Режим первый критически

У многих тихоходных насосов первый критический режим на кавитационной характеристике не обнаруживается. Здесь приходится ограничиваться только вторым критическим режимом. [c.159]

Тепловой поток Q при увеличении температурного напора Ai растет не беспредельно. При некотором значении Ai он достигает максимального или так называемого первого критического значения, а при дальнейшем повышении At начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Для воды при атмосферном давлении величина первого критического теплового потока составляет примерно кр1 = 1,2 10 Вт/м2 соответствующее критическое значение температурного напора Д кр1=25ч-35°С. (Эти величины относятся к условиям кипения воды при свободном движении в большом объеме. Для других условий и других жидкостей величины будут иными.) [c.104]

Тепловой поток Q при увеличении температурного напора S.t растет не беспредельно. При некотором значении А/ он достигает максимального значения, а при дальнейшем повышении М начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока и обозначают [c.111]

При работе быстроходных роторов часто встречаются случаи потери устойчивости равновесия вращающегося ротора и возникновения автоколебаний. Диапазон скоростей, на которых имеют место автоколебания, зависит от ряда факторов и в первую очередь от причин, вызывающих потерю устойчивости равновесия. Так, автоколебания, обусловленные силами внутреннего трения, имеют место за первой критической скоростью колебания, обусловленные гидродинамическими силами в подшипниках,— за удвоенной критической и т. д. Если при этом ротор не сбалансирован, то режим колебаний будет почти периодическим, т. е. содержать в простейшем случае колебания как с частотой оборотов ротора, так и с частотой, близкой к одной из собственных частот ротора. [c.18]

Температурный напор, при котором отвод теплоты от поверхности нагрева к кипящей жидкости достигает максимального, принято называть первым критическим значением. Режим кипения до момента наступления первого критического значения называется пузырьковым. [c.151]

Итак, поверхностный режим сохраняется в пределах, от первого критического состояния до второго, от первой и до второй критической глубины. [c.253]

Таким образом, при Лб = /пр1 наступает первый критический режим, когда донный режим (первый режим), переходит в поверхностный (второй режим) при /пр1 < Лб < пр2 наблюдается второй режим и Лб = пр2 будем называть второй предельной глубиной нижнего бьефа [c.555]

Таким образом, при Лб = пр1 наступает первый критический режим, когда донный режим (первый режим) переходит в поверхностный (второй режим) при пр1<Лб< р2 наблюдается второй режим и Лб = /цр2 будем называть второй предельной глубиной нижнего бьефа и, наконец, при Лб>/пр2 наступает третий режим с поверхностно-затопленным прыжком. Следовательно, для расчета плотин с уступом необходимо знать критерии, определяющие режим движения воды за носком, т. е. [c.562]

При современном уровне развития энергомашиностроения до-критический режим работы является более характерным для электрических машин малой мощности, причем отстройка рабочих частот от первой критической для машин многих типов является весьма значительной. [c.61]

При давлении Р р напор насоса начинает снижаться (одновременно с напором снижается КПД). Этот режим называется первым критическим. При давлении на входе р рд напор резко падает. Этот режим развитой [c.117]

В отличие от первого издания в книге наряду с существующими стационарными более подробно рассматриваются методы, основанные на закономерностях нестационарного теплового режима (регулярный режим первого рода), так как эти методы являются наиболее прогрессивными и сравнительно легко осуществимыми в условиях даже небольших лабораторий, вследствие чего они получают все большее распространение. В монографии кратко изложена теория каждого метода, даны расчетные формулы и критическая оценка области применения. [c.11]

В некоторой литературе критический режим называют первым критическим режимом, а срывной — вторым критическим режимом. [c.188]

Характер возникновения и распространения кавитации зависит от типа насоса. В насосах с малым щ (тихоходных) первый критический режим на характеристике не обнаруживается. [c.161]

Одной из наиболее важных гидродинамических характеристик процесса псевдоожижения является минимальная (критическая) скорость псевдоожижения или скорость начала псевдоожижения tM. С первых шагов систематического исследования метода псевдоожижения определению величины % уделялось большое внимание. Обширный теоретический и экспериментальный материал по этому вопросу содержится во многих статьях и монографиях, посвященных псевдоожиженным слоям. Различные авторы для каждого конкретного случая предлагают расчетные корреляции, учитывающие при помощи разных коэффициентов режим газового потока, форму частиц, полноту взвешенного слоя и другие особенности систем, определение которых часто представляет значительные трудности. При этом базисным ло-преж-нему является уравнение, полученное в [11]. [c.33]

