Диаграмма импульс — время — Определе

Диаграмма импульс — время — Определе ние наибольших смещений при ударе 276, 277 [c.454]

На фиг. 3 изображена диаграмма рабочего процесса электромеханического молотка в координатах — путь, время и сила. Время х действия импульса 5 при разрядке пружин и угол а поворота кривошипа за время т, приближенно определим из условий [c.184]

Предположить, что упомянутый в задаче 2.5.2 импульс прикладывается точно в момент времени tn, когда масса достигает точки х = х излома диаграммы. Определить время tn и амплитуду последующих свободных колебаний. [c.176]

Диаграммы распространения ударных волн вначале показались ошибочными, так как ученые обнаружили в них неожиданные отклонения от теоретических данных. Однако в дальнейшем Жуковский убедился, что такие отклонения вполне закономерны и вызваны скоплениями воздуха, оставшегося в трубах от снятых манометров. Это навело исследователей на мысль, что определять расположение внутренних дефектов, так же как и пузырьков воздуха, можно с помощью прямого и отраженного ультразвукового импульса. Нужно только точно измерить время пробега ультразвуковой волны от источника возникновения до препятствия и обратно. В опубликованной работе была высказана не только идея этого метода, но и даны математические расчеты и теоретические обоснования. Таким образом, пионером ультразвуковой дефектоскопии можно считать Н. Е. Жуковского. [c.98]

На комплексной плоскости (А, iB) равенство (30) при со = со определит некоторую кривую L = L (со ), называемую диаграммой импульс — время. Свойства диаграммы И—В детально исследованы И. М. Рабиновичам, применившим ее [177] к исследованию движения упругих систем при ударе. Укажем важнейшие из этих свойств. [c.277]

Крутизна фронта откольного импульса определяется скоростью разрушения в последующие моменты времени. Предельная скорость разрушения, которая отвечает появлению откольного импульса, может бьггь достигнута по мере его развития во многих сечениях образца в разные моменты времени. Время задержки уменьшается с ростом растягивающих напряжений при распространении отраженной волны разрежения вглубь тела. На рис.5.39 показана линия предельных (в указанном смысле) состояний при отколе на диаграмме расстояние —время. Откольный импульс приходит на контролируемую свободную поверхность из точки на этой линии, где ее наклон совпадает с наклоном соответствующей характеристики, так что длительность первого импульса на профиле скорости свободной [c.226]

Полезно сравнить различные экспериментальные методы. В испытаниях на откол и при определении динамических диаграмм деформирования [156], волны напряжений являются одномерными, т. е. для измерения прочностных свойств материалов используются вполне определенные напряженные состояния. Однако при испытании на соударение условия нагружения определяются контактом поверхности с затупленным телом и реализуется сложное напряженное состояние, В методах Изода и Шарни нож маятника имитирует реальный удар по образцу в форме балки. Реальный характер соударения с внешним объектом имитируется и при баллистических испытаниях, воспроизводящих локальное неоднородное напряженное состояние в окрестности области контакта. Однако различная природа инициируемых напряженных состояний исключает возможность сравнения различных методов. В частности, не всегда можно сопоставить данные, полученные методами Изода и Шарпи. Кроме того, из-за малого размера образцов при большом времени контакта (например, 10" с) возникает многократное отражение импульса, что затеняет его волновую природу, проявляющуюся в больших образцах или в реальных конструкциях. Однако при баллистических испытаниях, когда используются тела диаметром порядка 2 см, движущиеся с большой скоростью, время контакта может составлять менее 5 х 10 с. При скорости волны 6 мм/мкс энергия удара в пластине концентрируется в пределах круга с радиусом, не превышающем 30 см. В пластине больших размеров можно получить меньшее число отражений, чем в малом образце. По мнению авторов, масштабный эффект является существенным при испытаниях на удар. Для экстраполяции экспериментальных данных на протяженные конструкции необходимо, чтобы помимо других параметров сохранялось постоянным отношение их1Ь, где т — время контакта, и — скорость волны, Ь — характерный размер. [c.315]

Таким образом, при выдергивании трубки создавался линейный мгновенный импульс. Из диаграммы определялось время достижения максимума температуры Тмакс в точках расположения термопар и по этому времени определялось Лдфф [c.113]

Теория ударных волн в жидкости с пузырьками, основанная на уравнении БКдВ, несмотря на ее ограниченность (слабые волны, распространяющиеся только в одном направлении, отсутствие отраженных волн, огрубление эффектов теплообмена), позволила получить следующий очень важный и красивый результат. Эволюция импульса заданной исходной формы в зависимости от его амплитуды и длительности, в зависимости от походного давления и физических характеристик пузырьковой среды определяется только двумя безразмерными параметрами Re и о. Указанная теория выделила различные типы возмущений волновой пакет (рис. 6.6.2,5), солитон (рис. 6.6.2, а), размазывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом (рис. 6.6.1), реализация которых определяется параметрами Re и о. В настоящее время благодаря накопленному материалу каждому типу волн можно отнести ориентировочную область на диаграмме Re, а. Такая диаграмма (V. Kuznetsov et al, 1978 [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...