Время жизни мгновенных нейтронов

Запаздывающие нейтроны имеют очень большое значение для работы реакторов, так как при их помощи коэффициент размножения быстро приводится к значению, меньшему единицы. Среднее время жизни мгновенного нейтрона порядка 0,001 сек. Если предположить, что среднее время жизни запаздывающих нейтронов порядка 10 сек., то в тепловых реакторах, имеющих замедлитель, можно наблюдать значительное увеличение среднего эффективного времени жизни нейтрона [c.129]

Существует также упрощенный общий подход, базирующийся на предположении, что время жизни мгновенных нейтронов чрезвычайно мало и может быть приравнено нулю при условии, что система не является критической (или надкритической) на мгновенных нейтронах. Это приближение называется приближением нулевого времени жизни мгновенных нейтронов. По причине, приведенной ниже, оно называется также и приближением мгновенного скачка. [c.382]

Время жизни мгновенных нейтронов 375-Вспышки нейтронные 409—416 Выгорание топлива расчеты, результаты [c.478]

Тогда, очевидно, среднее время жизни поколения нейтронов Г может быть найдено в виде суммы средних времен жизни запаздывающих и мгновенных нейтронов с учетом их долей в общем составе нейтронов [c.300]

Для ,более точного учета пространственных эффектов в кинетике реакторов можно сделать коррекцию адиабатического приближения, исследуя более внимательно решение 1 ) (г, й, Е, О уравнений (9.18) и (9.19). Если в реактор внезапно ввели возмущение, то можно ожидать, что количество мгновенных нейтронов в короткий отрезок времени придет в соответствие с новыми условиями, причем это время оценивается в несколько времен жизни мгновенных нейтронов. Пространственная зависимость предшественников запаздывающих нейтронов будет соответствовать условиям до возмущения, пока не пройдет время, равное нескольким периодам полураспада предшественников. Как видно из уравнения (9.18), их распад дает вклад в источник нейтронов Q , который участвует в определении форм-функции г . [c.377]

Время жизни одного поколения нейтронов для быстрой реакции на несколько порядков меньше, чем для тепловой. Поэтому скорость протекания быстрой реакции может заметно измениться через очень короткое время после измерения физических условий в активной зоне. При нормальной работе реактора этот эффект несуществен, поскольку в этом случае режим работы определяется, как мы увидим в п. 13, временами жизни запаздывающих, а не мгновенных нейтронов. [c.571]

Для практического осуществления стационарно текущей цепной реакции надо уметь этой реакцией управлять. Как мы сейчас увидим, это управление существенно упрощается благодаря вылету запаздывающих нейтронов ири делении. Мы знаем из гл. X, 3, что подавляющее большинство нейтронов вылетает из ядра практически мгновенно (т. е. за время, на много порядков меньшее времени жизни поколения нейтронов в активной зоне), но несколько десятых процента нейтронов являются запаздывающими и вылетают из ядер-осколков через довольно большой промежуток времени — от долей секунды до нескольких и даже десятков секунд. Качественно влияние запаздывающих нейтронов можно пояснить так. Пусть коэффициент размножения мгновенно возрос от подкритического значения до такого надкритического, что К < 1 ири отсутствии запаздывающих нейтронов. Тогда, очевидно, цепная реакция начнется не сразу, а лишь после вылета запаздывающих нейтронов. Тем самым процесс течения реакции будет регулируемым, если время срабатывания регулирующих устройств будет меньше сравнительно большого времени задержки запаздывающих нейтронов, а не очень малого времени развития цепной реакции. [c.576]

Чтобы интенсивность Я. ц. р. можно было регулировать, время жизни одного поколения нейтронов должно быть достаточно велико. Время жизни То тепловых нейтронов мало (то 10 с). Однако наряду с нейтронами, вылетающими из ядра практически мгновенно (за время 10 с), существует небольшая доля т. н. запаздывающих нейтронов, вылетающих после р-распада осколков деления со ср. временем жизни s 14,4 . Для запаздывающих нейтронов при делении ц 0,7 10 . Если К > 1 -Нц, то время разгона Я. ц. р. Т(время, за к-рое число делений увеличивается в е раз) определяется соотношением [c.672]

Здесь (3 — доля запаздывающих нейтронов, 1 — /3 — доля мгновенных нейтронов, = 1/1г — постоянная распада осколков деления (ядер-предшественников), излучающих запаздывающие нейтроны г-ой группы, — время жизни этих ядер-предшественников, Сг — число (концентрация) ядер-предшественников запаздывающих нейтронов г-ой группы. [c.299]

Обозначим через [3 долю запаздывающих нейтронов, — среднее время жизни нейтронно-активного осколка. Имеем к гя + где мгн = Р) к — коэффициент размножения на мгновенных нейтронах, к = (Зк — коэффициент размножения на запаздывающих нейтронах. Уравнение (П4.23) заменится системой двух (для числа мгновенно испускаемых нейтронов N и числа осколков С, способных к испусканию запаздывающих нейтронов) [c.523]

