Центр зеркала оптический

Механизмы юстировки зеркал оптического резонатора. Механизмы юстировки 6 (см. рис. 7.4) зеркал оптического резонатора 4 и 5 установлены в торцевых алюминиевых фланцах 3 с помощью винтов. Для совмещения центра зеркал с оптической осью АЭ предусмотрена возможность перемещения юстировочных механизмов в радиальных направлениях. Настройка резонатора, заключающаяся в совмещении осей зеркал, производится с помощью настроечных винтов механизмов юстировки, а жесткая их фиксация — с помощью стопорных гаек и винтов. Тонколистовые экраны 10 из сплава алюминия предназначены для защиты механизмов юстировки от теплового излучения АЭ. Детали юстировочных механизмов изготовлены из сплава алюминия, основная их часть — это детали, использованные в излучателе Карелия (ИЛГИ-201). Длительная эксплуатация приборов Карелия и Клен показала, что выбранная конструкция механизмов юстировки обладает высокими практическими качествами. [c.188]

В связи с этим сделаем несколько замечаний о юстировке интерферометра Майкельсона. В разделительной пластине О (см. рис. 96) конечной толщины отражающей является обычно дальняя от источника поверхность. Сначала с помощью линейки уравниваются расстояния от центра ближней к источнику поверхности пластины до центров зеркал. Луч, идущий к D после отражения от проходит через разделительную пласти-wj три раза, а отраженный от А — только раз. Поэтому для выравнивания оптических длин в плечо под углом 45° ставится пластина, идентичная разделительной, но без отражающего покрытия. Через эту пластину Луч проходит дважды. Далее на оси прибора между источником и О помещают маленький ( точечный ) предмет, два изображения которого в зеркалах А и А2 наблюдаются из D. После этого от источ-. ника на разделительную пластину направляется монохрома- [c.158]

При работе в проходящем свете сбоку, как, например, при проверке профиля детали, установленной в центры, зеркало 10 (фиг. 160,а) выключается и осветитель устанавливается, как показано на фиг. 161,а. В остальном оптическая схема проектора остается без изменений. В этом случае лучи света от лампы 1 (фиг. 161,6) проходят конденсор и, отразившись от зеркала 6, освещают измеряемый объект проходят далее через объектив 2 и призму 5 затем, отразившись от зеркала 4, проектируют на экран 5 теневое изображение проверяемой детали. [c.314]

В применяемом методе согласования приставки с ИК-прибором используют осевой луч пучка, моделируемый обычно с помощью лазера. Лазер устанавливают так. чтобы луч проходил через геометрический центр зеркала 2 и ось угловых поворотов элемента НПВО 3. При этом погрешность прохождения луча через обе указанные точки составляет не менее 0.5 мм, что соответствует угловой погрешности начальной установки луча лазера +40. С учетом обратного хода луча указанная погрешность возрастает до 1,3°. Этой дополнительной погрешности можно избежать путем измерения фактического значения угла с точностью Г. Дополнительная угловая погрешность появляется также вследствие аберраций оптического изображения в фокальной плоскости элемента НПВО,. а также пространственного несовпадения изображения с фокальной плоскостью. [c.209]

Y располагались в ортогональных меридиональных плоскостях. Начало координат поместим в центр зеркала 1 (рис. 2.3). Произвольный оптический луч оказывается однозначно заданным, если известны его координаты в произвольном поперечном сечении z резонатора и углы наклона луча к координатным меридиональным плоскостям Xz, Уг, фг, [c.28]

Если центр крестообразной тени не совпадает с центром экрана, положение зеркала 2 регулируют винтами 1, добиваясь совпадения центров. Отрегулировав оптическую систему, зеркало 10 передвигают вправо. В верхнюю головку шатуна вставляют держатель с зеркалом 12 и крепят шатун 9 нижней головкой на кронштейн 8, закрепленный на основании 7. Расстояние от центра крестообразной тени 3 до вертикальной линии экрана 6 показывает величину изгиба шатуна, а до горизонтальной линии — скручивания. Шатун правят с помощью рычага 11. [c.208]

