Воображаемая модель

В начальной стадии изучения курса начертательной геометрии полезно прибегать к моделированию изучаемых геометрических форм и их сочетаний. Значительную помощь оказывают зарисовки воображаемых моделей, а также их простейшие макеты. В дальнейшем надо привыкать выполнять всякие операции с геометрическими формами в пространстве на их проекционных изображениях, не прибегая уже к помощи моделей и зарисовок. Основательная проверка знаний студента может быть проведена им же самим в процессе выполнения контрольных работ. Здесь студент должен поставить себя в такие условия, какие бывают на экзамене. [c.3]

При движении жидкости между отдельными ее частицами возникают касательные напряжения внутреннего трения, которые пропорциональны относительной скорости сдвига смежных слоев (первой степени). При относительном покое жидкости касательные напряжения внутреннего трения равны нулю. Эта закономерность впервые была установлена Ньютоном, и такие жидкости принято называть ньютоновскими, или нормальными. Ньютоновская жидкость — воображаемая модель реальной жидкости, для которой продольные касательные напряжения внутреннего трения т при прямолинейном движении жидкости прямо пропорциональны градиенту скорости по [c.4]

Изучение законов движения жидкостей и решение гидродинамических задач с учетом внутреннего трения представляет собой сложную задачу. Для упрощения вводится понятие об идеальной (невязкой) жидкости. Идеальной называется воображаемая модель реальной жидкости, которая характеризуется абсолютной неизменяемостью объема и полным отсутствием вязкости. [c.5]

Однако задача об отыскании функций/1,/2,/з,/4 является столь сложной, что даже, заменяя реальную жидкость воображаемой моделью в виде идеальной жидкости, мы такую задачу часто решить не в состоянии. Кроме того, во многих случаях практики приходится сталкиваться с вопросами, когда нам нет необходимости стремиться к такой точности и подробности расчета, на которую претендует математическая механика (такое положение создается, например, когда точность исходной информации, полагаемой в основу расчета, невысока, что достаточно часто может иметь место в практике ). [c.71]

Для расчета такой действительный поток в соответствующих случаях можно заменить с некоторым приближением условным потоком ( неполной воображаемой моделью ), имеющим внешние границы такие же, как у действительного потока, и обладающим следующим свойством [c.509]

Рассматриваемое движение воды, заменяемое для расчета воображаемой моделью Вернадского, может быть описано тремя дифференциальными уравнениями одним уравнением баланса расхода и двумя уравнениями динамического равновесия. [c.513]

Рис. 20-1. Характеристики неполных воображаемых моделей жидких тел

При исследовании того или иного явления всегда необходимо себе представлять ту воображаемую модель, непосредственно подвергаемую математической обработке, которой мы предварительно заменили действительное явление (или тело). [c.624]

Воображаемая модель 151, 521 Воронка размыва 483, 484 Восходящая волна 368 Всасывающая труба насоса 223 Всасывающий клапан 200 Вторичные течения 204 Вход в трубопровод 190 Высота волны 613 [c.654]

Неполная воображаемая модель 521 Неполный гидравлический удар 364 Неравномерное движение 91, 94 Неразмывающая скорость 255 Несвободное истечение через водослив 412 Несовершенный колодец (грунтовый) 559 Неустановившееся движение 84 Нижний бьеф (НБ) 406 Нижняя критическая скорость 128 Нисходящая волна перемещения 365, 369 Нормальная глубина 283 Нормальные напряжения 22, 23, 32 Носок плотины 479 Ньютоновская жидкость 624 [c.657]

Для расчета турбулентного потока О. Рейнольдс (в 1895 г.) и Ж- Буссинеск (1897 г.) предложили заменять этот поток некоторой воображаемой моделью, представляющей собой условный фиктивный) поток жидкости, частицы которой движутся со скоростями, равными осредненным местным продольным) скоростям (и), гидродинамические же давления в различных точках пространства занятого этим потоком, равны осредненным местным давлениям р. Такой воображаемый поток будем называть осредненным П о т о к о м или моделью Рейнольдса—Буссинеска. Как видно, поперечные актуальные скорости ( д) при переходе к такой модели исключаются из рассмотрения. [c.119]

