Квантовых дефектов метод

СВЯЗИ, и метод квантовых дефектов, который представляет собой более реалистичную модификацию метода ячеек. В методе ячеек непосредственно используются трансляционная симметрия решетки, а следовательно, и функции Блоха, и представление о зонной структуре. Кристалл подразделяется на N многогранников, или ячеек, каждая из которых содержит один узел решетки на фиг. 14 [c.84]

Одним из приближенных методов является метод квантового дефекта. В его основу положены следующие предположения — одноэлектронное приближение, центральное поле, кулоновский характер взаимодействия электрона с атомным остовом на больших расстояниях. В качестве волновой функции валентного электрона на больших расстояниях используется водородоподобная волновая функция с эффективным главным квантовым числом п = п — 1, где 5г — квантовый дефект. Эффективное главное [c.34]

Численные расчеты динамической поляризуемости сложных атомов проводились в работе [4.48] методом многоканального квантового дефекта. [c.105]

Результаты, полученные методом квантового дефекта, неплохо согласуются с экспериментом. Обзор этих результатов дан в работе [55]. [c.238]

Для контроля дефектов участков изделий, находящихся в труднодоступных местах, перспективен метод голографической эндоскопии. В отличие от традиционных способов эндоскопии с помощью волоконно-оптических элементов (ВОЭ) здесь появляется возможность получения объемных изображений внутренних полостей изделий при углах обзора, близких к предельным. Для систем голографической эндоскопии разработаны специальные ВОЭ, обеспечивающие малые потери лазерного излучения и сохранение его когерентности. Применение лазеров в эндоскопии позволило также использовать эффект квантового усиления света с помощью ВОЭ из оптически активных материалов для резкого (в 10 —10 раз) увеличения яркости изображения, улучшения его контрастности. Накачка ВОЭ производится при этом с помощью одиночных импульсных ламп, а объект освещается лазерным светом с длиной волны, соответствующей резонансной частоте световодов.. [c.99]

Основной дефект теории Бора—Зоммерфельда состоял в том, что она определяла все множество классических орбит и на последней стадии вычислений отбрасывала большинство из них. Но и в решении конкретных задач методы классической квантовой теории привели к расхождению с опытом, как это показал Крамере ) в 1923 г. в работе, посвященной теории атома гелия. Он же показал, что модель Бора динамически неустойчива. Неудача с моделью гелия лишила теорию Бора мощного орудия исследования — методов классической механики, и вся теория обратилась в почти интуитивное угадывание истинных отнощений. [c.860]

Кроме молекулярно-лучевой эпитаксии для формирования гетероструктур с квантовыми точками может быть использован метод СУО, а также ионная имплантация. Последняя продемонстрирована на примере систем на основе 81 —Се и других полупроводников [12]. В основе формирования таких структур лежит самоорганизация радиационных дефектов, образующихся при ионной имплантации. Так, внедрение ионов Се в кремниевую подложку приводит к образованию шероховатостей, а последующий отжиг сопровождается образованием упорядоченных германиевых кластеров, что фиксировалось с помощью атомно-силового микроскопа и сканирующего электронного микроскопа и др. [c.139]

В США уже вышли из печати первые два тома этой монографии третий том, посвященный акустическим методам исследования дефектов кристаллической структуры и динамики решетки, ожидается в ближайшее время. Готовится к печати четвертый том, в котором будут изложены вопросы акустики твердого тела и применения акустических методов в квантовой физике. [c.5]

Голографические методы контроля. Методы основаны на интерференции световых волн. Источником световых волн являются оптические квантовые генераторы, позволяющие получать свет с определенной длиной волны (монохроматические волны) и в определенной фазе колебаний (когерентные волны). Использование лазеров (лазерных диодов) позволяет восстанавливать мнимое объемное изображение объекта в целом либо части этого объекта. Фиксируя на детекторе (фотопластинке или экранр монитора) наложенные изображения состояния объектов (например, без нагрузки и под нагрузкой), получают интерференционные картины, которые являются источником информации о наличии дефектов в объектах контроля. При этом интерференционные картины весьма чувствительны к незначительным перемещениям частей поверхности, которые появляются в области концентрации напряжений объекта контроля вследствие наличия в нем дефекта. Метод, основанный на голографический интерференции световых волн, применяется в основном для анализа напряженно-деформированно-го состояния сварных соединений и контроля за остаточными сварочными напряжениями. [c.211]

Непрерывный спектр. Сечение фотоионизации основного состояния 65 5 атома цезия было измерено Дитчборном [3], [4]. Среди возбужденных состояний были выделены первые три 6р Р°, и 75 5, для которых сечения фотоионизации были рассчитаны по формуле Берджесса—Ситона 5], полученной методом квантового дефекта. Фотоионизация остальных возбужденных состояний, расположенных выше указанных, рассчитывалась по интегральной формуле Бибермана—Нормана [6], для которой множитель (v, Т), [c.303]

