Величина адсорбции распределение

Для псевдоожиженного слоя твердых частиц необходимо уточнить, что подразумевается под идеальным перемешиванием. Напомним, что при идеальном перемешивании жидкости полагают, что концентрация целевого компонента в жидкости постоянна по всему объему аппарата. Для твердой фазы нельзя считать одинаковыми концентрации целевого компонента в частицах, поэтому идеальность перемешивания твердых частиц определим следующим образом перемешивание называется идеальным, если все вероятностные характеристики частиц (среднее время пребывания, средняя величина адсорбции, распределение времени пребывания и величина адсорбции частиц) не зависят от координат и статистически не зависят друг от друга. [c.26]

Таким образом, для линейной изотермы можно вычислить математическое ожидание, не располагая информацией о функции распределения случайной величины. В случае нелинейной изотермы адсорбции (которая встречается наиболее часто) необходимо знать вид функции распределения величины адсорбции частиц твердой фазы. [c.30]

Выведем уравнение для функции распределения величины адсорбции частиц слоя. [c.30]

В соответствии с определением функции распределения случайной величины [2] функция распределения F QL,t) величины адсорбции частиц твердой фазы есть вероятность того, что величина адсорбции некоторой частицы меньше 0z,. Строго говоря, аргумент функции распределения нельзя обозначать той же буквой, что и случайную величину 0l. Однако подобная вольность в обозначении является обычной в теоретико-вероятностной и прикладной литературе и объясняется соображениями формального удобства. [c.30]

Теперь найдем массу Mz i) оставшихся в слое частиц, величина адсорбции которых за время At стала больше 0l. Так как приращение величины адсорбции частиц непостоянно по высоте слоя, при определении массы Мз 1) следует учитывать распределение частиц по высоте слоя. В соответствии с гипотезой идеального перемешивания масса Mx(x,t) оставшихся в слое частиц множества йе и находящихся в элемента слоя Ах равна [c.31]

Величина адсорбции максимальная 29 равновесная 30 сл. средняя 29, 236, 237, 243 распределение 236 [c.297]

Магний имеет минимальную величину обобщенного стати- стического момента электронов по сравнению с другими компонентами, входящими в состав бериллиевых бронз, и повышенной энергией связи с вакансиями 0,3 эВ). Первая из указанных характеристик определяет возможность адсорбции магния на внутренних физических поверхностях, а вторая — увеличенную степень пересыщения закаленного а-твердого раствора вакансиями. В итоге распад твердого раствора при старении становится практически полностью непрерывным, а его скорость уменьшается. При этом достигается большая равномерность распределения частиц выделений и растет сопротивление развитию микродеформаций. По данным испытания многих плавок бронзы, содержащей 0,1% Mg (Бр.БИТ 1,9 Мг), предел упругости (Оо оог) составляет 75—80 кгс/мм, тогда как у бронзы того же состава, йо без магния, предел упругости 0 о2= 60- -65 кгс/мм . [c.38]

Равновесную поверхностную сегрегацию О в сплавах Nb—О и Та—О наблюдали в температурном интервале 800—1700 °С. В низкотемпературной области поверхность насыщена при высоких температурах наблюдается явное уменьшение количества кислорода из-за испарения оксидов Nb. В промежуточной области температур (825—1200°С) достигается равновесие между объемом и поверхностью из этих данных можно найти коэффициент распределения (0/с) и оценить теплоту адсорбции. Величина q уменьшается от 71 до 45 кДж/моль (Nb—О) и от 79 до 28 кДж/моль (Та—О) при повышении концентрации кислорода от 0,1 до 2,3% (ат.). Измерения, проведенные методом ОЭС в сочетании с ионным распылением [10.12], показали, что сегрегация ограничена приповерхностной областью глубиной от одного до пяти монослоев. [c.129]

Зависимость от t при i ]> 40 мкс показана на рис. 7. В области t 40 МКС скорость роста частиц замедляется, и после t 1 мс достигается максимальное значение <Я>тах, которое изменяется обратно пропорционально Обе зти закономерности являются следствием уменьшения концентрации атомов. Согласно электронно-микроскопическим снимкам частиц РЬ, осевших на внутренних стенках ударной трубы, их распределение по размерам в типичном случае описывается симметричной гауссовой кривой со средним диаметром 400 А, что свидетельствует о доминирующем росте частиц, за счет адсорбции атомов, а не за счет коагуляции кластеров. Экспериментально установлена также сильная зависимость плотности кластеров iV R) от пересыщения удвоение s увеличивает iV (R) почти на порядок величины. [c.17]

