Структура гексагональная плотная упаковка

На рис. 94 приведены схемы рентгенограмм кристаллов с гранецентрированной структурой, на рис. 95 — кристаллов с объемноцентрированной структурой, на рис. 96 — кристаллов с простой (гексаэдрической) структурой и на рис. 97 — кристаллов со структурой гексагональной плотнейшей упаковки. На этих схемах показано расщепление линий при переходе от кристаллов кубической и гексагональной сингоний к кристаллам низших систем. [c.314]

Другой часто встречающийся тип структуры — гексагональная структура с плотной упаковкой, которая представляет собой слои атомов, находящихся в углах шестиугольников (кристаллы бериллия, магния). Если разложить на ровной поверхности как можно ближе друг к другу большое количество плоских дисков, то легко будут обнаружены правильные шестиугольные построения. [c.16]

В свободном виде хрупкий блестящий серебристый металл, кристаллич. структура имеет гексагональную плотнейшую упаковку с параметрами а — 0,27057 нм и с = 0,42815 нм. Плотность 12,37 кг/дм (по др. данным, 12,06 кг/дм ), inn = 2250 С, ок. 4100—4200 °С. [c.403]

Гексагональная плотная упаковка представляет простейший пример сложной структуры, которую нельзя получить одними трансляциями без участия операции поворота. Минимальный базис структуры 2 = 2. [c.75]

Опытные данные показывают, что металлы кристаллизуются, за немногими исключениями, в трех структурных типах. А именно в кубической и гексагональной плотных упаковках (рис. 3.11, а и б) (координационное число с== 12, коэффициент компактности 7 = 74,04% задача 6) и в кубической объемно-центрированной структуре (рис. 3.14, а) (с = 8, ( = 68,1%). Объ- [c.79]

До сих пор существовало два главных пути изучения данных дефектов. Исторически первый и по-прежнему важный метод — это наблюдение растяжения рефлексов или диффузного рассеяния на дифракционных картинах. Классические примеры таких дифракционных картин дают структуры с плотной упаковкой, когда гексагональные плотноупакованные атомные плоскости уложены с нарушением регулярности чередования двух плоскостей в гексагональной структуре с плотной упаковкой или чередования трех плоскостей в кубической структуре с плотной упаковкой. Могут быть нарушения в том или ином типе последовательности атомных плоскостей и даже почти полная беспорядочность при переходе от одного типа последовательности к другому. В обратном пространстве результатом этого будут непрерывные линии рассеивающей способности, перпендикулярные плоскостям плотной упаковки и проходящие через некоторые точки обратной решетки. Первоначальный анализ был выполнен на дефектах упаковки гексагонального кобальта [395], но затем последовали другие примеры, и было обнаружено, что аналогичные эффекты существуют для целого-ряда структур металлических и неметаллических материалов-[172, 388]. [c.392]

По литературным данным, исходная структура может быть описана как твердый раствор (замещения) фосфора в (гексагональная плотная упаковка). [c.43]

Рис. Гексагональная структура с плотной упаковкой.

Ниже мы кратко опишем некоторые простые кристаллические структуры, представляющие общий интерес к ним относятся, в частности, структуры хлористого натрия, хлористого цезия, гексагональная структура с плотной упаковкой, структура алмаза и кубическая структура сульфида цинка. [c.40]

Рис. 1.27в. Гексагональная структура с плотной упаковкой. Расположение атомов в этой структуре не отвечает пространственной решетке. Пространственной решеткой является простая гексагональная решетка, базис которой состоит из двух одинаковых атомов, связанных с каждой точкой решетки.

