Ферми резонанс (взаимодействие)

Ферми резонанс (взаимодействие) 28, 39 [c.750]

Относительно процессов 8, 9, 10 и 16 можно сделать следующие замечания. Релаксация энергии симметричной моды колебаний молекул СОг (процесс 8) экспериментально изучена очень мало. В СОг существует сильное взаимодействие между симметричной и деформационной модами колебаний вследствие ферми-резонанса, благодаря чему можно ожидать, что процесс обмена колебательной энергией должен быть очень быстрым. Имеющиеся экспериментальные данные не противоречат этому и позволяют предположить, что в процессе релаксации симметричная и деформационная моды колебаний находятся в равновесии между собой. Что касается релаксации валентных мод колебаний молекул НгО (процессы 9 II 10), то из-за полного отсутствия необходимых экспериментальных данных обычно делают аналогичное предположение о том, что эти моды находятся в равновесии с деформационной модой колебаний. Следует заметить, что в интересном для практики диапазоне температур вклад этих люд в колебательную энергию молекул НгО из-за высоких характеристических температур мал по сравнению с вкладом деформационной моды. [c.282]

Если наличие аномального распределения интенсивностей в дублете Ферми обязано вдел молекулярному резонансу, то в твердых растворах вследствие ослабления взаимодействия между молекулами исследуемого вещества упомянутое отношение не должно превышать единицу. Проверке этого предположения и посвящена настоящая работа. [c.232]

Частоты колебаний многоатомных молекул, принадлежащие основному, составному тону или обертону, случайно могут оказаться близкими. Тогда вследствие взаимодействий колебаний соответствующие уровни энергии смещаются в противоположных направлениях. Между компонентами образовавшегося дублета наблюдается перераспределение интенсивности. Это явление носит название резонанса Ферми. [c.25]

Взаимодействие колебания связи АН с другими колебаниями комплекса. Возможной причиной появления структуры в широкой полосе Гв может быть резонанс Ферми, возникающий между основным тоном колебания связи АН и обертонами или составными частотами других колебаний комплекса. Такие взаимодействия часто осуществляются между валентным колебанием г и первым обертоном деформационного колебания Уь (если симметрия их волновых функций одинакова). Для свободных молекул частота г обычно больше частоты 2уь- Поскольку при образовании водородной связи частоты Гз и ь сближаются, то условия для резонанса Ферми становятся более благоприятными. В спектре появляется дублет, в котором интенсивность обертона деформационного колебания увеличивается за счет ослабления полосы основного тона валентного колебания. Резонанс Ферми достаточно четко проявляется в полосах валентных колебаний карбоновых кислот (газы и растворы) и некоторых других соединений, содержащих группы ОН и МН. При замещении водорода дейтерием или при изменении структуры молекулы контур полосы V должен изменяться. [c.161]

Качественные соображения. Может случиться, что два колебательных уровня многоатомной молекулы, принадлежащие к различным колебаниям (или комбинациям колебаний), имеют одинаковую или почти одинаковую энергию, т. е. может иметься случайное вырождение. На примере молекулы СО Ферми [322] впервые показал, что такой резонанс приводит к возмущениям уровней энергии, весьма аналогичным колебательным возмущениям в спектрах двухатомных молекул (см. Молекулярные спектры I, гл. V, 4). Единственное существенное различие состоит в том, что в двухатомных молекулах могут обладать близкой энергией и поэтому возмущать друг друга только колебательные уровни разных электронных состояний, тогда как в данном случае это может иметь место и для двух колебательных уровней одного и того же электронного состояния. Так, например, для молекулы СО. уровень г/ = О, v=l — 2, 1/з = 0 имеет почти одинаковую энергию с уровнем г , = 1, = г/д=0 = 1337 и У2 = 667 см (см. табл. 41)]. В двухатомных молекулах причиной возмущения уровней является взаимодействие колебательного и электронного движения. В случае многоатомных молекул такой причиной является ангармоничность потенциальной энергии и, таким образом, взаимодействия различных колебаний достаточно, чтобы вызвать возмущение, если два уровня случайно оказываются весьма близкими. [c.234]

