Фокус мягкий

Одно положение равновесия (неустойчивый фокус). Два предельных цикла — устойчивый и неустойчивый. Мягкое возбуждение автоколебаний [c.27]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Если прикрывать дроссель далее, то рабочая точка перемещается по восходящему участку характеристики справа налево и в некотором диапазоне положения дросселя структура фазовой плоскости будет совпадать со структурой, показанной на рис. 2.9. Однако с момента перехода рабочей точки через точку перегиба характеристики вентилятора топологическая структура фазовой плоскости начнет изменяться в обратном порядке сначала неустойчивый узел перейдет в неустойчивый фокус, затем от особой точки отпочкуется неустойчивый предельный цикл, а сама особая точка сделается устойчивой, в системе появятся два предельных цикла — внутренний неустойчивый и внешний устойчивый. Следовательно, помпаж из мягкого сделается жестким. [c.74]

Отсюда видно, что положению равновесия соответствует особая точка типа неустойчивого фокуса. Имеется один устойчивый предельный цикл, следовательно, в системе существует мягкий помпаж. Амплитуда колебаний давления 0,1 ат, а расхода порядка 0,2 м /с размах колебаний соответственно 0,2 ат и 0,4 м /с. Нарастание колебаний достаточно медленное. [c.177]

Характер съемки обусловливается т. н. планами, т. в. той частью пространства, к-рою кадр ограничивается при съемке в зависимости от расстояния аппарата до снимаемого предмета можно получить различные планы. План бывает крупны й— когда расстояние от аппарата до предмета равно 0,5—1 м первый—когда расстояние равно 1—3 jk второ й—при расстоянии 3—5 м, и общи й—при расстоянии более 5 м. Крупным планом снимается какая-либо деталь или часть предмета, напр, лицо, руки, ноги, отдельные небольшие объекты прочие планы служат для съемки действия на большем или меньшем пространстве по выбору и указанию режиссера. Существует еще т. н. задний план, служащий для съемки декораций. При съемке лица крупным планом, для избежания слишком резких деталей, неприятных при большом увеличении на экране, применяют довольно часто так называемый мягкий фокус, к-рый состоит в том, что съемку производят через тонкую шелковую сетку или же через особую линзу, надеваемую на [c.99]

Понятия мягкого и жесткого режимов, мягкого и жесткого возникновения колебаний введены при рассмотрении лампового генератора, когда фазовая плоскость имеет весьма простой вид при всех значениях параметра существует только одно состояние равновесия — фокус и в зависимости от значений параметра могут существовать окружающие его предельные циклы. [c.224]

Однако эти понятия могут быть перенесены и на случай, когда фазовая плоскость дифференциального 5 равнения, описывающего тот или другой реальный объект, имеет более сложный вид, т. е. когда на фазовой плоскости существует не единственное состояние равновесия, а несколько и среди них есть седла, а значит, сепаратрисы. И в случае более сложной фазовой нлоскости имеет смысл говорить о мягком и жестком возникновении колебаний, если описанная выше ситуация имеет место вокруг одного из существующих в системе фокусов. [c.225]

Как мы видели в предыдущем параграфе, вопрос о поведении системы в случае, когда изображающая ее точка в пространстве параметров переходит через границу области Рауса — Гурвица (именно, через границу, соответствующую системе со сложным фокусом), связан с вопросом возбуждения колебаний (мягкого и жесткого самовозбуждений, см. 3). [c.226]

Движение по предельному циклу соответствует периодическому изменению амплитуд а и Ь, что означает наличие бигармонического режима в исходной системе (режим биений). Биения возникают мягко по амплитуде (рис. 16.7а). так как предельный цикл рождается с нулевым радиусом. Частота биений при этом конечна, так как предельный цикл возникает из фокуса и в момент возникновения имеет частоту, отвечающую исчезнувшему состоянию равновесия. Для се определения следует найти корни характеристического уравнения + р + д = О при 1. Значение мнимой части корней и даст искомую частоту. Нетрудно показать, что с увеличением расстройки частота биений растет (рис. 16.76). Для больших значений можно считать, что амплитуды а и Ь изменяются с некоторой частотой, а кроме того, претерпевают еще очень медленные (малые на периоде 1/ш ) изменения. Тогда, применив повторно метод усреднения, удается найти амплитуду цикла на плоскости переменных Ван-дер-Поля и частоту вращения по нему. [c.337]

