Частота световой волны

Как мы уже замечали, из-за большой частоты световой волны (10 —10 с ) все приборы, в том числе и глаз, регистрируют не мгновенное, а усредненное по некоторому времени Т значение энергии. Поэтому целесообразно вычислить среднюю энергию за время Т [c.32]

Взаимодействие фотонов с фононами (рассеяние Мандельштама — Бриллюэна). В 1926 г. Л. И. Мандельштам предсказал явление изменения частоты световых волн при рассеянии их на упругих волнах в твердых телах и жидкостях. Независимо от него это явление предсказал также фраи- [c.153]

Вероятность перехода в первом приближении метода возмущений. Возмущающим фактором для оптических переходов является световая волна. Рассмотрим поэтому гармоническое возмущение, частота со которого соответствует частоте световой волны. Пусть возмущение включается в момент /=0 и выключается в момент t—т. Найдем вероятность того, что по истечении времени т микрообъект, находившийся первоначально в п-и состоянии, окажется в т-и состоянии. [c.245]

Рассмотрим ситуацию, когда источник плоской световой волны движется со скоростью в направлении распространения, а наблюдатель Н неподвижен. Пусть скорость распространения световой волны с, а Хо — длина волны при неподвижном источнике. Наблюдатель определяет частоту световой волны, отсчитывая число периодов волны, пробегающих мимо него в единицу времени. Временной период световой волны в системе координат, связанной с движущимся источником, равен Xq = Яо/с. В неподвижной системе координат расстояние между ближайшими точками волны, имеющими одинаковую фазу, составит величину X = Хц vTq. Знак минус соответствует случаю, когда направления движения источника и распространения волны совпадают, а знак плюс берется в случае противоположных направлений. Величина к представляет истинный период световой волны, проходящей мимо наблюдателя в лабораторной системе координат. [c.278]

Для достаточно быстрых)> нелинейностей, когда времена релаксации т различных физ. величин, от к-рых зависит т, сопоставимы с обратной частотой световой волны ш" -, самовоздействие света приводит к раз,ч. эффектам генерации гармоник, вынужденному рассеянию света и др. Максимальный коэф. передачи по каналу положительной О. с. в этих случаях обеспечивается при выполнении условий резонансной связи мод (условий фазового синхронизма). [c.387]

Воспользуемся теперь формулами Планка, связывающими энергию и импульс фотона с частотой световой волны е =/гv, J =/гv/ . Эти формулы являются выражением корпускулярно-волнового дуализма света, а множитель /г представляет собой своеобразный переводной множитель от волнового описания к корпускулярному. Распределение Бозе - Эйнштейна (52.6) принимает теперь вид [c.251]

Однако опыты показывают, что это соотношение точно не удовлетворяется. Обычно даваемое объяснение заключается в том, что для очень быстрых световых вибраций действующая диэлектрическая постоянная отличается от диэлектрической постоянной, получаемой из электростатических опытов. То, что эта диэлектрическая постоянная должна в известной мере зависеть от частоты световых волн, очевидно из того опытного факта, что преломление разлагает белый свет на его цветные составляющие, так что световые волны различных длин имеют различные показатели преломления для двух данных материалов. Это явление, известное под названием дисперсии, уменьшает обычно показатель преломления по мере увеличения длины волны, и поэтому есть основания полагать, что для очень длинных волн диэлектрическая постоянная должна быть равна ее электростатической величине. [c.34]

Здесь со — исходная частота световой волны, с — скорость света, R — радиус кольцевого резонатора. Указанный частотный сдвиг, пропорциональный частоте вращения Q, регистрируется в виде биений между сдвинутыми по частоте световыми пучками. [c.234]

Кроме того, в активных диэлектриках, как и в обычных, наблюдаются отражение и преломление света, вызванные оптической плотностью среды. Как в анизотропных, так и в изотропных средах происходят рассеяние и поглощение (абсорбция) света, а при изменении частоты световой волны наблюдается дисперсия — изменение коэффициентов преломления, отражения и поглощения света. [c.27]

