Очко 58, XIV я-компонент 389, XII

Специальное замечание следует сделать о компонентах единичного тензора 1. Согласно уравнениям (1-3.17) — (1-3.20), эти компоненты представляют собой скалярные произведения векторов естественного и дуального к нему базисов. [c.26]

При анализе полей течения типа, описываемого уравнением (7-3.2) (с малым числом е и вычислениями, проводимыми с точностью до первого порядка малости по е), можно вывести соотношения, связывающие некоторые интегралы (по интервалу О < S < оо) компонент тензора X и производные материальных функций основного течения. Такие соотношения называются соотношениями согласованности и могут быть получены при помощи постулата, что любое течение с предысторией постоянной деформации можно представить в виде суперпозиции подходящих малых возмущений и некоторого течения с предысторией постоянной деформации того же самого типа. Пусть /с и N определяют основное течение с предысторией постоянной деформации, а /с + еАг и N — возмущенное течение с такой же предысторией. Простые вычисления показывают, что возмущенное течение удовлетворяет уравнению (7-3.2), если G определяется в виде [c.274]

На прямой ОС напряжения 01 = 02 = 3 = 00, компонента 0М = =У о. Компонента ОМ", лежащая в D-плоскости, равна о. Таким образом, имеем [c.252]

В направлении, перпендикулярном к магнитному полю, спектральный аппарат обнаружит первоначальную частоту у, соответствующую колебанию заряда параллельно магнитному полю, т. е. излучение, представляющее собой я-компоненту два других излучения с частотами у + Ау, у — Ау соответствуют колебанию зарядов перпендикулярно к магнитному полю (о-компоненты). [c.624]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Определим положение точки А х, у, z) до деформации радиус-вектором г. После деформации точка А х, у, г) переместится в положение А (х, у, z ), определяемое радиусом вектором г. Вектор АА =г —г= = U( , V, со) назовем вектором смещения, и, V, (О — компоненты вектора смещения по осям х, у, z. Очевидно, что [c.120]

Следует заметить, что углы и Оу — компоненты векторов [c.97]

Полуплоскость, к границе которой приложена распределенная сила. Примем ось Хг за границу полуплоскости и направим ось Х внутрь этой полуплоскости. Допустим, что на границе Xi = 0 заданы Г21 = 0 и 7 п = р(х2) и на полуплоскость не действуют массовые силы. Будем считать, что при х - оо компоненты тензора напряжений стремятся к нулю. В решении (6.240) интегральные постоянные А В определятся из граничных условий [c.169]

Кососимметричный тензор ( >( ) можно представить вектором о, компоненты которых связаны соотношениями (см. l .31)s [c.13]

Нетрудно видеть, что это решение соответст вует волновой функции Ч (72.40) при а О компоненты Р з = 4 1 и Ф4 == Т2 малы по сравнению с 4 1 = 4 3 и 4 2 = 4 4. Таким образом, решение (72.396) относится к волновой функции (72.40). Эту формулу удобно путем замены I + I переписать в виде [c.398]

Плоскость поляризации поляризатора А представлена на рис. 100, а для удобства прямой тп, перпендикулярной ОА. Компоненты колебаний, которые пропускаются призмой А, направлены вдоль оси От и, в соответствии с уравнениями (е), будут [c.166]

О -компонента, а через правую границу уносится [c.237]

Для примера на рис. 2.30 показан фрагмент дерева изделия. Обычно на экране монитора рядом с названием компонента структуры высвечивается также присвоенный ему код. Выбор любого компонента (узла дерева) позволяет, во-первых, получать в появляющихся окнах требуемую информацию о компоненте, во-вторых, раскрывать для компонента, являющегося сборкой, следующий по иерархии фрагмент, в котором данный компонент будет представлен уже корневым узлом. [c.294]

Это правило носит название правила отбора . При этом если Д/ = 0, то испускается линия, поляризованная прямолинейно, с колебаниями вдоль направления поля (так называемая тг-компонента), а при Lm = 1 — линии, поляризованные по кругу, по ходу и против хода часовой стрелки, с колебаниями в плоскости, перпендикулярной Н (о-компоненты). Это правила отбора ведет к тому, что в магнитном поле любая линия расщепляется на три составляющих, средняя из которых (Д/ге = 0) остается не смещенной и поляризована прямолинейно, а крайние (Д/№ = 1) смещены на частоту [c.41]

Тип II. Переход J- J—1 gj > gj . Число тс-компонент снова равно 2J—1, число а-компонент равно 2(27— 1). Из тс-компонент наиболее интенсивны опять центральные компоненты из о-компонент в данном случае наиболее интенсивны самые внешние компоненты. При малом значении разности gj — по сравнению со значениями самих множителей Ланде gj и gj-, получается характерная картина расщепления, схематически изображенная на рис. 200, а и на рис. 200,6 для случая линии Fg Gg с = 1,500 7—1 = 5, gj i 1,367. Снова при увеличении разности gj — gj- компоненты разных групп перекрываются, и расщепление теряет характерный вид. [c.371]

Тип III, Переход J—>J. Для этого типа по правилам интенсивностей группе 7с-компонент центральные компоненты наименее интенсивны, каждой из групп о-компонент наиболее интенсивны средние компоненты [c.371]

Один из множителей Ланде g отрицателен тогда о-компоненты могут быть расположены ближе к центру, чем -компоненты. Примером может [c.372]

X 4044,14 А расщепляется на одну it- и одну о-компоненту. Обе эти компоненты также сдвигаются в сторону больших длин волн на величину, пропорциональную Е . На рис. 212 приведены экспериментальные данные [c.387]

