Скрытая теплота парообразования значения

Вообще температура кипения возрастает с увеличением давления. Поскольку температура кипения и давление возрастают, то плотность пара увеличивается, а плотность жидкой фазы уменьшается до тех пор, пока при определенных температуре и давлении плотность и другие свойства этих двух фаз не станут идентичными. Эти значения температуры и давления определяют критическую точку. По мере приближения к критической точке свойства двух фаз становятся более близкими и энергия, требуемая для превращения вещества из одной фазы в другую, уменьшается. В критической точке скрытая теплота парообразования становится равной нулю. При температуре выше критической невозможно получить более одной фазы при любом давлении. [c.60]

Масло, благодаря более высокой температуре кипения, имеет и более высокую температуру перехода от пузырчатого кипения к конвективному теплообмену, поэтому при охлаждении в масле опасность образования трещин резко уменьшается. Однако масло, будучи более вязким и имея более низкое значение скрытой теплоты парообразования, охлаждает медленнее, чем вода. [c.292]

С возрастанием давления, как видно из рис. 9.7, увеличивается энтальпия жидкости и достигает максимального значения при критическом давлении. Скрытая теплота парообразования уменьшается с ростом давления и равна нулю при критическом давлении (и температуре), потому что в этих условиях различия между жидкостью [c.114]

МДж/кг — значение скрытой теплоты парообразования для воды при давлении, равном 0,1 МПа. [c.25]

Приведенные выше значения потери тепла с уходящими газами учитывают только физическое тепло газов, как это принято при составлении теплового баланса по низшей теплоте сгорания топлива. Однако в свете изложенных выше соображений для природного газа неправильно сводить баланс по низшей теплоте сгорания, ибо при этом не учитывается скрытая теплота парообразования уносимых с газами водяных паров, которая в данном случае может быть полезно использована и составляет значительную величину — до 12%. [c.32]

Значения действительной потери тепла с уходящими газами (т. е. с учетом потери со скрытой теплотой парообразования водяных паров и при сведении теплового баланса по высшей теплоте сгорания газа) приведены на рис. 2-4. Полученные кривые с достаточной для практики точностью описываются уравнением [c.32]

Естественны поэтому попытки изыскания других рабочих веществ, кроме водяного пара, имеющих высокую начальную температуру насыщения при невысоком относительно давлении, а также возможно высокое значение отношения скрытой теплоты парообразования к теплоемкости жидкой фазы. [c.528]

При дальнейшем подводе тепла повышается температура жидкости. При 100 С энтальпия жидкости на 100 ккал больше энтальпии жидкости при 0°С. Здесь мы снова достигаем точки, где энтальпия может возрастать без изменения температуры, и еще раз замечаем изменение-внешнего вида вещества, в то время как возрастает его энтальпия. В этом случае некоторая часть вещества превращается в пар. Соотношение между жидкостью и паром может изменяться за счет нагревания или охлаждения, но никакое нагревание или охлаждение (в определенных пределах) не может вызвать изменения температуры. Когда энтальпия возрастает на 539 ккал сверх ее числового значения для жидкости при 100° С, вся масса воды превратится в пар и дальнейшее нагревание приведет к росту температуры. Изменение энтальпии между жидкой и паровой фазами при заданном давлении и неизменной-температуре называется скрытой теплотой парообразования. Жидкость при давлении в 1. аг и при температуре 100° С, из которой выделяется пар и которая может находиться в равновесии с паром-в любых соотношениях, является примером насыщенной жидкости. Пар . который образуется из жидкости и с которым жидкость может находиться в равновесии, называется насыщенным паром. Последующее нагревание ведет к повышению температуры пара, который в этом случае называется перегретым паром. [c.31]

Термодинамический анализ показывает, что для обеспечения высокого к. п. д. цикла необходимо иметь малое отношение расхода жидкости к расходу пара и большое отношение скорости инжектирующего потока пара к скорости инжектируемой жидкости. Для получения высокого к. п. д. цикла желательно использовать металл с низким значением произведения плотности жидкой фазы на скрытую теплоту парообразования. Из всех жидких металлов минимальную величину этого произведения имеет цезий. [c.101]