Элементарная ячейка гексагональной структуры с плотной упаковкой представляет собой примитивную гексагональную ячейку в базисе ее — два атома (см. рис. 1.27г). Примитивная ячейка, выбранная внутри гранецентрированной кубической ячейки так, как показано на рис. 1.18, содержит один атом. [c.45]

Многие металлы при определенных температурах довольно легко изменяют свою структуру с гранецентрированной кубической на структуру с гексагональной плотной упаковкой и наоборот. Заметим, что координационное число, определяемое как число атомов, являющихся ближайшими соседями данного атома, одинаково для обоих видов структур с плотной упаковкой. Если бы энергия связи зависела только от числа связей атома с соседями, то энергии гранецентрированной кубической структуры и структуры с гексагональной плотной упаковкой были бы одинаковы. [c.45]

Рис. 1.31. Расположение тетраэдрических слоев в кубической (а) и гексагональной (б) модификациях структуры 2пЗ. Большие кружки — атомы 8, маленькие— атомы 2п. Гексагональная модификация имеет вертикальную винтовую ось 6з, действие которой состоит в повороте ато.мов на 60 с последующим смещением их вдоль оси с на половину трансляции. Чередование слоев 012012... и 0101... аналогично последовательности слоев в кубической и гексагональной структурах с плотной упаковкой (см. рис. 1.27а) [23].

Гексагональная структура с плотной упаковкой, а) Показать, что отношение с/а для идеальной гексагональной структуры с плотной упаковкой равно (8/3) == 1,633. Если ja значительно больше этого значения, то кри сталлическую структуру можно рассматривать как состоящую из плотноупакованных атомных плоскостей, уложенных одна на другую довольно рыхло, неплотно. [c.57]

В ГЦК структуре у каждого атома имеется двенадцать ближайших соседей мы видим, что ряды быстро сходятся и получающиеся величины немного отличаются от 12. Таким образом, ближайшие соседи вносят наибольший вклад в энергию взаимодействия атомов в кристаллах инертных газов. Соответствующие суммы для гексагональной структуры с плотной упаковкой равны 12,13229 и 14,45489. [c.123]

Выше мы неявно предположили, что ГЦК структура является структурой с минимальной энергией, если взаимодействие между атомами описывается с помощью потенциала Ленарда-Джонса. Расчеты [15, 16] указывают на то, что гексагональная структура с плотной упаковкой будет иметь более низкую энергию при абсолютном нуле (на величину порядка 0,01%). Однако экспериментально установлено, что ГЦК структура является устойчивой структурой для кристаллов инертных газов за исключением гелия. [c.124]

Казалось бы, что в этой ситуации учет вклада электростатической энергии несуществен для выявления наиболее устойчивой структуры. Однако это впечатление обманчиво, поскольку расчеты показывают, что с точки зрения одной лишь зонной энергии наиболее устойчивой будет гексагональная структура с далеким от идеальности отношением осей с/а. Уход гексагональной структуры от плотнейшей упаковки вызывает рост Uea, который компенсирует эффекты зонной структуры так, что полная энергия оказывается минимальной для ГЦК структуры, действительно реализующейся в природе. [c.225]

Однако сам факт удачного применения суперпозиционного приближения к тройной функции распределения показывает, что за пределами первой координационной сферы в жидкости не может быть никакого локального кристаллического порядка. Это вытекает из формулы (2.27) как видно из рис. 2.22, к совокупности маленьких кристалликов суперпозиционное приближение неприменимо. В модели Бернала регулярные ряды из десятков или сотен атомов наблюдаются, лишь если имеется плоская граница [69] в этом случае поверхностный слой с гексагональной плотной упаковкой вызывает распространение кристаллизации на значительное расстояние в глубь системы. Интересно отметить, что типичная структура двумерной жидкости твердых дисков, получающаяся по методу Монте-Карло, очень похожа (рис. 2.40) на пример поликристаллического беспорядка ( 2.6) отнюдь не очевидно, что в двумерной системе вообще существует ясно выраженная жидкая фаза (см., например, [27, 62, 64]). Это обстоятельство очень важно для теории поверхности жидкости, а также для теории образования ядер кристаллизации при замерзании. [c.102]

А.— серебристый металл, имеющи] ниже 600°С устойчивую -модификацию с двойной гексагональной плотной упаковкой, выше 600°С — гранецентриров. кубич. Р-модификацию (пл=1180 С, кип=2070°С, плотность (при 20°С) ок. 13,7 кг/дл1 . При давлениях св. 11 ГПа получены др. модификации А. с моноклинной и орторомбич. структурой. В соединениях проявляет степени окисления от +2 до +7 в растворах наиб, устойчива степень окисления +3. применяют для [c.65]

