Резонансное поглощение в вероятность

Резонансное поглощение в гетерогенных системах 351—361 ----- метод вероятностей столкновений 351—354 -----соотношения эквивалентности 354—357 [c.483]

Сечение резонансного поглощения у-квантов Ори в твёрдых телах определяется длиной волны у-излучения, вероятностью М. э. (/д/), спинами ядер в основном (/д) и возбуждённом (7в) состояниях, а также вероятностью процесса конверсии внутренней [c.102]

Величина т определяет ср. кол-во вторичных нейтронов, образующихся в результате поглощения в уране одного теплового нейтрона с последующим делением ядра, Второй множитель е определяет вклад в К.,, эффекта размножения быстрых нейтронов в Величина/есть вероятность избежать резонансного (радиационного) захвата в в процессе замедления нейтрона 0 — вероятность поглощения теплового нейтрона в уране, а не в замедлителе или др. материалах. [c.681]

Индуцированные, или, как их иногда называют, вынужденные, переходы в соответствии с гипотезой А. Эйнштейна могут происходить только при взаимодействии частицы А с резонансными квантами, удовлетворяющими условию (1.8), т. е. вероятность индуцированных переходов отлична от нуля лишь во внешнем электромагнитном поле с резонансной частотой vo. А, Эйнштейн предположил, что при наличии поля резонансной частоты помимо переходов квантовой системы из состояния 1 в состояние 2, что соответствует резонансному поглощению квантов, протекающему по схеме (рис. 1.2,6) [c.15]

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

Эти поглощения не приводят к делению и являются потерей нейтронов. Важность этого процесса была установлена Бором и другими в 1940 г. Только когда нейтрон замедлится настолько, что его энергия будет меньше самого нижнего резонансного уровня (который, согласно литературным данным находится вблизи 5 eV), он может считаться избежавшим поглощения. Вероятность того, что нейтрон избежит резонансного захвата, обычно обозначается через р. Эта величина всегда меньше единицы. В результате резонансного поглощения мы придем в область энергий ниже 5 eV с sp нейтронами вместо г нейтронов, которые мы имели около порога деления на быстрых нейтронах. Описание строгого вычисления р завело бы нас слишком далеко. [c.91]

До сих пор мы рассматривали поглощение в тонком слое двухфотонного поглотителя или исследовали влияние отдельных атомов на фотоны резонансной моды в зависимости от времени. При этом полуклассическое и последовательное квантовое рассмотрение приводили к совпадающим результатам, относящимся к доступным экспериментальной проверке соотношениям (например, для скоростей изменения вероятностей переходов) и значениям важных параметров. [c.325]

При 77 °К во всех образцах появлялась тонкая структура линии резонансного поглощения, количество компонент в которой, а также расстояния между ними зависят от оптической однородности образца и его геометрии. На рис. , в показано расщепление спектра резонансного поглощения образца, дающего при 290 °К спектр, показанный на рис. 1,6. Ширина компонент линии составляла 2 э, расстояние между ними — 5 э. Такое расщепление линии может объяснить отмеченное в работе [3] уширение линии ферромагнитного резонанса вблизи температуры 77 °К- Механизм расщепления, вероятно, связан [c.158]

Предположим, например, что требуется вычислить вероятность избежать резонансного поглощения нейтронов, замедляющихся в решетке, с целью определить изменение параметров системы с температурой, связанных с доплеров-ским уширением. При двух независимых расчетах методом Монте-Карло случайные ошибки могут быть столь велики, что они совершенно маскируют разницу между решениями. В случае же использования одних и тех же историй нейтронов разница в результатах может дать полезную информацию. [c.45]

Доплеровское уширение резонансов оказывает важное влияние на реактивность системы и, в частности, на ее температурный коэффициент. Хотя можно показать (см. разд. 8.1.4), что площадь под резонансным пиком существенно не зависит от температуры, уширение резонанса уменьшает соответствующий провал потока нейтронов. В результате возрастает произведение сечения и потока нейтронов, которое определяет вероятность поглощения нейтрона и содержится в групповых сечениях. Более подробно этот вопрос рассмотрен ниже (см. разд. 8.3.1), а пока можно отметить, что возрастание температуры поглощающего материала всегда приводит к доплеровскому уширению резонансов и к увеличению резонансного поглощения. [c.310]

Вероятность избежать резонансного поглощения для группы резонансов получается теперь из уравнения (8.48) в следующем виде [c.339]

В методе промежуточного резонанса 1Я) [77] значение (/>< ) получается 113 уравнения (8.74 ) с произвольным параметром К, а рассчитывается лз уравнения (8.73). Резонансное поглощение затем вычисляется с использованием как < < ),так и и значение X подбирается таким образом, чтобы вероятности были равны. [c.347]

Аналогично, вероятность избежать резонансного захвата р может быть определена как вероятность того, что нейтрон, поглощенный в активной зоне реактора, является тепловым. Наконец, коэффициент размножения на быстрых нейтронах е определяется как отношение полного числа нейтронов деления к числу нейтронов, появившихся в результате делений тепловыми нейтронами. [c.461]