Средняя температура испаряемой воды и среднее значение скрытой теплоты парообразования [c.291]

Скрытая теплота парообразования определена Риделем [2.56 для одной температуры 290,40 К и для И температур И. А. Павловой [2.21] методом адиабатического калориметра. Погрешность определения г оценена в 0,1 % [2.56], и в 0,1—0,2 % в [2.21]. При 290,40 К значения по данным [2.56 и 2.21] расходятся на 0,6 кДж/кг, что составляет 0,3 %. [c.59]

При измерении количества теплоты, отданной паром, на входе теплообменных установок измеряется ее расход, температура и давление. На выходе теплообменных установок по обратной трубе течет конденсат, температура которого также измеряется. Из-за большого значения скрытой теплоты парообразования погрешности измерения температуры в меньшей мере, чем погрешности измерения расхода, влияют на погрешность определения количества теплоты. [c.365]

Графическим интегрированием экспериментальных изобар теплеем кости Ср была рассчитана энтальпия указанных веществ как в жидкой так и в паровой фазах. За начало интегрирования взята температура 25° С. Значения энтальпии при этой температуре для различных давлений рассчитаны по имеющимся Р — V — Т данным этих веществ (4—61. При этом в качестве исходных были использованы значения энтальпии жидкой фазы на линии насыщения, принятые для бензола и этилбензола произвольно равными 400 кДж/кг, а для толуола — 363,2 кДж/кг, по данным [7]. Значения скрытой теплоты парообразования были найдены по уравнению Клапейрона — Клаузиуса с использованием имеющихся экспериментальных данных по удельным объемам жидкости и пара этих веществ на линии насыщения и экспериментальных Pg — зависимостей бензола, этилбензола и толуола. [c.79]

И по нему через величины и у увязаны величины калориметрических измерений скрытой теплоты парообразования г со значениями удельных объемов пара V" и воды V. [c.10]

Значения удельных объемов пара v" и воды о, приведенные в новых таблицах, согласованы со значением р и f через фактор / и со значением скрытой теплоты парообразования по термодинамическому уравнению (9) [c.11]

Количество конденсирующегося пара при среднем значении скрытой теплоты парообразования Гп=2098 кДж/кг определим по формуле [c.121]

Поскольку скрытая теплота парообразования I является мерой притяжения между молекулами жидкости, можно ожидать, что поверхностная энергия или поверхностное натяжение Ст связано с Ь. Указанная связь на самом деле существует. Твердые тела также обладают свободной поверхностной энергией. Установлено, что ее значение аналогично значению свободной поверхностной энергии этого же материала в расплавленном состоянии. [c.25]

На рис. 3-1 приведены значения критерия качества М. для различных жидкостей при температуре насыщения в диапазоне температур 200—1750 К. Видно, что вода имеет несомненное преимущество благодаря высоким значениям скрытой теплоты парообразования и поверхностного натяжения по сравнению со всеми органическими жидкостями, такими как ацетон и спирты. При окончательном выборе рабочей жидкости, безусловно, учитываются также ее стоимость, доступность, совместимость с другими материалами, используемыми в тепловой трубе, и другие указанные выше факторы. [c.81]

Скрытая теплота парообразования г для значений от 0° С до 100° С с достаточной степенью точности может быть выражена формулой [c.340]

Удельная скрытая теплота парообразования к зависит от температуры. Эту зависимость можно определить на основании законов термодинамики. Но ввиду сложности вычислений и недостатка точных значений констант, определяя упругость паров, часто ограничиваются грубо приближенными уравнениями, построенными на основании обработки экспериментальных данных для нескольких температур. Из этих упрощенных формул наиболее известна такая [c.196]

Кроме того, в обеих таблицах приведены значения скрытой теплоты парообразования г это [c.54]

Скрытая удельная теплота парообразования г для значении t от о до 100° С с достаточной степенью точности может быть выражена формулой г та [2500— 2,3/ ) кДж/ (кг К). Если приближенно при- [c.166]

