Одноатомные металлы

Это уравнение является чисто эмпирическим и не может быть обосновано физически. Если вместо Мк подставить молекулярный вес одноатомного металла, т. е. не учитывать ассоциацию молекул, то это уравнение даст заниженный результат. Для ртути, например, удовлетворительное соответствие опытным данным получается при молекулярном весе Hg. [c.98]

Одноатомные металлы. Металлы удобно делить на два основных класса, именно — на одноатомные металлы и на сплавы. Литература, относящаяся к сплавам, много богаче, чем литература, относящаяся к одноатомным металлам, но поскольку мы ставим своей задачей изложение только элементов теории сплавов, то им будет отведено сравнительно мало места. [c.16]

ИЗ объёма, занимаемого этим атомом или ионом в данном соединении. В одноатомных металлах радиус г определяется как половина расстояния между центрами бли- [c.21]

Рис. 20. Удельная восприимчивость одноатомных металлов при комнатной

Таблица VI. Удельная магнитная восприимчивость одноатомных металлов прн комнатной температуре (Х-10 (в единицах QS)

Металлические сплавы ). С точки зрения металлурга, металлическим сплавом является всякая комбинация двух или большего числа одноатомных металлов, обладающая свойствами металлов. [c.39]

Температурная зависимость удельной теплоёмкости сплавов непереходных металлов имеет обычно такой же характер, как и для одноатомных металлов. В обоих случаях теплоёмкость одинаково ведёт себя вблизи 0° К, подчиняется закону Дюлонга и Пти при высоких [c.52]

Удельная теплоёмкость сплавов переходных металлов ведёт себя примерно так же, как и теплоёмкость одноатомных металлов переходной группы. Так, если сплавы сильно парамагнитны или ферромагнитны, то они не подчиняются закону Дюлонга и Пти при высоких температурах и, в частности, если они ферромагнитны, то имеют аномальные пики теплоёмкости вблизи точки Кюри. Имеется тесная связь между высотой этих пиков и величиной магнитного момента при насыщении. Так, прибавление меди к никелю понижает намагничение последнего. Соответственно этому на рисунке 53 мы видим, что при возрастании концентрации меди ) в сплаве с никелем пик в удельной теплоёмкости этого сплава исчезает. Аналогичное явление было обнаружено в сплаве хром-никель. [c.56]

Следовательно, согласно классической статистике полная энергия электронов для моля одноатомного металла будет [c.159]

Рассмотрим классический одноатомный идеальный газ (гелий, аргон, пары металлов и др.), считая атомы материальными точками с массой т. Функция Гамильтона такой системы из N атомов в объеме V равна [c.226]

По формуле. (14.63) для молярной М = Ма и кЫл = = 2 кал/К-моль) теплоемкости электронного газа в металлах при комнатной температуре (Г=300 К) получаем величину Су = = 0,05 кал/моль, которая почти в 100 раз меньше молярной теплоемкости классического одноатомного идеального газа. Это показывает, что электронный газ в металлах следует не классической, а квантовой статистике (Ферми — Дирака). Крайне малая величина теплоемкости электронного газа обусловлена тем, что вследствие принципа Паули тепловое движение затрагивает сравни- [c.240]

Металлы и сплавы. В металлах основным передатчиком теплоты являются свободные электроны, которые можно уподобить иде-.альному одноатомному газу. Передача теплоты при тельных движений атомов или [c.15]

Выходная мощность лазеров с модулированной добротностью может быть настолько велика, что многими калориметрами нельзя пользоваться они разрушаются под действием лазерного излучения. В этом случае удобен жидкостный калориметр. Рабочая жидкость калориметра должна полностью поглощать лазерное излучение. Этому условию удовлетворяют растворы одноатомных ионов металлов. [c.97]

Жидкие металлы способны растворять газы. Согласно закону Генри, растворимость пропорциональна давлению. Эта зависимость хорошо подтверждается для инертных одноатомных газов. [c.11]

Известно, что по свойствам жидкие металлы сходны с диэлектрическими одноатомными жидкостями [128], поэтому интересно сопоставить закономерность поведения с аналогичной зависимостью для сжиженных инертных газов. Такое сопоставление важно для правильной модели потенциала взаимодействия. [c.29]

Энергия образования Д. Энергия образования вакансии (определяемая работой переноса атома из узла решётки на поверхность кристалла) f/ l эВ. Энергия образования мешузельного атома (работа переноса атома с поверхности кристалла в междоузлие) порядка неск. эВ. Точечные Д. повышают конфнгурац. энтропию S кристалла. Поэтому при конечной темп-ре Т в термо-динамич. равновесии, характеризуемом минимумом свободной энергии F=nU—T/S.S, кристалл всегда содержит нек-рое кол-во (и) точечных Д. В простейшем случае одноатомных металлов относит, концсьгтрация вакансий =exp ( —J7/A7 ). [c.595]

Теплота возгонки одноатомных металлов (ккал1моль при комнатной температуре)[Л. 10] [c.156]

Сила сцепления одноатомных металлов находит вьвражение в теплоте возгонки Ь, равной энергии, необходимой для диссоциации одной грамм-молекулы вещества на свободные атомы. В табл. 7-6 приведены [Л. 10] значения Ь в ккал/моль лри комнатной температуре. Значения, приведенные в скобках, были оценены при помощи правила Троутона, которое дает соотношение между Ь и температурой кипения °К [c.156]

