Пропускания импульсов измерения

Проводимость переходная 105 Пропускания импульсов измерения 383 Простая волновая функция 389 Процессы необратимые 108, 130 [c.555]

Экспериментальное исследование процесса распространения волн в направленно армированных композитах проводилось ультразвуковыми методами, а также при помощи измерений пропускания импульсов. [c.383]

В работе [21] релаксационные свойства вакансий исследовали в условиях небольших отклонений от равновесия (в [21] концентрация вакансий в алюминии отличалась от равновесного значения на несколько процентов), в дальнейшем это отклонение было доведено до 40%. Новым в этой методике было измерение теплоемкости при различных длительностях нагрева (At), т. е. при пропускании импульса тока различной продолжительности. В случае продолжительного нагрева (А Td) в кристалле успевает установиться равновесная концентрация вакансий пр и теплоемкость равна сумме теплоемкостей решетки и вакансий. При кратковременном нагреве (Д <С t ) вакансии не успевают [c.62]

При согласовании сопротивлений датчика, линии задержки и осциллографа в цепь датчика включали генератор прямоугольных импульсов 26-И, после чего прямоугольные импульсы длительностью 2. .. 5 мкс проходили через схему практически без искажений. Это указывает на то, что диапазон рабочей полосы частот схемы измерений вполне достаточен для пропускания импульсов разрушения длительностью 10. .. 50 МКС, о чем, в частности, свидетельствует резкий задний фронт импульсов разрушения (рис. 5.42). [c.152]

В работе [196] приведены результаты применения органического лазера для спектральных исследований плазмы, образуемой высокочастотным дуговым разрядом. Проводились следующие измерения определялось пропускание излучения органического лазера через плазму, исследовался контур линии поглощения и находилось время жизни флуоресцирующего излучения, вызванного поглощением лазерного потока. Из данных измерений, полученных после одного импульса органического лазера, определялась концентрация нейтральных атомов, положительных ионов и электронов. [c.223]

Для измерения распределения капель жидкости с низкой проводимостью и при больших скоростях потока (до 180 м/с) А. С. Федоровым [147, 148] предложена схема с высокочастотной коррекцией (рис. 2.18). Постоянное напряжение or источника подается во входную часть измерительной схемы. При замыкании электродов движущейся каплей в первичной обмотке трансформатора возникает ток. Импульс со вторичной обмотки поступает на вход импульсного усилителя. Усилитель имеет подъем частотной характеристики в диапазоне от 0,1 до 20 МГц. Выходное напряжение усилителя приобретает вид импульсов длительностью 1,5 МКС. Резистор R в этой схеме служит для регулировки полосы пропускания контура, образованного первичной обмоткой трансформатора и паразитной емкостью. Частотная характеристика трансформатора практически равномерна в диапазоне от 0,1 до 30 МГц. Схема обеспечивает эффективное подавление помех, спектр которых является более низкочастотным. В то же время из-за подъема частотной характеристики на высоких частотах, в области которых находится спектр полезного сигнала, амплитуда полезных импульсов увеличивается. При этом уменьшается число потерянных импульсов от капель малого размера, связанное с влиянием паразитной емкости. Скорость счета импульсов определяется с помощью счетчика. [c.48]

Измерение степени турбулентности требует специальной сложной обработки доплеровского сигнала, который имеет вид импульсов типа вспышек с частотой fo (ввиду случайного распределения частиц в потоке и большого пространственного разрешения оптической схемы анемометров). Не касаясь специальных вопросов обработки доплеровских сигналов, заметим, что к настоящему времени созданы ЛДА с подобной обработкой сигналов и выводом информации на цифровое табло. Практически лазерные анемометры не имеют ограничений по измерению степени турбулентности (что особенно важно для исследований в проточных частях турбомашин), а верхний предел по измеряемым скоростям определяется только способом измерения доплеровской частоты. Так, для случая использования в ЛДА фотоприемника с полосой пропускания 250 мГц при угле сведения лучей 20° верхняя граница измеряемой скорости около 400 м-с . При использовании в ЛДА эталона Фабри—Перо этот диапазон может быть увеличен до 800—1000 м.с- 1,122]. В ЛРА с т=10 и )=400 мкм (А=0,02б мГц-с-м- ), разработанном в МЭИ [35], верхний предел измеряемой скорости составил 300 м-с . Заметим, что в этом варианте анемометра ограничение по скорости лимитируется полосой пропускания усилителя. [c.55]