В современных фотоаппаратах дальномер объединен с видоискателем не отнимая глаза от окуляра объединенного видоискателя-дальномера, фотограф определяет границы кадра и одновременно совмещает два изображения объекта в дальномерном поле, занимающем центральную часть поля зрения видоискателя. В таких конструкциях главным образом применяются описанные выше видоискатели с подсвеченной рамкой. Оптические схемы дальномера и такого видоискателя хорошо согласуются (рис. 22). Положительный окуляр 1 и полупрозрачное зеркало 2 видоискателя (сравните с рис. 21, в) используются и для дальномера. Лучи дально-мерной ветви, отраженные от зеркала 8 и прошедшие через компенсатор 6—7, пропускаются отверстием в центре зеркала 9 (изображающего рамку 5, подсвеченную через матовое стекло 4) и отрицательной линзой 10 такого же фокусного расстояния, как и объектив 3 видоискателя. Линза 10 нужна для того, чтобы увидеть в окуляр второе изображение объекта и притом с таким же увеличением, как и первое. Во время фокусировки оправа объектива смещает рамку 5 (для испра- [c.52]

Сферическое зеркало представляет собой тщательно отполированную поверхность тела, имеющую форму сферического сегмента (рис. УЛ.9). Такое зеркало зеркально отражает свет (У.1.2.5°). Центр С сферической поверхности, нз которой вырезан сегмент, называется оптическим центром зеркала, вершина О сферического сегмента — полюсом зеркала. Любая прямая, проходящая через оптический центр зеркала С, называется оптической осью зеркала. Оптическая ось СО, проходящая через оптический центр зеркала и его полюс, называется главной оптической осью. [c.350]

Оптический резонатор в лазерах в простейшем случае представляет собой два зеркала, установленные строго параллельно друг другу и перпендикулярно оптической оси лазера обращены они друг к другу отражающими сторонами. Для вывода излучения наружу одно из зеркал делают полупрозрачным. При этих условиях излучение, возникшее в лазере, отражаясь от зеркал, многократно проходит через рабочее вещество, вызывая все усиливающееся стимулированное испускание. Таким образом, резонатор осуществляет положительную обратную связь с излучающей системой, заставляя при каждом прохождении излучения через рабочее вещество высвечиваться активные центры При этом в наиболее выгодных условиях оказывается та часть излучения, направление которого совпадает с оптической осью генератора, так как только оно способно многократно отражаться от зеркал, не уходя из рабочего вещества, [c.337]

Прямая, проходящая через середину сферического зеркала и центр сферы, называется оптической осью зеркала. [c.43]

Наибольшая простота и достаточная надежность достигается при использовании сферического вогнутого зеркала, устанавливаемого позади пламени (рис. 12.4) так, чтобы центр его кривизны находился внутри пламени, на его оси. Этим же оптическим пирометром измеряются собственная яркость факела а и суммарная яркость Ь, обусловленная яркость[о пламени и яркостью его изображения, которое образуется в фокусе зеркала и видно через пламя. Если обозначить через — коэффициент отражения сферического зеркала для данной длины волны, а через — средний коэффициент поглощения пламени, то для обоих [c.423]

Вставляют окуляр, закрывают ирисовую полевую диафрагму осветителя. Перемещая конденсор вдоль оптической оси, добиваются наиболее резкого изображения диафрагмы. Изображение диафрагмы обычно не очень качественное и имеет окраску. Небольшими наклонами зеркала устанавливают изображение диафрагмы в центр поля зрения. Раскрывают диафрагму до размера поля зрения. [c.27]

Для получения сходящегося пучка света при изготовлении голографических экранов можно применить вместо линзы 1 на рис. 76) зеркало (рис. 77). На этом рисунке 1 — центр пучка света, падающего от лазера на зеркало 2 — оптический компенсатор аберраций астигматизма 3 — зеркало, фокусирующее опорный пу- [c.136]

Число осевых мод, возбуждающихся в оптическом резонаторе без стенок при заданной степени инверсии, зависит от потерь в резонаторе. Максимальная выходная мощность определяется величиной энергии, отбираемой из резонатора, при условии поддержания стабильных колебаний. В оптическом резонаторе необходимо учитывать два вида потерь дифракционные, возникающие из-за конечного числа зон Френеля, образующихся относительно какого-либо центра симметрии, а также потери на зеркалах. Потери первого вида определяются законами физической оптики и зависят от геометрических размеров разрядной трубки (или лазерного стержня) и конфигурации зеркал. Потери второго вида сложнее. Кроме потерь на пропускание к ним относятся потери, связанные с поглощением и рассеянием на диэлектрических покрытиях, а также с оптическим качеством подложек для зеркал, причем качество подложки и покрытия оценивается с точки зрения как гладкости поверхностей, так и отклонения их от идеальной геометрии. [c.300]