Зависимость величины зерна от температуры и степени деформации часто изображают в виде диаграмм рекристаллизации (рис. 39). Эти диаграммы дают возможность в первом приближении выбрать режим рекристаллизационного отжига. Но следует учитывать, что результаты отжига зависят и от других факторов. Диаграммы рекристаллизации не учитывают влияния примесей, скорости нагрева и величины зерна до деформации. Чем быстрее нагрев, тем мельче зерно. При уменьшении исходного зерна повышается критическая степень деформации и рекристаллизованное зерно (при данной степени деформации) оказывается мельче. [c.59]

Если скорость эжектируемого газа в сечении запирания равна скорости звука (критические режимы работы эжектора), то> увеличение площади сечения приводит к тому, что поток эжектируемого газа становится сверхзвуковым, и скорость его продолжает увеличиваться. В результате переноса механической энергии из сверхзвукового эжектирующего потока в сверхзвуковой эжектируемый первый поток тормозится, второй ускоряется, скорости потоков сравниваются по величине и могут остаться сверхзвуковыми в выходном сечении камеры, если не возникнет скачок уплотнения. Таким образом, сверхзвуковой режим течения смеси становится возможным только при критическом режиме работы эжектора. [c.530]

Fmp i кГ ЭТОТ скачок, т. е. вступление в работу демпфера, происходит при со > (Окр2-оп (фиг. 91 и 92), вследствие чего при дальнейшем увеличении оборотов прогибы только падают и а>кр 2-оп не развивается. Этот результат следует рассматривать как экспериментальное подтверждение нашей рекомендации выбора силы затяжки пружин величина затяжки пружин Рд должна быть подобрана так, чтобы соответствующая сила сухого трения F p в само-устанавливающейся опоре была бы больше реакции на этой опоре от неуравновешенных центробежных сил при первом критическом числе оборотов, соответствующей двухопорной схеме, т. е. необходимо, чтобы проскальзывание в самоустанавливающейся опоре начиналось при оборотах п п рг-оп. Необходимо, чтобы это условие выполнялось при всех дисбалансах (даже повышенных), которые можно ожидать в эксплуатации, чтобы не смог развиваться критический режим при п = п рг-оп. [c.188]

На этом же графике нанесены опытные данные первого этапа экспериментирования для давлений 3—4 и 6—8 ата, по которым построены соответствующие прямые, удовлетворяющие каждая в отдельности уравнению (4-78). Нетрудно. видеть, что при кипении дифе-нильной смеси в вертикальной трубе контура с естественной циркуляцией существуют два режима кипения при А/<6° С, когда коэффициент теплоотдачи с увели-чениел At возрастает, и при Д >14 С, когда о.н с увеличением убывает. Очевидно, где-то в области 6<А <14°С имеется критический температурный напор А кр, три котором достигается первый критический тепловой поток и выше которого в трубе устанавливается достаточно устойчивый режим пленочного кипения с его характерным понижением величины а при увеличении температурного напора. [c.264]

Появление цилиндрического участка наверху конического газоотводящего ствола вносит некоторые особенности в режимы работы трубы (рис. 4.1, б). Во-первых, критическая самотяга 5 р) может наблюдаться при / о<1, а точка касания линии относительной самотяги графика форм-параметра лежит ниже отметки устья. Во-вторых, при смешанном режиме работы разрежение может существовать как внизу трубы, так и вверху ее и соответственно существуют две инверсионные точки. При достижении второго значения критической самотяги 5 = 5крг в верхней цилиндрической части трубы может существовать любой из трех режимов разрежения, нейтральный или избыточного давления. При / о= 1 на цилиндрическом участке трубы режим нейтральный, т. е. Лр=0, а коническая часть трубы находится под избыточным давлением. [c.54]

Тепловой поток q при увеличении температурного напора растет до определенного максимального значения — первого критического значения q-Ay (рис. 1.4). Затем при дальнейщем росте температурного напора тепловой поток уменьшается. До момента достижения kpi режим кипения называют пузырьковым (рис. 1.3,а). [c.10]