На основе ранних исследований удельной теплоёмкости сплавов был сформулирован закон Коппа-Неймана, согласно которому молекулярная теплоёмкость сплава равна сумме атомных теплоёмкостей составляющих его одноатомных металлов. Более поздние работы показали, что этот закон никогда точно не выполняется, хотя по большей части отклонения не превышают 10 /о- [c.53]

Связь между различными типами твёрдых тел. На рис. 82 сделана попытка наглядно изобразить соотношение между различными типами твёрдых тел. Слева помещены метаялы, образующие две основные группы одноатомные металлы и сплавы. Правее находятся валентные и ионные кристаллы. Оба эти типа связаны по отдельности с одноатомными металлами и сплавами наличием ряда переходных веществ. Такие плохо проводящие металлы, как висмут, являются промежуточным случаем между металлами и одноатомными валентными кристал- [c.87]

Таблица ЬХ1. Величины, входящие в выражение для модулей упругости одноатомных металлов (по Фуксу). (В единицах Ю дпн1см .)

Таблица ЬХП. Сравнение наблюденных и вычисленных значений модулей упругости одноатомных металлов. (В единицах Ю диЩсм .)

Диффузия в твёрдых телах. Экспериментальное исследование ) диффузии атомов ) было проведено с достаточной тщательностью ДЛЯ многих металлов. При этом изучалась диффузия компонент в твёрдых растворах замещения и внедрения, а также самэдиффузия в одноатомных металлах, имеющих радиоактивные изотопы ). Хотя диффузия атомов в изоляторах не была исследована так тщательно, как в металлах, общий характер явления в этих двух случаях, повидимому, одинаков. [c.520]

Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла (На, Н ), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, спектр получается более сложным. Так, например, в спектре водорода (На) наряду с отдельными, довольно удаленными друг от друга линиями наблюдается большое число тесно расположенных линий (так называемый многолинейчатый или полосатый спектр водорода). [c.711]

При обсуждении спектра водорода упоминалось, что в нем наряду с дискретными спектральными линиями, составляющими серии, наблюдается ряд полос, которые при исследовании приборами с достаточной разрешающей способностью расчленяются на ряд тесно расположенных друг около друга линий, образуя так называемый многолинейчатый, или полосатый, спектр. Подобной особенностью отличаются и спектры других газов, молекулы которых состоят из двух или нескольких атомов. Наоборот, для одноатомных газов (благородные газы, пары металлов) характерны только линейчатые атомные спектры. Правда, при значительном давлении пары металлов (например Hg, 2п и др.), равно как и благородные газы, также излучают полосатые спектры, но, как показывают разнообразные исследования, при этих условиях в парах образуются нестойкие соединения типа Hg2, Пег, HgH, Сзо и т. д., т. е. молекулы, с существованием которых и связано излучение полосатых спектров. [c.744]

Вследствие электронной эмиссии в полости внутри металла образуется электронный газ. Исходя из минимума свободной энергии при равновесии, определить плотность электронного газа [n-=NI V) в полости при температуре Т, если работа выхода электрона рар >а /, а энтропия электронного газа )авна энтропии одноатомного идеального газа. [c.135]

Здесь (х) — изменение свободной энергии, обусловленное межповерхностными превращениями (исчезновение одних пар контактирующих сред и возникновение новых) Д (А, х) — изменение свободной энергии за счет смещения компонентов в слое h — толщина слоя покрытия а — среднее межатомное расстояние X — совокупность переменных, описывающих состав (в общем случае в расплав МеО погружены металл основы Mel и металлы покрытия Ме2, МеЗ,. . . ). Величина Д/ относится к одному одноатомному слою. В случае, когда в расплав погружен один металл покрытия Ме2, а растворимость металла основы пренебрежимо мала, слой покрытия следует считать однокомпонентным, и в правой части (1) будет только одно слагаемое АР , выражение для которого приводилось в работах [3], [4]. В случае, когда растворимости Mel и Ме2 в расплаве сравнимы, для АР (х) в каком-то приближении можно записать [c.37]

Большое влияние на работу выхода оказывают мономолекуляр-ные адсорбционные слои. На рис. 8.3, а показан одноатомный слой цезия, покрывающий поверхность вольфрама. Цезий является щелочным металлом. Его внешний валентный электрон связан с ядром значительно слабее, чем валентные электроны в вольфраме. Поэто- [c.209]

Из формулы (8.6) следует, что плотность термоэлектронного тока определяется температурой эмиттирующей поверхности и работой выхода. Так как обе эти величины стоят в показателе эскпонеьггы, то зависимость тока от них очень сильная. Так, повышение тем1]е-ратуры вольфрамового катода от 1000 до 2500 К вызывает увеличение тока эмиссии примерно на 16,порядков покрытие вольфрамового катода одноатомным слоем цезия, уменьшающим работу выхода с 4,52 до 1,36 эВ, вызывает увеличение плотности тока примерно па 14 порядков. Поэтому в настоящее время катоды из чистых металлов практически не применяются (кроме катодов специального назначения). [c.213]

Смотреть страницы где упоминается термин Одноатомные металлы : [c.199] [c.121] [c.423] [c.17] [c.21] [c.25] [c.25] [c.27] [c.31] [c.33] [c.35] [c.37] [c.52] [c.52] [c.266] [c.565] [c.134] [c.10] [c.126] [c.117] [c.210] [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...