Обратимся к рис. 69,6, где имеются два предельных цикла l и 2. Поскольку прочие фазовые траектории представляют собой спирали, сматывающиеся с цикла С и наматывающиеся на цикл j, то мы можем сказать, что О есть устойчивая особая точка — фокус, j — неустойчивый предельный цикл, С2 — устойчивый предельный цикл. Колебательный процесс, соответствующий циклу j, физически не существует система либо приходит в состояние покоя, либо увеличивает свои размахи так, чтобы установились колебания, соответствующие циклу j. Здесь мы имеем пример жесткого возбуждения автоколебаний необходимо для установления колебаний забросить изображающую точку за цикл С . Если же последний, стягиваясь к точке О, исчезает, получаем предыдущий случай мягкого возбуждения автоколебаний, так как в этом случае достаточно изображающую точку сколь угодно мало отклонить из точки О, чтобы установились колебания, соответствующие циклу j. [c.142]

Наиболее широкое применение зеркальные системы скользящего падения нашли в рентгеновской астрономии для исследований излучения космических источников в мягкой рентгеновской области спектра 0,1-—10 кэВ. В 1960 г. Джаккони и Росси [39] выдвинули идею повышения отношения сигнал— шум в счетчиковых рентгеновских телескопах с помощью параболических концентраторов излучения. Они первыми предложили также принцип совмещения нескольких соосных зеркал с общим фокусом для увеличения общей эффективной площади телескопа. Спутниковые телескопы с параболическими концентраторами появились в конце 1960-х — начале 1970-х годов (САС-3 [70], ОАО Коперник [19], АНС [18], РТ-4 [4]). Их зеркала изготавливались из металла по относительно простой технологии, точ- [c.194]

Аподизация пучка возможна не только с помощью мягких диафрагм, но и при обрезании побочных дифракционных максимумов в угловом спектре пучка с равномерным распределением интенсивности диафрагмой, расположенной в общем фокусе линз телескопа Кеплера. Этот прием называется пространственной фильтрацией, а телескоп Кеплера — пространственным фильтром. Изменяя диаметр диафрагмы д, можно менять распределение интенсивности на выходе фильтра от близкого к гауссову (при д 1,22А,/ ,/а) до равномерного (при д- сю). При таком обрезании побочных дифракционных максимумов вследствие дифракции на обрезающей диафрагме на выходе устройства появляется модуляция интенсивности с периодом Л,. 2Л1 а/1 )ф (2а — диаметр входного пучка, — увеличение телескопа), зависящим от относительной полосы пропускания иространственного фильтра <))ф=0ф/0д, где — угловой [c.155]

У трубки БПВ-200 минимальный диаметр фокуса составляет около 3 мм, а у трубки БПВ-150 — около 1 мм (она более пригодна для просвечивания легких сплавов, так как обладает более оотрым фокусом, а излучения от нее содержат мягкие компоненты , повышающие контрастность снимков). [c.229]

Перейдем теперь к описанию жесткого возбуждения колебаний. В этом случае и реальная система, и соответствующие ей дифференциальные уравнения по-другому зависят от параметра, но при значениях Я < Яо (Яо — некоторое определенное значение), так же как и в рассмотренном случае мягкого возбуждения, у системы дифференциальных уравнений существует устойчивый фокус О, и изображающая точка, находящаяся вблизи состояния равновесия, будет все время находиться вблизи него (так как траектории стремятся к состоянию равновесия О при i -Ь оо). При Я = Яо у системы из уплотнения траекторий появляется двукратный предельный цикл, который затем при Я > Яо (но Я<ЯО разделяется на два предельных цикла (рис. ИЗ, а), из которых оддн устойчивый. Однако это не касается изображающей точки, если она находится достаточно близко к состоянию равновесия, так как устойчивый характер состояния равновесия не меняется. [c.223]

Придавая параметру е определенные положительные числовые значения и применяя метод изоклин, Ван-дер-Поль получает фазовую портретную галерею , изображенную на рис. 282 (а, б, в относятся соответственно к случаям малых, средних и больших значений е). При помош[и этой галереи можно судить о том, как изменяется характер движения в системе при изменении параметра е. Состояние равновесия системы (0,0) при 0 всегда неустойчиво (при0< е< 2-—неустойчивый фокус, при 2-—неустойчивый узел). Все портреты содержат единственный предельный цикл, следовательно, при всех значениях г О в системе происходит установление автоколебательного режима, причем установление автоколебаний является мягким (одни и те же автоколебания устанавливаются при любых начальных условиях). Но размахи и форма этих автоколебаний, а также характер их установления в разных случаях различные. При малых положительных е предельный цикл близок к окружности (автоколебания близки к синусоидальным), остальные фазовые траектории суть спирали, медленно скручивающиеся к предельному циклу (рис. 282, а). При возрастании е [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...