Тензор магнитной восприимчивости

Дисперсия. С. в. являются причиной зависимости тензора магнитной восприимчивости х волнового вектора к = Х А к) ( - Дисперсия про- [c.638]

Тензор магнитной восприимчивости Xa (k,w) определяется соотношением [c.355]

Оно справедливо для любой восприимчивости. В частности, из него можно вывести правило сумм для тензора магнитной восприимчивости (5.1.92) (см. задачу 5.8). [c.369]

Кристаллический диэлектрик содержит парамагнитные атомы, расположенные в узлах решетки I. Вывести из (5.2.63) правило сумм для тензора магнитной восприимчивости (5.1.92) в однородном поле (к = 0). [c.425]

Величины, обозначенные буквами к и Кг, называют соответственно магнитной восприимчивостью и относительной магнитной восприимчивостью. Величины j,r и Хг отражают специфические свойства веществ. Для изотропных веществ они выражаются в виде простых скалярных величин, для анизотропных веществ — в виде тензоров. [c.144]

Как и электрическое сопротивление, отнесённая к единице объёма магнитная восприимчивость X является тензором. Она определяется напряжённостью магнитного поля Н и магнитным моментом единицы объёма М при помощи соотношения [c.31]

Выбор той или иной системы ур-ний определяется механич. и магнитными граничными условиями (верхние индексы /, Я, и, о указывают на постоянство соответствующей величины для данного ур-ния). Коэффициенты в ур-ниях (1) — (4) (кроме Цо) являются, вообще говоря, тензорами ж — постоянные упругости, и 8 — постоянные упругой податливости, ж — магнитные восприимчивости, усг и 7 — обратные магнитные восприимчивости. Если независимые переменные синусоидально изменяются во времени, то величины а, Я, / в ур-ниях (1) — (4) следует трактовать как амплитуды соответствующих переменных. В качестве [c.202]

Анизотрощм магнитных свойств среды описывается аналогично с помощью тензора магнитной восприимчивости. В дальнейшем будем считать среду немагнитной и ограничимся описанием анизотропии электрических свойств, поскольку именно этот случай реализуется в большинстве задач кристаллооптики. Магнитная анизотропия играет существенную роль при распространении света в прозрачных ферритах и раде других сред. [c.263]

Возможность применения указанных феррохмагнетиков для регистрации полей дефектов объясняется тем, что вращение плосршс-ти поляризации у этих веществ, по данным Г. С. Кринчика, оп )еде-ляется диагональной компонентой тензора магнитной восприимчивости и является следствием ферромагнитного и обменного резонансов, зависящих от намагниченности ферромагнетика в исследуемом магнитном поле. [c.230]

Аналогичные теоремы справедливы для любого адмитанса. Например, рассмотрим тензор магнитной восприимчивости [c.372]

Рис. 1. Частотые и полевые 1ависимости компонент тензора магнитной ВЧ-восприимчивости, намагниченного до насыщения изотропного ферромагнетика (беч учета потерь),

В сильных электрических полях закон Ома нарушается (рис. 1.7,6), так что Gnm = Onvi Em) Проводимость диэлектриков сильно зависит от температуры (см. рис. 1.2,а), поскольку тепловое движение атомов или молекул приводит к активации новых носителей заряда апт=Опт Т). В большинстве диэлектриков наблюдается также частотная зависимость проводимости апт = Опт (о), Таким образом, как и восприимчивость, проводимость диэлектриков зависит от температуры, частоты и напряженности электрического поля Onm=Onm((o, Т, Ещ) На проводимость магнитных диэлектриков могут существенно влиять магнитное поле и механическое воздействие, приводя соответственно к магнито- и тензоре-зистивным эффектам. [c.20]

Из уравнений движения магнитного момента Ландау — Лифши-ца при отсутствии затухания диагональный тензор восприимчивости [c.230]

Следует обратить внимание на некоторые интересные черты выражения (4.85). Последний член здесь представляет собой так называемую диамагнитную часть ядра При достаточно высоких частотах (когда для всех существенных переходов) этот член, очевидно, будет доминирующим. С другой стороны, переходя в выражении (4.85) сначала к пределу o-vO и затем полагая й->0, мы находим отклик системы на статическое магнитное поле. В случае нормального металла, подставляя в формулу (4.85) плоские волны вместо точных волновых функций, убеждаемся, что в низшем порядке по к первый парамагнитный член сокращается со вторым диамагнитным. Остается еще малый диамагнитный член порядка он дает обычную диамагнитную восприимчивость Ландау. В случае сверхпроводника первый член в (4.85) равен нулю, а второй описывает эффект Мейс-снера (в предельном случае Лондона). [Чтобы доказать это, заметим, что в пределе при А->0 числители первых двух слагаемых в сумме (4.85) оказываются порядка к с другой стороны, в спектре одночастичных возбуждений в сверхпроводнике имеется конечная щель, т. е. величина (Опо стремится к некоторой константе, не равной нулю.] Вернемся теперь к исследованию оптических свойств твердых тел. Для изотропного твердого тела тензор /С (к(1)) сводится к скаляру /С(ксо). Далее, согласно (4.59) и (4.84), мы имеем [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...