Как было указано выше, переходя от действительного турбулентного потока, представленного на рис. 4-15, а к модели Буссинеска (рис. 4-15,6), мы отбрасываем поперечные пульсационные скорости и у, которые обусловливают изменение количества движения массы М на величину б (КД) и влияют на формирование эпюры осредненных продольных скоростей. Естественно предположить, что с целью компенсировать влияние на формирование этой эпюры отброшенных пульсационных скоростей и у, нам следует ввести в воображаемую модель Буссинеска (рис. 4-15, б) для площадки 1—4 турбулентные касательные напряжения Тх такой величины, чтобы импульс сил (ИС), обусловленный этими напряжениями, равнялся бы величине б (КД), свойственной действительному потоку. Исходя из этого положения, для определения величины Тх можем написать соотношение [c.125]

Л. Прандтль в 1932 г. для гладких труб получил следующую формулу (исходя из некоторой неполной воображаемой модели см. стр. 123—124) [c.132]

Рис. 4-27. Обтекание преграды турбулентным потоком. а — действительный поток, б — осредненный поток (неполная воображаемая модель Рейнольдса—Буссинеска)

В данной главе, рассматривая главнейшие гидравлические явления, будем описывать только физическое моделирование, т. е. будем пояснять методы изучения некоторых вопросов технической механики жидкости (вопросов, которые не представляется возможным решить с достаточной точностью теоретически, основываясь на использовании воображаемых моделей) при помощи материальных моделей, образованных движущейся жидкостью. [c.467]

Содержание действия построения формообразующих частей изображения заключается в создании графической модели, максимально приближающейся по своей пространственной структуре к воображаемому или реальному объекту. Основой изображения служит базовый объем, который сначала должен быть расчленен на две-три главные части. Операция членения объема заключается в определении пропорций образующих элементов и в проведении соответствующей разметки на гранях или ребрах базового параллелепипеда. [c.109]

Следует по возможности избегать конструктивных форм деталей, требующих применения стержней и отт.емных частей на моделях (рис, 22,4, г )- Возможность свободного удаления модели из формы (без применения отъемных частей и стержней) проверяют следующим образом. Воображаемый поток лучей, перпендикулярных плоскости разъема формы, не должен давать теневых участков (рис. 22.4, г). Если невозможно обойтись без стержней, следует предусматривать технологические отверстия для надежного их крепления (рис. 22,4, d), а если возможно, то унификацию стержней. [c.464]

Предмет исследования обобщенно называют в термодинамике системой. Это любой макроскопический материальный объект, выделенный из внешней среды с помощью реально существующей или воображаемой граничной поверхности. Системой может быть изучаемый образец вещества, электромагнитное поле в ограниченном пространстве, тепловая машина и т. д. Если возникнет необходимость детализировать внутреннее строение системы, рассматривают ее макроскопические части — подсистемы. Система — это модель реального объекта исследования, отражающая его существенные для термодинамики качественные и количественные признаки. Так, способ передачи энергии через граничные поверхности задается в виде качественной характеристики — определенных ограничений на пропускную способность этих поверхностей. Если система не может обмениваться с внешней средой энергией, то ее называют изолированной, если же веществом — то закрытой. В адиабатически изолированной системе невозможен теплообмен с внешней средой, в механически изолированной — работа. Систему, которая может обмениваться с окружением веществом, а следовательно, и энергией, называют открытой системой. С той же целью, указать способ обмена энергией и веществом, применяют понятия теплового (термического), механических и диффузионных контактов. Открытая система имеет диффузионные контакты с внешней средой, а для изолированной любые контакты с ней невозможны. [c.10]

Под идеальной жидкостью понимают воображаемую жидкость, обладающую абсолютной подвижностью (т. е. лишенную вязкости), абсолютно несжимаемую, не расширяющуюся с изменением температуры, абсолютно неспособную сопротивляться разрыву. Таким образом, идеальная жидкость представляет собой некоторую модель реальной жидкости. Выводы, полученные исходя из свойств идеальной жидкости, приходится, как правило, корректировать, вводя поправочные коэффициенты. [c.23]

Для упрощения выводов формул и уравнений, а также доказательства отдельных положений в гидравлике в ряде случаев приходится прибегать к моделям жидкости. Одной из таких широко распространенных моделей является невязкая несжимаемая (идеальная) жидкость, т. е. такая воображаемая жидкость, при движении которой отсутствуют силы внутреннего трения, а также плотность которой не зависит от давления и температуры. [c.14]

