Энергия кинетическая несжимаемой плотность

Кинетическую энергию движения несжимаемой жидкости через данный канал можно выразить через плотность о и скорость переноса, или потока, X, потому что при рассматриваемых условиях характер движения всегда один и тот же. Так как 7 необходимо меняется пропорционально р и Х , мы можем положить [c.172]

Капельные жидкости являются практически несжимаемыми средами их плотность почти не зависит от давления. Поэтому при торможении такой среды ее кинетическая энергия переходит целиком в энергию давления р/р, тогда как внутренняя энергия жидкости и ее температура остаются неизменными. При торможении потока капельной жидкости, набегающей на неподвижное препятствие, прирост энергии давления составляет [c.269]

Пусть сферический пузырек переменного радиуса a t) находится в несжимаемой жидкости с плотностью р. На расстоянии г от центра пузырька скорость г = dr/dt, которая считается положительной при направлении от центра, удовлетворяет уравнению r r = a a = A, где А — функция времени. Следовательно, полная кинетическая энергия жидкости равна [c.306]

Лагранжианы класса систем, включающих МГД-урав-нения несжимаемой идеально проводящей жидкости, явно зависят от фиксированного переносимого потоком поля, аналогично соленоидальному полю Я. Для системы с конфигурационным пространством —группой Ли G на алгебре Ли й задаются положительно определенная квадратичная форма Т (I) (отвечающая кинетической энергии), симметрический оператор инерции / й S такой, что (/ , ) = = 27 (I), и постоянный вектор ЛбЙ. называемый напряженностью магнитного поля в теле. Плотностью тока в теле называется элемент / = a//i (а —заданная положи- [c.323]

Когда жидкость течет через сужение в трубке, ее скорость возрастает, т.е. возникает прирост кинетической энергии. Для горизонтальной трубы увеличение кинетической энергии приводит к снижению потенциальной энергии давления, и, таким образом, давление в трубе будет падать. Для потоков несжимаемой жидкости, те. жидкостей, плотность которых не меняется при изменении давления, можно записать уравнение сохранения энергии для горизонтальной трубы [c.245]

Выведем зависимость мощности трения диска от параметров колеса для несжимаемой жидкости. Режим трения диска можно считать турбулентным, тогда касательное напряжение т пропорционально произведению плотности жидкости и кинетической энергии, подсчитанной по относительной скорости поверхности диска жидкости. В данном случае скорость вращения диска относительно неподвижной жидкости является окружной скоростью и, поэтому [c.111]

Здесь р — плотность резины, f(r, t) — поле внешних массовых сил, /г(г, t) — неопределенный множитель Лагранжа соответствующей голономной связи, W 4(Q) — пространство Соболева векторных функций, компоненты которых и их первые производные суммируемы в четвертой степени. На этом пространстве определен функционал потенциальной энергии деформаций резины, и в него вложено конфигурационное пространство системы, определяемое голономной связью (несжимаемость резины). Скорости точек упругого тела принадлежат пространству векторных функций Ь2(П), на котором определен функционал кинетической энергии. Заметим, что голономная связь в данном случае (условие несжимаемости резины) определена на пространстве векторных функций У з(0), [c.281]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели уравнение для турбулентной энергии в произвольной сжимаемой среде. В дальнейшем из всех эффектов, связанных со сжимаемостью, мы будем учитывать только эффект взаимных превращений кинетической энергии и потенциальной энергии расслоения по плотности, причем в соответствии с приближением Буссинеска плотность будем считать зависящей только от пульсаций температуры (но не давления). При этом жидкость можно снова считать несжимаемой (т. е. использовать уравнение диа1дха = 0) однако в уравнении для вертикальной компоненты скорости следует учесть и архимедову силу, в случае газовой среды описываемую дополнительным [c.353]

В предыдущем пункте мы рассмотрели уравнение баланса турбулентной энергии для произвольной сжимаёмой среды. В дальнейшем, однако, из всех эффектов, связанных со сжимаемостью, мы будем учитывать только эффект взаимных превращений кинетической энергии и потенциальной энергии расслоения по плотности, причем в соответствии со схемой свободной конвекции плотность будем считать зависящей только от пульсаций температуры (но не давления). При этом жидкость можно снова считать несжимаемой ( т. е. использовать уравнение [c.342]

