Этил теплота парообразования

Машинное охлаждение — наиболее распространенный способ получения пониженных температур путем изменения агрегатного состояния охладителя — кипения его при низких температурах — с отводом от охлаждаемого тела или среды необходимой для этого теплоты парообразования. Для последующей конденсации паров требуется предварительно повысить их давление и температуру. [c.486]

Вообще температура кипения возрастает с увеличением давления. Поскольку температура кипения и давление возрастают, то плотность пара увеличивается, а плотность жидкой фазы уменьшается до тех пор, пока при определенных температуре и давлении плотность и другие свойства этих двух фаз не станут идентичными. Эти значения температуры и давления определяют критическую точку. По мере приближения к критической точке свойства двух фаз становятся более близкими и энергия, требуемая для превращения вещества из одной фазы в другую, уменьшается. В критической точке скрытая теплота парообразования становится равной нулю. При температуре выше критической невозможно получить более одной фазы при любом давлении. [c.60]

Скрытая теплота парообразования для температур и давлений, отличающихся от нормальной точки кипения и 1 атм, может быть установлена методом, разработанным в примере 5. В этом примере принято, что паровая фаза ведет себя как идеальный газ. так что метод пригоден только для давления ниже 2 атм. Существуют также полуэмпирические методы оценки скрытой теплоты испарения. [c.60]

Весьма хорошие результаты дает закалка этих сплавов в жидком азоте, при котором охлаждение проис.ходит медленнее, чем в холодной воде (н связи с меньшей теплотой парообразования жидкого азота), но белее рав-ном( рно, чем в горячей воде [c.588]

Кроме того, это уравнение в общем виде характеризует изменение давления находящихся в равновесии фаз в зависимости от температуры, т. е. относится к кривым АС, АВ и AD рис. 11-4). Однако физический смысл величин, входящих в это уравнение, в каждом конкретном случае различен. Для случая испарения жидкости (AD) г — полная теплота парообразования, Vi — удельный объем жидкости, Ua — удельный объем пара. Для случая плавления твердого тела (АВ) г — удельная теплота плавления, Vi — удельный объем твердого тела, Oj — удельный объем жидкости. Для случая возгонки (АС) г — удельная теплота сублимации, Ui — удельный объем твердого тела, V2 — удельный объем пара. [c.181]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

Абсорбционная холодильная установка работает следующим образом. В парогенераторе 1 при подводе теплоты <7i холодильный агент выпаривается и в виде почти сухого насыщенного пара направляется в конденсатор 2, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Холодильный агент в виде жидкости дросселируется в регулирующем вентиле 3, при этом давление его уменьшается и температура жидкости падает до температуры более низкой, чем температура охлаждаемого помещения 4. [c.334]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

Количество теплоты, необходимое для перевода 1 кг кипящей жидкости в сухой насыщенный пар при постоянном давлении, называют теплотой парообразования и обозначают буквой г. Это количество теплоты расходуется на изменение внутренней энергии, связанное с преодолением сил сцепления d между молекулами жидкости, и и а работу расширения (ф). [c.173]

Опреснение воды — весьма дорогостоящий процесс. Так, например, один из наиболее распространенных методов опреснения— дистилляция—требует очень большого количества тепловой энергии из-за большой величины удельной теплоты парообразования воды (539 кал г). Легко подсчитать, что если для опреснения воды методом дистилляции применять органическое топливо, например каменный уголь (теплотворная способность 7000 кал/г), то для производства 1 пресной воды нужно сжигать его около 80 кг. Промышленный город среднего размера (несколько десятков тысяч человек) потребляет в сутки примерно 200 ООО воды. Следовательно, для обеспечения его водой надо ежедневно сжигать более 15 000 т угля. Ясно, что это экономически невыгодно. Вместе с тем задача опреснения морской или подземной соленой воды может быть успешно решена при помощи атомной энергии. [c.409]

С возрастанием давления, как видно из рис. 9.7, увеличивается энтальпия жидкости и достигает максимального значения при критическом давлении. Скрытая теплота парообразования уменьшается с ростом давления и равна нулю при критическом давлении (и температуре), потому что в этих условиях различия между жидкостью [c.114]

Эта теплота при установившемся процессе затрачивается на парообразование так как в единицу времени через поперечное сечение пленки протекает масса пара, равная на единицу ширины пластины р"ш"6, то согласно уравнению теплового баланса [c.478]

Исходя из уравнения (20.13) можно сформулировать основные требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с" мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Г при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [c.624]