Гипотеза фотонов просто объясняла две главные особенности фотоэффекта зависимость числа выбитых электронов от интенсивности светового потока и зависимость энергии каждого электрона от частоты световых волн, тогда как разработанная ранее волновая теория не могла дать этому объяснения (подробнее эффект фотоэлектрического выбивания электронов будет рассмотрен в гл. 4). Измерения частоты падающих световых волн и энергии выбитых электронов позволили определить величину постоянной А и подтвердить соотношение (1) между энергией и частотой фотона. [c.16]

Условно ход реакции абсорбции (поглощения) можно записать в виде О2 / V —> о О, N2 / V —> в, где Л — постоянная Планка, V — частота световой волны. [c.379]

Наконец, мы должны установить, как в W входят положения частот отдельных мод по отношению к частотам оптических переходов в атоме. Во всей книге мы будем использовать следующие обозначения круговых частот атомов и полей со — круговая частота атомного перехода, — круговая частота световой волны в резонаторе- лазера. Из экспериментальной физики известно, что излучение атомов имеет определенную форму линии (рис. 4.10). Одиночный атом испускает свет не равномерно в пределах своей ширины линии, а в соответствии с некоторым законом распределения интенсивности. В случае лоренцевой формы линии интенсивность световой волны с частотой и центральной частотой атомного перехода со дается соотношением 2т [c.92]

Обратимся теперь к экспериментальной проверке соотношения (5.11). В табл. 1 сопоставлены экспериментально измеренные значения п и для ряда веществ (показатели преломления относятся к желтой линии натрия). Для газов, приведенных в этой таблице, закон Максвелла (5.11) хорошо согласуется с опытом. Для жидких углеводородов согласие хуже. Для воды и спиртов, а также для большинства других твердых и жидких тел наблюдаются резкие нарушения соотношения (5.11). Однако в этом нет ничего неожиданного. Дело в том, что значения е, приведенные в табл. 1, относятся к статическим электрическим полям, а значения п — к электромагнитным полям световых волн, частоты которых порядка 5 10 Гц. Диэлектрическая проницаемость е обусловлена поляризацией диэлектрика, т. е. смещением заряженных частиц внутри атомов и молекул под действием внешнего электрического поля. Для правильного сопоставления надо брать значения е, измеренные в электрических полях тех же частот. Действительно, атомы и молекулы обладают собственными частотами, так что амплитуды (и фазы) вынужденных колебаний электронов и ядер, из которых они состоят, зависят от частоты внешнего электрического поля. Особенно сильную зависимость следует ожидать в тех случаях, когда частота внешнего поля близка к одной из собственных частот атомов или молекул (резонанс ). В результате возникает зависимость показателя преломления вещества от частоты световой волны — так называемая дисперсия света. [c.38]

Новые волны вблизи квадрупольных линий поглощения. Продольные волны. До сих пор, используя разложение (8.10), мы неявно предполагали, что компоненты тензора зависят только от частоты световой волны, но не зависят от ее волнового вектора к. Как уже указывалось в п. 4.2, более общим является разложение (см. (4.24)) [c.216]

О — циклическая частота световой волны [c.13]

Здесь а—-удельная электропроводность металла, v—-частота световой волны, е — диэлектрическая проницаемость. [c.158]

Восприятие зрительной информации (как и всякого вида информации) имеет физическую основу. Так, изменение цвета воспринимается через изменение частоты световых волн, воздействующих на сетчатку глаза, яркость цвета определяется энергией световых волн, а насыщенность цвета — однородностью длин волн. [c.99]

Рассмотрим монохроматическую (т. е. имеющую одну фиксированную частоту) световую волну, распространяющуюся в направлении z декартовой системы координат [c.28]

