Темп регулярного режима

Прологарифмировав уравнение (18.24), легко увидеть, что процесс изменения температуры во времени для различных точек пластины можно изобразить в координатах 1п8, Ро пучком параллельных прямых с тангенсом угла их наклона к оси Ро, равным —/г ь Это — так называемый регулярный режим теплопроводности, характеризующийся одинаковой скоростью изменения температуры в любой точке тела и в любой момент времени. Скорость убывания 1п 0 называют темпом регулярного режима. [c.448]

Темп регулярного режима 448 Температура абсолютная 7, 82 [c.460]

Нестационарный процесс теплопроводности, описываемый уравнением (2.213), называется регулярным тепловым режимом. Величина т = nfa/5 называется темпом регулярного режима. [c.164]

Из этого уравнения следует, что темп регулярного режима охлаждения (или нагревания) не зависит ни от координат, ни от времени, представляет собой относительную скорость изменения температуры, выражается в 1/с и в любой точке тела остается постоянным. [c.164]

Темп регулярного режима определяется геометрической формой и размерами тела, его физическими свойствами и условиями теплообмена на поверхности тела. [c.164]

Из этого уравнения следует, что темп регулярного режима постоянен для всех точек тела и характеризует относительную скорость изменения температуры ,. о i ч [c.185]

Параметры и /Па равны темпам регулярного режима тел 1 и 2, если между ними отсутствует перемычка и тела охлаждаются самостоятельно. [c.99]

Измерение темпа регулярного режима обычно проводят в следующем порядке. Тело, выполненное из изучаемого материала, нагревают в термостате, в котором поддерживается постоянная температура жидкости (рис. 3.23). Двумя термопарами, включенными навстречу друг другу, и гальванометром Г измеряют избыточную температуру в любой точке тела в различные моменты времени т. Ре- [c.228]

Это и есть основная закономерность регулярного режима, состоящая в том, что при теплообмене в регулярном режиме натуральный логарифм избыточной температуры связан со временем линейной зависимостью. Коэффициент пропорциональности [формула (4.40)] определяет темп охлаждения только для тел с равномерным температурным полем. [c.302]

Если опытным путем найти изменение избыточной температуры во времени т и построить эту зависимость в полулогарифмических координатах InO—т, то, как видно из графика рис. 16.11, темп охлаждения при регулярном режиме определяется из выражения [c.266]

В случае непостоянства коэффициента теплоотдачи за счет изменения температурного фактора Гст/Г, который имеет место при охлаждении шара, можно воспользоваться методом, рассмотренным -на с. 189. Для этого температурную кривую, полученную с помощью графопостроителя, следует разбить на 10 равных интервалов по времени (через 1 с), перестроить ее в логарифмических координатах и определить интервал, соответствующий регулярному режиму при пленочном режиме кипения. Конец интервала можно определить по резкому спаду температурной кривой, свидетельствующему о начале переходного режима кипения. Затем определить темп охлаждения на интервалах времени AT = Tj+i—т<, соответствующих регулярному режиму охлаждения при пленочном кипении, по формуле (11.16) [c.176]

Реально осуществить условие равномерности температурного поля в теле, принятое при выводе (11.14), возможно, если выполнить исследуемый образец (или калориметр) из металла. Вместе с тем при очень больших значениях коэффициента теплоотдачи а вследствие асимптотического характера зависимости т = /(а) (рис. 11.2) дальнейшее увеличение а перестает влиять на темп охлаждения т, а поэтому метод регулярного режима в этом случае становится неприемлемым. [c.188]

Величина т измеряется в 1/с и называется темпом охлаждения. При наступлении регулярного режима темп охлаждения не зависит ни от координат, ни от времени и является величиной постоянной для всех точек тела. Темп охлаждения, как это следует из уравнения (3-89), характеризует относительную скорость изменения температуры в теле и зависит только от физических свойств тела, процесса охлаждения на его поверхности, геометрической формы и размеров тела. [c.102]

Апериодический режим, описываемый формулой (3-17), называется регулярным и величина т в этом режиме — темпом нагревания (охлаждения). Как видим, отличительным признаком регулярного режима можно считать то обстоятельство, что логарифм избыточной температуры ft изменяет я с т чением времени т по линейному закону, причем темп этого изменения одинаков для всех точек пластины. Иначе говоря, относительное приращение избыточной температуры (5t>/ с течением времени не зависит ни от времени, ни от места. Такая закономерность была [c.61]

