Разряд в вакууме

В обычных условиях дуговой разряд в вакууме не возбуждается, так как для этого необходимы высокое напряжение и наличие газов или паров металла. Однако в качестве источника нагрева при сварке можно использовать дуговой разряд в вакууме, стабилизированный струей разреженного инертного газа. Катод в таком случае представляет собой полую трубку небольшого Рис. 23.4. Схемы свободно горящей (а), диаметра из тугоплавкого мате-стабилизированной (б) и сжатой (в) дуги риала (вольфрам, тантал). Сквозь [c.452]

В тлеющем разряде в вакууме на поверхности деталей, как правило, нерастворимы и обладают хорошей защитной способностью 13]. [c.366]

Покрытия на органические стекла можно наносить в плазме газовых разрядов в вакууме. При этом тонкие покрытия на поверхности стекла получаются полимеризацией мономеров, вводимых в вакуумную установку в процессе получения плазмы разряда. Некоторые примеры получения тонких покрытий по этой технологии приведены в табл. 43.11. [c.445]

Масс-спектрография представляется весьма перспективным методом анализа чистых металлов. В качестве источника ионов можно пользоваться вольфрамовым или танталовым катодом, на который напыляется изучаемый раствор. Таким образом в алюминии были определены следы лития с помощью разбавления изотопов . Подобный метод требует последовательных анализов, в связи с чем возникает опасность загрязнения реактивами. Можно также вызвать испарение и ионизацию молекул из объема образца с помощью искрового разряда в вакууме. Последний метод уменьшает опасность загрязнения, но стабилизировать его условия трудно. [c.442]

При помощи высокочастотного газового разряда можно усилить адгезионную прочность пленок полиэтилена толщиной 200 мкм. Под действием этого разряда происходит модификация поверхности пленки полиэтилена, краевой угол уменьшается от 140 до 40°, а адгезионная прочность увеличивается от 1,5 -10 до 75 -10 Па [2401. Для усиления адгезионного взаимодействия пленки полиэтилена низкого давления применяют тлеющий разряд в вакууме [241]. С увеличением времени обработки до 9 мин адгезионная прочность увеличивается от 2 -10 до 24 -10 Па. [c.294]

Источники для наблюдения атомных и ионных спектров излучения, а также для измерения длин волн. Обычно для этих целей применяется высоковольтный (или низковольтный) конденсированный разряд в вакууме или инертных газах. [c.10]

Можно указать три области применения вакуума 1) в качестве диэлектрика конденсаторов и т. п., 2) в устройствах, где вакуум необходим для протекания основных процессов (электровакуумные приборы, ускорители заряженных частиц, электронные микроскопы и др.), 3) в приборах, использующих разряды в вакууме (вакуумные разрядники, реле). [c.84]

Разряд в вакууме. Теоретически легко показать, что разряд в вакууме может происходить только путем вырывания электронов из металла силами электрического поля. Потребный для этого градиент будет порядка 10 У см. На практике же, где идеальный вакуум не достигается,процесс идет по совершенно отличному от предсказываемого теоретически пути. Так как такой разряд очень своеобразен, то его можно условно назвать разрядом в вакууме. В пространство между электродами иногда влетает ион, где-нибудь случайно образовавшийся в трубке. Под действием приложенной разности потенциалов [c.28]

В зависимости от способа нагрева материала, подлежащего нанесению, существуют следующие разновидности получения пленок в вакууме термическое испарение, испарение электронным лучом, реактивное катодное распыление, катодное распыление в высокочастотно.м разряде. [c.106]

Откачайте разрядную трубку с полым катодом до высокого вакуума, наполните ее рабочим газом и зажгите разряд в трубке. [c.85]