В настоящем разделе мы рассмотрим задачу более формально, исследуя зависимость диэлектрической проницаемости среды от частоты световых волн, вызывающих смещение электрических зарядов вещества. Как показывает явление Зеемана (см. гл. XXXI), главную роль в оптической жизни атома играет электрон поэтому в дальнейшем мы для удобства будем говорить именно об электроне однако все наши рассуждения остаются в силе и для иных заряженных частиц, входящих в состав атома. В частности, при исследовании показателя преломления в области длинных волн необходимо учитывать влияние ионов, способных к сравнительно медленным (инфракрасным) колебаниям. [c.549]

Задача сводится, таким образом, к определению емещения электрона г под действием внешнего, периодически меняющегося поля при учете сил, действующих на электрон, входящий в состав атома, со стороны частей этого атома и окружающих атомов, т. е. представляет собой задачу о вынужденных колебаниях электронов. При этом следует иметь в виду, что речь идет об электронах, частоты движения которых в атоме имеют тот же порядок величины, что и частота световой волны. Только такие электроны, как будет показано ниже, испытывают достаточно большое смещение и поэтому участвуют в рассматриваемых здесь процессах. Мы будем их называть оптическими электронами. [c.550]

К такому же результату можно прийти, рассматривая рассеяние света как отражение от бегущих звуковых волн. В этом случае физической причиной расщепления является эффект Доплера. Для каждого направления в кристалле имеются две волны, бегущие во взаимно противоположных направлениях. По отношению к световой волне каждая звуковая волна может рассматриваться как зеркало, движущееся со скоростью V в направлении, определяемом углом 0. При отражении света от движущегося зеркала частота световой волны изменяется вследствие эффекта Доплера. Расчет, проведенный Брил-люэном, приводит к формуле (23.10), которая носит название формулы Мандельштама — Бриллюэна, а само явление рассеяния на гиперзвуковых волнах называется рассеянием Мандельштама — Бриллюэна. [c.124]

В работе Г. А. Смоленского и др. [24] этот вопрос исследовался на примере кристалла PbaNiNbjOg, обладающего сравнительно боль- зависимость У /2 от X- частоты световой волны для ШИМ электрооптическим эф- кристалла PbaNiNbsOe при —i90°G [c.83]

Важнейшей особенностью оптических генераторов на основе ФРК является наличие частотного сдвига До) между частотой лазерного пучка накачки и частотой световой волны, возбуждаемой в резонаторе. Впервые экспериментально наличие такого сдвига величиной порядка обратного характерного времени формирования голограммы в ФРК ( Ts ) было обнаружено именно в рассматриваемой нами здесь схеме кольцевого резонатора [6.41, 6.42]. Предложенное в двух последних работах объяснение данного эффекта, основанное на рассогласовании частот опорного и сигнального световых пучков при наиболее эффективном энергообмене в двухволновом взаимодействии на несмещенной решетке, проходит лишь для кристаллов BSO [6.42], в которых запись осуществлялась во внешнем постоянном поле. Наличие же аналогичного эффекта в BaTiOg [6.41], где за счет диффузионного механизма формируется чисто смещенная голограмма и наиболее эффективным образом двухволновой энергообмен наблюдается при равенстве частот (Аы = 0) световых пучков, заставляет предполагать наличие более общей причины, не связанной с конкретным механизмом голографической записи. [c.119]

Отдельным разделом фотометрии является спектрофотомет-рия, в которой в отличие от спектроскопии измеряются не только частоты световых волн, но и распределения интенсивностей по спектру. Еще один раздел физической оптики — цве-товедение — связан и со спектроскопией, и с фотометрией. Поскольку длина волны определяет цвет, воспринимаемый глазом, то цветоведение имеет прямое отношение к спектроскопии. Однако в настоящее время его относят к фотометрии, так как цветоведение непосредственно связано со свойствами глаза, с его способностью воспринимать разные цвета. [c.7]

Ультразвуковая и гинерзвуковая волны, рас-нространяюп(иеся в сплошной среде, создают а ней периодическую, перемещающуюся со скоростью волны структуру, па к-рой возникает отражение (рас-сеятгие) света, нричем, вследствие эффекта Доплера, происходит измепепие частоты световой волны на [c.356]

