Приборы нулевого порядка

Приборы нулевого порядка.........................31 [c.5]

Приборы нулевого порядка [c.31]

Прибор считается прибором нулевого порядка, если его выходной сигнал или его показания мгновенно отслеживают изменения измеряемой величины на входе (Рис, 4.1). Зависимость между входным и выходным сигналом для таких приборов не включает никаких членов, зависящих от времени, и может быть записана в виде [c.31]

Распределение энергии по спектрам разных порядков, приводимое в 46, показывает, что значительная часть энергии сосредоточена в спектре нулевого порядка по мере перехода к высшим порядкам энергия быстро убывает. Спектральные приборы, снабженные такими дифракционными решетками были бы мало светосильны. Важным практическим усовершенствованием решеток явилось указанное Рэлеем и осуществленное Вудом изменение распределения по спектрам, основанное на введении дополнительной разности хода в пределах каждого штриха решетки. С этой целью решетку гравируют так, что каждая борозда имеет определенный профиль, [c.206]

Здесь мы кратко остановимся лишь на некоторых основных приемах юстировки для их осуществления можно использовать ахроматическое изображение щели в спектре нулевого порядка. Этим спектром в первую очередь можно воспользоваться, чтобы установить щели параллельно штрихам решетки. Такая параллельность особенно существенна для приборов, обладающих заметным астигматизмом. В зтом случае астигматические изображения разных участков щели накладываются друг -на друга, что приводит к уширению спектральных линий, тем большему, чем больше угол между штрихами и щелью. [c.225]

Вращением щели вокруг пучка падающего на нее света следует добиться того, чтобы изображение щели в спектре нулевого порядка было наиболее резким. Окончательную регулировку следует делать фотографическим путем, используя для этого по возможности тесно расположенные дублеты, по разрешению, которых можно судить о параллельности. В приборах с заметным астигматизмом можно, закрыв среднюю часть щели, визуально наблюдать или даже фотографировать спектр нулевого порядка. При непараллельности щели и штрихов изображение щели будет выглядеть двойным (почернения должны быть небольшими, 0,3—0,5, чтобы линии не сливались из-за рассеяния света в эмульсии). Аналогичный прием можно применять и при юстировке монохроматора. Следует подчеркнуть, что для установки штрихов решетки параллельно щели не следует вращать решетку в ее оправе. [c.225]

Рассмотрим подробно действие перемещения микрообъектива перпендикулярно оптической оси прибора (рис. 3.5.21). Для получения прямолинейных полос равного наклона необходимо сначала интерферометр отъюстировать так, чтобы разность хода в интерферометре для всех лучей была равна нулю и в поле зрения наблюдалась бы бесконечно широкая полоса нулевого порядка. Ход лучей в таком интерферометре изображен сплошными линиями на рис. 3.5.21. [c.165]

После этого этапа юстировки должна появиться интерференционная картина при освещении прибора монохроматическим светом. Однако положение элементов интерферометра еще не будет соответствовать окончательной стадии юстировки. Вполне качественную интерференционную картину необходимо получить в белом свете или добиться бесконечно широкой полосы нулевого порядка в монохроматическом свете. [c.92]

Юстировка заключается в получении в поле зрения полосы нулевого порядка. Для этого малыми юстировочными подвижками зеркал Мх или Мз (смещение волновых фронтов) и зеркала М2 (сдвиг волновых фронтов) добиваются равномерного интерференционного поля. Это будет означать, что прибор выставлен на нулевой сдвиг и нулевое смещение центра кривизны волнового фронта. [c.107]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

В интерферометре Рождественского используются относительно невысокие порядки интерференции. Первоначальная юстировка проводится по нулевой полосе , соответствующей А = 0. Правда, в последующих измерениях дисперсии паров обычно вводят дополнительную разность хода и исследуют интерференционные кривые более высоких порядков. Этот прибор, предназначенный для точных измерений изменения показателя преломления газов или паров вблизи линии поглощения, рассчитан на исследование интерференционной картины в разных длинах волн. Поэтому обычно интерферометр освещают источником непрерывного спек- [c.224]