Адиабатический модуль объемной упругости можно определить путем измерения скорости распространения ультразвука. Применяются три метода. При первом из них используют ультразвуковые интерферометры. Испытательный прибор сконструирован таким образом, что источник отраженных волн может перемещаться. Отраженные волны могут совпадать и не совпадать по фазе с падающими волнами, следствием чего бу- дут максимумы и минимумы на кривых, вычерчиваемых самописцем микроамперметра. Таким путем можно непосредственно определить длину волны, а по частоте генератора колебаний, которая известна, рассчитать скорость распространения ультразвука. Второй, импульсный, метод заключается в пропускании коротких импульсов ультразвуковых волн от кварцевого кристалла через жидкость к отражателю и обратно к первому [c.115]

Для измерения фаз применяется техника, основанная на анализе динамических интерферограмм. Схема экспериментальной установки, реализующей этот метод, изображена на рис. 6.34. Исследуемый импульс вводится в интерферометр Маха — Цандера, в одно из плеч которого помещен узкополосный спектральный фильтр (эталон Фабри — Перо). Ширина полосы пропускания фильтра выбрана меньше обратной длительности импульса, так что он играет роль узкополосного фильтра, формирующего опорный импульс. Интерференция опорного импульса с исследуемым, распространяющимся по другому плечу [c.283]

Рассмотрение этого соотношения показывает, что потенциальная точность измерения дальности определяется точностью измерения времени прохождения импульса энергии до объекта и обратно. Совершенно ясно, что чем короче импульс, тем лучше (при наличии хорошей полосы пропускания, как говорят радисты). Но нам уже известно, что самой физикой лазерного излучения заложена возможность получения импульсов с длительностью 10 — 10" с. А это обеспечивает хорошие данные лазерному локатору. [c.128]

Стробоскопический метод представляет по существу специальный случай измерения корреляционной функции. Роль вспомогательной функции H t) здесь играет временная зависимость коэффициента пропускания затвора или временная зависимость интенсивности освещения, создаваемого лампой-вспышкой. Если Я(/) соответствует очень короткому импульсу (и представляется возможным аппроксимировать Н (t) б-функцией), то при условии нормировки интеграла от Н (t) к единице из (3.1) следует, что К (т) =S (т). [c.107]

Можно выбрать значение tp таким, чтобы при полных потерях в резонаторе, равных 17о, оно составляло 30 мксек и, следовательно, для воспроизведения формы импульса без искажений полоса пропускания системы регистрации должна обладать неравномерностью характеристики, не превышающей 1% в полосе 50 кгц. Необходимая ширина полосы фотоприемника и связанных с ним схем возрастает при уменьшении полных оптических потерь, так как при этом уменьшается длительность импульса tp. Система, предназначенная для измерения потерь, меньших 0,1 7о, должна обладать полосой 1 Мгц с неравномерностью характеристики в указанной полосе частот, составляющей 1%. [c.313]

Измерения истинной теплоемкости веществ, взятых в виде проволочки или стержня, могут быть проведены при весьма высоких температурах (примерно до 3600°С) импульсным методом, по которому нагревание вещества производится импульсами тока в условиях, близких к адиабатическим. В другом варианте — модуляционный метод — измеряют амплитуду колебания температуры образца при пропускании переменного тока известной частоты. Эти методы позволяют расширить температурный интервал, в котором возможны экспериментальные определения истинной теплоемкости, но их использование ограничено вещества.ми, обладающими значительной электропроводностью. [c.319]

