области магнитного резонанса. Эта компонента велика, когда частота М1 близка к резонансной. Этот эффект используется в так называемых насыщающихся фильтрах, которые становятся прозрачными при больших потоках мощности [26]. Компонента мнимой нелинейной восприимчивости, максимальная при резонансе среды на частоте 2о>1, описывает двухквантовое поглощение, наблюдавшееся Гарреттом и Кайзером [27]. В работе [27] была обнаружена голубая флуоресценция ионов Еи + в СаРг при облучении их светом рубинового лазера. Красные кванты не могут возбудить ион путем независимых последовательных одно- [c.51]

Фактически Першан, а также Батчер и Мак-Лин [22] ввели комплексные восприимчивости или проводимости для среды без потерь. Часть тензорной восприимчивости с нечетным числом индексов, относящихся к магнитном> полю или намагниченности, чисто мнимая. Часть, которая умножается на четное число компонент магнитного поля, в случае отсутствия потерь действительна последнее следует из рассмотрения симметрии по отношению К изменению знака времени. [c.86]

Если же изменение свободной энергии в непоглощающей среде выразить рядом по степеням амплитуд полей, то можно будет вычислить фурье-компопенты нелинейной поляризации различного порядка. Нелинейная часть усредненной по времени свободной энергии может быть связана с нелинейной восприимчивостью. В гл. 1 было показано, как пространственно-частотные перестановочные соотношения для нелинейной восприимчивости следуют из того физического факта, что работа, затраченная при достижении стационарного состояния, не зависит от способа его достижения. При этом изменения считаются медленными в смысле соотношения (3.9), так что сохраняется смысл понятия частота . Итак в общем случае функцию Р следует записать в виде ряда по величинам Е, Н и УЕ. Можно вывести таким образом компоненты электрической поляризации, пропорциональные амплитуде магнитного поля, и т. д. В среде с центром инверсии младшие нелинейные члены в разложении свободной энергии Р по полю имеют вид [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...