Приближение мгновенного скачка

Существует также упрощенный общий подход, базирующийся на предположении, что время жизни мгновенных нейтронов чрезвычайно мало и может быть приравнено нулю при условии, что система не является критической (или надкритической) на мгновенных нейтронах. Это приближение называется приближением нулевого времени жизни мгновенных нейтронов. По причине, приведенной ниже, оно называется также и приближением мгновенного скачка. [c.382]

Если бы р (О претерпела внезапный скачок, то правая часть уравнения (9.32) не изменилась бы, но тогда должна скачкообразно измениться мощность Р t), чтобы удовлетворить этому уравнению. Следовательно, приближение пулевого времени жизни мгновенных нейтронов можно рассматривать как приближение мгновенного скачка мощности. В этой книге предпочтение отдается первому названию, так как оно более ясно отражает физическую сущность приближения. [c.383]

Практическая ширина резонанса 338 Приближение мгновенного скачка 381—383 Приведенная постоянная Планка 8 [c.482]

Анализ изменения амплитуд свободных колебаний при различных функциях р (t), перепадах р — ро и длительности отрезков времени показывает, что вид функции (t) на динамическом эффекте существенно проявляется лишь на сравнительно узком диапазоне значений (0,32) Т (где Т — усредненный период свободных колебаний). За пределами этой зоны в первом приближении система реагирует на монотонное изменение функции р (t) либо как на мгновенный скачок этой функции, либо как на медленное изменение. В последнем случае, как показано в п. 15, можно принять 2 = In (р/ро)- Выявленный интервал представляет также интерес с точки зрения возможности оптимизации динамических характеристик целенаправленным воздействием на характер изменения собственной частоты. [c.309]

Поэтому при достаточно малых [л мы можем с некоторой степенью точности рассматривать движения изображающей точки в этой области (за малые интервалы времени Дг s О л )) как мгновенные скачки, при которых переменные изменяются быстро , скачкообразно, а переменные у остаются неизменными. Соответственно, приближенные (но тем более точные, чем меньше j.) дифференциальные уравнения движения системы в области быстрых движений можно записать в следующем виде [c.748]

Так как д < 1 и (х мало, в рассматриваемой области х велико (х —> при 0). В этой области при малых ц переменные х изменяются быст ро, а скорости у = С х,у) остаются ограниченными величинами, т.е. данной области за малое время переменные у не успевают изменяться, переменные х меняются на конечные величины. Эту область фазового про странства [вне б (ц")-окрестности подпространства назовем область быстрых движений. Движение изображающей точки в этой области можн приближенно рассматривать как мгновенные скачки по X при неизменны у. Дифференциальные уравнения в области быстрых движений можн записать в виде [c.248]

Соударение звеньев самотормозящегося механизма при переходе движения в режим оттормаживания характеризуется весьма сложными явлениями. Даже при отсутствии зазоров в кинематических парах переход движения из тягового режима в режим оттормаживания сопровождается скачком ускорения, т. е. так называемым мягким ударом [27 29]. При наличии зазоров, например в зацеплении самотормозящегося червячного механизма, переход в режим оттормаживания сопровождается жестким ударом, вызывающим (помимо местных явлений) продольные колебания червяка и крутильные колебания системы, связанной с червячным колесом. Анализ таких колебательных явлений показывает, что при приближенных расчетах машинных агрегатов можно воспользоваться гипотезой о мгновенном изменении скоростей при замыкании звеньев [35 46]. [c.309]

Пусть в некоторое мгновение, которое будем считать начальным, сила АР исчезает и груз предоставляется самому себе. Так как начальная сила упругости с (Хд -Ь + Ах) = Рд А- АР больше, чем 7 0. то равенство (VI.20) потребует появления силы трения большей, чем Рд. Как видно из рис. VI.5, мгновенное возрастание силы трения от значения До значения (в точке 1) возможно только вследствие скачка относительной скорости — уменьшения ее до величины Конечно, мгновенное изменение скорости является лишь удобным приближенным описанием весьма быстрого изменения скорости. Началу колебаний соответствует точка /. [c.295]

Расчеты процесса конденсации требуют больших вычислений. Они выполняются обычно на ЭЦВМ. Эти расчеты еще недавно затрудняли исследователей, и они искали более простое решение задачи. Последнее основывается на том, что в зоне максимального переохлаждения параметры пара могут быстро изменяться. Это позволяет при определенных условиях приближенно рассматривать процесс мгновенным и решать задачу скачка конденсации в таком же плане, как скачка уплотнения. [c.133]

Здесь Тг — температура непосредственно за скачком, вычисленная в предположении о мгновенном возбуждении колебаний и о замороженной диссоциации. Концентрация атомарного кислорода в приближениях работы [6] связана со временем законом [c.19]