Измерение вероятности М. э. и её зависимости от темп-ры позволяет получить сведения об особенностях вз-ствия атомов в тв. телах и о колебаниях атомов в крист, решётке. Измерения, в к-рых используется М. э., отличаются высокой избирательностью, т. к. в каждом эксперименте резонансное поглощение наблюдается только для ядер одного сорта. Это позволяет эффективно применять М. э. в тех случаях, когда атомы, на ядрах к-рых наблюдается М. э., входят в состав тв. тел в виде примесей. М. э. используется для исследования электронных состояний примесных атомов в металлах и полупро-водниках и для изучения особенностей колебаний примесных атомов в кристаллах. М. э. применяется в биологии (напр., исследование электронной структуры гемоглобина), в геологии (разведка и экспресс-анализ руд), для целей хим. анализа, для измерения скоростей и вибраций. М. э. наблюдается для 73 изотопов 41-го элемента самым лёгким среди них явл. самым тяжёлым — Аш. [c.407]

Однако при делении на тепловых нейтронах рождаются быстрые нейтроны, к-рые, прежде чем замедлиться до тепловой энергии, могут поглотиться. Сечение радиац. захвата имеет резонансный характер, т. е. достигает очень больших значений в определённых узких интервалах энергии. В однородной (гомогенной) смеси вероятность резонансного поглощения слишком велика, чтобы Я. ц. р. на тепловых нейтронах могла осуществиться. Эту трудность обходят, располагая уран в замедлителе дискретно, в виде блоков, образующих правильную решётку. Резонансное поглощение ней- [c.916]

Чтобы вычислить р, мы должны будем использовать наши знания об эффективном сечении резоцансного захвата и о плотности ядер, которые обладают этим сечением и присутствуют в нашей области. Нам также понадобится эффективное сечение рассеяния и плотности рассеивающих ядер, в особенности значение эффективного сечения рассеяния в области энергий резонансного поглощения. В этой области энергий вероятность того, что нейтрон [c.118]

В предыдущих разделах отмечался ряд случаев, в которых для расчета резонансного поглощения необходимо использовать численные методы. К таким случаям относятся г рекрывание резонансов либо в результате доплеровского уширения (с Д О), либо из-за случайного близкого совпадения энергий резонансов различных изотопов (см. разд. 8.1.5), а также случай, когда при изучении резонансного поглощения в гетерогенных системах используются точные вероятности столкновений. Во всех этих ситуациях можно применять один и тот же общий метод при условии, что вероятности столкновений можно рассматривать как известные. На практике это означает, что они рассчитываются с использованием приближения плоского источника. Такой общий метод описывается ниже [103]. При наличии программ расчета на ЭВМ этот метод можно использовать даже в тех случаях, когда применимы и более простые приближения. [c.357]

У. с. используется при исследовании спектров атомов, ионов, молекул и твёрдых тел с целью изучения их уровней энергии, вероятностей квантовых переходов и др, характеристик. В УФ-области спектра лежат резонансные линии нейтральных, одно- и двукратно ионизованных атомов, а также спектральные линии, испускаемые возбуждёнными конфигурациями высокоионизованных атомов (многозарядных ионов). Электронно-колебательно-вращательные полосы молекул в осн. также располагаются в ближней УФ-области спектра. Здесь же сосредоточены полосы поглощения в спектрах большинства полупроводников, возникающие при прямых переходах из валентной зоны в зону проводимости. Многие хим. соединения дают сильные полосы поглощения в УФ-области, что создаё преимущества использования У. с. в спектральном анализе. У. с. имеет большое значение для внеатм. астрофизики при изучении Солнца, звёзд, туманностей и др. (см. Ультрафиолетовая астрономия). [c.221]

Выгодность неоднородной системы связана с уменьшением резонансного полощения при расположении делящегося вещества в виде отдельных блоков. Это видно из следующих соображений. В однородной системе нейтроны в процессе замедления всё время находятся в окружении ядер могущих их поглощать. В блоковой системе у нейтрона имеется возможность проскочить опасную зону вблизи уровня резонансного поглощения, находясь вдали от блока иными словами, нейтрон может замедлиться до тепловой энергии с вероятностью, большей чем в однородной системе. Таким образом, радиационный захват нейтронов в блоковой [c.335]

Эффект Мёссбауера. В курсе оптики изучается явление, называемое резонансным поглощением, или резонансной флюоресценцией. Заключается оно в том, что атомы с большой вероятностью поглощают фотоны, энергия которых в точности соответствует разности энергий между нормальным и одним из возбужденных уровней атома. После поглощения атом переходит в возбужденное состояние и по истечении времени жизни в этом состоянии т (т сек) вновь испускает фотон той же частоты. При [c.124]