Положительное число т играет центральную роль в теории регулярного режима. Оно характеризует быстроту регулярного охлаждения (или нагревания) тела в целом независимо от скоростей изменения температур отдельных точек эти скорости могут сильно меняться от точки к точке и, кроме того, зависят от времени чтобы подчеркнуть это свойство числа иг, мы его называем темпом охлаждения (нагревания) тела. Чем больше т, тем быстрее происходит охлаждение тела. Обратная величина е = - , имеющая размерность времени, [c.27]

Из формулы (8.47) следует, что в регулярном режиме темп изменения температуры равен величине [c.129]

Число т определяет скорость изменения температуры во времени в период регулярного режима и называется темпом охлаждения. [c.80]

Величина т, называемая темпом нагревания, играет центральную роль в теории регулярного режима. Она характеризует быстроту регулярного нагревания (или охлаждения). Чем больше т, тем быстрее происходит разогрев тела. Аналогичным способом определяется темп нагревания для средней температуры тела [c.344]

Исследование коэффициента теплопроводности плохих проводников тепла. Применяя общую теорию регулярного режима к телам определенной геометрической формы, можно получить ряд частных зависимостей, связывающих темп охлаждения с искомым коэффициентом теплопроводности. Эти зависимости можно получить, если развернуть безразмерные уравнения, выражающие граничные условия применительно к неограниченному цилиндру и шару, приведенные в табл. 2-1. Для неограниченного цилиндра и соответственно шара они имеют вид [c.75]

Из изложенного выше следует, что коэффициент излучения зависит от природы, теплового состояния тела, а также от состояния его поверхности. Зависимость коэффициента излучения не только от физических свойств и температуры тела, а еще и от состояния его поверхности не позволяет отнести его к ч исто теплофизическим параметрам. Для опытного исследования коэффициента излучения пока еще не существует достаточно разработанных и установившихся экспериментальных методик. Применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический и метод регулярного режима. К недостаткам радиационного метода относится неизбежная неточность наводки приемника излучения и некоторое рассеивание лучистой энергии, падающей на спай дифференциальной термопары. Кроме того, форма образца, применяемая в этом случае, является преимущественно плоской. В калориметрическом методе также нельзя применять исследуемые образцы произвольной формы. Их форма должна допускать возможность закладки в них электрических нагревателей. При этом необходимо, чтобы утечки тепла, обусловленные концевыми потерями в образцах, были пренебрежимо малыми. К общим недостаткам обоих методов относится необходимость измерения лучистых тепловых потоков и температуры поверхности исследуемых тел. В методе регулярного режима отпадает необходимость в измерении как лучи стых тепловых потоков, так и температуры поверхности Опыт сводится лишь к определению темпа охлаждения Метод регулярного теплового режима применялся ав тором в относительном и абсолютном вариантах. В обо их случаях образцы исследуемого материала могут иметь произвольную геометрическую форму и малые размеры, [c.285]

Сопоставление формулы (4-51) и экспоненциальных зависимостей типа (4-33), описывающих процесс загрязнения, с формулами для темпа охлаждения, динамики изменения температуры и других характеристик процесса охлаждения при тепловом регулярном режиме показывает, что между этими процессами имеется известная [c.141]

Таким образом, для получения различных характеристик в интервале Ат оо кривую In 0 = / (т) следует разбить на несколько участков и определять для каждого из них свой темп загрязнения по формуле (4-51), отнеся полученное его значение к середине участка. По полученным точкам строится кривая k = f (х). Затем характеристики процесса массо- и теплопереноса определяются по выведенным выше экспоненциальным зависимостям регулярного режима загрязнения, причем для каждого интервала времени Ат берется значение k, соответствующее этому интервалу. [c.142]

Вследствие изменения темпа и отношения р при значительных колебаниях режима наблюдается некоторое отклонение от регулярного режима. [c.74]

Методы регулярного режима, разработанные школой проф. Г. М. Кондратьева, не позволяют комплексно определить все теплофизические характеристики из одного опыта. Они могут найти применение для определения коэффициента температуропроводности а высокополимеров при толщине образца от 4 мм и выше при меньшей толщине прогрев (охлаждение) образца идет настолько быстро, что трудно экспериментально с достаточной степенью точности определить темп нагрева или охлаждения т — основную характеристику регулярного режима. [c.103]

Как известно, согласно этой теории, в период регулярного режима темп охлаждения т является постоянной величиной в течение всего времени охлаждения образца (в случае, если критерий Био не меняет своего значения во времени). В телах простейшей формы (бесконечный цилиндр, пластина, шар) темп охлаждения не зависит от координат. [c.345]