О — компоненты вектора напряжения вне контура X, окружающего кончик трещины [c.230]

Для простоты представления движений тела полезно, кроме сил, которые мы до сих пор рассматривали и которые действуют на частицы тела, ввести другие силы, распределенные по его поверхности. Эти силы называют давлениями Давление, действующее на элемент поверхности тела, подобно движущей силе, приложенной к точке ему присущи некоторая величина и некоторое направление. Мы будем говорить о компоненте давления по известному направлению, его моменте вращения относительно некоторой оси, его работе для известного перемещения в том же смысле, как о силе такого рода, который мы до сих пор рассматривали. Давление пропорционально величине элемента поверхности, к которому оно относится. [c.97]

Проблема Кеплера ). В проблеме Кеплера частица с массой т притягивается к неподвижной точке О (или отталкивается от нее) с силой, обратно пропорциональной квадрату ее расстояния г до точки О. Пусть направленная к точке О компонента этой силы равна ( х — поло- [c.103]

Понятие о напряжении, действующем на некоторой площадке, проходящей через точку тела, было дано во II главе. Там было отмечено, что напряжение зависит как от координат точки, через которую проходит площадка, так и от ориентации площадки. Было введено понятие о компонентах напряжения и дано правило знаков для них. [c.381]

Тензор, например, второго ранга о компонентами ац символически обозначают соответствующей заглавной жирной буквой А или а, а также путем записи его компонент в круглых скобках, т. е. а ). Таким образом, можно встретить следующие обозначения тензора вто poip ранга [c.393]

Например, для тензора третьего ранга (Я( й) градиентом, обозначаемым V [atjk) или grad а ь), является тензор четвертого ранга о компонентами [c.406]

Интегралы ALl , АТ вычисляются по формулам (3.1.25 ), причем Т(0), Т(о), ТСо) заменяются соответственно на АТ(о), АТ(о), АТ о). Компоненты корректирующего тензора имеют вид (3.1.42), компоненты тензора А (Г) — вид (3.1.43), компоненты тензора кинетических напряжений разгрузки (Г)раагр — ВИД (3.1.44). Напряжение, скорость частиц и плотность материала стержня в области возмущений х разгрузки вычисляются по формулам (3.1.45). [c.245]

Таким образом, величины о / — компоненты тензора напряжений являющегося тензором II ранга. Число компонент этого тензора равно 9, однако в соответствии с соотношениями (8.1) только S из них независимы. Это означает, что тензор напряжений — симметричный и, как любой симметричный тензор II ранга, он может быть с помощью преобразования координат приреден к главным осям. Относительно этих осей недиагональные компоненты тензора обратятся в нуль, и он приобретет вид. [c.189]

Для наложения двух состояний чистого сдвига (одного, отвечающего направлению г, и другого — отвсчяющего направлению ri) мы можем воспользоваться кругом Мора (рис. 59, б), который в этом случае имеет радиус, равный численному значению интенсивности сдвига А. Выбирая в качестве осей т и ст два диаметра, один из которого DD параллелс1[ г и другой FF , перпендикулярен г, получаем графическое представление чистого сдвига, отвечающего направлению г. Радиусы F и Fj представляют главные напряжения А и — А, составляющие угол л/4 с радиусом г в точке /И, соответственно с этим состоянием чистого сдвига. Радиус D представляет касательное напряжение —А па плоскости тп, перпендикулярной к г. Для любой плоскости nijTii, наклоненной под углом Р к тп (рис. 58, о), компоненты напряжения определятся координатами о и т точки окружности с углом G D, равным 2(i. [c.121]

П. Л. Капица, П. Г. Стрелков и Э. Я. Лаурман наблюдали эффект Зеемана на узком дублете Be II 2 Sl/2 — 2 /2, 3131,06 3130,42 А ) в полях до 300 ООО 9. Результаты их наблюдений для о-компонент даны на рис. 197. Интенсивность крайних компонент с и спадает с возраста- [c.364]

Расстояние между наиболее интенсивными о-компонентами обозначим через 2/ (см. рис. 199). По правилам интенсивностей для данного типа расщепления наиболее интенсивные о-компоненты возникают при переходах между уровнями, характеризуемыми максимальными значениями l ytmax —Следовательно, положение наиболее интенсивных о-компонент относительно середины будет определяться соответственнр величинами [c.370]

Множитель Ланде одного терма является небольшим кратным от множителя Ланде другого терма тогда часть компонент может совпадать между собой. В качестве примера возьмем линию, возникающую при комбинировании термов Шз и I3. Для терма множитель Ланде g = а для терма I3 он равен 74- J = J = Z, то линия должна была бы расщепляться на шесть ir-компонент и двенадцать о-компонент. На самом деле ее тип рас- [c.372]

Закончим наши исследования по гидродинамике рассмотрением неко торых случаев движения несжимаемой жидкости, при которых сказывается влияние трения. Дифференциальные уравнения для таких движений мы установили уже в одиннадцатой лекции. Обозначим по-прежнему чере.ч и, V, О) компоненты скорости в момент ( в точке (х у, г), и положим [c.306]

Смотреть страницы где упоминается термин Очко 58, XIV я-компонент 389, XII : [c.631] [c.220] [c.297] [c.309] [c.20] [c.267] [c.212] [c.434] [c.332] [c.337] [c.355] [c.370] [c.370] [c.371] [c.372] [c.372] [c.534] [c.540] [c.33] [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...