В однородном поле пробой наступает практически мгновенно по достижении определенного напряжения Unp. Между электродами возникает искра, которая при достаточной мощности источника напряжения может перейти в электрическую дугу. Для газов установлен закон Пашена при неизменной температуре пробивное напряжение газа зависит от произведения его давления р на расстояние d между электродами Un-p = f(pd). На рис. 23.1 эта зависимость представлена для воздуха и водорода. Для каждого газа характерно существование минимального значения пробивного напряжения при определенном значении pd (для воздуха 327 В при pd = 665 Па-мм). Минимальное пробивное напряжение некоторых других газов. В аргон 195 водород 280 углекислый газ 420. Если иметь в виду пробой на переменном напряжении, то приведенные данные относятся к амплитудным значениям. Как видно из рис. 23.1, при давлении, близком к нормальному (0,1 МПа), и реальных межэлектродных расстояниях произведение pd таково, что рабочая точка для воздуха находится на правой ветви кривой Пашена. Поэтому с увеличением р или d t/np растет, а при уменьшении их — снижается. Левая ветвь соответствует разреженным газам, так как меж-электродные расстояния порядка 0,001 мм при атмосферном давлении на практике не применяются. Для повышения Unp газовых промежутков используют как повышение давления (обычно до 1,5 МПа), так и глубокое разрежение газа (вакуум). При значительном снижении давления газа (левая ветвь кривой Пашена) Unp растет из-за затруднения образования газового разряда вследствие малой вероятности столкновения заряженных частиц с молекулами. Но рост не беспределен при давлениях порядка 10 —10- Па (10- —10— мм рт. ст.) газовый разряд переходит в вакуумный. Вакуумный же пробой обусловлен процессами на электродах, и поэтому Unp в вакууме зависит от материала и состояния поверхности электродов [13, 14]. [c.545]

Поэтому при некоторых условиях возможно появление разрядов в виде искрений или дуг, горящих на поверхности тигля, что при определенных обстоятельствах может представлять опасность для нормальной работы печи. Наиболее существен этот вопрос при плавке в вакууме. [c.67]

Очистку деталей проводят промывкой в специальных растворителях, ультразвуком, в разряде электрического тока, нагревом деталей в вакууме, в атмосфере водорода или инертного газа. [c.179]

Дуговой разряд в вакууме изучен применительно к вакуумной дуговой плавке (ВДП), в которой он является основой рабочего процесса. В момент, следующий за зажиганием дуги (еще в первый полупериод изменения тока), на расходуемом электроде и шихте возникают так назъшаемые катодные и анодные пятна и дуга -горит между горячими точками электродов. [c.67]

Идея использования электрической энергии для освещения появилась еще у первых исследователей гальв нического электричества. В 1801 г. Л. Яг. Тенар, пропуская через платиновую проволоку электр ическгш ток, довел ее до белого накала. В 1802 г. русский физик В. В. Петров получив впервые электрическую дугу, заметил, что ею может быть освещен темный покой . Тогда же он наблюдал электрический разряд в вакууме, сопровождавшийся свечением [17]. Несколько лет спустя английский ученый Г. Дэви также высказывал мысль о возможности освещения электрической дугой. Таким образом, в экспериментальных работах начала XIX в. уже были выявлены три принципиально разные возможности электрического освещения, реализованные позднее в лампах накаливания, дуговых и газоразрядных осветительных приборах, однако до практического их освоения было тогда далеко. [c.53]

Поливинилхлорид Полиэтилен Натуральные волокна Плазма тлеющего разряда в вакууме. Использу1от фильтр из кварцевого или теплостойкого стекла, помещаемого между плазмой и обрабатываемым материалом Улучшаются химическая, тепло-, из-носо- и грибостой-кость, адгезионная прочность, механическая прочность и коррозионная стойкость [c.457]

Для срока службы масел, работающих без замены при высоких напряженностях электрического поля, определяющим является их поведение в условиях воздействия частичных разрядов. При этом характер превращений в масле и их конечные результаты зависят от окружающей масло среды. На первых стадиях этих превращений в условиях присутствия рас творенных или свободных воздуха (кислоро да) и активных окислителей происходит их по глощение, при достаточной интенсивности ко торого возможно появление разрежения, кото рое может даже ускорить дальнейшее разни тие частичных разрядов. В вакууме или при наличии азота под воздействием частичных разрядов все масла выделяют газ с интенсив ностью, зависящей от химического состава структуры и соотношения компонентов масла [c.76]

Трехокись ЗеОз удалось получить синтезом в высокочастотном разряде в вакууме. При обычной температуре она представляет собой бесцветное кристаллическое вещество с удельным весом 3,6 г/см , которое плавится без разложения при 118° С в прозрачную бесцветную жидкость [180, 181]. По более поздним данным температура плавления чистого SeOg равна 120,9 0,5° С [182]. [c.167]

