Брейта — Вигнера

Брейт и Вигнер показали, что если X велико по сравнению с ядерным радиусом, то для центральных столкновений, ( -рассеяние), рассматривая только одиночный резонансный уровень, можно выразить ядерное эффективное сечение для захвата нейтрона в виде формулы [c.64]

Резонансная формула Брейта — Вигнера является квантовомеханическим аналого.ч электромагнитной резонансной формулы Лоренца в обоих случаях форма линии одинакова. Первой работой по этому вопросу была статья Брейта и Вигнера [109]. [c.305]

Потенциальное рассеяние нейтронов п, п ). Для тепловых нейтронов (( 0,02 эв), если вблизи нет резонанса, все величины в формуле Брейта—Вигнера (УП.ЗЗ) можно считать постоянными по сравнению с шириной Г . При рассеянии на ядре медленных нейтронов в случае, когда вблизи нет резонанса, множитель Г входит дважды в выражение сечения (VII.33) и зависимость сечения а от энергии, выражаемая квадратом длины [c.282]

Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. Сечение реакции подчиняется формуле Брейта—Вигнера [c.284]

Сечение ядерной реакции. Формулы Брейта — Вигнера [c.321]

Формулы Брейта — Вигнера. Применим принцип детального равновесия для вычисления сечения образования промежуточного ядра а. [c.326]

Проанализируем формулу Брейта—Вигнера для радиационного захвата в разных областях энергии падающих нейтронов. [c.327]

Боровский механизм протекания ядерных реакций и формулы Брейта—Вигнера блестяще подтвердились при детальном изучении хода сечений реакций в зависимости от энергии падающих нейтронов. Возможность детального изучения сечений появилась в результате развития методов нейтронной спектроскопии, позволивших выделять эффект, вызванный нейтронами определенной энергии, величина которой могла изменяться. [c.329]

Развитие нейтронной спектроскопии позволило проверить и подтвердить изложенные в 34 и 35 взгляды Бора и Ферми на взаимодействие нейтронов с ядрами и правильность формул Брейта — Вигнера. Приведем некоторые наиболее существенные результаты измерений, [c.343]

Брейта-Вигнера формулы 324, 327 Брэгга-Вульфа формула 245 [c.714]

Процесс упругого рассеяния нейтрона представляется состоящим из двух частей чисто резонансного с образованием составного ядра и потенциального рассеяния, при котором нейтрон не проникает в ядро, а отражается от его поверхности. Резонансное и потенциальное рассеяния когерентны и интерферируют. Согласно формуле Брейта — Вигнера для упругого рассеяния [c.1102]

До СИХ пор мы рассматривали свойства, присущие как резонансным, так и нерезонансным реакциям, идущим через составное ядро. Перейдем теперь к особенностям резонансных реакций. Из рассуждений 5, п. 3 следует, что в области расположения изолированного (т. е. удаленного от своих соседей) уровня эффективное сечение Оа/, реакции должно иметь резонансный максимум. В квантовой механике доказывается, что форма этого резонанса описывается формулой Брейта — Вигнера ) [c.137]

Здесь и в дальнейшем мы для простоты приводим формулу Брейта — Вигнера для бесспиновых частиц, вступающих в реакцию из S-состояния относительного движения. В общем случае правую часть формулы (4.43) нужно умножить [c.137]

Из (4.44) видно, что формулу (4.43) Брейта — Вигнера в соответствии с (4.38) можно записать в виде произведения сечения а с образования составного ядра на вероятность распада по каналу Ь [c.138]

С помощью формулы Брейта—Вигнера можно проиллюстрировать некоторые общие заключения о поведении сечений, изложенные в 3 и 4. [c.138]

Будем считать, что данными относительно мы не располагаем, а Y(t)=ti. Это означает, что оцениваемое сечение постоянно в пределах энергетической группы. Если же оценивать сечения в области изолированного резонанса, такой функцией может стать функция Брейта — Вигнера, параметрами которой являются положение, ширина и максимальная амплитуда резонанса. [c.313]

Р. 3. медленных нейтронов с энергией / в осн. идёт через резонансное образование состояний составного (компаунд) ядра при i = 0 (см. Нейтронная спектроскопия). Сечение Р. з. о., описывается Брейта — Вигнера формулой [c.207]

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата о(п, Y) в большинстве случаев YЕ - В резонансной области сечение о(п, Y) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов о(п, Y) % /Г, где а — величина, характеризующая ра- [c.904]

Формула Брейта — Вигнера справедлива при наличии у промежуточного ядра одного уровня или в том случае, когда расстояния между уровнями много больше их ширины, т. е. уровни не перекрываются. [c.183]