В дальней инфракрасной области недавно нашел применение другой способ связи с резонатором, который иногда называют связью за счет диска или отверстия. При таком методе для отбора мощности из оптического резонатора пользуются либо отверстием, расположенным в центре, либо эллиптическим металлическим диском, поворачивающимся примерно на 45°. При связи за счет отверстия и при связи за счет диска обеспечивается дискриминация мод низшего порядка TEM oq ). Оба метода хорошо подходят для лазеров непрерывного действия, работающих в области мощности от 10 до 100 вт, где нагрев высококачественных диэлектрических зеркал недопустим. [c.310]

Исследовалось распределение интенсивности излучения (суммарной и на отдельных длинах волн) в поперечном сечении пучка как на входе, так и на выходе УМ. Для выделения отдельных линий использовалась призма 16 на рис. 5.1). При увеличении резонатора М = 200 непосредственно на выходе ЗГ в распределении интенсивности пучка излучения имел место глубокий провал, соответствующий геометрической тени от непрозрачного выходного зеркала резонатора. На входе УМ (оптический путь от ЗГ до УМ — 7 м) в центре этой тени вследствие дифракции на выходном зеркале генератора наблюдалось пятно Пуассона. После прохождения этого пучка излучения через [c.138]

Если на штриховой пластинке Ш нанесено перекрестие и зеркало перпендикулярно оптической оси, проходящей через центр креста, то отраженное изображение креста совпадает с самим крестом. При наклоне зеркала отраженное изображение смещается поступательно на расстояние Д5. Направление смещения в плоскости штриховой пластинки соответствует направлению движения точки, [c.151]

На рис. 65, б приведена схема устройства оптической головки с ценой деления 2", Поток света от источника 11, пройдя через конденсатор и отразившись от зеркала, осветит часть круговой шкалы лимба 12 с ценой деления Г, рассматриваемую с помощью отсчетного микроскопа, состоящего из объектива, окуляра и шкалы 9, расположенной между ними. Между объективом и окуляром помещены две призмы полного внутреннего отражения, служащие для измерения направления потока лучей света и улучшения условий наблюдения при отсчете. Шкалу 9 можно перемещать с помощью микрометрического винта 10. На шпинделе 8 помимо закрепленного на нем основного лимба 12 имеется еще лимб 14, предназначенный для грубой установки положения шпинделя, поводка 5 с центром. [c.131]

Селеновый фотоэлемент 3, покрытый слоем виллемита, светящегося под действием излучения, подставлялся под бактерицидную лампу на расстоянии 40, 50, 75 и 100 см от середины трубки лампы в направлении, перпендикулярном оси лампы. Клеммы фотоэлемента были соединены с зеркальным гальванометром 5, имеющим шкалу 6. Зеркало гальванометра 5 находилось под постоянным освещением пучка лучей, исходящих от лампы накаливания, помещенной в специальной оптической системе, укрепленной на стойке шкалы гальванометра 6. Эта оптическая система проектировала на зеркало гальванометра круг со стрелкой в центре. Зеркало гальванометра в свпю очередь проектировало этот круг (<<зайчик ) на шкалу гальванометра, на которой были нанесены деления. [c.111]

Интерференцию четырех лучей можно наблюдать при двойном прохождении света через двухлучевой интерферометр. Однако вследствие определенного соотношения фаз между скла-дываюш имися световыми колебаниями, которое обеспечивается оптической схемой интерферометра, характер интерференционной картины останется похожим на трехлучевую. Внесение в одну из ветвей такого интерферометра фазового объекта приводит также к перераспределению интенсивности между главными и второстепенными максимумами, как ив описанном выше случае. Рассмотрим это явление на примере трехзеркального интерферометра с двойным прохождением. На рис. 6.3 изображена известная схема интерферометра Майкельсона, к которой добавлен уголковый отражатель Мз для осуш ествления двойного прохождения лучей. Допустим, что центры зеркал и расположены на одинаковом расстоянии от делительного зеркала Мо, но Ма наклонено к оптической оси на угол 2у. Два луча, образовавшиеся в интерферометре и прошедшие каждый соответственно пути ОАО и ОБО, попадают на уголковый отражатель Мд, который возвраш ает их обратно в интерферометр, где каждый из них снова делится в точке О на два луча. [c.63]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркала), прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (отражающей поверхности зеркала) проходит через центры этих поверхностей перпендикулярно к ним. Оптич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесимметричными (см. Зеркало оптическое, Линза). О. о. оптической системы — общая ось симметрии всех входящих в систему линз и зеркал. [c.496]

ОПТИЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркала) — прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (или отражающей поверхности зеркала) проходит через центры этих поверхностей перпендикулярно к на.м. Онтич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесим- [c.441]

Корпус штампуют из стали и внутри к нему крепят оптическую систему, состоящую из рефлектора, стекла-рассеивателя и лампы с патроном. Рефлектор служит для создания направленного луча света и представляет собой вогнутое зеркало, изготовленное из стали, покрытое изнутри слоем алюминия для хорошего отражения света. По центру рефлектора сделано отверстие для крепления патрона с двухни-тевой лампой. Лампа крепится при помощи фланцевого цоколя в патроне так, чтобы нить дальнего света находилась в фокусе рефлектора. Патрон изготовляют в большинстве случаев из пластмассы и в нем имеются три контактных [c.182]

Для произвольного резонатора можно ввести понятие чувствительности к несоосности б, которую определяют, как нормированное на размер пятна на зеркале поперечное смещение точки пересечения оптической оси с этим зеркалом при повороте одного из зеркал на единицу угла. В частности, для зеркала 1 можно определить два коэффициента чувствительности к несоос-иости бц и 6i2 как би = (iiwi) (drildQi) и 612 = (l/oii) (dri/dSz), где dri/dQi (i = 1,2)—поперечный сдвиг центра пучка на зеркале 1 при повороте одного из зеркал (1 или 2) на единицу угла. Покажите, что в случае конфокального резонатора (би)с = О и (612) = nWslX. [c.235]

В работе [45] приведены расчеты характеристик телескопов, имеющих зеркальные системы скользящего падения типа вольтеровской первого рода, аналогичной использованной в телескопе 8-056 станции Скайлэб (D = 24 см, Р = 190 см), и типа систем Вольтера—Шварцшильда (два совмещенных объектива с Э = = 37,4 си, О = 33 см и 7 = 128 см) с дополнительными зеркалами с МСП. Рассматривались зеркала с МСП вогнутой эллиптической или выпуклой гиперболической или сферической формы. Во всех случаях при коэффициенте дополнительного увеличения 2—6 разрешение в поле зрения 10—15 оказалось лучше 1", при этом эллиптическое и гиперболическое зеркала дают на оптической оси идеальное изображение, сферическое — с разрешением 0,2— 0,6". По данной схеме в космическом центре им. Маршалла (США) разработан ракетный телескоп для исследования Солнца, в котором используются указанный выше объектив Вольтера—Шварц- [c.206]

В последнее время интенсивно разрабатываются микроскопы нормального падения по схеме Шварцшильда, состоящие из двух сферических зеркал с МСП [22, 32, 73]. Схема такого микроскопа, работающего с уменьшением, показана на рис. 5.31. Микроскоп состоит из выпуклого и вогнутого зеркал, установленных почти концентрично. Первое зеркало дает уменьшенное промежуточное мнимое изображение, второе его слегка увеличивает. Расчет методом функции оптического пути показывает, что для заданной числовой апертуры А, коэффициента увеличения и расстояния от объекта до первого зеркала существуют такие оптимальные значения радиусов кривизны зеркал и Га и расстояния между центрами их кривизны, при которых сферическая аберрация, кома и астигматизм практически полностью компенсируются. [c.209]

Наиболее распространенным источником малых волновых аберраций первого порядка (оптический клин) является непараллельность зеркал. В этом случае F(x) — 1 = 2ikex, где е — угол между зеркалами. Поскольку F — I является антисимметричной функцией х, не равны нулю только Р 1 с четными т — /1. Несложный анализ показывает, что с увеличением угла разъюстировки е центр тяжести распределения поля монотонно смещается в сторону более удаленных друг от друга краев зеркал (противоположный вывод в [80] основан на неточности в рассуждениях). В частности, выражение для собственной функции низшей моды имеет вид и о Uq + A ea X)Nui ([57] рис. 3.6а). В соответствии с этим выражением основная мода оказывается заметно деформированной уже пр и крайне малых углах разъюстировки. Когда е достигает значения Х/(4аЛ ) (что соответствует разности оптических длин на противоположных краях резонатора X/27V), угловая расходимость излучения основной моды примерно удваивается [120] одновременно сама теория возмущений перестает быть применимой для описания этой моды. Такая чувствительность к ничтожным аберрациям приводит к тому, что наблюдать мало искаженную низшую моду плоского резонатора с большим N в опытах с лазерами не удается практически никогда. [c.153]