При двукратном возбуждении вырожденного колебания имеем 2 или О и поэтому Е ( /г) = 2 или О соответственно. Таким образом, подуровень 2ч ( ) имеет расщепление в два раза больше, чем расщепление для v (e), в то время как подуровень 2v ( 4l), разумеется, не расщепляется вовсе. Для уровня мы имеем / = 3 и 1, что соответствует 2 ( /г) = 3 или С,-. Аналогичным образом, подуровень Зv (Е) расщепляется так же, как и м , подуровни же Зч А ) и З- (А ), образующие вместе уровень с = 3, обнаруживают втрое большее расщепление. Не следует, однако, забывать (см. стр. 238), что два состояния Зм (А-,) и З- ,- А ) могут иметь различные энергии даже и при отсутствии вращения. В этом случае, следовательно, вырождение 1 может быть снято как вследствие кориолисова взаимодействия вращения и колебания, так и вследствие резонанса Ферми между различными колебаниями. [c.434]

И , 00,02"0, матричный элемент (постоянная взаимодействия) прн резонансе Ферми в линейной симметричной молекуле XY 237 матричный элемент функции возмущения 234, 237, 241 [c.640]

Возможность создания ядерной динамической поляризации при насыщении электронного резонанса была предсказана теоретически, реализована экспериментально для случаев, когда в образце суш,ествует быстрое электронно-ядерное относительное движение (парамагнитные примеси в жидкости, электроны проводимости в металлах и полупроводниках), для различных типов электронных статистик (Ферми или Больцмана) и для различных типов электронно-ядерных взаимодействий (скалярное или диполь-дипольное). [c.365]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

Анализируя причины, обусловливающие изменение ИК-спектров при фазовых переходах, следует иметь в виду, что значения частот и интенсивностей полос во всех агрегатных состояниях определяются совокупностью внутренних и внешних факторов. Сюда относятся распределение молекул по уровням энергии, энгармонизм, симметрия и форма колебаний, соотношение спонтанного и вынужденного испусканий, присутствие изотопов и изомеров, резонансные внутримолекулярные эффекты и др. В конденсированных средах необходимо учитывать различные виды вандерваальсовских и квазихимических взаимодействий. Все факторы взаимосвязаны, что значительно усложняет картину. В жидкостях могут изменяться, например, условия резонанса Ферми, так как под влиянием окружения частоты колебаний одной и той же молекулы смещаются по-разному (см. табл. 6). [c.134]

Ц и к л о т р о н н ы й и диамагнитный резона н с ы. В металлах, помещенных в магнитное ноле Яц, направленное строго параллельно поверхности металла, также может наблюдаться резонансное поглощение радиоволн, обусловленное переходами в системе орбитальных уровней, образованных взаимодействием электронов нроводимости с нолем Я . Резонансные частоты определяются соотношением со = пеНд1т с, где т — эффективная масса электрона, е — его заряд, п — целое число. Переходы между этими уровнями осуществляются под действием электрич. компоненты Е высокочастотного ноля. При этом электроны подвержены действию поля только в течение части периода высокочастотного ноля, когда они находятся в с к и н - с л о е (см. Скин-эффект), толщина к-рого меньше радиуса орбиты. Циклотронный резонанс дает сведения об энергетич. спектре электропов проводимости металлов и форме Ферми поверхности, определяющей связь между энергией и импульсом электропов (см. также Циклотронный резонанс в металлах). [c.305]

Влияние резонанса Ферми. Как упоминалось выше, в общем случае интенсивность обертонов и состав1 ых частот очень быстро падаед с ростом суммы I v ((за исключением случаев, когда эта интенсивность тождественно равна нулю вследствие симметрии). Однако положение существенно изменяется, если имеет место резонанс Ферми (см. гл. II, раздел 5в), например, когда при возбуждении двук квантов одного колебания, скажем V,., получается энергия, приблизительно равная энергии возбуждения одного кванта другого колебания Как мы видели ранее, если состояния 2 , - и имеют одинаковую симметрию, то происходит возмущение уровней энергии и одновременно изменение собственных функций..Если при отсутствии резонанса колебания 2у,. активны в инфракрасном или комбинационном спектре, то основная частота будет иметь, вообще говоря, значительно ббльшую интенсивность, чем обертон 2у,. Однако при учете взаимодействия (резонанса) интенсивности обеих полос будут не так сильно различаться, так как в данном случае в интегралах [c.288]