Перед измерением прибор регулируется так, чтобы нулевая интерференционная полоса была прямолинейной, горизонтальной и пересекала цветную полосу примерно посередине. Выше и ниже ее располагаются интерференционные полосы 1-го, 2-го и т. д. порядков. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны (см. 6.1), то система интерференционных полос будет сужаться от красного конца спектра к фиолетовому (рис. 21.6). [c.84]

Сущность проектирования пневматических измерительных приборов с удовлетворительными динамическими характеристиками сводится к максимальному приближению переходного процесса к статической (кинематической) характеристике прибора. Другими словами, выбор параметров прибора надлежит стремиться обеспечить так, чтобы это приводило к понижению порядка соответствующего дифференциального уравнения (в пределе до нулевого), к замене динамики прибора в целом динамикой переходного процесса его камеры при сохранении требуемого быстродействия. В случаях, когда это невозможно или нецелесообразно из-за быстрого падения метрологических характеристик в статике, помимо сокращения величины коэффициентов дифференциального уравнения (58) надлежит обеспечить их соотношение друг с другом для исключения нежелательной колебательной составляющей переходного процесса. [c.92]

Полученная формула (11) дает для достаточно общего случая (при нулевых начальных условиях) выражение регистрируемой функции на выходе (отклик) прибора, работа которого описывается линейным дифференциальным уравнением га-го порядка, когда на его вход подан сигнал в виде кусочно-линейной функции. [c.159]

К уравнениям Лоренца сводятся уравнения для медленных амплитуд напряженности поля, поляризации и разности населенностей в лазерах и мазерах в одномодовом приближении при нулевой расстройке частоты генерации от центра линии усиления [134, 296, 308, 356, 592, 692]. Однако реальные параметры этих приборов, как правило, таковы, что стационарное решение всегда являемся устойчивым, т. е. стохастические режимы не возникают ). При ненулевой расстройке получается система уравнений пятого порядка, которая легко может быть сведена к комплексным уравнениям Лоренца, изученным в [457] и имеющим вид [c.295]

Измерение ТКЕ производят в следующем порядке перед измерением прибор включают под напряжение и прогревают в течение 1 ч (при выключенном нагревательном элементе и вентиляторе) не подключая С , устанавливают а на нуль, изменяют С до получения нулевых биений (совпадения частот) и замечают емкость Сх конденсатора (рис. 4-14). Затем помещают испытуемый конденсатор в термокамеру, подключают его к зажимам С прибора и снова настраивают генератор 1 в резонанс с гетеродином 2 с помощью изменения емкости С, замечая при этом значение его емкости С . Искомая емкость С = С — Сх. [c.106]

Конструктивная база АСИВ. Приборы и устройства АСИВ выполняют на основе базовых конструкций с унифицированными структурными и конструктивными параметрами, обеспечивающими повышенный уровень унификации и технолошче-ской подготовки производства. В АСИВ предусматривают использование системы унифицированных типовых конструкций (УТК) нулевого, первого, второго и третьего порядков. К изделиям нулевого порядка относят платы монтажные вдвижные н вспомогательные детали. Изделиями первого порядка считают рамки защитные, платы монтажные вдвижные защищенные и экранированные, каркасы частичные и базовые, вставные и приборные. К изделиям второго порядка относят каркасы базовые для изделий второго порядка, каркасы комплектные и блочные вставные приборные, каркасы блочные и комплектные приборные, контейнеры навесные и встраиваемые. Изделиями третьего порядка считают каркасы базовые для изделии третьего порядка, кожухи встраиваемые, стойки открытые и закрытые, шкафы, секции щитов каркасные и панельные, секции пультов, столы. Условные номинальные размеры h, Ь, I характеризуют высоту, ширину и глубину изделия соответственно. При этом условные номинальные размеры вычисляют по формулам Л = [c.264]

Пзображенпя выходных щелей фокусируются щипндриче-скимп зеркалами на катоды двадцати четырех фотоумножителей, из которых 18 предназначены для ближнего ультрафиолета, пять — для вакуумного и одпн регистрирует спектр нулевого порядка. Прибор снабжен термостатирующим устройством, поддерживающим его температуру с точностью до 0,1 °С. [c.170]