На рис. 3.3 приведены осциллограммы, полученные при испытании тиристора типа Т-100, показывающие изменение Аы при протекании рабочего тока (осциллограмма вверху) и изменение Ды в процессе остывания структуры (осциллограмма внизу). Измерение Аи начиналось по истечении времени t , в течение которого происходит рассасывание избыточных носителей в базах тиристора. Максимальные отклонения А 1 и Аиг от значений Аи в холодном состоянии получены при пропускании через тиристор импульсов разрядного тока с амплитудными значениями соответственно 304 и 638 А. [c.65]

Приборы для измерения частотной характеристики в настоящее время измеряют полосу пропускания волокна косвенным методом, т. е. определяют переходную (временную) характеристику волокна по расплыванию импульса на его выходе по сравнению с импульсом на входе, а потом с помощью Фурье-преоб-разования получают его частотную характеристику. Динамический диапазон таких приборов составляет 20—30 дБ, полоса измеряемых частот — 500— 1000 МГц. [c.90]

Вначале составляется градуировочная номограмма для материала испытуемой партии. Для этого берется набор пластинок разной толщины, сделанных из этого материала. Пластинки помещаются в ванну с водой, причем так, что с водой контактирует одна грань, а вторая — граничит с воздухом. В воде располагаются широкополосные излучатель и приемник, наклоненные под фиксированным углом 6 к плоскости контролируемой пластинки. На излучатель подается прямоугольный электрический импульс с частотой заполнения, которая может меняться в пределах полосы пропускания системы. При некоторых фиксированных (для данной пластинки) частотах пространственные периоды возмущений, создаваемых волной от излучателя на поверхности пластинки, совпадают с длинами волн Лэмба в пластинке (на этих частотах). Это соответствует эффективному возбуждению волн Лэмба (см. 5 гл. П), и на экране индикатора появляются резко выраженные максимумы (пики) сигнала. Каждому максимуму будет соответствовать волна Лэмба определенного номера. Проводя измерения частот, соответствующих максимумам, для пластинок разной толщины можно получить серию кривых зависимости частоты максимума от толщины пластинки. Каждая кривая будет соответствовать волне Лэмба своего номера. Имея семейство таких градуировочных кривых (номограмму), можно определять неизвестные толщины образцов, помещая их в ванну с водой и измеряя частоты, соответствующие максимумам сигнала на индикаторе Взаимное расположение этих частот позволяет определить соответствующий каждой частоте номер волны Лэмба. После этого по номограмме сразу же находится неизвестная толщина, [c.161]

Измерительная скважина диаметром 190 мм и глубиной 40 м располагалась в 2 м от центральной взрывной скважины, На ее забое расположен трехкомпонентный зонд, состоящий из одного сейсмоприемника СВ-10 Ц и двух сейсмоприемников СГ-10. в этой скважине на глубине 30 м размещался пьезо-приемник ПДС-21. Измерительная аппаратура обладала полосой пропускания 20-700 Гц. Измерение амплитуд производилось с точностью до 10%, а временных параметров импульсов - не хуже 15%. [c.58]

Анализ. Точность определения координат зависит от точности измерения времени начала импульсов АЭ и скорости распространения упругих волн в металле объекта. В зависимости от типа регистрируемых волн (релеевские, продольные) скорость волн составляет 3500...5500 м/с. Ширина полосы пропускания преобразователя составляет 40 кГц. Следовательно постоянная времени нарастания сигнала составляет 1/(4 10 ) с = 2,5 10 с. За это время упругая волна распространится на (3500...5500) х 2,5 10 - м = 0,0875...0,14 м = = (9... 14) см. Поэтому следует принять в качестве правильного ответ 3. [c.291]

В работе [300] сделана оценка ожидаемой температурной зависимости широкополосной флюоресценции, возникающей при возбуждении радикала ОН лазерными импульсами с длиной волны 282,06 или 282,67 нм. Поскольку разница в длинах волн возбуждения равна только 0,6 нм и наблюдается та же самая спектральная полоса флюоресценции, многие из множителей, зависящие от длины волны, такие, как коэффициенты пропускания атмосферы и приемной оптической системы, взаимно уничтожаются. Авторы упомянутой работы сделали вывод, что 10 %-ная погрешность при измерении отношения флюоресцентных сигналов соответствует точности измерения температуры 10К. Кроме того, в этой работе показано, как из сравнения флюоресцентных сигналов для колебательных полос (1,1) и (О, 0) можно получить данные об атмосферном давлении, рассматривая процесс столкновения с передачей энергии возбуждения между колебательными состояниями радикала ОН. [c.384]