Колебательное возмущение состоит в смещении колебательного уровня из его нормального положения, сопровождаемого изменением эффективного значения постоянной В по сравнению с ее нормальным значением, или только в изменении эффективного значения постоянной В. Смещение колебательного уровня, даже при отсутствии вращения, как мы видели раньше, всегда обусловлено резонансом Ферми, т. е. взаимодействием с другим колебательным уровнем, лежащим близко к рассматриваемому уровню и принадлежащим к тому же типу симметрии. При вращении молекулы взаимодействие, обусловленное резонансом Ферми, вообще говоря, будет приводить к изменению эффективных значений постоянных двух взаимодействующих уровней. Согласно Аделю и Деннисону [38] для действительных значений В двух резонирующих уровней л и г мы имеем [c.407]

Обе причины возмущения — резонанс Ферми и кориолисово взаимодействие— могут также приводить к типичным вращательным возмущениям. Пусть взаимодействие Ферми между двумя состояниями одного и того же типа симметрии очень мало, но оба уровня все же находятся очень близко друг к другу (это может иметь место в случае более высоких колебательных уровней), и пусть в то же время значения постоянных В таковы, что кривые, изображающие зависимость невозмущенного члена от квантового числа У, пересекаются между собой (см. фиг. 124, в книге Молекулярные спектры I). Тогда будут возмущаться только уровни, лежащив вблизи этой точки пересечения, и мы будем иметь типичный случай вращательного возмущения. [c.408]

Соотношение между o , tuQ и наблюдаемыми фундаментальными частотами V см. в томе II [23], стр. 230. В уравнениях (1,23) и (1,26) не учитывается суш,ествование резонансов Ферми, а также не принимается во внимаии(з более тонкое взаимодействие вырожденных колебаний, приводящее к слабым расщеплениям уровней, если эти уровни соответствуют возбуждению двух или более вырожденных колебаний (см. [23], стр. 231 и след.). [c.28]

Следует заметить, что обш,ие формулы (II, 24) и (II, 25) могут применяться только в том идеальном случае, когда отсутствуют взаимодействия между уровнями типа резонанса Ферми. В действительности же наличие таких взаимодействий ведет к усложнению этих формул. Правильно ими описываются только средние значения волновых чисел двух (или более) полос, обусловленных переходами с участием двух (или более) взаимодействуюш,их уровней. [c.143]

Важно отметить, что расщепление для вто])ого члена секвенции, начинающейся с полосы О—Уз, является тем же самым, что и для второго члена секвенции О—0. У этих двух членов одно и то же верхнее состояние. Аналогичные расщепления наблюдались и в других секвенциях, однако еще не ясно, почему иногда наблюдается более трех ноднолос. В верхних состояниях этих членов других секвенций, кроме колебаний у или у , возбуждены другие колебания — у, у , и их обертоны. При этом легко могут возникнуть резонансные взаимодействия (типа резонанса Ферми), из-за чего положение осложняется. [c.163]

Резонансное -состояние мы будем рассматривать в духе обсуждавшейся ранее псевдопотенциальной теории переходных металлов. Теперь, однако, мы добавим к гамильтониану слагаемое, отвечающее точному электрон-электронному взаимодействию. Кроме того, мы усовершенствуем теорию возмущений при изучении слагаемого, отвечающего гибридизации. Рассматривая сначала изолированный резонансный центр и проводя некоторые дополнительные упрощения гамильтониана, мы сможем описать резонансное взаимодействие более точно, чем это делалось раньше. Полученные результаты совпадают с прежними, когда резонансы далеки от энергии Ферми, но они справедливы и для резонанса, лежащего вблизи нее. [c.539]

РЕЗОНАНСЫ ФЕРМИ-ПАСТА-УЛАМА В ДАЛЬНИХ МОРФО-ГЕНЕТИЧЕСКИХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ БИОСИСТЕМ [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...