При кипении насыщенной жидкости в большом объеме на поверхности горизонтальных труб в условиях электрообогрева существует такая (средняя по поверхности нагрева) тепловая нагрузка, при которой могут устойчиво сосуществовать пленочный режим кипения на одной части поверхности и пузырьковый режим на другой ее части. Эта тепловая нагрузка названа [Л. 204] равновесной равн. Если после установления равновесной нагрузки несколько увеличить поток тепла, то граница раздела режимов кипения начнет перемещаться в сторону области с пузырьковым кипением. Через некоторое время на всей поверхности устанавливается пленочный режим кипения. Цри иекотором снижении потока тепла по сравнению с его равновесным значением произойдет обратный процесс и на всей поверхности установится пузырьковый режим кипения. Величины равновесной нагрузки составляют примерно /п. первой критической, так что кр1> равн><7кр2- Знание равновесных потоков тепла представляет интерес для анализа устойчивости режимов кипения. [c.318]

В целях решения этой задачи А. А. Сабанеев принял давление под струей в то чке е равным гидро-статическому, или Не — О, что соответствует первому критическому режиму, т. е. моменту перехода донного режима в поверхностный. Это допущение исключает из уравнений (XXVII. 50) и (XXVII. 52) неизвестную величину Не и позволяет путем совместного решения этих уравнений найти Н и Не = Аф — бытовую глубину, при которой возникает критический режим. Однако опыты Т. Н. Астафичевой показали, что и при первом критическом режиме давление под струей может быть и больше и меньше гидростатического, а в частных случаях равно гидростатическому. Так, например, при малой высоте уступа а < 0,2р давление в точке е больше гидростатического, а при большой высоте уступа а (0,20,4)р меньше гидростатического при малых расходах и больше гидростатического при больших расходах. [c.556]

Чтобы закончить рассмотрение рис. 6-6 отметим, что пленочный режим при сбросе нагрузки оказывается очень устойчивым и переходит обратно в пузырьковый при нагрузке, равной в среднем 17% от критической нагрузки прямого перехода. Ввиду такого гистере-зисного явления приходится отличать первую критическую тепловую нагрузку (прямого перехода) в точке А от второй критической нагрузки (обратного перехода) в точке Б. Линия АБ изображает переходную область, в которой возможно одновременное существование на поверхности нагрева участков с пузырьковым и с пленочным кипением [Л. 1, 20, 37]. [c.166]

С помощью формул (3.19) п (4.1) строится область воз.можных (ниже сплошных кривых) и выгодных (выше штриховых кривых) режимов (фиг. 15 и 16). Здесь под выгодным режимом понимается первый критический режим (Х1к=1). Ниже штриховых кривых во можен только докритический режим, когда [c.318]

В насосах обычно рассматриваются несколько кавитационных режимов а) режим начала кавитации (хРнач)—появление кавитационных каверн на входных кромках лопаток, но выходные параметры насоса (Я, V) еще не меняются б) первый критический режим хрд — начало падения выходных параметров насоса в) второй критический режим (А/ ц) — начало резкого падения выход-Hbix параметров, но работа насоса еще устойчивая г) третий критический режим (х/ ш)—срыв режима работы насоса. [c.181]

Область 1 характеризует дозвуковое течение в сужающейся части сверхзвукового сопла, когда степень понижения давления меньше первого критического перепада давления тг , соответствующего возникновению скорости звука в критическом сечении сопла (тг = 1,89 при = 1,4). Эта область является нехарактерной для сверхзвуковых сопел. Область 2 характеризует возникновение сверхзвуковой скорости в расширяющейся части сопла. Здесь характерной является величина второго критического перепада давления когда за критическим сечением сопла возникает полностью сверхзвуковое течение. Этот режим течения называется запертым . Начиная с этого момента при тГс > 71с величина коэффициента расхода сопла становится постоянной и не зависящей от (Цс = onst). [c.62]

Рис. 10.13. Изменение коэффициента теплоотдачи при кипении в большом объеме воды а - в зависимости от Д15, б - в зависимости от я ОА - пузырьковое кипение БД - пленочное кипение АБ - переходный режим АГ - мгновенный переход от пузырькового режима кипения к пленочному БВ - переход от пленочного к пузырьковому режиму кипения Цкр - первая критическая плотность теплового потока Якрг вторая критическая плотность теплового потока