Чистая ненаправленная М. с. наблюдается у одновалентных металлов (N3, и др.), обладающих кубическими плотно упакованными структурами. В случае металлов с неск. электронами на внеш. оболочлее характер взаимодействия усложняется, поскольку не все электроны делокализуются. Поэтому определён-аую составляющую в связь вносит ковалентное взаимодействие (см. Ковалентная связь). Эти металлы имеют кубическую объёмно-центриров. структуру иди гексагональную плотную упаковку атомов. [c.107]

Большинство М. кристаллизуется в структуры, отвечающие плотной упаковке атомов с гранецентриров. кубической (ГЦК) и гексагональной (гекс) решётками (обе имеют макс, координационное число — 12). Др. решётки М. тоже достаточно просты объёмноцентрн-рованная кубическая (ОЦК) у щелочных М., тетрагональная (тетр) с 1—2 атомами в элементарной ячейке. Лишь небольшое число М. имеют более сложное строение (слож.), напр. Мп, в элементарной ячейке к-рого 38 атомов (табл. 1). [c.113]

Серебристо-белый металл, существует в 4 модификациях ниже —168 "С (по др. данным, ниже — 130 °С) устойчив а-Се с кубич. кристаллнч. структурой при более высоких темп-рах (до —23 °С) сушествует Р-Се с гексагональной плотнейшей упаковкой в интервале темп-р от —23 "С до 726 °С устойчив у-Се с гранецентрированной кубич. структурой (параметр решётки а=516,06пм) от 726 °С до г , = 804 "С (по др. данным, 798 - С) существует й-Се с объ-ёмноцентрированной кубич. структурой. Плотн. у-Се 6,76 кг/дм (при 20 °С), его теплоёмкость [c.427]

Серебристый металл с гексагональной плотнейшей упаковкой кристаллич. структуры, параметры решётки а = 356 пм, с = 559,5 пм. = 1522 С, = 2857 "С (по др. данным, 2510 "С), плотн. 9,04 кг/дм уд. теплоёмкость с.= = 28,08 Дж/(моль К), уд. теплота плавления 19,90 кДж/. моль. Характеристич. темп-ра Дебая 0 =163 К. Ферромагнетик, маги, восприимчивость х = 263 10 (при комнатной тсмп-рс), точка Кюри 19,6 К. Уд. алектрич. сопротивление 0,85 мкОм м (при 20 "С), температурный коэф. линейного расширения ок. 12-10 К Ч Пластичен, при комнатной темп-ре возможны обжатия более чем на 20%. Тв. по Бринеллю Э. чистотой 98,2%—382,9 МПа, чистотой 99,6%—490,5 МПа. Модуль продольной упругости 73,4 ГПа (при 20 X), модуль сдвига 29,6 ГПа (при 20 "С). [c.624]

В. И. Данилов и В. Е. Неймарк исследовали структуру жидкой ртути вблизи точки кристаллизации. Рентгенографическому изучению жидкой ртути посвящено несколько работ. Показано, что при температурах, не очень близких к температуре кристаллизации, структура жидкой ртути состоит из группировок атомов с ближним порядком, отвечающим гексагональной плотной упаковке, отличной от ромбоэдрической структуры твердой ртути. Поэтому представляло интерес проследить за кривой интенсивности жидкой ртути при понижении температуры до точки кристаллизации. Предполагалось, что при этом должна происхоп,ить перестройка атомов в микрообластях ближнего порядка в группы со строением, сходным с решеткой кристаллической ртути. Рентгеновские снимки ртути получены в медном излучении при 30, 20° С и вблизи температуры кристаллизации (—39,6°С). Ртуть охлаждалась в рентгеновской камере при помощи медного стержня, погруженного в жидкий воздух. Кривые интенсивности, полученные микрофотометрированием рентгенограмм, показали что до температуры выше точки кристаллизации на 2—3°С никаких изменений в расположении и интенсивности максимумов по сравнению с комнатной температурой не замечается. В непосредственной близости к точке кристаллизации при перегреве примерно на 1° С наблюдаются значительные смещения второго и треть его максимумов в направлении расположения наиболее интенсивных линий для твердой ртути. Первый максимум в пределах ошибок наблюдения не смещается. При этой температуре интенсивность первого и особенно второго и третьего максимумов увеличивается. Эти результаты позволяют предположить, что в микрооб- [c.17]