Лазерный локатор PATS работает следующим образом. Вначале оператор с помощью видеоконтрольного устройства 11, сопряженного с телевизиром 8, производит поиск цели. Для этого ручкой управления 12 формируют сигналы управления приводами 13, которые, вращая зеркало 7, нужным образом ориентируют в пространстве оптическую ось системы. Когда отметка цели попадает в центр поля зрения телевизира 8, лазерный локатор переходит в режим автоматического сопровождения цели, одновременно измеряя угловое положение цели и дальность до нее. Автосопровождение цели осуществляется по сигналам пеленгатора 17, а дальность измеряется устройством 19 по времени задержки распространения лазерного импульса до цели и обратно. Для уменьшения влияния фонового излучения в приемный оптический тракт введен интерференционный фильтр 16. Измерение углового. положения цели производится дат- [c.195]

Рассматриваемые независимыми аберрации оптического пути высших порядков оказывают на характеристики лазерного излучения влияние, качественно похожее на уже рассмотренное выше действие аберраций нечетных порядков подобно разъюстйровке зеркал влияние аберраций четных порядков напоминает действие параболических искажений оптического пути и вызывает либо возникновение мод, обладающих каустиками, либо разбега-ние поля от центра к периферии резонатора, аналогичное имеющему место в неустойчивых резонаторах. [c.80]

Все они являются разновидностями несимметричных конфокальных резонаторов, для которых Pi + Р2 = 2L, pi ф рг, а коэффициент увеличения М = —Р1/Р2. При отсутствии искажений в оптическом тракте радиус кривизны выходящей из резонатора волны равен бесконечности сама же она является плоской. Первые две схемы (рис, 2.21, а, б) соответствуют получившему широкое распространение так называемому телескопическому резонатору (общий центр кривизны зеркал лежит вне ре- Pt>0 зонатора, телескоп Галилея), Во второй схеме ось резонатора смещена к краю активного элемента и реализуется несимметричный вывод излучения. При М 4 получающаяся в таком резонаторе форма выходного распределения излучения часто бывает более удобной для сопряжения с последующими каскадами усиления, чем кольцеобразная, отвечающая симметричному выводу, В схеме на рис. 2,21, в (телескоп Кеплера) на каждом последующем проходе [c.83]

В телескопическом HP, имеющем отверстие в центре глухого зеркала, формируется лишь один узконаправленный пучок 3 (см. рис. 4.6, а), который отстает от пучка сверхсветимости 2 на время одного двойного прохода излучения в резонаторе (At = 10 не — см.рис. 4.6, в). Это объясняется тем, что в такой оптической системе приосевые пучки — как сжимающиеся, так и многопроходные расширяющиеся — резонатором не поддерживаются. Расходимость пучка 3, как и при работе с резонатором без отверстия, при изменении М в пределах 5 < М 300 уменьшается от 2,5 до 0,115 мрад. В плоскости фокусировки при визуальном наблюдении видно одно яркое пятно, имеющее достаточно высокую стабильность. В распределении интенсивности в дальней зоне имеется несколько пичков (см. рис. 4.6, б), появление которых, вероятнее всего, связано с отражением излучения от границы отверстия в глухом зеркале. Относительная нестабильность положения оси диаграммы направленности и импульсной энергии пучка 3 значительно меньше, чем дифракционного. Характеристики выходного излучения исследовались при диаметрах отверстия 4, 8 и 10 мм. Мощность резонаторного пучка (рис. 4.9, кривая З ) при диаметре отверстия 8 мм для М — 5 составила 19 Вт (66% общей мощности), для М = 100 - 9,5 Вт (37%), для М 300 - 4,5 Вт (20%). [c.123]

Возбуждение эмиссионного спектра аэрозолей осуществляется электроионизационным СОг-лазером, представляющим собой модифицированный вариант разработки [15] в малогабаритном транспортируемом исполнении. Максимальная энергия в импульсе генерации лазера достигает 500 Дж длительность главного пика генерации на полувысоте и длительность заднего фронта равны соответственно 0,3 и 1,5 мкс диаметр пучка ПО мм. Перед выходом в атмосферу лазерный пучок формируется оптической зеркальной системой Кассегрена с диаметром большого зеркала 2/ о=500 мм (парабола) и малого 2/ 2=И0 мм (гипербола). Перестройка фокусного расстояния в диапазоне fo=50- 250 м, определяющая дальность зондирования, производится перемещением малого зеркала. Сканирование по углу места осуществляется поворотом телескопа относительно горизонтальной оси, совмещенной с оптической осью лазерного пучка и центром поворотного [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...