Фотоэлектричество. Фотоэлектрическое явление происходит при поглощении атомами вещества лучистой энергии и состоит в том, что поток световой энергии вырывает из металла электроны. Выведение электрона из данного Д1еталла начинается лишь с определённой частоты световых волн называемой порогом фотоэффекта. Порог фотоэффекта зависит от вещества освещаемого тела. Порог в видимой части спектра имеют щелочные металлы (литий, натрий, калий, рубидий). Скорость, приобретаемая злектро-нами при фотоэффекте, зависит лишь от длины световых волн, но не от интенсивности освещения. От интенсивности освещения зависит число электронов, отрываемых от атомов в единицу времени. Фотоэффект может происходить и иа поверхности тела (поверхностный, или внешний эффект), и внутри него (объёмный, или внутренний, эффект). Приборы, в которых происходит преобразование лучистой энергии в электрическую, называются фотоэлементами. [c.496]

С помощью различных приспособлений, например отражений, преломлений или как-либо иначе, можно наложить один световой пучок на другой. Если выполняется принцип суперпозиции (а это предполагается всюду в настоящей главе), то каждый пучок будет проходить через область перекрытия так, как если бы другого пучка не было совсем. Пусть Е1 — напряженность электрического поля, создаваемая первым пучком в произвольной точке А области перекрытия, а 2 — вторым. Согласно принципу суперпозиции, результирующая напряженность поля в той же точке Л, создаваемая обоими пучками, будет представляться векторной суммой Е == + Е . Так же ведут себя любые скалярные или векторные волны, какова бы ни была их физическая природа. Требуется только, чтобы они подчинялись принципу суперпозиции. Однако частота световых волн совсем иного порядка, чем частота, скажем, звуковых волн или волн на поверхности воды. Это Ьграничивает возможности приемников света. [c.188]

Предположим, что плоскость торца активного элемента движется со скоростью V вдоль оси резонатора (см. рис. 3.19, где штриховой линией показано сечение упомянутой плоскости). Пусть со — частота световой волны, прошедшей через движущуюся плоскость, а — частота волны, отраженной от этой плоскости. Согласно эффекту Допплера со == со Дсоо = со + 2,аю1с. (3.4.17) [c.322]

Эффект Допплера имеет место и ддя электромагнитных, в частности световых, волн, однако там он описьшается релятивистской формулой, отличной от (44.2). С ним связано уширение спектральных линий в спектрах газов тепловое движение излучающих свет атомов, наряду с другими факторами, приводит к тому, что вместо бесконечно тонкой линии, соответствуюш ей частоте излучения Уц, в спектре наблюдаются полоса конечной ширины. По наблюдению оптического эс1)фекта Допплера было обнаружено разбегание галактик, что послужило экспериментальным подтверждением модели расширяющейся Вселенной. Частоты световых волн, испускаемых удаляющимися от нас галактиками, воспринимаются земным телескопом уменьшенными и соответстеуюодяе им спектральные линии оказываются смещенными в "красную" область спектра (красное смещение). [c.142]

Согласно классич. представлениям, под действием электрич. поля световой волны эл-ны атомов или молекул совершают вынужденные колебания с частотой, равной частоте приходящей волны. При приближении частоты световой волны к частоте собств. колебаний эл-нов возникает явление резонанса, обусловливающее поглощение света. Наличие собств. частоты колебаний приводит к зависимости п от V, хорошо передающей весь ход Д. с. как вблизи полос поглощения, так и вдали от них. Для того чтобы получить количеств, совпадение с опытом, в классич. теории приходилось вводить для каждой линии поглощения нек-рые эмпирич. константы ( силы осцилляторов ). Согласно электронной теории, справедливы приближённые ф-лы [c.168]

Смотреть страницы где упоминается термин Частота световой волны : [c.517] [c.312] [c.556] [c.477] [c.321] [c.270] [c.210] [c.405] [c.292] [c.363] [c.358] [c.136] [c.459] [c.80] [c.197] [c.457] [c.157] [c.13] [c.21] [c.72] [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...