Оптическая модель для ядерных реакций

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДЛЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ >49 [c.149]

Оптическая модель для ядерных реакций [c.149]

Тесно связаны с Я. м. и нек-рые др. теории ядерных реакций. Так, оптическая модель ядра, используемая для описания упругого рассеяния нуклонов на ядрах, может рассматриваться как распространение оболочечной моде- [c.667]

Такое представление механизма ядерных реакций называется оптической моделью ядра. Расчеты, основанные на ней, показывают, что сечение поглощения a всегда намного меньше геометрических размеров ядра и приближается к нему в пределе при сверхвысоких энергиях, что существенно для частиц, содержащихся в космических лучах. [c.184]

Оптическая модель описывает такого рода процессы и, более того, претендует, при условии усовершенствования, на описание всех остальных типов ядерных реакций. [c.242]

Предельным случаем оптической модели является модель черного тела, согласно которой ядро поглощает все попавшие на него частицы. Для нейтронов упругое рассеяние в модели черного тела является чисто дифракционным (см. гл. II, 6 и 3, п. 3 этой главы), а сечение поглощения с ростом энергии плавно приближается к предельному значению (см. пунктир на рис. 2.16). Реальные параметры оптического гамильтониана (4.М) свидетельствуют о том, что ядро является полупрозрачным. Полупрозрачность ядра подтверждается также осцилляциями сечений поглощения (рис. 2.16) в зависимости от энергии. Эти осцилляции в оптической модели возникают вследствие интерференции налетающей и рассеянной ядром волн. Осцилляции сечений поглощения можно также наблюдать, сохраняя энергию неизменной, но меняя размеры ядра, т. е. изучая зависимость сечения поглощения от массового числа А. Полупрозрачность ядра означает, что влетевший в ядро нуклон не сразу образует составное ядро, а в течение некоторого времени, большего R/v, где v — скорость частицы в ядре, двигается, сохраняя некоторую обособленность от остальных нуклонов ядра. Этот факт является важным для предравновесного механизма ядерных реакций (см. 8, п. 3). [c.151]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Для объяснения прямых ядерных реакций, идущих с временами 10 —10 с, была сформулирована оптическая модель ядра, описывающая рассеяние частиц на ядрах. При описании ядерных реакций, идущих через составное ядро, использовались теория резопинсиых ядерных процессов и статистическая теория ядра. Понимание роли ядерных реакций в эволюции звёзд приэело к формированию ядерной астрофизики. В качестве осн. источника энергии звёзд рассматриваются реакции синтеза лёгких элементов, а к образованию тяжёлых элементов приводят разнообразные и длинн1,1е цепочки ядерных превращений (см. Нуклеосинтез). [c.659]

Оптическая модель и прямые процессы. Воровские представления о механизме ядерных реакций как о процессах, ид щих через промежуточные стадии образования и распада составного ядра, в ряде случаев не согласуются с опытом. Это проявляется в существовании т. и. прямых процессов, в к-рых налетающий нуклон выбивает из ядра сложную частицу (дейтрон, а-частицу и т. п.) так, как если бы опа в готовом виде существовала в ядре. Большая величина длин свободных пробегов (А Л) сложных частиц в ядсрпом веществе (особенно на периферии ядра) означает, что образовавшаяся в ядре сложная частица будет с.уществовать в нем сравнительно долго [в среднем в течение времени т A. v (v — скорость частицы в ядро), по порядку величины сравнимом с временем At Rjv пролета через ядро налетающей частицы со скоростью v ], и такая сложная внутриядерная частица из-за прозрачности ядерного вещества будет иметь заметную вероятность вылета из ядра. Т. о. возникает вполне реальная задача создания теории процессов прямого выбивания , к-рая должна колнчест-вопно связать сечения этих процессов с данными О. м.я. [c.519]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...