При расстояниях, больших 100 мм, характер газового разряда сохраняется при понижении рк до 25—50 Па-мм. При меньших рЪ, возникает разряд в вакууме, обусловленный процессами на электродах. При меньших расстояниях между электродами переход от газового типа разряда к вакуумному может наступить прп больших значениях рк. Характерным для разряда в вакууме является значительная зависимость пробивного напряжения от свойств материала и состояния поверхности электродов (микрорельефа), наличия на поверхности различных пленок инородных включений, адсо йиро-ванных газов и т. п. В связи с этим для иовышения разрядного напряжения и получения сопоставимых результатов измерений требуется тщательная предварительная обработка электродов, их полировка, обезгаживание, тренировка многократными пробоями в вакууме. Различным характером подготовки электродов объясняются значительные расхождения в результатах определения пробивных напряжений в вакууме у различных исследователей. Зависимость пробивного напряжения в вакууме от расстояния между электродами выраЖаюг эмпирической формулой [c.83]

Один из полученных таким методом слитков молибдена весом 50 кг показан на рис. 3-3-1 В. Для его получения были исполь-зс ваны установки, подобные изображенным на рнс. 3-5-3 и 9-2-6В. На дно медной. изложницы помещается пластина толщиной 15 лиг изготовленная из литого молибдена. Между это11 пластиной и электродо-м, представляющим собой прессованный, а иногда и слабо спеченный молибденовый штабик, возбуждается дуговой разряд в вакууме порядка 0 >мм рт. ст., для чего электродом слегка касаются пластины. Плавление электрода происходит сравнительно быстро. Так, для получения слитка диаметром 140 мм и длиной 300 мм (вес около 50 кг) требуется всего 40 мин. Напряжение дуги меняется от 30 до 60 в, в зависимости от поперечного сечения и материала электрода, сила тока составляет 1 ООО— [c.55]

Для образования И. п. необходимо получить достаточное кол-во ионов, ускорить их и соответствующим образом направить их движение. В ионных источниках ионы получают путём ионизации атомов и молекул электронным ударом (см. Ионизация), поверхностной ионизации, фотоионизации, автоионизации и т. п. Мощным источником ионов явл. электрич. разряд в вакууме (низковольтный дуговой разряд, высокочастотный разряд). Ускорение и формирование ионов в пучок производится системой ионных линз (см. Электронные линзы). При большой интенсивности И. п. для предотвращения их расширения, связанного с образованием объёмного заряда, применяются ионные линзы спец. конструкций. В части И. п., находящейся вне зоны воздействия электрич. полей, при определ. условиях может наступить компенсация положительного объёмного заряда ионов [c.231]

К настоя1щему времени существуют три основные группы методов получения аморфных материалов а) нанесение на подложку путем распыления (испарение в вакууме, напыление, электролитическое осаждение, осаждение в разряде и т. д.) 6) быстрое охлаждение расплава (превращение капли или тонкой струи расплава в пленку или ленту и охлаждение за счет теплообмена с металлической подложкой, раздробление жидкого металла газовой струей и охлаждение образовавшейся массы в газовом потоке, жидкой среде или на твердой поверхности, вытягивание микропровода в стеклянной оболочке, расплавление поверхности лазерным или электронным пучком и охлаждение за счет теплообмена с нерасплавленной частью материала и т. д.) в) ионная имплантация. [c.274]

Обеспечение удовлетворительных условий процесса нанесения покрытий успешно достигается методами физического осаждения в вакууме. Наиболее отработаны для производственных процессов ионновакуумные технологии нанесения покрытий из плазмы электрического разряда с холодным катодом, основанные на методе конденсации ве-п(ества в вакууме с ионной бомбардировкой, [c.248]

В самом начале XIX в. при первых исследованиях действий и проявлений гальванического тока были открыты три возможных метода преврап1 ения электрической энергии в световую, которые и стали принципиальной основой построения электрических источников света. Это — нагревание проводника током, дуговой разряд между угольными электродами и разрядное свечение в вакууме. Прошло, однако, несколько десятилетий, прежде чем эта проблема получила дальнейшую экспериментальную разработку и продвижение в практику, и лишь с появлением электромашинного генератора 3. Т. Грамма (1870 г. началось интенсивное развитие электрического освеш ения. [c.137]

В исиарительно-ионных насосах активные пленки создаются путем термического испарения в вакууме накаленной титановой проволоки или штабика. В магниторазрядных насосах титан распыляется бомбардировкой ионами, образованными газовым разрядом. [c.51]