Лэмба 78 Пролетное уширение 51 Процедура Брейта — Вигнера 24, 30 [c.275]

Поскольку размеры ядра атома намного меньше длины волны теплового нейтрона, амплитуда атомного рассеяния для нейтронов будет изотропной, не зависящей от угла рассеяния и будет представляться однозначной длиной рассеяния Ь. Величина Ь включает потенциальное рассеяние на жесткой сфере соответствующего радиуса и члены резонансного рассеяния, возникающего за счет взаимодействия нейтрона с ядром. Формула Брейта — Вигнера для рассеяния на изолированном ядре с нулевым спином дает [c.94]

Брейта—Вигнера формула 94 [c.423]

НЕЙТРОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ — максимумы в сечении взаимодействия ядер с нейтронами, лежащие при определенных кинетич, энергиях нейтронов, соответствующих энергетич. уровням промежуточного ядра (см. Брейта — Вигнера формула, Медленные нейтроны, Нейтронная спектроскопия). [c.396]

S = 1/2, J — СПИНЫ ядра, нейтрона и уровня системы, на к-ром происходит рассеяние). При / = 1/2 (протон) и / = О р = 1/4- Очевидно, что, кроме ближайшего по энергии резонансного уровня, в рассеяние вносят вклад и далекие уровни (вклад таких уровней объединяют названием потенциальное рассеяние см. Брейта — Вигнера формула). Р. р. поэтому наблюдается на фоне рассеяния потенциального, с к-рым оно интерферирует. [c.399]

Резонансы обладают весьма интересными свойствами, которые впервые стали понятными из известной теории Брейта — Вигнера. Мы дадим здесь краткое резюме этой теории, делая ударение на ее математической стороне. [c.94]

Нейтроны с энергией Ткт° < < (10- 100) кэв называются медленными. Исследование свойств медленных нейтронов, проведенное Ферми с сотрудниками, показало, что сечение их взаимодействия с ядрами в области малых энергий подчиняется закону /v, резко возрастает при достижении нейтронами резонансной энергии То и затем снова спадает. Формулы для описания хода сечения взаимодействия медленных нейтронов с ядрами были получены Брейтом и Вигнером на основе представления Бора о протекании реакции через промежуточную стадиЕО образования составного ядра [c.356]

Интересно отметить, что в ядерной физике рекомбинация, сопровождающаяся излучением, играет очень важную роль (см., например, Эйзенбуд и Вигнер [11 ]). Нейтронный и протонный захват ядрами проходит по прямой аналогии с обращением случая II предиссоциации с последующей аналогией колебательных переходов. Конечно, здесь частоты переходов с излучением из диффузного состояния в более низкие состояния намного выше, и поэтому из-за множителя в вероятности перехода захват, сопровождающийся излучением, является гораздо более частым явлением в ядерной физике. Было обнаружено много примеров резонансных захватов, соответствующих диффузным уровням в составных ядрах. Теория этого явления впервые была дана Брейтом и Вигнером [147 ] (резонанс Брейта — Вигнера) и интенсивно развивалась многими другими авторами. (Зна достигла гораздо больших успехов, чем теория соответствующего явления в молекулах. [c.491]

В заключение этого параграфа коснемся вопроса о возможности теоретического расчета парциальных и, следовательно, полных ширин, входящих в формулу Брейта — Вигнера (4.43). Из опытного факта существования у ядра достаточно четкой границы (гл. И, 6, п. 4) следует, что процесс распада уровня составного ядра можно представить себе происходящим в две стадии сначала нуклоны ядра чисто случайно собираются таким образом, чтобы получились соприкасающиеся своими поверхностями продукты реакции, которые затем квантовомеханически просачиваются сквозь потенциальный барьер (если таковой существует). В соответствии с этим парциальную ширину Гд распада уровня по каналу а можно представить в виде [c.145]

Квазистационарные состояния соответствуют полюсам амплитуды рассеяния, аналитически продолженной UO энергии в комплексную плоскость, и при эноргни налетающей частицы вблизи квазистационарного уровня — резонансам в рассеянии (см. Брейта — Вигнера формула, Рассеяние микрочастиц]. В плоскости комплексного I квазистационарным уровням (так же, как и стационарны ) соответствуют определ. Редже траектории (см. Редже полюсоа метод). [c.289]

Здесь — Брейта — Вигнера сечение для неполярн-зов. нейтронов — коэф. асимметрии, зависяхций от матричного элемента смешивания состояний разной чётности и от параметров резонансов. Экснерименталь-но эффект был обнаружен на ядрах Вг, Сй, 1 "3п, Наиб, значение оЛО наблюдалось у [c.277]