В некоторых приборах можио иезавйсимо вращать решетку и смещать фокальную поверхность. Если достаточно резко сфокусировать спектр нулевого порядка на фокальную поверхность, то может оказаться, что остальные порядки спектра все же окажутся расфокусированными. Это означает, что фокальная поверхность не совпадает с роуландовским кругом. Иногда такой дефект можно устранить поворотам решетки, иногда перемещением или вращением держателя кассеты либо смещением вы.ход-ной щели. [c.226]

На основе такого прибора Д. С. Рождественским в 1912 г. были выполнены классические исследования зависимости показателя преломления от длины волны вблизи линий поглощения (т. е. аномальной дисперсии, см. 2.5) в парах металлов. Горизонтальные интерфе ренционные полосы в белом свете проецируются на вертикально расположенную входную щель спектрографа. Положение светлой полосы нулевого порядка не зависит от длины волны, и поэтому в сплощном спектре, даваемом спектрографом, ей соответствует горизонтальная светлая полоса, тянущаяся вдоль всего спектра. Максимумы, соответствующие порядкам интерференции т = 1, 2.....находятся для разных длин волн падающего света на разных высотах щели спектрографа. Им отвечают в сплощном спектре светлые полосы, лежащие выше и ниже нулевой полосы и расходящиеся веером от синей к красной области спектра, так как расстояние между максимумами растет с увеличением длины волны (рис. 5.26, а). [c.250]

Юстировка интерферометра сдвига осуществляется по общим правилам юстировки четырехзеркальной системы (см. 3.7). Вначале добиваются совпадения двух пучков света, проходящих интерференный узел. Это значит, что должны совпасть два изображения щели S на поверхности в центре зеркала М2. Теперь интерферометр можно настроить на бесконечно широкую полосу перемещением элемента светоделителя, так как юстировка считается законченной при получении в поле зрения полосы нулевого порядка. Для этого малыми юстировочными подвижками зеркал М и Мз (смещение волновых фронтов) и зеркала М2 (сдвиг волновых фронтов) добиваются равномерного интерференционного поля. Это будет означать, что прибор установлен на нулевой сдвиг и нулевое смещение центра кривизны волнового фронта. Далее зеркала интерферометра должны занять рабочее положение. [c.159]

Конечная цель юстировки интерференционного прибора заключается в получении в заданой части пространства интер- ференционной картины с определенной формой, шириной и направлением полос максимальной яркости и максимального контраста. Это можно осуществить после приведения системы зеркал в начальное (исходное) положение. Тогда будет наблюдаться бесконечно широкая интерференционная полоса нулевого порядка. [c.167]

На практике удобнее компенсировать оптическую разность хода, а не считать полосы. Это делается следующим образом свет, выходящий из газовых кювет, проходит через тонкие стеклянные пластинки, одна из которых С-1 нетгодвижна, а другая может вращаться вокруг горизонтальной оси, что позволяет плавно изменять оптическую длину пути света, выходящего из 5з. Такой компенсатор калибруется в монохроматическом свете для того, чтобы определить величину поворота пластинки, соответствующую смещению на один порядок в главной системе полос. В этом случае система полос служит нуль-индикатором равенства оптических путей [55,0] и [55.01. Обычно работа с прибором происходит следующим образом газовые кюветы откачивают, и в белом свете с помощью компенсатора примерно совмещают полосы главной системы и шкалы затем добиваются точного совпадения пулевых порядков в монохроматическом свете, после чего одну из кювет заполняют исследуемым газом и снова, сперва в белом свете, а йотом в монохроматическом oнмe)r aют, используя компенсатор, нулевые порядки. Разница между двумя установками компенсатора позволяет определить по его калибровке смещение порядка Дш в главной системе полос, вызванное присутствием газа в кювете. Показатель преломления этого газа п находят из (28), а именно [c.254]