Как видно из графика, относительная величина поправок Arir к скрытой теплоте парообразования в области, удаленной от критического состояния, сравнительно невелика даже для потоков предельной плотности. Существенное значение поправки приобретают в зоне относительно высоких давлений. [c.205]

V — наибольшее значение комплекса, характеризующего неравномерность энерговыделения по высоте ТВС Я вс — высота тепловыделяющей сборки kr — коэффициент неравномерности тепловыделения по радиусу ТВС Якр — критическое давление г — скрытая теплота парообразования По — обогреваемый периметр ТВС Йт — минимальный теплогидравлический диаметр тепловой ячейки (pw) — массовая скорость теплоносителя Ibx, i — энтальпия теплоносителя на входе в ТВС и на линии насыщения. Будем считать, что выражение (2) использовалось в тепловом расчете рассматриваемой активной зоны для вычисления критической мощности наиболее теплонапряженной ТВС, определяющей предельные условия безаварийной работы реактора. Пусть эта тепловыделяющая сборка характеризуется параметрами Ятвс = 1 м v= 1,25 1,05 L, = A-[Q- м ПоЗ. = 8-10 " м. Если представить массовую скорость теплоносителя в виде (рш) = = /гшО/( твс 3600/у), где /Сш — коэффициент щайбования рассматриваемой ТВС %вс — число ТВС в активной зоне / — проходное сечение ТВС v — удельный объем теплоносителя на входе в ТВС, то при /гш=1,1 Ятвс = 400 и / = 6-10 м (pay) = G(785,5y). При изменении расхода теплоносителя через реактор в диапазоне 1000—1500 м /ч сформулированным условиям соответствует А = / к. Подставив выражение для А и (pw), а также значения перечисленных выше параметров в формулу (2), получим [c.143]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Для пояснения сказанного рассмотрим отклонения от упрощенной картины кавитационного процесса, которые наблюдаются при значительном обмене энергией между паровой и жидкой фазами. В первую очередь они проявляются в том, что при значительной теплоте испарения температура жидкости вокруг кавитационной зоны и внутри нее уменьшается. Это должно привести к увеличению эффективного значения К в зоне кавитации, так как с уменьщением увеличивается числитель выражения для К. Это уменьшение происходит только в слое жидкости, примыкающем к поверхности каверны, и важно только для этого слоя, поскольку приложенное давление возрастает по нормали к поверхности каверны. В результате каверна будет меньше при использовании жидкости с высоким давлением насыщенного пара (и плотностью), т. е. эффективное значение К местного течения будет выше, чем в жидкости с низким давлением насыщенного пара, и, следовательно, влияние каверны на рабочие характеристики гидромашины будет меньше. Это вытекает также из того, что насосы, дерекачивающие горячую воду, работают при значительно более высоких эффективных значениях /С и ст, чем вычисленные по давлению и температуре на входе в насос. Величина разности между значением К, вычисленным обычным способом, и эффективным значением К определяется не только давлением и плотностью паровой фазы, но также скрытой теплотой парообразования и удельной теплоемкостью жидкости. Из уравнения Клапейрона— Клаузиуса следует, что при одинаковом падении температур и прочих равных условиях чем больше скрытая теплота испарения и ниже удельная теплоемкость, тем больше падает давление р - [c.306]

Несколько слов следует сказать о термине теплоемкость . Этот термин, говорящий о тепловой емкости тела и своими корнями связанный с понятием теплорода, нельзя признать целесообразным, определяющим физическую сущность и особенности этой величины. Как известно, газ имеет в зависимости от характера процесса измеиения его состояни.ч бесчисленное множество теплоемкостей как положительного, так и отрицательного значений, что обычно и отмечается при рассмотрении политроппого процесса. Заметим, что понятие о теплое.мкости было введено Д. Блэком. Им было открыто, что различные виды вещества нагреваются в различной степени одним и тем же количеством субстанции теплоты . Развитие этой идеи привело к установлению удельной теплоты, или теплоемкости, вещества. Блэку же принадлежит установление понятий о скрытой теплоте плавления и скрытой теплоте парообразования. [c.26]

