Нормальное падение звука на границу раздела

Нормальнее падение звука на границу раздела. При перпендикулярном падении звука из воздуха на поверхность воды волны, как мы видели, почти полностью отражаются, и в воздухе возникает стоячая волна. На границе раздела сред воздух вода будет пучность акустического давления р. Следовательно, амплитуда давления на границе раздела (т. е. в этой пучности) будет в 2 раза больше, чем амплитуда давления в падающей волне. Коэффициент прохождения волн из первой среды во вторую (например, из воздуха в воду) [c.276]

В случае нормального падения звука на границу раздела [c.13]

Найти коэффициент отражения по давлению и коэффициент передачи энергии при нормальном падении звука из воздуха в воду и из воды в воздух. Плотность воздуха р = = 1,29 кг/м, воды Р2 = 10 кг/м. Скорость звука соответственно с = 340 м/с, = 1480 м/с. Как изменится коэффициент передачи при косом падении волны на границу раздела сред [c.31]

Стоячая волна возникает всякий раз при нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями. Если отражение происходит от абсолютно жесткой поверхности, то, согласно граничным условиям, [c.25]

Три нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями, возникает стоячая волна (колебание, образованное двумя волнами, бегущими навстречу друг другу). На расстояниях К/2 в стоячей волне располагаются точки, в которых колебания отсутствуют (узлы) посередине между узлами располагаются точки с максимальной амплитудой (пучности). В поле стоячих волн значения А, В, и, Р при полном отражении вдвое превосходят эти значения в исходных бегущих волнах. Узлы и пучности колебательной скорости располагаются в тех же точках, что узлы и пучности смещения. Распределение звукового давления в стоячей волне также характеризуется наличием узлов и пучностей, однако положение узлов давления совпадает с положением пучностей смещения. Таким образом, узлы и пучности скорости и смещения отстоят от узлов и пучностей давления на Х/4. [c.11]

Значения коэфициента отражения энергии при нормальном падении звука на плоскую границу раздела между двумя средами приведены в табл. 4, а график этой величины — на фиг. 13 [9]. [c.25]

При нормальном падении плоской звуковой волны на границу разделов двух сред, имеющих разные плотности и скорости звука, отношение амплитуды отраженной волны Л г к амплитуде падающей волны А о определяется выражением [c.284]

В этом параграфе речь шла об электромагнитных волнах. Аналогичные явления — отражение и преломление — возникают и при падении на границу раздела сред волны иной физической природы. Например, для звуковых волн роль импеданса Z играет произведение рс плотности среды на скорость звука, и отражение будет происходить от границы между средами с различными рс. Если волна падает на границу раздела жидких или газообразных сред, в которых могут распространяться только продольные волны, расчет коэффициентов Френеля весьма прост, поскольку не требуется рассматривать волны различных поляризаций. Приравнивая звуковые давления и нормальные компоненты колебательной скорости по обе стороны границы раздела, можно получить формулы, аналогичные (7.9) [c.54]

Фокусное расстояние ультразвуковой линзы можно найти аналогично тому, как это делается для оптической линзы. Пусть плоская ультразвуковая волна нормально падает на тонкую плоско-вогнутую линзу. Положим, что после прохождения линзы все лучи, падавшие на нее параллельно главной оптической оси, соберутся в точке Р, которая является фокусом линзы. Обозначим радиус кривизны вогнутой поверхности линзы через Н пусть аир — соответственно углы падения и преломления волн на границе раздела сред 1 VI 2, ь которых скорости звука равны с и С2 (рис. 69). [c.115]

Заметим, что в соответствии с формулами (УП.8)—(VII. 15) коэффициенты отражения и прохождения практически не зависят от частоты, если не считать возможной зависимости из-за дисперсии скорости звука в релаксирующих средах. Однако эта дисперсия обычно столь мала, что она не может заметно повлиять на разность волновых сопротивлений, определяющую величину коэффициента отражения на границе с данной средой. Поэтому полученные результаты справедливы также и для немонохроматических волн со сложным спектром, в частности для ультразвуковых импульсов. В силу сказанного, относительный спектральный состав, т. е. форма огибающей импульса, не должен изменяться при отражении и прохождении изменяются лишь абсолютные значения амплитуд гармоник и высота импульса в соответствии с величиной коэффициентов отражения и прохождения. Коэффициент отражения от границы раздела сред при нормальном падении волны, очевидно, не должен зависеть и от поглощения ультразвука в этих средах. [c.147]

Д. э. можно считать также изменение частоты звука при отражении и прохождении через границу между двумя средами, к-рая движется относительно самих сред, остающихся неподвижными, напр, нри прохождении звука через фронт ударной волны в газе (характеристики газа по обе стороны фронта различны) или при распространении звука вдоль частично погружённого в жидкость стержня в процессе изменения уровня жидкости (акустич. свойства погружённой части стержня изменяются под влиянием реакции окружающей жидкости). При нормальном падении волны частоты со на движущуюся границу раздела частоты со и со" отражённой и прошедшей волн равны [c.134]

Интересдо отметить, что при падении звукового пучка на границу раздела двух сред (например, несмешивающихся жидкостей с различными плотностями pi, ра и скоростями звука i, Са) и частичном отражении и преломлении (при Pi i ipa -a, но i i) может возникнуть интересное явление, состоящее в том, что при нормальном падении из-за различия плотностей энергии ( i a), = = 5(1— i/ a) и возникает радиационная сила, направление которой [c.125]

Как видно из формул (2.18) и (2.22). на границе раздела давление в прошедшей волне будет в 1 + К раз больше, чем в падающей. Возьмем для пр шера отражение звука от границы воздух - вода при нормальном падении из воздуха. Здесь р = 1,3 10 г/см , р, = I г/см, с = 333 м/с, с, = 1500 м/с. По формуле (2.27) получаем К = I. Таким образом, амплитуда давления в воде будет в два раза превышать амплитуду давления в падающей волне. Наоборот, если волна падает из воды на границу ее с воздухом, то, учитывая малость отношения p /pi i, находим [c.32]

Изучение более близкого к реальному случая падения на границу раздела звукового импульса и учет затухания звука в слое показывают, что осцилляции коэффициентов отражения и прохождения уменьшаются по мере роста ЛДс. Это объясняется уменьшением амплитуды колебаний интерферирующих волн по мере увеличения к. При наклонном падении на границу волны с ограниченным фронтом (пучка лучей) амплитуда интерферирующей волны в слое еще быстрее ослабевает в результате переноса энергии вдоль слоя, т. е. ухода из пучка. Отсюда следует, что для оптимального просветления границы следует брать наиболее тонкий просветляющий слой кс=Кс[4 при нормальном или Л=Хс/(4соза) при наклонном падении. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...