Числа заполнения — средние величины

Особенностью данной задачи, как и многих других инженерных задач, является то, что значительное число технологических и экономических величин представлено в виде графиков и таблиц. К таким величинам для кожухотрубных теплообменных аппаратов относятся коэффициенты, учитывающие изменение интенсивности теплообмена и гидравлического сопротивления в межтрубном пространстве в зависимости от угла атаки количество труб в трубной решетке в зависимости от числа труб по диагонали пучка в случае заполнения трубами сегментов коэффициент, учитывающий отклонение среднего температурного напора при смешанном токе от среднего температурного напора при прямотоке и противотоке цена изготовления и монтажа единицы веса теплообменных аппаратов и единицы установочной мощности нагнетателей и др. [c.205]

Для более детального изучения термодинамических свойств идеальных квантовых систем, в особенности в области сильного вырождения (б > 1), важно иметь более точные представления об их микроскопической структуре. Ключевой в этом отношении величиной является среднее число заполнения уровня (р, а), обозначаемое через (иро). [c.190]

Эта величина с Точностью до множителя h равна среднему числу заполнения (ир), которое было вычислено в разд. 5.5 [см. (5.5.2)]. Следовательно, для бозонов сразу получаем [c.267]

ЧИСЛА ЗАПОЛНЕНИЯ (в квантовой механике и статистике) — величины, характеризующие систему многих тел или нолей и выражающие среднее число частиц, находящихся в каждом из состояний некоторого выбранного базиса состояний. Ч. з. п., термодинамически равновесной системы ферми-(знак - -) или бозе- (знак —) частиц даются ф-лой - 1 [c.415]

Как следует из (9.65), величина 2/(1 — г) есть среднее число заполнения (ло) одночастичного уровня с р = 0 [c.223]

Здесь о р ) — среднее число заполнения состояния р в отсутствие взаимодействия [использовано правило (5.5)]. Таким образом, последнее слагаемое в величине (написанной [c.96]

Рассчитаем с его помощью среднюю величину числа заполнения Мр. Имеем, выделяя сомножители, содержащие это число заполнения, [c.142]

Выразим теперь через эту сумму (р и средние числа заполнения Пр основные термодинамические величины идеальной системы. Для термодинамического потенциала получаем [c.142]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Размер отверстия для заклепки выбирают таким, чтобы можно было быстро собрать соединение, но чтобы при этом не происходило продольного деформирования стержня заклепки, выпучивания и коробления деталей после сборки. Поэтому следует признать завышенной величиной зазор между стенкой отверстия в стеклопластиках и стержнем крепежного элемента 0,4 мм [13, 5. 317 50]. При наличии зазора возможно смещение деталей, которое приводит к концентрации напряжений (рис. 5.29). Посадка с опорой крепежного элемента по всей его длине сдерживает его перекос. Идеальным случаем было бы использование чистой посадки (зазор и натяг отсутствуют). Но она не выполнима [37]. Когда крепежный элемент вводится с натягом в отверстие детали из ПКМ слоистой структуры, то на армирующие волокна действуют большие срезающие силы, происходит их изгиб (рис. 5.30) с разрушением матрицы. На обратной стороне возможно расслоение ПКМ и отрыв слоев. Повреждения возможны даже при натяге 0,0178 мм [37]. Такие же явления наблюдаются при полном заполнении отверстия расширяющимся в процессе клепки стержнем заклепки. Число циклов до разрушения образцов с незаполненным отверстием (диаметральный натяг Н = 0%) составило в среднем 150 ООО и 85 ООО соответственно для стеклотекстолитов ВФТ-2ст и КАСТ-В, а число циклов до разрушения образцов с заполненным заклепками из сплава В65 отверстием (Н = 6%) составило для ВФТ-2ст 40 ООО, для КАСТ-В 20 ООО, то есть долговечность заметно снизилась [3, с. 81]. Эти проблемы обусловили главное требование, чтобы посадка крепежного элемента в отверстие детали из ПКМ производилась с зазором (0,000-1,02) X 10 м [35]. Вместе с тем было показано, что увеличение величины натяга в соединении эпоксидных углепластиков растет его усталостная долговечность [51]. Натяг желателен для обеспечения более равномерного нагружения крепежных элементов в многорядных соединениях и большей плотности против утечки топлива из баков, для уменьшения относительной подвижности крепежных элементов. Поскольку ПКМ лучше работает при сжатии, предложено в отверстие вводить втулку с контролируемым расширением, которая остается в по- [c.163]

Весьма важным в принципиальном отпошепии результатом является то, что граничный имнульс р имеет смысл и в случае неидеального газа, хотя отдельные частицы газа в этом случае уже не находятся в определенном квантовом состоянии. Определением имиульса Ра в этом случае является значенпе р, при к-ром среднее число заполнения Пр имеет скачок. Хотя величина скачка в этом случае оказывается меньше единицы (в идеальном газе при Г = О Пр = 1 при р sg Ро и Пр = О нри р > Ро), но положение скачка, как оказывается, остается прежним, т. е. значение ро не зависит от взаимодействия. В микросконич. теории Ферми жидкости этот результат доказывается без предположения о слабости взаимодействия. Снектр возбуждений неидеального газа имеет такой же характер, что и в случае идеального газа, с той лишь разницей, что эффективная масса отличается от массы свободных частиц на величину а . Более существенно, что появляется конечное затухание возбуждений, которое имеет порядок величины аЧ о (р — Po) lp i- [c.296]