Кавитационный запас, при котором начинается кавитация, называется критическим и обозначается Мкр. Величины критических кавитационных запасов для различных режимов работы насоса определяют на основе их кавитационных испытаний, в результате которых получают серию кавитационных характеристик. Одна из таких характеристик, определенная для заданной подачи Q при п - onst, представлена на рис. 20.10. Изрисунка видно, что после уменьшения Дл до некоторой величины ДЛ/ начинается падение напора. Этот режим называют первым критическим режимом. Он, как правило, не сопровождается кавитационной эрозией. С последующим уменьшением кавитапионного запаса каверна увеличивается и при достижении величины ДЬ// (второй критический кавитационный запас) происходит резкое уменьшение напора. Обычно за критический кавитационный запас принимают величину ДЬ/. [c.414]

Величину ДЛкр — критический кавитационный запас в момент наступления кавитации можно определить экспериментально при кавитационных испытаниях. Кавитационные характеристики насоса представляют собой зависимость напора Ни мощности Мог кавитационного запаса ДЛ при постоянных подаче 0 и частоте вращения п (рис. 9.20, б). При больших значениях ДЛ кавитационные явления отсутствуют и показатели Я, N остаются неизменными — область бескавитационной работы на характеристике. Режим, при котором начинается снижение напора и мощности насоса, называют первым критическим режимом, ему соответствует Д/г кр. В начальной стадии при ДЛкр>ДЛ > ДЛ р кавитация является местной, охватывает незначительную зону на входе в колесо. При дальнейшем уменьшении кавитационного запаса кавитационная область постепенно расширяется, происходит медленное снижение напора и мощности. При ДЛ р резко увеличивается количество паров в жидкости, поток отрывается от лопасти, что вызывает резкое уменьшение напора и мощности, а затем и полный срыв работы насоса. [c.161]

Ламинарный режим течения имеет место только при числах Рейнольдса, меньших своего критического значения. Согласно опытам в трубах критическое число Рейнольдса приближенно равно R p = = 2300. Однако несУбходи-мо иметь в виду, что величина R p в значительной мере зависит от условий течения и в первую очередь от начальной турбулентности втекающего потока. В специальных экспериментах, где турбулентность внешнего потока была незначительной, удалось сохранить ламинарный режим течения до значительно больших, чем критическое, значений чисел Рейнольдса. [c.350]

Теплоотвод к охлаждаемой воде. Возможны три режима теплообмена на охлаждаемой водой поверхности конвективный теплообмен, пузырьковое или пленочное кипение. В первом случае перенос тепла между охлаждаемой поверхностью и водой осуществляется одновременно конвекцией и теплопроводностью. С увеличением тепловой нагрузки конвективный теплообмен переходит в пузырьковое кипение. Вода у охлаждаемой поверхности нагревается до температуры кипения, однако пар сразу же конденсируется в ядре потока, температура которого ниже температуры насыщения. При дальнейщем увеличении тепловой нагрузки пузырьки пара скапливаются на охлаждаемой поверхности в виде пузырькового слоя. Когда пузырьковый слой становится чрезмерно толстым, он мешает проникновению воды к горячей поверхности и возникает режим пленочного кипения. Охлаждаемая поверхность отделяется от жидкости сплошной пленкой пара, что вызывает быстрый рост температуры поверхности. Тепловые нагрузки, соответствующие наступлению пленочного режима охлаждения, называют критическими. [c.41]

Пусть система находится вне резонансной зоны — возбуждающая частота меньше нижней критической частоты (точка М на рис. 18.117, ОМ < ОС). В этом случае устойчиво нулевое решение (отсутствие поперечных колебаний). Однако этой же частоте соответствует и другое устойчивое решение — установившиеся колебания с амплитудой MN. Возбудить такие колебания можно одним из двух способов. Первый состоит в том, что система вводится в резонансную зону D (как только частота оказывается в пределах между МС и MD, возникают установившиеся колебания с амплитудой, определяемой точкой на кривой ND), а затем затягиваются колебания при уменьшении частоты до д — ОМ. Второй способ заключается в сообщении системе достаточно большого возмущения, вызывающего амплитуду А > МК. Этим система как бы забрасывается на устойчивую ветвь ND. Линия КС играет роль водораздела если амплитуда, вызванная возмущением, меньше МК, то смстема возвращается в свое равновесное состояние, при котором нет колебаний если А > МК, то система переходит в режим установившихся колебаний с амплитудой MN. [c.464]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...