Условия возбуждения и наблюдения

УСЛОВИЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ И НАБЛЮДЕНИЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ [c.542]

Варьируя условия возбуждения и наблюдения, следует добиваться того, чтобы градуировочная концентрационная кривая как можно меньше отклонялась от линейного хода, так как относительная чувствительность анализа в области пологих частей кривой может оказаться малой. [c.569]

Указанные условия возбуждения и наблюдения спектров, связанные с выбором источника света и его параметров, с выбором спектрографа и ширины его щели и выбором фотоматериалов и способами их обработки, могут изменять чувствительность от 10 ООО до 100 ООО раз. [c.593]

Режимная сеть сейсмических наблюдений жестко закрепляется на местности. При проведении наблюдений необходимо соблюдать идентичность условий возбуждения и приема упругих колебаний. В зависимости от интенсивности развития процесса и технических возможностей частота проведения режимных наблюдений колеблется от нескольких часов до 2-3 мес. [c.233]

Аналогичное явление Вуд наблюдал и в парах ртути, причем в данном случае возбуждающий свет представлял собой излучение ртути с Я = 253,7 нм. Конечно, сосуд с парами должен быть сделан из кварца и источником возбуждения должна служить ртутная линия, испускаемая, например, ртутной кварцевой лампой, горящей в таких условиях, при которых возбуждающая линия Я = = 253,7 нм достаточно резка и интенсивна (исключено поглощение возбуждающей линии более холодными слоями паров ртути, могущими скопляться в периферической части разряда). Удается наблюдать испускание и второй линии ртути Я = 185,0 нм, которая гораздо сильнее поглощается и наблюдение которой поэтому значительно труднее. [c.727]

Источник света с Кг можно охлаждать до температуры тройной точки азота и даже ниже. При таких условиях ширина линий Кг оказалась значительно меньше, чем линий Hg и d, хотя они и тяжелее Кг. Ртуть хорошо светится лишь при 10- -15° С при более низкой температуре спектр ртути теряет свою яркость и свечение прекращается, упругость паров перестает быть достаточной для возбуждения спектра. Кадмий светится при еш е более высокой температуре. Для кадмиевых источников света упругость d достаточна для возбуждения спектра лишь при 270—290° С. По теоретическим подсчетам наименьшей шириной линий обладает Кг наибольшей — d. Однако ширина линий связана и с методом возбуждения спектра. Наблюдение свечения при низких температурах — это только один из методов уменьшения влияния допплеровского уширения. Для тех веществ, у которых упругость пара чрезвычайно мала при низких температурах, есть и другие методы. При описании конструкций источников света этот вопрос будет подробно освещен. Здесь же можно сделать заключение, что ширина спектральной линии не является решающим фактором при выборе ее в качестве первичной эталонной длины волны. Гораздо важнее вопрос симметрии, а также значение расхождения между теоретически вычисленной для данных условий и экспериментально полученной шириной спектральных линий. [c.47]

В зависимости от вида полей Ей 2, , условий возбуждения среды и наблюдения возможны разнообразные модификации метода. [c.147]

С уменьшением вылета электрода улучшаются условия возбуждения дуги и повышается ее стабильность. Однако при очень малом вылете затруднено наблюдение за процессом сварки и сопло горелки быстрее загрязняется брызгами металла. Ниже приводится зависимость оптимального вылета стальной электродной проволоки от ее диаметра. [c.446]

Не менее важной особенностью метода является и возможность сохранения условий возбуждения, что позволяет создавать сложные пространственные системы наблюдений с сохранением динамических особенностей поля даже при малом числе одновременно работающих регистрирующих каналов. Высокая стабильность источника позволяет ставить перед методом достаточно сложные задачи по изучению состава пород. [c.95]

Наблюдения с неподвижным источником, В этом случае при неизменных условиях возбуждения многократно воспроизводится одно и то же волновое поле (в меру стабильности излучения). Наблюдая его в разных точках скважины с более или менее дробным шагом, можно уверенно проследить не только кинематические, но и динамические особенности волнового процесса. На монтажах волновых картин в этом случае, кро-.-. ме традиционной корреляции первых вступлений для построения годографов продольной волны, можно вести фазовую корреляцию других типов волн, следить за изменением интенсивности и формы этих волн по мере удаления от источника, оцени ть влияние на волновое поле границ раздела, пересеченных скважиной, влияние устья, забоя и т.д. [c.169]

Данные о строении SM для расчета статических поправок,как это сейчас представляется, не должны быть особенно детальными, так как при современной обработке обязательно предполагается последующая коррекция этих поправок. Как показывает теория и практика коррекции статических поправок, исходные расчетные поправки должны достаточно точно отображать низкочастотную честь истинных статических поправок, передать которую можно при сравнительно невысокой детальности наблюдений. Кроме того, при расчете статических поправок представляется возможным использовать значения вертикальных времен, в то время как при выборе условий возбуждения такой возможности, естественно, нет. [c.28]

Наблюдения СЛБО проводились со следующими параметрами АП и АИ размеры апертур в диаметре - 1500 и 1200 м, количество пунктов наблюдения - 77 и 120, расстояние между соседними пунктами - 70-100 м и 50 м соответственно. Возбуждение сейсмических волн - взрыв в одной скважине. Регистрация сейсмического волнового поля осуществлялась на сейсмостанции 5К-388, длина записи --6 с, дискретизация - 0,002 с. Точность топографической привязки пунктов наблюдения составляла 1 м в плане и 0,5 м по высоте. При проведении полевых работ выполнялось одно из основных условий мониторинга - система наблюдения в течение всего периода оставалась неизменной и перед проведением наблюдений контролировалась ее идентичность. [c.148]