Проведенные микроскопические исследования воды в действительных условиях дали представление о количестве посторонних частиц, их форме и распределении по размерам (Л. А. Эпштейн, 1946), Величина частиц оказалась много меньше той, которая требовалась для объяснения отсутствия отрицательных давлений. Анализ первичного разрыва показал, что силы поверхностного натяжения не препятствуют, а способствуют появлению полостей на вогнутых участках несмачиваемых частиц. Дальнейшее расширение пузырьков связано с адсорбцией растворенных газов. Если газы не успевают выделиться, то должны иметь место отрицательные давления, которые в некоторых опытах не были обнаружены из-за неприспособленности аппаратуры. Специальными опытами было показано, что в обычной воде, движущейся со скоростями до 30 м сек по трубке с местным сужением, существуют отрицательные давления до 4 атм. Оказалось, что в начальной стадии кавитационные и бескавитационные режимы самопроизвольно сменяют друг друга, причем чем больше величина отрицательного [c.38]

Обозначим через Qe множество частиц слоя, величина адсорбции которых меньше l, а через Qe —дополнение этого множества до множества всех частиц слоя. С целью упрощения изложения нижеследующий вывод приводится для случая 0t < < 0L (0G вых), где 0L — разновесная величина адсорбции. Согласно определению функции распределения, математическое ожидание массы частиц, составляющих множество Qe, равно M(t)F L, t). [c.30]

Заметим, что функция распределения F(0l, О является исчерпывающей характеристикой процесса адсорбции в слое, однако для практических целей чаще всего необходимо знать не распределение величин адсорбции частиц твердой фазы в слое, а только среднюю величину 0/. вых t) адсорбции частиц на выходе из адсорбера. При идеальном перемешивании 0i вых (О = 0t p(O. где L p(0—средняя величина адсорбции твердой фазы. Поэтому в дальнейшем вместо уравнения (1.3.36) для функции распределения будем рассматривать более простое уравнение (1.3.25) для средней величины адсорбции частиц. Кроме того, при проведении процедуры линеаризации удобно использовать уравнение (1.3.38). [c.236]

Распределение a x,t) концентрации сорбтива в газе и средняя величина адсорбции по частицам t p(t) могут рассматриваться как внутренние параметры объекта. Одновременно 0 .ср(О является выходной функцией адсорбера. Кроме того выходной функцией является вых (О = 00 (х. О U=i — выходная концентрация сорб-тнва в газе и М (t) —масса слоя. [c.237]

Распределение концентраций во взаимодействующих фазах в различные моменты времени показано на рис. 5.1.20 С - концентрация адсорбата в газовой фазе, кг/м Q -концентрация адсорбтива в газе на входе в аппарат С2 - минимальная концентрация адсорбтива в газе, которую еще можно определить анализом - соответствующая концентрации С2 величина адсорбции. К моменту времени Tq концентрация адсорбата в начале слоя становится равной концентрации насыщения a , близкой к концентрации а , равновесной с составом поступающего в адсорбер газа. В этот момент времени концентрация адсорбата и концентрация адсорбтива j достигаются на высоте слоя Hq. Начиная с момента времени Тд наблюдается параллельный перенос фронта адсорбции по высоте слоя. [c.473]

При трении в условиях избирательного переноса адсорбция молекул ПАВ происходит в момент его образования на поверхности, при растворении легирующих элементов, происходящего в результате хемосорбции. Так, при трении латуни о сталь в глицерине последний, химически соединяясь с цинком, образует глицерат цинка, который не десорбируется с поверхности, а образует адсорбционный слой на основном компоненте сплава— меди. Адсорбция в этом случае оказывается активированной и идет с поглощением энергии, так как переход от хемосорбирован-ного состояния к адсорбированному связан с уменьшением внутренней энергии системы. Кроме того, адсорбция оказывается распределенной на некоторую глубину слоя меди благодаря избирательному растворению анодного компонента сплава (в обычных условиях известно, что адсорбционное действие ПАВ распространяется лишь на величину, равную двум-трем параметрам кристаллической решетки). [c.96]