Интегральная теплота парообразования или конденсации по определению измеряется отрезком 1-2 (рис. 10-27). Отметим, что точки / и 2 относятся к разным температурам (Ti и Гг). Нахождение дифференциальных теплот требует дополнительных рассуждений. Пусть имеется N( молей жидкости в состоянии насыщения в точке I с температурой 7i, концентрацией и энтальпией За счет подвода тепла dQ из этой жидкости образуется молей равновесного пара [c.214]

При каком давлении вода, имея температуру 368 К, будет кипеть, если при р, = 0,1013 МПа (760 мм рт. ст.) Тн = 373 К, а теплота парообразования в пределах этих температур г = 2260 кД кг [c.59]

При давлении pi = 0,09807 МПа температура кипения воды 7 д = 373,2 К, а при р = 0,118 МПа Т = = 377,4 К. Определить удельную теплоту парообразования в пределах этих температур. [c.59]

Вычислить скрытую теплоту парообразования эфира при температуре 243 К, если при этом удельные объемы пара эфира и жидкого эфира соответственно равны v" — 5515 см /г и и = 1,3 см /г. [c.60]

Если интервал интегрирования относительно невелик, можно не учитывать зависимость теплоты парообразования г от температуры (эта зависимость показана на рис. 4.4 пунктирной кривой) и пренебречь объемом жидкой фазы. Для Н2О, например, следующие данные иллюстрируют сказанное [c.118]

Для интервала от 0 до 100 °С по таблицам свойств насыщенного водяного пара имеем при 7 о=273,16К теплота парообразования Го=2501 кДж/кг, при Г]=373,16 К Г[=2257 кДж/кг. Для этих данных по формулам (4.62) а = —2,4421 кДж/(кг-К) 6 = = 3168,1 кДж/кг. [c.131]

Компрессор 1 сжимает влажный пар хладоагента до давления р по линии 1—2. Затраченная на адиабатное сжатие работа расходуется на повышение внутренней энергии пара. В конце сжатия (точка 2) пар становится сухим насыщенным. Нагнетаемый компрессором пар проходит через охладитель 2, который является в данном случае конденсатором, так как в нем пар хладоагента превращается в жидкость вследствие отдачи теплоты парообразования окружающей среде . Процесс 2—3 протекает при постоянных давлении и температуре. Жидкость в состоянии насыщения направляется в дроссельный (редукционный) вентиль 3, где происходит ее дросселирование без отдачи внешней работы (линия 3—4) с понижением давления от р до р2 и температуры от Т до То,. Жидкость частично испаряется, превращаясь во влажный насыщенный пар, который направляется в испаритель, установленный в камере 4, где находятся охлаждаемые тела, и отбирает у них теплоту. Степень сухости влажного пара при этом возрастает. [c.223]

Вопрос об использовании воды в холодильных установках уже рассматривался выше ( 28). Основными недостатками воды как холодильного агента являются очень низкое давление кипения при низких температурах и возможность использования воды только при температуре выше температуры тройной точки (0,01 °С), так как ниже этой температуры вода представляет собой двухфазную смесь, состоящую из пара и льда, В то же время у воды высокая теплота парообразования, которая определяет холодопроизводительность установок [c.230]

Кривая насыщения является важной характеристикой вещества, необходимой для расчета многих его термодинамических свойств. Для этой цели было бы наиболее удобно иметь ее аналитическое выражение. Такое выражение может быть получено на основании уравнения Клапейрона — Клаузиуса, однако для этого надо знать зависимость теплоты парообразования V- и, величины и"—V ОТ температуры. Обычно эти зависимости не известны, и для выяснения характера кривой насыщения прибегают к тем или иным упрощениям. [c.14]

Предположения, принятые при выводе (1.11), справедливы только для области низких давлений, а теплота парообразования существенно зависит от температуры. Характер этой зависимости для всех веществ одинаков и для воды показан на рис. 1.7. Однако, несмотря на это, обработка экспериментальных данных для многих веществ показывает, что прямолинейность кривой насыщения в координатах 1др=1/Г, вытекающая из (1.11), сохраняется в широком интервале давлений и отклонения наблюдаются лишь вблизи критической точки (рис. 1.8). Объясняется это тем, что погрешности, вызываемые несоответствием допущений, принятых при выводе (1.11), поведению реальных веществ, примерно компенсируют друг друга. Поэтому при обработке экспериментальных данных, полученных при исследовании кривых насыщения различных веществ, часто используют графики в координатах gp— /T, где кривая насыщения изображается прямой линией в широком интервале давлений, а при аналитическом описании кривой насыщения часто используют (1.11), коэффициенты А и В в котором определяются по экспериментальным данным. [c.15]