Ионное осаждение в вакууме отличается от предыдущего метода тем, что пары осаждаемого металла или сплава ионизируются в плазме тлеющего разряда, в котором катодом слум<ит испаряемый материал, а анодом — подложка. Нагрев производят различными методами. Пары металла попадают в плазму при сравнительно высоком давлении (0,1—1,0 Па) инертного газа (Не, Аг, Кг). При этом происходит ионизация паров, ионы ускоряются электрическим полем, поток ионов осаждается на подложке. Этот метод — разновидность плазменного напыления. [c.140]

Критериальные условия и вероятность пробоя. Критериальный параметр Ak=U/t (см. раздел 1.1), соответствующий равновероятности пробоя в параллельной системе сред и численно равный крутизне фронта косоугольного импульса напряжения, в значительной степени определяется тремя главными факторами видом горной породы, видом oкpyжiaющeй частицу разрушаемого материала внешней среды, формой импульса напряжения. В меньшей степени Ак зависит от геометрии электродов, величины разрядного промежутка и соотношения размеров разрядного промежутка и разрушаемого твердого тела. Особо отметим роль внешней среды. Важнейшей функцией среды является ограничение возможности развития разряда по поверхности материала, чем создаются благоприятные возможности для внедрения разряда в толщу твердого тела. Чем выше диэлектрические свойства внешней среды, тем проще реализуется процесс внедрения разряда в твердое тело. Наиболее предпочтительными в этом отношении являются минеральные масла и наиболее доступным является дизельное топливо как наиболее дешевое. В меньшей степени, но все же достаточно эффективно процесс реализуется и в воде. При более жестких условиях внедрение разряда в твердое тело достижимо также в вакууме, газовой или парогазовой среде. С ухудшением диэлектрических свойств точка равнопрочности сравниваемых сред смещается влево и численное значение критериального параметра Ак увеличивается. На импульсах с линейным нарастанием напря)кения (импульсы косоугольной формы) критериальный параметр Ак тождественен крутизне фронта импульса напряжения, и на основе обширного материала по электрической прочности различных горных пород оценка Ак имеет значения 200-500 кВ/мкс для системы горная порода - минеральные масла и 2000-3000 кВ/мкс для системы горная порода - вода . Применение данного критерия правомочно в достаточно широком диапазоне разрядных промежутков 10" -10 м и для геометрии электродов, свойственных технологическим устройствам разрушения пород. При другой форме импульсов напряжения параметр Ак корректируется коэффициентом, учитывающим форму импульса, в частности, на импульсах напряжения прямоугольной формы с наносекундным фронтом снижается на 20-30%. [c.35]

Ряд материалов (закаленные стали содержащие легко летучие элементы сплавы) прокаливать в вакууме нельзя. В этом случае после тщательной промывки образцов окончательную очистку можно осуществить тлеющим разрядом (ионной бомбардировкой) по методике, описанной В В. Карасевым и Г. И. Измайловой [12]. Нами применялась установка, основой которой послужил насос Комовского . Необходимое разря--жение создавалось под колпаком форвакуумным насосом. Источником тока служил однополупериодный выпрямитель, обеспечивающий получение апряжения 700 б сила тока поддерживалась приблизительно равной 25 миллиамперам. Образцы на специальной подставке помещались между электродами из листового алюминия, установленными на расстоянии 90 мм друг от друга. Для обеспечения очистки всей наружной [c.69]

В качестве источников излучения в В. с, служат газовые разряды, электрич. искры, рептг. трубки, а также плазма, образующаяся в вакууме при фокусировке лющного импульсного лазерного излучения на твёрдую мишепь. Важным способом получетЕя спектров в В. с. является пучково-плёночный метод, в к-ром атомные или ионные спектры возбуждаются при прохождении через тонкую фольгу пучка быстрых ионов. Лбе. стандартом интенсивности в В, с. является синхро-тронное и-злучение. [c.236]

Смотреть страницы где упоминается термин Разряд в вакууме : [c.559] [c.115] [c.238] [c.135] [c.64] [c.43] [c.91] [c.198] [c.466] [c.466] [c.134] [c.50] [c.120] [c.87] [c.140] [c.238] [c.134] [c.224] [c.156] [c.263] [c.444] [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...