Вязкая и невязкая жидкости. Воображаемую жидкость, которая характеризуется отсутствием внутреннего трения при ее движении, называют невязкой. Такой жидкости в природе не существует . Темпе менее, абстрактная модель невязкой жидкости оказывается полезной при решении теоретических вопросов и описании ряда явлений, связанных с обтеканием твердых тел и движением жидкости через некоторые установки и сооружения. [c.18]

При изложении курса гидравлики естественно возникает вопрос об используемой терминологии, об определениях различных понятий, а также о буквенных обозначениях соответствующих величин. В связи с составлением данного учебника, нами специально разрабатывалось возможное решение этого весьма важного вопроса, причем результаты этой разработки после многократного их рецензирования и консультаций со многими специалистами (относящимися к разным научным школам), были опубликованы в виде толкового словаря гидравлических терминов. При выполнении этой работы мы убедились, что профессионалы, работающие в области технической гидромеханики, и профессионалы, работающие в области математической гидромеханики, достаточно часто используют различную терминологию и разные определения для одних и тех же понятий. Оказалось, что единства терминологии и определений для различных профессий добиться практически невозможно (что, впрочем, достаточно хорошо известно). В качестве примера здесь можно привести определение для понятия жидкость в математической гидромеханике жидкость всегда определяется как сплошная среда в технической же гидромеханике мы жидкостью называем физическое тело, обладающее определенными свойствами (сплошную же среду мы рассматриваем только как модель жидкости, которой в настоящее время удобно пользоваться) идеальной жидкостью инженеры называют воображаемую жидкость, [c.6]

Турбулентные касательные напряжения не следует смешивать с актуальными напряжениями х действительного турбулентного потока. Напряжения Хт не существуют в действительном потоке они являются воображаемыми их мысленно вводят в осредненный поток (в модель Рейнольдса - Буссинеска), чтобы в определенном отношении (см. ниже) приблизить модель осредненного потока к действительности. [c.148]

Понятие осредненной скорости впервые было предложено Буссинеском (1867 г.) и развито Рейнольдсом. С помощью этого понятия действительный турбулентный поток с его беспорядочно движущимися массами жидкости заменяют воображаемой моделью потока, представляющей совокуп- [c.149]

Для расчета турбулентного потока О. Рейнольдс (в 1895 г.) и Ж. Буссинеск (1897 г.) предложили заменять этот поток некоторой воображаемой моделью, представляющей собой условный (фиктивный) поток жидкости, частицы которой движутся со скоростями, равными осредненным местным (продольным) скоростям (и), гидродинамические же давления в различных точках пространства, занятого эгтм потоком, равны осредненным местным давлениям р. Такой воображаемый поток будем называть осредненным потоком или мо-делью Рейнольдса - Буссинеска. Как видно, поперечные актуальные скорости (Ue)j при переходе к такой модели исключаются из рассмотрения, т. е. исключается из рассмотрения так называемое турбулентное перемешивание (поперечный обмен частицами жидкости между отдельными продольными ее слоями). [c.146]

Необходимо учитывать, что при желании описать то или другое достаточно сложное физическое явление (например, явление турбулентного движения жидкости) приближенной математической зависимостью, устанавливающей связь между различными характеристиками (параметрами) данного явления, часто поступают следующим образом. Сперва создают в своем воображении так называемую неполную модель данного явления (неполную в том смысле, что эта модель не полностью отражает рассматриваемое явление, несколько схематизируя, упрощая его). После этого подвергают анализу с использованием аппарата механики и математики не действительность (которая сложна и поэтому недоступна указанному анализу), а принятую неполную воображаемую модель. Именно, исходя из такой модели, и получают соответствующие расчетные зависимости и формулы. Само собой разумеется, что эти зависимости могут считаться приемлемыми только после экспериментальной их проверки (и часто после введения в них соответствующих поправочных коэффищ1ентов, учитывающих отличие принятой модели от действительности). Различные авторы при исследовании определенного явления могут принимать различные модели и получать при этом разные результаты. Само собой разумеется, что удачной моделью будет та, которая приведет нас к результатам, достаточно хорошо согласующимся с опытными данными. Иногда мы можем столкнуться с [c.151]