Для водяного пара удельная теплота парообразования при О °С равна 2501 кДж/кг, а изобарную удельную теплоемкость принимают постоянной, равной Ср = 1.90 кДж/(кг. К). При этом (значение удельной энтальпии пара округляем) 2500 +1,9 где t выражена в кДж/кг, t — [c.186]

Если при этом использовать аппроксимацию (5.1.4) для Т р), ураЕнеипе совершенного газа р = PgRgT и учитывать уравнение Клапейрона — Клаузиуса, то в рассматриваемом диапазоне давлений теплота парообразования должна мало отличаться от по-стояниоп величины [c.248]

Рост и охлопывание паровых пузырьков — два разных процесса, которые управ.ляются соответственно испарением и конденсацией. Первый может происходить таким образом, что пар образуется на поверхности раздела между паровой и жидкой фазами. Это возможно в том случае, когда теплота парообразования передается жидкости непосредственно на ее поверхности и в результате пар образуется в виде пузырьков, которые вырастают и всплывают в жидкости. Такой вид испарения называется кипением. Конденсация — процесс, обратный кипению. Она происходит, когда температура жидкости ниже температуры насыщения и поэтому пузырьки начинают охлопываться. Эти два процесса и сопутствующие им явления теп.лообмена будут рассмотрены более подробно в следующих разделах. [c.130]

Первый процесс — AD протекает при = ta по линии ta = onst — изотермическое увлажнение, В этом процессе ни воздух, ни вода не меняют своих температур. Теплообмен между контактируемыми средами отсутствует. Энтальпия воздуха возрастает за счет теплоты перешедшего в него пара (теплоты парообразования). Прямая AD делит треугольник на две части выше линии = onst процессы увлажнения идут с п о-в ы ш е и и е м температуры воздуха ниже — с п о-н и ж е н и е м температуры. Прои,ессы, протекающие в секторе АМВ, характерны для увлажнительных камер, работающих с подогретой водой, а также для градирен — охлаждающих устройств оборотной воды. [c.60]

Кипением называется процесс парообразования в жидкости, находяшейся при температуре насыщения или несколько перегретой относительно этой температуры, с образованием паровых пузырей. Процесс парообразования связан с подводом теплоты, необходимой для 4>азового перехода жидкости в пар, называемой теплотой парообразования. [c.100]

Из уравнений (14.3)—(14.5) следует, что снижение эффективности цикла с перегревом иара зависит от разности температур кииения и конденсации (Ti, — Г, ), теплоты парообразования гг , изобарной теплоемкости пара с,,,, и насыщенной жидкости Сх. Эта зависимость сложная, так как термодинамические свойства взаимосвязаны (например, теплота иарообразования связана с теплоемкостями пара и жидкости и т. д.). [c.135]

Подставим эту зависимость с учетом уравнения совершенного газа p = P°gs gTs) в (1.3.76). Тогда получим, что в том диапазоне, где справедливы прпнятые уравнения с фиксированными величинами Rg, g, i, pi, Г°, p°, теплота парообразования должна быть практически постоянной [c.86]

В этом случае, если при некотором ра заданы теплота парообразования 1 ра), температура насыщения Тв ро) и плотность пара Pgs(Po)t то из последнпх двух выражений и уравнения Pgs (Ро) = Po/ gTs(Po)) легко определить параметры Rg, Т°, определяющие зависимости Те(Ро) и pgs p)- [c.86]

Теплота парообразования г в этом случае может быть найдена следующим образом. Известно, что при температуре t = = 100 С давление насыщенного пара воды равно 101,3 кПа, а при 101 °С оно равно 104,9 кПа. Следовательно, в первом приближении можно считать, что dpjdT = 3,6 кПа/К. Объем 1г воды равен v =l см , а объем 1 г насыщенного водяного пара равен ц"=1674 см следовательно, v"—п =1673 см /г Т = = 273,15-1-100 = 373,15 К. Используя уравнение (7.20), получаем численное значение удельной теплоты парообразования [c.94]

Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния 1 в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении г р. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не П ри /7= onst, а при r= onst путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт- Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке 1, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка <3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парообразования при постоянном давлении 9 ". Аналогично может быть получена дифференциальная теплота парообразования при Г — onst — Как будет показано ниже, если из сухого насыщенного пара в точ- [c.211]

Теплота парообразования бензола jHg при 323 К = 416 кДж/кг, а при 353 К rg = 398,6 кДж/кг. Определить теплоемкость парообразного бензола Ср в пределах этих температур, если теплоемкость жидкого бензола Ср = 1,73 кДж/(кг-К). [c.59]