Первый член равен плотности потенциальной энергии в волне. В плоской волне имеется только такой член. Остальные слагаемые — добавочные по сравнению со случаем плоской волны — обусловлены наличием неволновой части скорости. Последнее слагаемое — квадрат неволнового члена — всегда положительно оно равно кинетической энергии в несжимаемой жидкости при такой же временной зависимости давления. Это видно, если положить в (90.5) с = оо (и в коэффициентах, и в выражении для давления), (вреднее слагаемое—произведение волнового и неволнового членов — может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Для гармонической волны его среднее значение за период равно нулю. Для непериодического движения его среднее значение за длительный промежуток времени стремится к нулю по мере увеличения времени усреднения. Таким образом, в средних величинах нужно учитывать только первый и третий члены. Следовательно, кинетическая энергия в сферической волне в среднем больше, чем потенциальная (в плоской бегущей волне эти величины равны друг другу). [c.297]

Движущаяся сплошная вязкая среда в общем случае характеризуется распределенными физическими параметрами давлением, касательным напряжением, скоростью, плотностью, вязкостью, массой, количеством движения, кинетической энергией и т.п. Распределение конкретного физичеекого параметра в пределах потока может быть независимым или зависимым от других характеристик. При ламинарном режиме движения несжимаемой жидкости плотность и молекулярная вязкоет . являются параметрами, не зависящими от дру1их параметров движущейся сплошной среды, а распределение скоростей - параметром, зависящим от вязкости среды, касательного напряжения и координат. [c.17]

Из уравнений движения (7.29) и уравнения неразрывности (1.1) легко получается также уравнение для тензора ры ы/, отличающееся от соответствующего уравнения для несжимаемой жидкости (см. уравнение (7.3)) лишь тем, что под оц теперь надо понимать вязкие напряжения в сжимаемой жидкости. В частности, плотность кинетической энергии = /2рыаЫ в сжимаемой жидкости будет удовлетворять уравнению [c.350]

Представим себе теперь содержащий воздух сосуд, внутренность которого сообщается с внешней атмосферой через узкое отверстие или горлышко. Нетрудно видеть, что эта система способна совершать колебания, аналогичные только что рассмотренным при этом воздух в соседстве с отверстием занимает место поршня. При достаточном увеличении 5 период колебания можно сделать сколь угодно большим, и мы получаем в конечном счете такое положение вещей, когда кинетической энергией можно пренебречь всюду за исключением пространства в соседстве с отверстием, а потенциальную энергию можно вычислять так, как если бы плотность внутри сосуда была всюду одинаковой. Протекая через отверстие под действием разности давлений с двух сторон или в силу своей собственной инерции, после того как такое давле1ше перестало действовать, воздух движется приблизительно так, как это делала 6е.1 в аналогичных условиях несжимаемая жидкость, при условии, что размеры пространства, [c.171]

Уравнения движения о.т.в. для случая алгебры Ли S (D) бездивергентных векторных полей в области D п-мерного риманова многообразия, касающихся гладкого края Г, выглядят следующим образом. На D заданы плотность p(x), переносимая вместе с частицами, и произвольный потенциал внешних сил Ф(л ). Правоинвариантная риманова метрика на группе SDiff (D) несжимаемых преобразований D задается кинетической энергией [c.320]

Суммарная энергия, запасенная в гармонической сферической волне в сжимаемой среде, бесконечна плотность энергии убывает как 1/г , а объем сферических слоев одинаковой толш,ины растет при г— оо как значит, каждый такой слой добавляет к суммарной энергии в среде одинаковые слагаемые. В несжимаемой же среде суммарная энергия конечна. В самом деле, в несжимаемой среде потенциальная энергия равна нулю, а плотность кинетической энергии может быть записана в следуюш,ем виде [c.298]

Рассматривая задачу о захлопывании в несжимаемой лшдкости пустого пузырька, Рэлей [37] приравнял кинетическую энергию втекающей в пузырек радиуса К жидкости с плотностью р [c.194]

Плотность кинетической энергии Е = (1/2) >i iUuxUia в случае несжимаемых жидкостей (р = р, р ф = о) будет состоять из трех частей [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...