При больших скалывающих напряжениях величина скоплений определяется, по-видимому, характером препятствий, которые встречают дислокации в плоскости скольжения, а именно, распределением и степенью преодолимости препятствий. В монокристаллах чистых металлов сопротивление сдвигу обусловливается, в частности, взаимодействием параллельных дислокаций, лежащих в близких плоскостях скольжения, сидячими дислокациями, взаимодействием скрещивающихся дислокаций и возникновением при их пересечении уступов [201, 225], которые при последующем движении могут вызвать появление цепочек вакансий или межузловых ионов, и т. д. В поликристаллах решающую роль приобретают границы зерен [231]. В сплавах дислокации при своем движении должны преодолевать включения инородных атомов с той или иной степенью дисперсности препятствием движению служит также адсорбция на дислокациях внедренных атомов ( атмосфера Коттрелла ) [201, 232]. Особый интерес представляет взаимодействие дислокаций со свободной поверхностью кристалла [ИЗ, 117, 233]. [c.204]

Адсорбция различных анионов на никеле (в том числе сульфата, хлорида, гидроксида) может быть описана не только изотермой Темкина, но и изотермой Фрейндлиха ВС = 0". При определенных значениях параметра п (например, при п> 10) экспоненциальное распределение центров адсорбции по энергиям (изотерма Фрейндлиха) неотличимо от равномерного распределения (изотерма Темкина) [22]. В связи с этим было предложено использовать изотерму Фрейндлиха для анализа кинетики и механизма анодного растворения металлов [23]. Такой подход также позволяет связать между собой величины и т. Однако решение уравнений, получаемых при анализе трехстадийных схем, связано с рядом дополнительных допущений, так что предпочтение следует отдать изотерме Темкина. [c.23]

Обеднение хромом исследовалось косвенно и радиографическим методом, с использованием изотопа как индикатора. На радиограмме следовало ожидать наибольшего почернения в тех местах, где содержание этого изотопа, т. е. концентрация углерода, превышает его среднее содержание в образце. Однако уже после растворяющего отжига было обнаружено неравномерное распределение углерода в структуре стали — повышенная его концентрация по границам зерен (внутренняя адсорбция — см. гл. 3.2). И наоборот, не наблюдалось разницы в почернении даже после выделения карбидов хрома, что свидетельствует об ограннченном применении метода. Минимальная толщина зоны, которую можно определить авторадиографнчески по почернению, составляет 2-10" мм. Этим можно объяснить разные результаты измерений и доказать (в согласии с предыдущими данными), что даже зона, обогащенная углеродом, т. е. непрерывная сетка частиц карбидов, не превышает этой величины. Рассчитанная ширина границ при наибольшем обеднении хромом составляет 1,36-10" мм, что отвечает максимальной ширине, с которой в практике встречаются редко. Теория обеднения подтверждается термомагнитными измерениями [92], а также прямым определением на микроанализаторе с электронным зондом [3. [c.50]

Естественно, что даже абстрагируясь от электронной подсистемы твердого тела, квантово-химические расчеты для модели одноточечной адсорбции на изолированном регулярном атоме поверхности далеки от действительности. Адсорбция на центре М изменяет параметры связей этого атома с окружающими его поверхностными атомами и распределение электронов в соседних связях. Развитие вычислительной техники позволило перейти к следующему этапу расчетов хемосорбционных взаимодействий — к кластерным моделям. Полу-бесконечный кристалл в этих методах аппроксимируется кластером из небольшого числа регулярных атомов. Оптимальный размер кластера зависит не только от возможностей ЭВМ, но и определяется теми параметрами твердого тела, которые предполагается рассчитать. Так, для расчетов теплот адсорбции и эффективных зарядов можно использовать достаточно малые кластеры из десятка атомов, поскольку зависимости этих величин от размеров кластеров быстро приходят к насыщению. Наоборот, для расчета электронной структуры кластера и ее изменения при адсорбции, а также для привязки энергетического спектра кластера к зонной струтоуре твердого тела необходимо использовать большие кластеры. При этом значительные проблемы возникают с выбором краевых условий на фаницах кластера с кристаллом. [c.216]

Смотреть страницы где упоминается термин Величина адсорбции распределение : [c.303] [c.584] [c.196] [c.71] [c.472] [c.66] [c.6] [c.36] [c.207]

Динамика процессов химической технологии (1984) -- [ c.236 ]

ПОИСК

Адсорбция

Величина адсорбции

Величины Распределени

Величины Распределение

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...