Известен ряд технически важных газов и жидкостей. В теплотехнических устройствах они используются главным образом в качестве теплоносителей и рабочих тел. Теплоносители служат для переноса теплоты например, в системе теплоснабжения вода получает теплоту в водогрейном котле, перемещается по трубам тепловой сети к потребителю и отдает там теплоту в систему отопления. Рабочими телами являются газы, их внутреннюю энергию увеличивают за счет подвода теплоты работа происходит при расщирении газа. К теплоносителям и рабочим телам предъявляются следующие требования они должны быть дещевыми и доступными, сохранять свои свойства при длительной эксплуатации они не должны быть химически агрессивными по отношению к металлу и токсичными (отравляющими, ядовитыми). Желательно, чтобы они имели большие значения теплоемкости и теплоты парообразования, — так как в этом случае каждый килограмм теплоносителя или рабочего тела используется с большей эффективностью. [c.120]

При температуре Т1 в равновесии с жидкостью, имеющей концентрацию Сь находится пар с концентрацией с . Если этот пар привести в соприкосновение с жидкостью, имеющей температуру и концентрацию С1<.С, то очевидно, что пар будет конденсироваться (абсорбироваться жидким раствором) при постоянном давлении. При этом выделяющаяся теплота парообразования будет отводиться при температуре Т2, более высокой, чем температура пара Т. Это обстоятельство и определит перенос теплоты от менее нагретого тела (пар высокой концентрации) к более нагретому (жидкость низкой концентрации). Естественно, что, согласно второму закону термодинамики, такой несамопроизвольный процесс потребует затраты теплоты. [c.228]

В 2-8 было показано, что для любого тела [формула (2-30)] Qp = Ai, т. е. количество тепла, подведенное в процессе р = onst, численно равно разности энтальпий. Поэтому, взяв для одного и того же давления разность между энтальпиями сухого пара и кипящей жидкости, т. е. i" — i, мы получим то количество тепла, которое подведено в процессе парообразования (отрезок 2-3, рис. 3-1), г. е. количество тепла, необходимое для превращения воды, нагретой до температуры насыщения при данном давлении, в сухой насыщенный пар. Это количество тепла называется скрытой теплотой парообразования (иначе — теплотой фазового перехода) и обозначается буквой г. В табл. I и II оно приведено в вертикальных восьмых столбцах. Таким образом [c.114]

Когда к жидкости, находящейся в состоянии кипения, подводится при р = onst количество тепла, равное скрытой теплоте парообразования, это не вызывает увеличения температуры. Подведенное количество тепла в этом случае идет на преодоление сил сцепления между молекулами и на работу расширения. Обозначим г = d + w, где d называется внутренней теплотой парообразования. Это то количество тепла, которое идет на преодоление сил сцепления между молекулами жидкости вторая часть ш = р (о" — v ) называется внешней теплотой парообразования-, w — работа, производимая при увеличении объема во время перехода из состояния жидкости в состояние сухого насыщенного пара. [c.115]

При равных давлениях теплота парообразования указанных ВОТ примерно в 9 раз меньще, чем у воды, и, следовательно, при равных плотностях тепловых потоков массовое паросодержание в обогреваемых трубах парогенератора ВОТ будет примерно в 9 раз больше, чем у водяных парогенераторов. При малых значениях скорости и кратности циркуляции это может привести к резкому уменьшению отвода теплоты от стенок обогреваемых труб к ВОТ вследствие образования в пограничном слое паровой пленки с низкой теплопроводностью (теплопроводность ВОТ примерно в 5...6 раз меньше, чем у воды). Произойдет недопустимый перегрев обогреваемых труб, разложение ВОТ в пограничном слое и в конечном счете эти трубы перегорят. Критическая плотность тепловых потоков при кипении ВОТ в обогреваемых (кипятильных) трубах находится в пределах 160...200 кВт/м . На основании вышеизложенного в целях надежной работы парогенерирующих труб теплогенераторы ВОТ проектируют на плотность теплового потока не выше 100 кВт/м , при этом не допускается обогрев опускных и парогенерирующих труб, установленных под углом наклона к горизонту < 85°. [c.288]

Из г — s-диаграммы (см. рис. 3.3, б) следует, что с повышением давления р или температуры удельная теплота парообразования г уменьшается и при критических параметрах (точка /Q становитс я равной нулю, т. е. в этих условиях процесс парообразования как таковой отсутствует. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...