Укажем еще на одно интересное оптическое явление. Впервые его наблюдал Бусс [3941 при попытке определить разность давлений в ультразвуковой волне в жидкости, пользуясь интерферометром Дамена или Маха. Уже при малых интенсивностях звука наблюдался сдвиг интерференционных полос на величину, равную половине полосы, однако с увеличением силы звука этот сдвиг не возрастал, а только менялась видимость картины. Это непонятное явление было подробно изучено Бэром [159], который применил улучшенную аппаратуру. Он затемнил все световые лучи, которые испытывали диффракцию на звуковой волне и изменили при этом свою частоту и, следовательно, не могут уже участвовать в интерференции. Тогда упомянутое явление может быть объяснено на основании теории Рамана—Ната о фазовой модуляции света звуковой волной. Два световых пучка, интерферирующие в приборе Жамена, имеют амплитуды, равные 1 и / (а) где Уо—функция Бесселя нулевого порядка а—величина, определяемая формулой (149) Действительно, было экспериментально уста новлено, что для значения а =2,4 интерферен ционные полосы исчезают, а для значения л =3,8 они имеют наилучшую видимость. [c.192]

Кальцитовый поворотный компенсатор КПК (рис. 26) представляет собой компенсационный прибор для определения разности хода по принципу враш аюш ейся кристаллической пластинки [11]. Основной частью компенсатора КПК является круглая пластинка исландского шпата (кальцита), ориентированная перпендикулярно его оптической оси. Пластинка, толщиной 0,1 мм, диаметром 7,5 мм заключена между заш,итными стеклами в металлической оправе и может поворачиваться в компенсаторе вокруг оси, лежащей в плоскости этой пластинки. Ось пластинки соединена посредством зубчатого сектора и шестеренки с барабаном, разделенным на 60 делений. Одно деление барабана соответствует наклону в 1°. Нулевому положению кристаллической пластинки соответствует деление в 30°. Наклон пластинки осуществляется в обе стороны от нулевого положения на 30°, что позволяет измерить разность хода до 4 порядка. По нониусу можно отсчитать наклон компенсационной пластинки с точностью до 0,1°. [c.105]

Дрейф нулевой линии и уровень флуктуационных шумов определяют в процентах шкалы регистратора в срответствии с порядком, изложенным в инструкции по эксплуатации прибора. Время выхода на режим контролируют по времени установления заданного дрейфа нулевой линии и уровня флуктуационных шумов. Уровень флуктуационных шумов измеряют по максимальному размаху короткопериодных колебаний нулевой линии при обработке диаграммной ленты за 1 ч до выхода прибора на режим и установке наиболее чувствительного предела измерения. [c.86]

Для унификации конструктивных решений при разработке как отдельных приборов, так и управляющих и вычислительных комплексов, основанных на применении элементов электронной, микропроцессорной и вычислительной техники, создана система унифицированных типовых конструкций (УТК). Эта система представляет собой набор изделий корпусного типа (конструктивов) нескольких уровней (порядков) и обеспечивает последовательную входимосгь (собираемость) изделий низших уровней в изделия более высоких, уровней таких уровней четыре нулевой, первый, второй и третий. Сановные детали изделий УТК изготовляют из профилированного алюминия. [c.241]

Основной деталью гальванометров этого последнего типа является подвижной магнит, который поворачивается в магнитном поле, создаваемом неподвижной сверхпроводящей катушкой, внутри которой он помещается. В нулевое положение магнит возвращается под действием небольшого постоянного магнитного поля, направленного перпендикулярно полю отклоняющей катушки, а также действием упругой силы подвеса. Использование сверхпроводников для изготовления отклоняющих катушек дает возможность получить высокую вольтовую чувствительность прибора. Например, Пиппард и Пуллан сообщают, что изготовленный ими гальванометр имел чувствительность порядка 10 2 в и, следовательно, можно было производить надежные измерения сопротивления порядка 10" ом. Кроме того, как сообщает Пуллан [62], сверхпроводящий гальванометр был использован для точных измерений малых термо-э д. с. порядка в, возникающих в термоэлементах при [c.217]