Соотношение между реактивностью и периодом реактора, представляемое выражением (9.26) и обычно известное как уравнение обратных часов, часто применяется в изучении кинетики реакторов. Поэтому было бы желательным исследовать его физический смысл. При выводе уравнения (9.26) предполагалось, что реактивность скачком менялась от р до постоянного значения р+. Изменения такого рода могут сопровождать (приближенно) скачкообразное перемещение управляющего стержня.. Обсудим такой эксперимент. Пренебрегая для простоты временем, необходимым для реального движения, предположим, что стержень мгновенно в момент времени t = О перемещается из некоторого начального положения в конечное. Если форм-функции г ) (г, Й, Е, ), соответствующие начальному и конечному положениям управляющего стержня, почти одинаковы, то любая из них может быть использована для расчета как изменения реактивности, так и параметров Р и Л. Последние можно затем применить при расчете асимптотического периода с помощью уравнения (9.26). В свою очередь, если параметры 5 и Л найдены таким (или каким-либо другим) способом, то можно определить реактивность, вносимую при движении управляющего стержня. [c.380]

При скорости тела, равной скорости звука или более, воздух не успевает получить сигнал о приближении тела и не деформируется перед движущимся телом. Тело врезается в невозмущенный поток, происходит мгновенное, скачкообразное повышение давления —скачок уплотнения. [c.30]

Чтобы найти приближенную форму плотности распределения интегральной интенсивности, которая была бы пригодна при произвольных значениях Т и Тс, мы прибегнем к сле-дую1Ш,ему квазифизическому методу. Плавно флуктуируюш,ую кривую мгновенной интенсивности I 1) на интервале (— Т/2,Т/2) приближенно можно заменить многоступенчатой функцией (рпс. 6.2). Интервал — Т/2,Т/2) разобьем на т подынтервалов равной длины. Внутри каждого подынтервала примем для 1 1) приблизительно постоянное значение на конце каждого подынтервала приближенная функция скачком переходит к новому постоянному значению, и при этом все ее предыдуш,ие и все последуюш,ие значения считаются статистически независимыми. Плотность распределения многоступенчатой функции внутри каждого интервала принимается равной плотности распределения мгновенной интенсивности в отдельный момент времени ( [т. е. (4.2.9), (4.2.13) или (4.3.42) в зависимости от состояния поляризации]. [c.234]

Для алюминия Ts = 0,62 К (для меди Га = 0,40 К) при Во — = 1 Вб/м . Это значит, что в рамках приближения, используемого в данной работе, температура мгновенно повышается до значения Ts при воздействии магнитного поля и затем поддерживается ращой Г = Г под действием тепла, вызываемого рассеивающимся магнитным полем. Как показано в книге (И], такой скачок температуры Т приведет к возникновению разрыва напряжений, равного Atxx = fnTs. Для алюминия Atxx = 38Q фунт/дюйм (26,8 кгс/см ) для меди Мхх— = 475 фунт/дюйм (33,4 кгС/см ) при 5о=1 Вб/м (I Т). [c.105]

Если, например, неподвижный вначале поршень (рис. 38) придет в движение и с некоторого момента времени будет двигаться равномерно со скоростью и, то передача этого движения покоящемуся газу, заполняющему цилиндрическую трубу, в которой движется поршень, произойдет не мгновенно. Вызванные поршнем давление р и плотность р будут распространяться в невозмущелном газе, имеющем давление Ри и плотность Ро. Процесс этого распространения показан на рис. 38. Скорость поршня равна и, скорость точки С равна скорости звука Гд в невозмущенном покоящемся газе, точка В имеет скорость и- -а, превышающую скорость звука а , и нагоняет точку С. Наклон кривой ВС при перемещении возмущения увеличивается (рис. 38 б). При приближении этого уклона к вертикали производные и, р, р по X становятся бесконечно большими, и предыдущие формулы теряют свою силу. Можно, одначо, утверждать, что тенденция к увеличению крутизны склона кривой возмущений имеет место, а это приводит к образованию (рис. 38 в) малой по протяженности движущейся области, на границах которой значения р, р и м будут слева—р, р, и, справа—рд, рд, и . Эта область стремится стать бесконечно тонкой и превратиться в плоскость разрыва давлений, плотности и скорости. Такая движущаяся поверхность (плоскость) разрыва физических величин в газе называется, как уже упоминалось, ударной волной или, иногда, движущимся скачком уплотнения. [c.171]

В первом случае в равномерно и мгновенно прогретом веществе возникает давление р = р/(т)(7 — 1), где 7 — показатель адиабаты, /(т) — плотность энергии в слое толщиной, т. е. /(т) = onst при О < m < гпх. От границы с вакуумом и от раздела нагретого и холодного вещества вглубь прогретого слоя пойдут волны разгрузки, а по непрогретому слою пойдет волна сжатия. В случае, если вещество прогретого и холодного слоя одно и то же, волны разгрузки встретятся в центре прогретого слоя в момент t = x/2 s и создадут здесь растягивающие усилия величиной р/2. Если скачок давления не слишком велик, то справедливо акустическое приближение, при котором р = = p gU, где и — скорость, с которой вещество движется в сторону вакуума. В противоположную сторону оно движется со скоростью и/2. Когда растягивающее усилие р/2 превысит динамическую прочность вещества на разрыв, произойдет откол слоя массой гПх/2, который, двигаясь в сторону источника нейтронов, будет иметь импульс [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...