Здесь Bi — параметр, определяемый исходя из спектра возбужденных атом ных состояний с фиксированным значением орбитального квантового чис ла I. Этот потенциал лучше в сравнении с методом квантового дефекта описывает область малых расстояний электрона от атомного остова, но не переходит в кулоновский потенциал на больших расстояниях. В указанном приближении также может быть построена функция Грина [2.3, разд. 5.5]. С точностью до десятичного порядка величины сечения, вычисленные в рамках метода модельного потенциала и метода квантового дефекта, со гласуются друг с другом, а также с результатами более сложных расчетов. [c.35]

Одним из приближенных методов является метод кеантоеого дефекта (МКД). Понятие квантового дефекта было первоначально применено при вычислении матричных элементов однофотонных связанно-связанных переходов (метод Бейтса-Дамгаард [5.29] ), а в дальнейшем и при вычислении однофотонных связанно-свободных переходов (метод Бердже с а-Ситона [5.30]). В основу метода квантового дефекта положены следующие предположения — одноэлектронное приближение, центральное поле, ку- [c.126]

Берджесс и Ситон [13], используя одноэлектронные полуэмпириче-ские волновые функции, найденные с помощью метода квантового дефекта ), получили общее выражение для сечения фотоионизации произвольного атома или иона. [c.237]

Р. применяют в физике, химии, биологии, технике для получения детальной информации о внутр, структуре и атомно-молекулярной дггаамике твёрдых тел, жидкостей и газов, определения структуры и конформации молекул, измерения магн. и электрич. моментов микрочастиц, изучения их взаимодействий друг с другом и с разл. внеш. и внутр. полями. Методы Р. используют также для качеств, и количеств, хим. анализа, контроля хим. и биохим. реакций, определения структуры примесей и дефектов, измерения магн. полей, темп-ры, давления, для неразрушающего контроля материалов и изделий. В Р. было впервые получено индуциров. испускание, что привело к созданию квантовых генераторов и усилителей СВЧ-диапазона — квантовых стандартов частоты и чувствительных приёмников, а затем и [c.235]

При образовании зародышевых пор или субмикротрещин могут проявляться и законы квантовой механики. В ряде работ отмечается, что образование зародышевых трещин сопровождается переходом атомов твердого тела из одного коллективного состояния в другое и является следствием ангармонизма в их колебаниях, который в свою очередь вызван локальными тепловыми флуктуациями [101, 102]. Развиваются фононно-дилатонные концепции образования и развития дефектов в твердых телах [5, 87, 88]. Если будут разработаны достаточно общие методы моделирования коллективных квантовых состояний ансамблей частиц, то условие образования зародышевых трещин можно будет искать не в силовых или энергетических соотношениях, а в пространстве квантовых состояний [69]. [c.15]

Естественно, в столь большом труде, посвященном к тому же интенсивно развивающейся области знания, трудно рассмотреть все задачи с одинаковой степенью потноты. Поэтому вряд ли можно всерьез упрекать автора за отсутствие в книге тех или иных разделов, которые хотелось бы там видеть, можно лишь сожалеть об этом. Следует также принять во внимание, что книга была закончена, судя по дате на предисловии автора, в 1958 г. В это время только создавались современные методы решения кинетических задач, основанные непосредственно на уравнениях квантовой механики и потому свободные от ряда дефектов классического кинетического уравнения. Не удивительно поэтому, что данное в книге изложение вопроса о гальваномагнитных явлениях в сильных магнитных полях, когда квантовые эффекты особенно существенны, не может полностью Удовлетворить современного читателя. То же относится и к вопросу об условиях применимости кинетического уравнения, получившему более или менее удовлетворительное решение лишь после написания книги, и особенно к задаче о кулоновском взаимодействии между электронами. Ей посвящена в книге специальная гл. IV, базирующаяся в основном на известном методе лишних переменных . В настоящее время на смену ему пришел гораздо более убедительный и эффективный метод квантовых функции Грина при этом часть результатов, изложенных в гл. V, претерпела известные видоизменения. Это относится, в частности, к вопросу о предельном плазменном волновом числе кс, к точному виду экранированного потенциала, к выражению для эффективной массы носителя тока. Связанные с этим изменения в различных формулах слишком многочисленны, чтобы их можно было отразить в подстрочных примечаниях. Более современную трактовку вопроса можно найти, например, в книге [1]. Вместе с тем основные качественные выводы гл. IV остаются в силе и поныне справедливы также выведенные там формулы для основной плазменной частоты и для дебаевского радиуса. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...