Это выражение дает избыток реактивности над критическим на мгновенных нейтронах состоянием во время, когда обратная связь становится заметной. Легко видеть, что этот избыток, грубо говоря, пропорционален квадратному корню из времени жизни нейтронов и скорости роста реактивности, но слабо зависит от и Р(0). Для некоторых типичных исследованных аварий на быстрых ректорах значение р ( х) — 5 могло достигать 1 долл, т. е. р (О = 2р. [c.414]

Прежде всего следует отметить, что собственные значения коэффициента размножения реактора и соответствующие собственные функции не зависят от временной задержки испускания запаздывающих нейтронов. Причина состоит в том, что задача на собственные значения к) является задачей нахождения не зависящих от времени решений уравнения переноса нейтронов, причем член, описывающий вклад деления в баланс нейтронов, равен полному числу нейтронов деления, как мгновенных, так и запаздывающих, деленному на к. В противоположность этому задача о собственных функциях периода реактора существенно учитывает вклад запаздывающих нейтронов. В частности, большое время жизни предшественников запаздывающих нейтронов обусловливает большой вклад медленно убывающих собственных функций периода реактора, причем это не имеет места при учете лишь мгновенных нейтронов. В дальнейшем будем предполагать, что сечения, использующиеся в уравнениях переноса нейтронов (10.2) и (10.3), не зависят от времени. [c.427]

Хорошо известно, что при работе реактора с достаточно большим эффективным коэффициентом размножения запаздывающие нейтроны не участвуют в поддержании цепной реакции. Такой процесс происходит при кеп = 1,0075 и называется мгновенно-критическим режимом работы. При работе реактора следует избегать такого режима он рассматривается для того, чтобы показать допустимый предел быстрого изменения уровня мощности ядерного ракетного реактора. Рассмотрим, например, реактор с хорошим замедлителем, в котором время жизни нейтронов имеет порядок 10 сек. При таком значении времени жизни решение уравнения (15.17) с учетом шести групп запаздывающих нейтронов дает мгновенно-критический период, равный примерно 0,68 сек. Это означает, что уровень мощности можно повысить в 10 раз за 1,57 сек. [c.525]

НИЯ вполне достаточна для мгновенного испускания нейтронов и перехода к стабильному состоянию ядра Кг, имеющему полностью заполненную нейтронную оболочку с 50 нейтронами (см. рис. 11.8). Поэтому запаздывающие нейтроны данной группы появляются после распада ядра Вг спустя время, равное приблизительно среднему времени жизни этого радионуклида. [c.286]

Но при делении урана-235 тепловыми нейтронами небольшая часть их, примерно 0,76%, испускается с запаздыванием по сравнению с моментом деления, т. е. уже из осколков деления. Тогда среднее время жизни тепловых нейтронов, измеряемое от момента деления, с учетом запаздывающих нейтронов увеличивается до 0,1 с, а период, следовательно, до 0,1/0,001 = 100 с. Величина 0,76% называется эффективной долей запаздывающих нейтронов и обозначается Р ф. Однако с приближением АКаф к значению 0,0076 (0,76%) цепная реакция становится критичной к одним мгновенным нейтронам, т. е. если в критическом состоянии (/Сэф = 1) в каждый момент в делении участвует 99,24% мгновенных и 0,76% запаздывающих нейтронов, то прн мгновенном увеличении Каф на 0,76% появится сразу же 0,76% дополнительных мгновенных нейтронов и Каф станет равным ди-нице на одних только мгновенных нейтронах, т. е. яеудравляемим. Поэтому ПБЯ-04-74 требуют, чтобы ввод иолажителвной реактивности за счет извлечения органов СУЗ не был за один раз больше [c.378]

Образующиеся при распаде ядра осколки в большинстве случаев имеют разные массы, например при делении ядер Урана масса легкого осколка 90—100 а. е. м., а тяжелого 130—140 а. е. м. Скорости осколков 10 см1сек. Импульсы осколков равны и противоположны по знаку. Скорость осколков достигает 90% конечного значения уже при расстоянии между ними 10 i см, т. е. когда они еще находятся внутри иаииизшей электронной оболочки атома. Осколки деления первоначально находятся в возбужденных состояниях. Их суммарная энергия возбуждения 20 Мэе. Возбужденные осколки деления ведут себя так же, как и другие возбужденные ядра они распадаются с испусканием частиц и -у-кваитов. Поскольку осколки имеют большие заряды и переобога-щены нейтронами, то испускание нейтронов наиболее вероятно. Время жизни осколков по отношению к испусканию нейтронов 10 1 сек. Этн нейтроны, испускаемые при делении ядер возбужденными осколками, называются мгновенными нейтронами деления . Средняя энергия возбуждения осколка после испускания нейтронов равна половине энергии связи нейтрона и равна для обоих осколков 6—7 Мэе. Эта энергия излучается в виде у-квантов за время, характерное для испускания у-квантов, т. е. около 10 сек. [c.930]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...