Рис. 4-28. Обтекание преграды урбулентным потоком а - действительный поток, б - осредненный поток (неполная воображаемая модель Рейнольдса -Буссинеска) поперечными стрелками показан поток энергии, поступающий в водоворотную зону со стороны транзитной струи в — схема изменения величины (z + р/у) вдоль стенки ef (у которой всюду и — 0)

Надо подчеркнуть следующее важное обстоятельство, которое всегда необходимо иметь в виду. Как правило, действительные явления настолько сложны, что они непосредственно не поддаются соответствующей математической обработке. Поэтому и приходится, как то отмечалось в гл. 16, пользоваться воображаемыми моделями (или иначе идеальными телами или идеальными процессами ), которыми мы предварительно заменяем действительное явление или действительное тело. Именно такими воображаемыми моделями (или идеальными телами) и являлись идеальная жидкость, поясненная в 1-3 упомянутая модель Буссинеска модель Вернадского (см. гл. 15) и модель Форхгеймера (см. гл. 17) ньютоновская и неньютоновская жидкости жидкости Бингама и Шведова и т.п. [c.624]

Значительный интерес представляют исследования М. X. Харриса. Рассматривая приток жидкости к перфорированной скважине как математическую проблему, автор изучал явление в пределах некоторой воображаемой модели, включающей часть поверхности перфорационного канала. Для такой модели решение задачи сводилось к решению уравнения Лапласа в цилиндрических координатах при специально поставленных граничных условиях. М. X. Харрис учел влияние на дебит скважины следуюпщх параметров 1) радиуса ствола скважины 2) диаметра перфорационного канала 3) глубину прострела, т. е. длину перфорационного канала 4) вертикальный интервал между соседними горизонтальными плоскостями, содержащими перфорационные отверстия 5) число перфорационных отверстий в каждой плоскости 6) соотношение между коэффициентами проницаемости пласта в горизонтальном и вертикальном направлениях. [c.224]

Будем рассматривать только турбулентное движение воды. Представим на рис. 15 1 безнапорный резко изменяющийся в плане поток воды. Для расчета с некоторым П15иближением такой действительный поток можно заменить условным потоком ( неполной воображаемой моделью ), имеющим [c.450]

К числу воображаемых модел ей относятся, например [c.466]

Обычно воображаемые модели являются непол ными они неполностью отражают действительность (в той или другой мере упрощают ее) поэтому такие модели мы часто называем идеальными телами или идеальными процессами ( идеальными в том смысле, что в природе такого рода тела или процессы не существуют). [c.466]

В отличие от воображаемой модели, материальная модель Представляе р собой воспроизведенный (в определенном масштабе) при помощи различных материальных устройств (конструкций) тот или другой процесс (или состояние жидкости), имеющий место в действительности (в натуре) с целью изучения этого процесса (или состояния). [c.467]

Незаиляющая скорость 215 Незатопленная струя 349 Неньютоновская жидкость 558 Нёподтоплённый водослив 354 Непокрытая струя 360 Неполная воображаемая модель 124 Неполный гидравлический удар 312 Неравномерное движение 73 Неразмывающая скорость 215 Несвободное истечение через водослив 356 Несовершенный колодец (грунтовый) 500 Неустановившееся движение 64 [c.586]

Рис. 49. Линии пересечения (перехода) а — на модели тройника (на отливке, при нвличии скруглений, ее изображают тонкой сплошной — воображаемая линия перехода), б —на сварном тройнике

Обратимся теперь к самому простому случаю обтекания ветровым потоком одиночного здания прямоугольного сечения высотой Н (рис. 162). Критической точкой отрыва является наветренный угол С. Наблюдая за таким течением непосредственно в гидролотке или на аэродинамической модели, а также по материалам фото- и киносъемок получаем следующую картину течения. Основной поток обтекает как бы некоторое тело овальной формы это движение можно считать потенциальным. Соответствующий спектр течения получают методами гидроаэродинамики невязкой жидкости, в частности, как комбинацию плоскопараллельного потока, источника и двух стоков ( 18). Границей указанного воображаемого тела является некоторая поверхность раздела, которая на рис. 162 показана линией С — С.. Эта линия сначала поднимается от точки отрыва, достигая приб)1изительно двойной высоты на расстоянии порядка 2,5Я, а затем постепенно опускается, пересекая плоскость отметки преграды на расстоянии около 8Я. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...