Теплопередача в зоне испарения. При низких тепловых потоках теплота будет переноситься к поверхности жидкости частично теплопроводностью через фитиль и заполняющую его жидкость и частично в результате естественной конвекции. Испарение будет осуществляться с поверхности жидкости. По мере увеличения теплового потока жидкость, находящаяся в контакте со стенкой, постепенно достигает перегретого состояния и в центпах парообразования будут образовываться пузыри. Они будут поглощать и уносить часть энергии от поверхности в виде скрытой теплоты парообразования и одновременно сильно интенсифицировать конвективный процесс теплоты. При дальнейшем увеличении теплового потока будет достигнуто его критическое значение (наступит кризис теплоотдачи), при котором произойдет осушение фитиля и тепловая труба потеряет свою работоспособность. [c.52]

В диапазоне температур 500—650 К могут быть использованы высокотемпературные органические теплоносители, такие как термекс и даутерм А. Обе эти жидкости представляют собой эвтектические смеси дифенила и дифенилоксида с точками кипения при атмосферном давлении около 260°С. Однако эти жидкости обладают низким поверхностным натяжением и невысокой скрытой теплотой парообразования. Как и многие другие органические соединения, дифенил легко разлагается по достижении температуры, превышающей некоторое критическое значение. Однако две данные эвтектические смеси в отличие от многих других, имеющих тот же самый рабочий диапазон температур, характеризуются точкой кипения, а не областью кипения. [c.82]

Уравнение (4.1) указывает на два различных характеристических времени, определяющих переходный режим. Первое из них, тд = Ср/ь(Гп—T )/Q2, связано с подачей тепла, необходимого для подъема температуры до окончательного рабочего значения. Для типичных тепловых труб с достаточно высокими характеристиками это время колеблется в пределах от 10 до 100 сск. Второе характеристическое время т , = Ср/ /(Лдф/ ), связано с интенсивностью передачи тепла вдоль трубы. Это время сильно зависит от процесса, определяющего эффективную теплопроводность Лдф. При низкой температуре, когда плотность пара очень мала и средний свободный пробег велик по сравнению с диаметром трубы, тепло главным образом передается только теплопроводностью, характеристическое время этого процесса обычно выше 10 сек. Когда давление пара теп лоносителя достигает значения, превышающего 10 мм рт. ст., конвективный перенос скрытой теплоты парообразования становится сравнимым по значению с теплопроводностью. Как только давление пара достигает 1 мм рт. ст., в пределах температур от 100 до 200° С совершается переход к сплошному потоку пара. Эффективная теплопроводность Лэф увеличивается во много раз, и характеристическое время тя обычно становится меньше 1 сек. [c.165]

В масле нормально работающих дизелей практически всегда содержится 0,01—0,03% воды, что значительно превышает количество, способное растворяться в масле, и свидетельствует о наличии в дизеле электролита. Поэтому на износ трущихся пар дизеля, особенно в случаях продолжительных стоянок в маневровой службе), оказывает влияние электрохимическая коррозия. Для борьбы с ней в масло вводят специальную ингибиторную присадку, 1Масла с такой присадкой получили название рабоче-конвервационных. Рассматривая масло как охлаждающую жидкость, необходимо учитывать, что теплоемкость масла в 2 раза, теплопроводность вЗ, а скрытая теплота парообразования (как известно, имеющая большое значение при охлаждении) примерно в 10 раз меньше, чем воды. Поэтому для успешного применения масла как охлаждающей жидкости необходимо увеличить скорость его движения. При расходе масла, равном 2—3% количества сжигаемого топлива, через дизель прокачивают очень большой его объем (табл. 18). Поэтому в качестве охлаждающей жидкости лучше применять маловязкое масло, так как затраты энергии на его перекачку меньше. Масло должно вымывать пыль, песок, кокс и продукты сгорания из подшипников и цилиндров в картер. С этой точки зрения менее вязкие масла легче проникают в зазоры. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...