Из этих равенств путем вычитания находим величину характе-ризующ,ую темп регулярного режима [c.225]

Формулы (1) позволили получить обоснованную расчетную формул ограниченного цилиндрического бикалориметра, примененного нами нр1 измерениях теплопроводности ряда масел, а форму.иы (2) — учесть суще ственпое влияние нестабильности температуры термостата за время опыт на темп регулярного режима. [c.118]

Д. А. Наринским и Б. И. Шейниным [43] была проведена экспериментальная работа по определению относительного коэффициента теплоотдачи в шаровом слое методом регулярного режима на сферических электрокалориметрах диаметром 45 мм в трубе диаметром 482 мм (iV=10) и модели зоны диаметром 1600 мм (yv = 35). По темпу охлаждения калориметров определялся средний коэффициент теплоотдачи в разных точках шаровой засыпки. Коэффициент теплоотдачи определялся также и [c.88]

Теория регулярного режима, разработанная Г. М. Кондратьевым, применима к телам любой формы. Она позволила установить связь между темпом охлаждения тела, его физическилп п геометрическими [c.399]

Теория регулярного режима позволяет получить простой и достаточно точный метод экспериментального определения теплофизи-геских свойств тел. Можно показать, что при В] -> оо темп охлаждения Шос становится прямо пропорциональным коэффициенту температуропроводности тела [c.186]

Если экспериментально определить изменение избыточной температуры во времени t и построить зависимость в полулогарифмических координатах, то из рис. 3-20 следует, что темп охлаждения в стадии регулярного режима найдетс5 как [c.103]

Основные закономерности регулярного теплового режима были подробно исследованы Г. М. Кондратьевым [40], который определил основные связи, существующие между темпом охлаждения т, с одной стороны, и физическими свойствами тела, его формой, размерами и условиями охлаждения — с другой. Это позволило разработать методы приближенного расчета нестационарных температурных полей, методы моделирования нестационарных процессов в сложных объектах, дать оценки неравномерности температурных полей в различных условиях и т. д. На основе теории регулярного режима были предложены и получили широкое распространение а практике новые методы определения теплофизических свойств веществ а, X, с, термических сопротивлений R, степени черноты тел е, коэ4х ициентов теплоотдачи а. Преимуществом таких методов является простота техники эксперимента, высокая точность получаемых результатов и малая затрата времени на проведение эксперимента. [c.243]

Теория регулярною теплового режима, будучи одним из разделом учения о теплопередаче в твердых телах, занимается вопросом об охлаждении и нагревании тел. В отличие от обычной теории теплопроводности теория регулярного режима рассматривает процесс охлаждения или нагревания не на всем его протяжении, а только в той стадии, на которую перестало влиять начальное состояние тела. Обычно в теории теплопроводности это состояние предполагается определенным, заданным, тогда как в теории регулярного режима никаких условий относительно начального состояния не ставится, причем рассматриваемый объект может быть не только однородным телом любой формы и любых размеров, но и системой, состоящей из любого числа разнородных тел. Обычная же теория теплопроводности ограничивается, как правило, изучением охлаждения и нагревания однородных тел простой формы. Основной задачей теории регулярного режима является установление зависимости между темпом охлаждения или нагревания данной системы и осредненным коэффициентом теплоотдачи между нею и внешней средой при этом не только отыски-каются общие закономерности, но и решается ряд частных практически интересных задач. [c.9]

Общая теорема, лежащая и основе теории, доказанная Буссине-ском, формулирована в гл. I, ее обобщение на случай системы-— н гл. V. В той же гл. I дана общая схема решения задачи о нахождении связи между темпом охлаждения и коэффициентом теплоотдачи. Ценность этой схемы выясняется на частных практически важных задачах, решение которых дано в гл. II и III. Теория регулярного режима однородного твердого тела получает большую общность, простоту и наглядность, если для его описания прибегнуть к критериальным величинам, чему посвящены 6, 7, 8, 9 гл. I и вся гл. IV. Введение критериев W, р и С приводит к основной теореме автора ( 5 гл. I), введение критериев S и Г) (гл. IV) открывает перспективы решения задачи о регулярном режиме тел сложных и неправильных очертаний, неразрешимой методами современного математического анализа. В гл. V дана общая схема решения задачи о регулярном режиме системы, а дялее в гл. VI она применена к рассмотрению ряда частных случаев составных тел. Некоторые частные случаи регулярного режима двухсоставных и трехсоставных тел также удалось описать при помощи критериальных величин (Б, Ж, П к k — 8и9гл. VI). [c.10]