Такая деформация внешней сферической s -оболочки в вытянутый или сплюснутый сфероид может быть следствием влияния валентных rf-электронов, находящихся у переходных металлов между остовной (р ) и внешней (s ) оболочками. Коллективизированные rf-электроны у скандия, его аналогов (Y, La) и лантаноидов в поле р -оболочки, так же как d -электроны у титана, циркония и гафния, должны иметь симметрию dxyz (%), что при высоких температурах стабилизирует Р-ОЦК структуру, возникающую вследствие перекрытия остовных р -оболочек, а при низких температурах делают устойчивой плотную гексагональную упаковку. Вместо ГЦК структуры, отвечающей сферической симметрии s-оболочек и симметрии d-элек-тронов в г 2 -состоянии, реализуется плотная гексагональная структура, отвечающая плотной упаковке сплюснутых или вытянутых вдоль оси с s-сфероидов, деформированных изнутри d-электронами [c.68]

Структура корунда выражена решеткой из ионов кислорода и ионов алюминия и относится к типу решетки Fe Og. Кислородные ионы расположены двумя слоями в гексагональной плотнейшей упаковке с размещением между ними катионов алюминия. Каждый катион находится в шестерном окружении ионов кислорода, а каждый ион кислорода в четверной координации ионов. Радиус ионов кислорода равен. 1,32 A, "анионов алюминия — 0,57/A. Взаи-моплотная упаковка ионов" кислорода с ионами алюминия обусловливает значительную прочность структуры корунда. [c.15]

Плотная упаковка атомов в простых структурах обычно описывается с помощью последовательности положений начал гексагональных двумерных атомных слоев, как показано на фиг. 18.2. Соседние слои могут находиться в положениях В или С относительно исходного слоя А. Последовательность слоев в гексагональной плотной упаковке (г.п.у.) можно записать как АВАВАВ... или [c.399]

Большинство М. кристаллизуется в структурах, отвечающих плотной упаковке атомов (кубич. гране-центрированная решетка и гексагональная решетка с наибольшими координац. числами, равными 12). Почти все остальные М. также кристаллизуются в виде простых структур (объемно-центрированный куб, тетрагональная решетка) и лишь небольшое число их кристаллизуется в системах, имеющих сложные ячейки (напр.,Мп). В табл. 1 показаны структуры решеток различных чистых М. в соответствии с их расположением в периодич. таблрще элементов. Пз табл. видно, что щелочные М. чаще всего образуют оОь-емно-центрированные решетки. Для М. же правой части периодич. системы характерны структуры с малыми координац. числами (у 8е —2, у В] —3). Это находится в соответствии [c.196]

Обозначения г — гранепентрировапнын куб о — объемно-центрированный куб г — гексагональная плотная упаковка . . о п- спец. типы структур (различные для каждого структура алмаза — структура мышьяка. [c.196]

Шары можно уложить нлотноупакозанныы плоским слоем так, чтобы каждый шар соприкасался с [иестью другими. Этот слой. может быть либо базисной плоскостью гексагональной структуры с плотной упаковкой, либо плоскостью (111) гранецентрированной кубической структуры. Второй такой слой можно уложить на первый такн.м образом, чтобы каждый его шар соприкасался с тре.мя шара.ми нижнего слоя, как показано на рис. 1.27а. Следующий, третий слой может быть уложен двумя способами, В случае кубической гранецентрированной структуры шары третьего слоя расположатся над теми углублениями (лунками) первого слоя, которые не заняты шарами второго слоя в случае гексагональной структуры шары третьего слоя расположатся непосредственно над шарами первого. Чередование слоев для кубической плотной упаковки можно поэтому записать так АВСАВС. .., а для гексагональной — АВАВЛВ. ... [c.43]