Поля, обычно называемые по оптической терминологии когерентными, легко описать корреляционной функцией первого порядка (10.25). Поскольку в таких полях свет тщательно коллимируется и является приблизительно монохроматическим, то средние числа заполнения пи, %) обращаются в нуль вне малого объема в к-пространстве. Критерием точной когерентности обычно считается малость линейных размеров этой области по сравнению с величиной к. Легко доказать, что если поле полностью поляризовано, а две точки (г, 1) и (г, ) не слишком удалены друг от друга, то функция корреляции (10.25) приблизительно принимает факторизованный вид (2.4). Другими словами, поля описываемого типа приблизительно удовлетворяют условию когерентности первого порядка [3]. Однако из структуры корреляционных функций более высокого порядка легко видеть, что эти поля никогда не имеют когерентности второго или более высокого порядка. Действительно, если вычислить функцию определяемую выражением (10.27), для конкретного случая, когда все координаты и индексы равны (т. е. =. ..= Х2п = X, =. .. = 12п = и), то получим [c.113]

Процесс заполнения нор усложняется в результате качественных изменений, происходящих при пропитке в пористом материале. А именно, наблюдается не только значительное снижение открытой пористости, но одновременно и уменьшение средней величины пор. При этом наиболее мелкие поры (сужения) могут быть совершенно заполнены и часть открытых пор в результате этого может превратиться в замкнутые, закрытые. Этот эффект был учтен путем введения так называемого коэффициента закупорки (k), который зависит от структуры материала, способа нроинтки и в общем случае может зависеть также от числа пропиток (п). [c.101]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Напряжение трения на стенке есть функция числа Рейнольдса. Отсюда появляется зависимость распределения скорости по сечению от Re. Чем больше число Рейнольдса, тем резче изменяется скорость вблизи стенки и менее резко — в центральной части потока, т. е. эпюра скорости становится более заполненной (рис. 8-3). В результате отношение средней по сечению трубы скорости к максимальной (г = 0) будет зависе-Гь от числа Рейнольдса. Экспериментально получено, что эта величина изменяется слабо и равна 0,8—0,9. [c.202]

При наличии корреляции между случайными величинами дву- мерная совокупность графически иллюстрируется семейством кривых распределения одной из таких величин. Параметром рас-оределений является значение другой случайной величины. Данные о нагруженности по двум параметрам удобно обрабатывать с помощью корреляционной таблицы (табл. 1). Б крайних графах таблицы (верхней горизонтальной и левой вертикальной) указаны значения амплитуд Oai, Оаг,. .., Оаг и средних нагрузок ffmb сГт2..., Ощ] полуциклов. По кривой записи процесса (см. рис. 12) измеряются пары величин амплитуда 0аг — среднее значение Omj, которые заносятся в виде одного отсчета в клетку таблицы, находящуюся в месте пересечения соответствующих граф (Та. и От . После заполнения таблицы числа отсчетов в каждой клетке суммируются, т. е. они представляют собой количество полуциклов Иу- нагружения. Объединение полуциклов в [c.27]

В верхней части рис. 8.6 показано изменение параметра е/а. Отчетливо видна взаимосвязь между всеми тремя механическими характеристиками (HV, и Оу), с одной стороны, и величиной eja с другой если среднее число электронов в сплаве снижается, то HV, Е <5у повышаются. Это обстоятельство наводит на мысль о том, что изменения твердости и прочности аморфных сплавов отражают изменения в химической связи между металлическими и металлоидными атомами. При этом предполагается, что в результате заполнения электронами атомов металлоидов валентных уровней атомов переходных металлов, входящих в состав сплава, возникает частичная связанность электронных состояний за счет sd-vvi-бридизации в атомах металлов и sp-гибридизации в атомах металлоидов. Эти процессы, вероятно, и определяют твердость и прочность аморфных сплавов. [c.228]

Если импульсы излучения периодически повторяются с iiejfflOflOM Та, для определения П. необходимо знать, какая доля периода занята импульсом излучения, т. е. величину X = TiJTa (т.п. коэфф. заполнения). Имнульсы излучения от циклических ускорителей могут состоять из большого числа очень коротких импульсов с паузами, поэтому истинкая длительность Т может быть в неск. раз меньше длительности, занимаемой всей группой, а пауза Тп То=Ти больше пауз между этими группами. Если импульс излучения Т <с Tq — разреша-юш,его времени входного счетного элемента системы, средняя скорость счета [c.506]

Прежде чем обсуждать формулу Рэлея — Джинса, заметим, что в случае полости, заполненной изотропной средой, число стоячих волн будет определяться прежними формулами (П7.5) и (117.6), если только в них величину с заменить скоростью света и в рассматриваемой среде (предполагается, что среда изотропная). Отсюда следует, что числа ХяйХъ одном и том же интервале частоты, а с ними и функция и пропорциональны с /о , т. е. кубу показателя преломления среды п. Но это есть закон Кирхгофа — Клаузиуса, доказанный в 114. Вывод справедлив при более общих предположениях, чем это сделано в тексте. Нет необходимости ссылаться на классическую теорему о равномерном распределении энергии по степеням свободы. Достаточно, чтобы средняя энергия гармонического осциллятора была функцией только частоты со, как это имеет место в квантовой теории. [c.696]

Рис. 52. Зависимость от импульса средних чисел заполнения в вырожденном идеальном бозе-газе Пр — пунктирная линия Пр 41гр /(2жЬУ — сплошная линия величина ЛГо — число частиц в конденсате, обозначена условно высоким столбиком в начале координат. Площадь, ограниченная сверху сплошной линией, равна числу частиц, участвующих в тепловом движении

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...