В любом практическом приложении теории регулярного режима, связанном с экспериментом, основная операция состоит в определении темпа охлаждения т той или иной системы, того или иного кало-риметра . Теоретически говоря, для определения т следует, фиксировав какую-либо точку М системы, дождаться наступления регулярного режима и после этого измерить температуру в этой точке для двух каких-нибудь моментов времени г, и -Сд. Пусть в эти моменты она равна Mj и Ujj, пусть измерена также температура окружающей среды тогда по формуле (1.39) найдем искомое т. [c.176]

Изложенные положения о регулярном тепловом режиме в большинстве практичесюих случаев оправдываются как для простых, так и для геометрически сложных тел. Однако могут иметь место некоторые отклонения от них. Так, в [Л. 6] отмечается, что сложные тела со слабыми тепловыми связями отдельных частей в целом очень долго не входят в регулярный режим, хотя в этих частях тела и имеет место регулярный тепловой режим, причем темп охлаждения оказывается различным в зависимости от координат точки и времени. Регулярный режим может долго или вообще не наступать в телах простой геометрической формы, если начальное распределение температуры описывается второй собственной i функцией (см. табл. 2-1). Наоборот, регулярный режим практически наступает мгновенно в теле сложной формы, если начальное распределение температуры подобно первой собственной функции. Отмечая указанные особенности влияния начальных условий на время наступления регулярного режима, Дульнев Г. Н. предложил к признакам этого режима ввести дополнительное условие, состоящее в том, что избыточная температура различных точек тела при регулярном режиме сохраняет один И тот же знак (Л. 7]. Теория регулярного режима была разработана в работах Г. М. Кондратьева, Г. Н. Дульнева Л. 8] и др. Она широко используется в различных расчетах и при проведении экспериментальных исследований. [c.65]

Методы регулярного режима отличаются простотой измерительной аппаратуры и проведения опыта. При их нспользовапии основной измеряемой величиной является темп охлаждения. Для этой цели достаточно ограничиться заделкой одной термопары в произвольном месте исследуемого тела. При этом тарировка термопары не обязательна, если зависимость их термо-э. д. с. от температуры является линейной. [c.66]

Некоторый предел применимости метода регулярного режима для исследования коэффициента теплоотдачи накладывается асимптотическим характером зависимости темпа охлаждения от коэффициента теплоотдачи, в которой темп охлаждения стремится к постоянной величине. На рис. 3-11 дана зависимость темпа дхл кдения от [c.157]

На этом участке при изменении критерия Био в 1,5—2 раза р меняет свое значение на относительно небольшую величину (2—8%). Отношение р, как следует из теории регулярного режима, варьирует от единицы (если образец был предварительно равномерно нагрет) до некоторого значения р = onst в период иррегулярного режима, а затем остается постоянным в процессе охлаждения. Изменение р на 2—8%, которое может быть вызвано ростом а с температурой, весьма несущественно скажется на температурном поле внутри образца, т. е. с течением времени температурное поле остается почти подобным самому себе, что является характерной особенностью регулярного режима. Отличием от регулярного режима является нелинейность кривой 1п 0 = /(т). Однако в силу того что внешние условия теплообмена, выражаемые критерием Био, вызывают реакцию тела в виде некоторого температурного поля внутри образца и некоторой скорости его изменения, а температурное поле остается в нашем случае подобным самому себе, все точки образца имеют одинаковый темп охлаждения, который изменяется во времени. Высказанные выше соображения дают основание предполагать, что в каждый заданный момент времени, начиная с некоторого времени т, можно считать справедливым соотношения Bi = f(Kn). которые даются теорией регулярного режима Г. М. Кондратьева, причем каждому моменту времени соответствуют свои значения Bi и Кп. [c.74]

Таким образом, оценка термостойкости может быть произведена и без расчета полей температур и напряжений. Однако это не значит, что установление полей температур и напряжений не представляет практического интереса. Во-первых, зная поля температур и напряжений, можно находить пути к рациональному профилированию деталей во-вторых, заделывая в реальную лопатку одну-две термопары, можно, пользуясь установленными выше закономерностями регулярного режима, назначать фактические режимы испытаний в-третьих, можно находить из эксперимента распределение а по профилю лопатки (за исключением малых участков передней и задней кромок) при испытаниях на стендах и в двигателе. Определение а производится по известным (из эксперимента) темпам охлаждения и термофизическим константам при помощи приведенных выше зависимостей. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...