Постоянная диамагнитная восприимчивость

Среди них была работа Л. Ландау [248] (1930 г.) о диамагнетизме свободных электронов. Автору было тогда только 23 года, но в Советском Союзе его ценили уже настолько высоко, что направили за границу для изучения теоретической физики в некоторых ведущих центрах — Берлине, Копенгагене и Кембридже. Во время пребывания в Кембридже Ландау и получил тот неожиданный результат, что если правильно применить квантовую механику к орбитальному движению свободных электронов металла, находящегося в магнитном поле, то можно предсказать слабую постоянную диамагнитную восприимчивость, которая должна была составлять ровно одну треть величины спиновой парамагнитной восприимчивости, вычисленной Паули. В статье также кратко отмечено, что если принять во внимание периодическое поле решетки, следуя Блоху [51] (1928 г.), то расчеты орбитального диамагнетизма и спинового парамагнетизма останутся в принципе верными, но отношение 1 3 нарушится, и Ландау предположил, что, возможно, это имеет отношение к аномально высокому диамагнетизму висмута, как впоследствии действительно и оказалось. [c.24]

Второй член дает положительный вклад в 50, пропорциональный Я , и приводит к постоянной диамагнитной восприимчивости. Однако, как выясняется, сделанное нами предположение, что [c.66]

П4.2. Постоянная диамагнитная восприимчивость [c.576]

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости [c.69]

Первый член соответствует двумерной постоянной диамагнитной восприимчивости Ландау, а второй представляет собой главную осциллирующую часть 6М, которая имеет совершенно тот же вид, что и результат (2.60) для произвольной зависимости 8 к), Третий член, который получается от дифференцирования пропорционального множителя перед фигурной скобкой в правой части (2.89), также будет осциллирующим, однако он по порядку величины в п раз меньше главного осциллирующего члена и не был учтен в об- [c.79]

Видно, что постоянная диамагнитная восприимчивость для постоянного в два раза больше, чем для постоянной Как и в (2.92), мы включили добавочный осщ1ллирующий член, который по порядку величины в п раз меньше главного осциллирующего слагаемого, но сравним по амплитуде с диамагнитным моментом. [c.81]

Ранее [ ] было показано, что данные ПМР об ассоциации аминов с хлороформом находятся в линейном соответствии с основностью аминов относительно триметилбора. На этом основании можно сделать вывод о том, что химический сдвиг комплекса хлороформа представляет собой меру электронодонорной способности оснований, принадлежащих к данному классу соединений. Необходимым условием является пренебрежимо малое (либо постоянное) влияние анизотропии диамагнитной восприимчивости молекулы основания на экранирование протона СНС1з в комплексе. Для ненасыщенных молекул это условие соблюдается достаточно хорошо [ °]. [c.339]

АЦелочно-галоидные соединения II 12—17 дебаевская температура II 86 дефекты II 237, 238 диамагнитная восприимчивость II 264 диэлектрическая проницаемость II 176 зонная структура II 14 ионные радиусы II 15—17 когезионная энергия II 33, 34, 36 модуль всестороннего сжатия II 38 оптические моды II 170—174 параметры Грюнайзена I 122 поляризуемость II 168 постоянные решетки I 92, 93 проводимость II 238 распределение плотности заряда II 13 расстояние между ближайшими соседями [c.415]

Первый множитель в обоих этих выражениях — результат для параболической зоны, который имеет место, если J /вg — 0. Для J /вg = 2,2 формула (П4.37) дает 60% величины для параболической зоны и лишь 25% величины, полученной без учета непостоянства 7. Еще раз подчеркнем, что величина М , определяемая формулой (П4.37), вместе с величиной М , определяемой формулой (П4.32), ни в коей мере не определяет полной величины постоянной восприимчивости например, в модели Лэкса состояния в заполненной зоне, энергии которых определяются формулой (П4.27) со знаком — вместо знака 4- перед фигурной скобкой, дают значительный вклад в диамагнитную восприимчивость (см., например, [280]). [c.584]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Отличие в свойствах различных магнетиков (кроме того что для диамагнетиков X т <0) проявляется в характере зависимости х и р от температуры. Для классических ланжевеновских парамагнетиков, как мы видели (формула (15.11), х =А1Т), справедлив закон Кюри и X т обратно пропорциональна температуре. Для разреженных диамагнитных газов восприимчивость при постоянной плотности не зависит от температуры это объясняется тем, что тепловое движение не препятствует и не способствует возникновению индуцированных магнитных моментов. В кристаллических магнетиках характер зависимости X т а р ОТ температуры может быть существенно иным с повышением температуры атомы или молекулы переходят в возбужденные состояния, в которых и постоянные магнитные моменты (парамагнетизм), и индуцированные магнитные моменты (диамагнетизм) могут стать существенно иными, чем в нормальных состояниях. Поэтому температурный ход величин х т р зависит от конкретных свойств вещества, и х т (Г) и р (Т) могут быть и положительными, и отрицательными. [c.75]

Квантовые осцилляции в магн. поле характерны и имеют общее происхождение для всех термодинамич. и кинетич. величин, в частности для диамагнитных моментов и восприимчивости (см. Де Хааэа—ван Альфена эффект). При абс. нуле темп-ры электроны проводимости. заполняют все уровни энергии вплоть до Ферми энергии < р, причем электронные свойства проводника определяются только электронами с энергией й = (см. Ферми поверхность). Условие квазиклассич. магнитного квантования уровней в постоянном магнитном [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...