Одна из проверок, которой мы подвергли (5.34), заключается в следующем мы предполагали эффективное сечение для резонансного поглощения бесконечным в таком широком диапазоне энергий, что вероятность того, что нейтрон не будет поглощен в результате резонанса, должна была бы упасть до нуля.Х прт-ним выражением этого не получалось. Если произвести такую же лроверку для выражения (5.34а), то эта вероятность действительно упадет до нуля. Однако здесь мы имеем другое несоответствие. Вероятность того, что нейтрон избежит резонансного захвата, в соответствии с выражением (5.34а), становится нулем не только когда это нужно, но и тогда, когда этого не должно было бы быть. В самом деле, выражение (5.34а) становится равным нулю, даже если эффективное сечение резонансного захвата бесконечно, только при какой-либо одной энергии. Поэтому при наличии узких, но сильных резонансов выражение (5.34а) менее пригодно, чем (5.34). Оба выражения сближаются и стремятся к правильному значению, когда резонансное поглощение становится малым по сравнению с рассеянием [c.139]

Легко понять, почему это рассмотрение, основанное на представлении о непрерывно следующих друг за другом столкновениях, не дает правильных результатов в случае узких резонансов. С точки зрения непрерывной картины каждое столкновение приводит к бесконечно малому изменению энергии нейтрона. Поэтому каждый нейтрон после ряда столкновений обязательно попадает в область резонанса и с большой степенью вероятности должен быть поглощен, что и противоречит опыту. Так как нас будут интересовать слзд1аи наличия сильных узких резонансов, однако не таких, при которых р почти равно нулю, то ошибка, к которой приводит рассмотрение непрерывной кар1 ины, может оказаться весьма серьезной, в то время как (5.34) обычно дает вполне удовлетворительные приближения. Поэтому мы будем рассчитывать вероятность того, что нейтрон избежит резонансного поглощения. [c.139]

Y/ — гиромагнитные отношения для электрона н ядра ( oj и СО2 должны совпадать с частотами процессии электронов и ядор в поле Н ). Тем самым в одном н том же парамагнитном образце могут быть одновременно реализованы два вида магнитного резонансного поглощения электромагнитной. энергии ЭПР (на частоте (Oj) и ЯМР (на частоте Mj). Поглощение в обоих этих резонансных эффектах тем интенсивнее, чем больше вероятность резонансных переходов, определяемая разностью населенностей уровней, между к-рымп происходят переходы. В равновесном случао и прп подчинении системы Больц.иана статистике распределение ядор по уровням описывается ф-лой [c.480]

Помимо спектроскопических данных, исследования парамагнитного резонанса дают важные сведения о форме резонансных линий и о парамагнитной спин-решеточной релаксации. Изучение формы линий парамагнитного резонанса облегчается тем, что в радиочастотной области отношение ширины линии к резоианспой частоте на несколько порядков больше, чем в оптике. Что же касается спин-решеточных взаимодействий, то они могут быть оценены по насыщению линий парамагнитного резонанса, которое наступает при достаточном увеличении мощности радиочастотного поля. Ведь величина парамагнитного резонансного поглощения определяется отношением вероятности перехода между сииновыми подуровнями под влиянием переменного магнитного поля к вероятности безыз-лучательных переходов под воздействием колебаний решетки. [c.72]

Уравнения Статца— Де Марса имеют наглядное физическое объяснение. Первое уравнение означает, что плотность числа фотонов в резонаторе растет в результате вынужденных переходов в канале генерации (за счет преобладания индуцированного испускания над резонансным поглощением) и убывает благодаря наличию потерь в резонаторе. Скорость возрастания равна произведению плотности инверсной заселенности N на отнесенную к единице времени вероятность вынужденных переходов w. С учетом (3.2.35) имеем W = BS/v — ВНюМ = В М, и, следовательно, рассматриваемая скорость равна wN B MN, что и отражено в первом уравнении Статца—Де Марса. Что же касается скорости убывания плотности числа фотонов то она равна MIT, т. е. обратно пропорциональна добротности резонатора. Заметим, что величина 1/Т весьма просто выражается через коэффициенты вредных и полезных потерь [c.294]

Рассмотрим часто встречающуюся в реакторах ситуацию ядерное топливо в форме стержней, окруженное замедлителем. В таких случаях оказывается иногда полезным формулировать возникающие задачи с помощью вероятности того, что нейтрон, появившийся в какой-то области, испытает следующее столкновение в той же области, В случае регулярной решетки, например, нейтроны деления появляются более или менее равномерно в топливных элементах. Тогда для вычисления коэффициента размножения на быстрых нейтронах надо опре-деаить вероятность того, что эти нейтроны испытают столкновение в топливном элементе до попадания в замедлитель. Нейтроны, попавшие в замедлитель, теряют энергию. Для вычисления резонансного поглощения можно воспользо- [c.89]

Смотреть страницы где упоминается термин Резонансное поглощение в вероятность : [c.546] [c.120] [c.325] [c.339] [c.352] [c.18] [c.403] [c.210] [c.268] [c.413] [c.672] [c.96] [c.101] [c.332] [c.268] [c.146] [c.92] [c.460] [c.22] [c.185] [c.131] [c.304] [c.917]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...