Поскольку для определения математического ожидания и дисперсии косинуса фазовой ошибки необ.ходимо знание плотности распределения фазы смеси щ(<р), для ее измерения был создан исследовательский стенд. Кро.ме того, была создана оригинальная аппаратура для непосредственной регистрации числовых характеристик фазы — и Измерение плотности распределения клиппированной смеси осуществлено на 256-канальном анализаторе типа АИ-256-1, имеющем наряду с режимом амплитудного анализа режим анализа временных интервалов. Так как анализатор рассчитан на короткие (с передним фронтом 0,2—4 мксек) импульсы, была разработана специальная приставка, обеспечивающая необходимые параметры входных сигналов. Узкополосные случайные помехи образуются путем пропускания сигнала генератора шумов Г2-12 через фильтры с высокой добротностью и изменяемой резонансной частотой. Для анализа была принята. модель в виде суммы А2 векторов сигнала Ас и помехи Ап, вращающи.хся со скоростями 05с И о5 = К(Ос соответствеино. При этом условие клиппирования предполагает измерение фазовой ошибки между Ас и Л л в момент, когда вектор А пересекает мни.мую ось слева направо (рис. 3). Учитывая равномерность распределения фазы по.мехи е [c.306]

Создание и применение импульсных Ф. сопряжено с необходимостью использования приёмников излучения с высоким разрешением во времени и широким динамич. диапазоном. Кроме того, в Ф. для сверхкоротких лазерных импульсов могут оказаться существенными длительность переходной или импульсной характеристики оптич. системы, возможные лучевые пробои оптич. элементов в местах фокусировки пучка, изменения коэф. пропускания сред и т. п. Для Ф. с абс. градуировкой характерны относительно большие систематич. погрешности измерений (обычно 10—20%) фотометрирование с погрешностью менее 5% возможно только в специализир. лабораториях. [c.352]

Впервые акустические колебания с периодом, меньшим 100 ПС, были зарегистрированы в [77]. Для возбуждения и регистрации акустических волн в аморфных пленках SiOa и АзгТез использовались пикосекундные оптические импульсы (т = 1 пс) с энергией кванта hv = =2 эВ, следовавшие с большой частотой повторения Vn=0,5 МГц. Импульсы возбуждающей последовательности имели энергию нДж, зондирующие — примерно на два порядка меньшую. Эксперимент заключался в измерении прохождения через пленку и отражения зондирующих импульсов в зависимости от их задержки по отношению к возбуждающим. На фоне монотонно уменьшающегося сигнала, вызванного фотовозбуждением носителей и их релаксацией, наблюдались затухающие осцилляции коэффициентов отражения и прохождения Тпр света, связанные с модуляцией зонной структуры пленок возбужденными в них акустическими волнами (рис. 3.35). Например, сужение ширины запрещенной зоны в аморфных полупроводниках при акустической деформации вызывает увеличение поглощения зондирующего излучения и соответственно уменьшение пропускания пленки. Экспе- [c.163]

Альтернативным по отношению к динамической интерферометрии вариантом является измерение амплитуды и фазы спектральных компонент [97]. Схема экспериментальной установки приведена на рис. 6.36, основным ее узлом является двухпроходный решеточный компрессор. Делительная пластинка отводит часть излучения к возвращающему зеркалу 3 — этот канал используется для формирования сжатого импульса. Второй канал также содержит возвращающее зеркало 3i, в плоскости которого помещаются пространственные фильтры спектральных компонент, выполненные в виде узких щелей. В этом канале формируется импульс с длительностью т А(й , где Асо — ширина полосы пропускания фильтров, промодулированный разностной частотой Й=(й1—(й2, где (Й1 и (й2 — центральные частоты пропускания [c.284]