Поведение сечения образования нейтроном составного ядра в окрестности одного из уровней этого ядра описывается формулей Брейта — Вигнера [5] [c.182]

Методы, описанные в предыдущих разделах, позволяют определить с помощью измерения прохождения нейтронов через пластинку полное эффективное сечение. Как было указано в разделе 24, полное эффективное сечение складывается из двух различных частей эффективного сечения рассеяния и поглощения, которые по-разному зависят от энергии падающего пучка нейтронов. Если воспользоваться тем обстоятельством, что эффективное сечение рассеяния и поглощения по-разному зависят от энергии нейтронов, то путем анализа полного эффективного сечения эти два сечения можно отделить друг от друга. Например, если проанализировать кривую, выражающую зависимость полного эффективного сечения от скорости нейтронов, то окажется, что эта кривая аналитически может быть представлена в виде двух слагаемых постоянная плюс членКонстанта связана с эффективным сечением рассеяния, а г связан с эффективным сечением поглощения. Подобно этому, если кривая может быть представлена в виде постоянной плюс резонансный член Брейта-Вигнера, то последнее связано с поглощением, а постоянная—с рассеянием. (Следует отметить, что всякий раз, когда эффективное сечение поглощения имеет резонансный максимум, эффективное сечение рассеяния также имеет резонансный максимум, однако величина эффективного сечения рассеяния в резонансе обычно мала по сравнению с величиной эффективного сечения поглощения в резонансе, так что полное эффективное сечение в резонансе в основном определяется эффективным сечением поглощения.) [c.209]

Эффективное сечение резонансного поглощения, выводящего нейтроны из игры в процессе замедления, является весьма быстро меняющейся функцией энергии. Оно выражается формулой Брейта-Вигнера. Поэтому, если мы распределим уран не равномерно, а в виде отдельных крупных блоков, то можно ожидать, что уран, находящийся внутри блока, будет экранирован тонким поверхностным слоем от воздействия нейтронов, энергия которых лежит близко к резонансной энергии. Резонансное поглощение нейтронов ядрами урана, лежащими внутри блока, оказывается значительна меньше, чем резонансное поглощение изолированным атомом. Ясно, конечно, чго наряду с уменьшением резонансного поглощения, уменьшится также и захват тепловых нейтронов в уране. Однако теоретические расчеты и опыт показывают, что при определенных размерах блоков выигрыш, получаемый от снижения потерь нёйтронов на резонансный захват, перекрывает [c.276]

В слабом внешнем ноле, когда возмущением спектра квантовой системы (т. е. величинами б ( и Г ) можно препебречь по сравнению с естественной шириной уровней у(, процесс резонансной ионизации носит ступенчатый (каскадный) характер (лекция 4). В этом случав полная вероятность резонансной ионизации под действием монохроматического излучения описывается соотношением, аналогичным известной формуле Брейта — Вигнера [13] [c.64]

Если вылет нейтронов по к.-л. причинам затруднен (нанр., вблизи порога вылета нейтронов), время жизни С. я. определяется вероятностью радиационных переходов и достигает очень больших в ядерном масштабе величин, 10 —10 сек. Ширина уровней С. я. Г = ti/x при этом меньше расстояния между ур01я7ямя, а сечение обнаруживает характерные резо1тансы . Это явление описывается резонансной теорией ядерных реакций (см. Брейта—Вигнера формула). При большей энергии, 10 Мэе для средних и тяжелых ядер, ширина уровней С. я. и их густота резко увеличиваются, а сечепие реакции становится гладкой ф-цией энергии (здесь используют приближение черного ядра), причем ядерная реакция приобретает характерные классич. черты (напр., можно говорить о вращении С. я.). В этой области энергий успешно применяется статистич. модель С. я. Еслп ядерпая реакция пдет через малое число каналов, проявляется интерференция состояний С. я. В этих случаях, несмотря на густоту уровней С. я. и их значит, ширину, возникают характерные флуктуации сечения реакции в зависимости от энергии. Они могут быть обнаружены, если нучок частнц достаточно монохроматичен (Д/ < /г/т). [c.587]

Брейта — Вигнера 491 ионпо-гомеополярный 380 ионио-ковалентный 439, 442 в методе валентных схем 378, 408, 415, 417, 438 [c.748]

В точке резкого максимума сечения, где 51п2 5=1. Сказанное разъясняет, почему часто говорят, что резонанс возникает при фазе, равной я/2, хотя более строгим является требование выполнения формулы Брейта — Вигнера, следующей из (7.14) [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...