Для питания мостов зачастую требуется отдельный генератор звуковой частоты генератор должен иметь мощность не менее 2 вт при напряжении на выходе 30 в. Нулевым прибором, с помощью которого судят о равновесии моста, может служить телефон, но чаще применяют электронный вольтметр, лампу типа 6Е5 (электронный указатель) или электронно-лучевую трубку эти приборы обычно включаются через электронный усилитель. Одна из схем включения лампы 6Е5 показана на рис. 2-8. Напряжение, снимаемое с диагонали моста, подается на сетку лампы. Сопротивление п подбирают таким, чтобы при замкнутых накоротко входных зажимах экран был полностью освещен. Сопротивление Гг, с помощью которого понижается потенциал управляющего электрода, берется около 1 Л4ом. При наличии напряжения в диагонали моста на экране ла.мпы появляется темный сектор. Зависимость угла г 5 теневого сектора от отрицательного напряжения на сетке показывает, что при малых углах г ) крутизна характеристики снижается. Отсюда следует, что чувствительность к напряжению, определяемая крутизной этой характеристики, у прибора невелика. В некоторых схемах равновесию моста отвечает наибольший раствор темного сектора. Входное сопротивление нулевого прибора должно быть порядка 10 ом, а наименьшее регистрируемое напряжение 10 мв. Для присоединения к мосту нулевого прибора и звукового генератора служат экранированные шланги. [c.45]

Прямым методом можно измерить емкость образца в пределах от 100 пф до 1,1 мкф и тангенс угла потерь в пределах 10 —0,5 (для моста МЛЕ1). Для питания моста требуется отдельный генератор звуковой частоты гене ратор должен иметь мощность не менее 2 вт при напряжении на выходе 30 в. Нулевым прибором (НП), при помощи которого судят о равновесии моста, может служить один из описанных выше индикаторов, причем входнюе сопротивление прибора должно быть порядка 10 ом, а наименьшее регистрируемое напряжение 10 мв. Для присоединения нулевого прибора и звукового генератора служат экранированные шланги. [c.31]

Верхний предел измерения угла потерь обусловлен максимальной допустимой мощностью рассеяния на аноде лампы Лг. Нижний предел зависит от того, какое наименьшее отклонение напряжения Д и можно отсчитать при выключенном образце и вторичной настройке в резонанс. Для измерения малых tg 3 применяют электронный вольтметр, снабженный специальным устройством для регистрации очень малых изменений напряжения это устройство состоит из дополнительного нулевого прибора Уг с более высокой чувствительностью и компенсационной схемы, позволяющей получить нулевое отклонение прибора Уг. При первом резоиансе (с образцом) ток в приборе Уг компенсируется изменением тока / к- Когда настраивают вторично контур (без образна) в резонанс, ток, идущий через прибор Уг, увеличивается и компенсация нарушается так как прибор Кз имеет более высокую чувствительность, чем прибоп то могут быть отмечены малые изменения напряжения на контуре (порядка 0,25%) Регулируя ток / лампы Л , добиваются снова установки на нуль прибора Уг. [c.51]

Замыкание цепей схемы во избежание вредного влияния самоиндукции (экстратоков размыкания) надо вести в такой последовательности сначала замкнуть кнопку источника питания 7 1, а затем нулевого прибора Ко, размыкание же их следует производить в обратном порядке. [c.211]

В макроскопической теории нулевое начало — это обобщение повседневного опыта и наблюдений за термодинамическими системами. В конце концов, системы, не удовлетворяющие этому началу, можно просто исключить из претендентов на звание термодинамических и этим закрыть вопрос. С микроскопической точки зрения это утверждение далеко не самоочевидно. Было даже доказано (Н. Poin are, 1890), что механическое состояние, например, изолированной системы вовсе не переходит с течением времени в некое устойчивое состояние, принимаемое за равновесное, а воспроизводится с заранее обусловленной точностью через конечный промежуток времени. Правда, этот промежуток для системы, состоящей из моля вещества, по самым грубым оценкам включает фактор порядка 10 , так что возраст Вселенной (10 —10 с) не составляет в этом масштабе даже и мига. Правда и то, что фиксируемые с помощью макроскопических приборов состояния уже не представляют собой чистых механических состояний. И несмотря на это, все же проблема, связанная с теоремой возврата, имеет несомненный теоретический и принципиальный интерес. Обсуждение этой проблемы (как и вывод теоремы Пуанкаре) —это достояние той части курса, которая посвящена неравновесной теории (см. ТД и СФ-П). [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...