Видно, что данные как натурных, так и лабораторных измерений, укладываются в расчетную область вариаций подгоночного параметра аз = 6 12 мкм. В диапазоне изменения степени запылен-ности реальной атмосферы Д/эфф —3-см, охватывающем широкий набор метеоситуаций, пропускание уменьшалось от 0,8—1,0 до 0,4—0,55. Последние цифры характеризуют остаточный уровень интегральной за время импульса прозрачности атмосферного канала и физически соответствуют доли энергии лазерного импульса, которая успела пройти через атмосферу до момента пробоя Д/з и его начальной стадии развития. [c.178]

Наиболее важной характеристикой процесса лазерного плазмо-образования служит пороговая интенсивность /п или пороговая плотность энергии Wn пробоя. Однако при систематизации и интерпретации имеющегося экспериментального материала возникают трудности, заключающиеся в отсутствии общепринятого критерия факта пробоя. В качестве критерия рассматривались различные проявления пробоя яркая световая вспышка, сопровождаемая звуковым импульсом излучения импульс отдачи на мишени, блокирование пропускания ионизованными областями и некоторые другие. При этом, как правило, не идентифицировались режимы развития фронтов ионизации. Большая погрешность измерений возникает вследствие неравномерности пространственно-временной структуры воздействующего мощного излучения и случайного (пу-ассоновского) характера попадания в область каустики сфокусированного пучка частиц аэрозоля критических размеров. [c.178]

В ИУ используется широкополосный усилитель с нижней частотой полосы пропускания до 30 кГц, верхней частотой до 2 МГц, с максимальным коэффициентом усилителя 10 , со ступенчатым регулированием через 20 дБ, начиная с 60 дБ. Так как соотношение между иных усилителя и Qz зависит от емкости испытуемого объекта, то необходима градуировка схемы перед каждым измерением характерис тик ЧР, если емкость объекта не остается постоянной. Усилитель должен удовлетворять требованию разрешающей способности по числу импульсов. Длительность переходных процессов /пер в ИУ должна быть меньше интервала времени между импульсами ЧР, что достигается путем выбора определенной полосы пропускания частот усилителя. Постоянная времеш усилителя [c.406]

Систематические ошибки а) субъективные ошибки измерения кривизны и профиля линий на рентгенограмме, связанные с различием положений центра тяжести и максимума линии, точечностью линии, смещением соседних линий (наложением кривых интенсивности) б) ошибки аппаратуры износ и старение аппаратуры, влияние конструкции и метода съемки, однородное или неоднородное сжатие пленки, эксцентриситет образца, кривизна пленки, неточность фокусировки, связанная с формой и расположением образующей, положение экватора пленки, наклон первичного пучка лучей, аксиальное и экваториальное расхождение пучка лучей, высота образца (наложение конусов интерференции), точность угловых измерений, сдвиг счетчика, регистрация импульсов, поглощение или пропускание лучей образцом, температура образца, преломление рентгеновских лучей в образце в) ошибки процесса измерения-, неточные шкалы приборов, неточности в угловых экстраполяционных функциях, зависимость поправки на преломление от состояния кристаллов, неопределенность длины волны, асимметрия спектральных линий, неточность абсолютного значения Х-единицы или ангстрема. [c.642]

Ряд предварительных измерений на указанной лидарной. установке проводился с помощью импульсного неонового лазера, работающего на длине волны 540 нм и имеющего мощность 2 кВт и длительность импульса 6 не Основная же часть батометрической работы была выполнена с помощью лазера на алюмоиттриевом гранате, работающего на второй гармонике с длиной волны 532 нм и имеющего мощность 2 МВт, длину импульса 8 НС и частоту повторения импульсов до 50 Гц Приемная система включала телескоп Кассегрена с диаметром зеркала 28 см, интерференционный фильтр с щириной полосы пропускания 0,4 нм и ее центром на длине волны 532 нм, а также фотоумножитель типа R A 8575 Результаты регистрировали на девятидорожечную магнитную ленту с помощью аналого-цифрового преобразователя, аппаратура устанавливалась на самолете, который летал на высотах 150—600 м со скоростью -77 м/с [410]. [c.478]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...