Рис. 1.27г. Для примитивной ячейки-а = 6 и угол между а п Ь равен 120°. Ось с перпендикулярна к плоскости, в которой лежат а и Ь. Для идеальной гексагональной структуры с плотной упаковкой с = 1,633а. Два атома, образующие базис, показаны на рисунке черными кружками. Один атом, расположенный в начале коэрди-нат, имеет координаты ООО, вто- 211

Отношение с/а для гексагональной плотноупакованной структуры равно (8/3) /2 = 1,633. Условились относить кристаллы к классу имеющих плотноупакованную гексагональную структуру даже в том случае, когда отношение ja несколько отличается от теоретического значения. Так, цинк, у которого отношение /fl = 1,86 а = 2,66 А, с = 4,94 А), должен быть отнесен к числу стр) ктур с гексагональной плотной упаковкой, хотя углы между ато.мными связями в его структуре значительно отличаются от тех, которые присущи идеальной гексагональной структуре с плотной упаковкой. Магний, у которого отношение с/а = 1,623, [c.45]

Практически важными и довольно прост.ыми структурами являются объемноцентрированная кубическая, гранецентриро-ванная кубическая, гексагональная структура с плотной упаковкой, структура алмаза, структуры типа Na l и s l, кубическая и гексагональная модификации кристалла ZnS. [c.57]

Рассматриваемые фазы обозначаются обычно металлургами греческими буквами в системе Си—Zn а — гранецентрироваиная кубическая структура, Р — объемноцентрированная кубическая структура, у — сложная кубическая ячейка, состоящая из 52 атомов, в и т] — гексагональные структуры с плотной упаковкой, значительно отличающиеся отношением с/а. Значение буквы зависит от системы сплавов. [c.676]

Рис. 1Й.17. Равновесная фазовая диаграмма сплава Си — 2п. а-фаза имеет гранецентрированную кубическую структуру (3- и Р -фазы — объемноцентри-рованную кубическую структуру у-фаза — сложную кубическую структуру е-фаза и т]-фаза имеют обе гексагональную структуру с плотной упаковкой, но отношение с/а для е-фазы равно приблизительно 1,56, а для Т]-фазы (чистый цинк) 1,86. Упорядоченная объемноцентрированная кубическая структура р -фазы состоит как бы из двух простых кубических подрешеток, вставленных одна в другую. Как мы полагаем, одна из подрешеток состоит в основном из атомов Си, а другая — из атомов 2п. р-фаза представляет разупорядоченную объемноцентрированную кубическую решетку любой узел этой решетки с равной вероятностью может занимать либо атом 2п, лпбо атом Си, почти вне зависимости от того, какие атомы являются соседними.

Наблюдаемые значения средней концентрации электронов в 13-фазе (объемноцентрированная кубическая структура) близки к значению п= 1,48, при котором сфера Ферми касается изнутри граничных поверхностей зоны Бриллюэна, соответствующей объемноцентрированной кубической решетке. В случае уфазы сфера Ферми касается границ зоны нри средней концентрации электронов п = 1,54. Касание в случае е-фазы (гексагональная структура с плотной упаковкой) имеет место при п = 1,69, еслн отношение с/а имеет величину, соответствующую идеальной решетке. [c.678]

Для металлов характерна тенденция к плотной упаковке атомов, т. е. атомы располагаются подобно биллиардным шарам в ящике. Наиболее часто встречаются следующие три структуры металлов гранецентрированная кубическая, объемноцентрированная кубическая и гексагональная плотная упаковка. Эти три простые структуры изображены на фиг. 1. В кубических гранецеитрированной и объем-ноцентрированной структурах имеется каркас, образованный атомами металла, расположенными в вершинах куба. При отсутствии [c.9]

Выражение в фигурных скобках принято обозначать ies, и его величины для различных структур приведены в табл. 2.1. Видно, что электростатическая энергия способствует- повышению компактности структуры. Так, при отступлении гексагональной структуры от плотной упаковки Ue, растет. Рост С/е, отмечается и при переходе от плотноупакованных кубических структур ГЦК и ОЦК к простой кубической (aes = 1,76012) и алмазоподобной ( es == —1,67100). Наиболее устойчивой с точки зрения U a должна быть ОЦК структура. Ее большая устойчивость по сравнению с ГЦК и ГПУ определяется эффектом вторых соседей. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...