Под термином вынужденные или возбужденные колебания следует понимать такие колебания, которые возникают по истечении определенного времени от начала наблюдения при действии переменной внешней нагрузки, которая предполагается перпендикулярной к оси стержня и в целях упрощения изменяющейся по гармоническому закону. При этом мы обычно вводим понятие так называемого исчезающего трения, т. е. предполагаем, что под действием трения исчезают колебания, вызванные соответствующими условиями в начале наших наблюдений, после чего трение исчезает и не оказывает никакого влияния на вынужденные колебания. В качестве примера рассмотрим случай вынужденных поперечных колебаний свободно опертой призматической балки, которые выражаются следующим дифференциальным уравнением [c.95]

По классической электронной теории, оптический электрон в атоме связан квазиупругой силой, пропорциональной его смещению из положения равновесия, так что при возбуждении он совершает колебания с определенной частотой шо. Такая система обладает сферической симметрией, т. е. колебания электрона в зависимости от начальных условий могут происходить в любом направлении. Поэтому ясно, что поляризация излучения в отдельных волновых цугах, испущенных различными атомами, зависит в точке наблюдения от соотношения амплитуд и фаз колебаний излучающего электрона по двум взаимно перпендикулярным направлениям. В общем случае поляризация излучения в отдельных цугах будет эллиптической с произвольными ориентацией и эксцентриситетом эллипса колебаний. Эти характеристики эллипса колебаний сохраняются на протяжении одного цуга, но случайным образом изменяются от одного цуга к другому. [c.60]

Эксперимент [4.36] состоял в наблюдении влияния микроволнового поля с частотой малой по сравнению с частотой перехода в соседние главные оболочки и такой напряженностью, что выполнялось условие п Р >ш (см. (4.20)). Микроволновое поле создавалось в резонаторе, через который проходил пучок возбужденных атомов. [c.94]

С помощью ВСП решают следующие сейсмические задачи уточняют природу волн, регистрируемых при наземных сейсмических наблюдениях и определяют скорость по наклонным лучам осуществляют стратиграфическую привязку регистрируемых волн изучают волны-помехи, что позволяет выбирать оптимальные условия возбуждения и приема колебаний выясняют причины плохой коррелируемости или отсутствия на сейсмограммах записей полезных волн оценивают возможности различных систем наблюдений в конкретной гйдрогеологической и инженерно-геологической ситуации. [c.108]

Особенности методики изучения ЗУС и сейсмичесгах наблюдении, проводимых с целью оптимизации условий возбуждения и повышения качества материала, изложены в I разделе работы, составленном [c.2]

Введем в бесцветное пламя бунзеновской горелки пары какого-либо металла пропитаем, например, кусочек сбеста раствором хлористого стронция и внесем такой фитиль в пламя горелки. Пламя окрасится в красный цвет, и наблюдение при помощи спектроскопа обнаружит присутствие линии стронция с к = 689,2 нм. Ни линии хлора, ни другие линии стронция при этом не обнаруживаются. Вообще говоря, в пламени можно возбудить лишь сравнительно немногие линии некоторых металлов. Объяснение этого следует искать в тех количествах энергии, которые могут сообщаться атому при столкновении с частицами, составляющими пламя (атомами, молекулами, ионами, электронами). Пламя бунзеновской горелки характеризуется температурой около 2000 К- Средняя кинетическая энергия частиц в этих условиях невелика и составляет всего около 0,20 эВ. В пламени с темпер<атурой 2000 К присутствует некоторое количество частиц с кинетической энергией, значительно превышающей среднюю энергию, ибо скорости распределены между частицами хаотически. Однако по закону распределения скоростей (закон Максвелла) число частиц, обладающих скоростями, значительно большими средней, быстро падает по мере удаления от средней ве и-чины. Поэтому число частиц, обладающих кинетической энергией больше 2—3 эВ, настолько незначительно, что практически трудно ожидать свечения атомов, потенциал возбуждения которых превышает эти величины. [c.742]

Мессбауэровская спектроскопия. Применяется эффект Мессбауэра, заключающийся в резонансном поглощении у-квантов атомными ядрами. Необходимое условие этого резонансного поглощения состоит в том, чтобы энергия, которую квант расходует на возбуждение ядра, была в точности равна разности внутренних энергий ядра в возбужденном и основном состояниях. Для наблюдения поглощения у-квантов необходимо искусственно увеличивать перекрытие линий испускания и поглощения с использованием сдвига этих линий за счет эффекта Доплера. Эффект Мессбауэра позволяет получить информацию о нарушениях в окрестности так называемых месс-бауэровских атомов, а следовательно, дает возможность изучения структуры, дефектов структуры или ее изменений. [c.160]

В период между XI Генеральной конференцией и П1 сессией Консультативного комитета по определению метра в Международном бюро мер и весов и в национальных лабораториях были повторены работы по изучению контура оранжевой линии Кг и изучены смещения длин волн в зависимости от направления наблюдения свечения в капиллярах лампы. Было установлено, что с погрешностью 1 10 , в относительной мере, длина волны линии, определяемой термами 2рю и 5ds, воспроизводилась в соответствии с требованиями, предъявляемыми к первичной эталонной длине волны при условии возбуждения спектра Кг в соответствии со специфи- [c.75]

Люминесценция в болынинстве случаев характеризуется малой интенсивностью но сравнению, наиример, с дневным рассеянным светом, н поэтому возбуждение н наблюдение ее должны происходить в возмо кно оптимальных условиях. Успех работы при исследовании фотолюдгинесцеиции очень часто связан с тем, как подготовлен объект исследования, насколько правильно выбраны источник возбуждения и приемник излучения, светофильтры, условия затемнения иомещения, располо кение установки в целом, расположение исследуемого объекта, направление наблюдения люминесценции при визуальных исследованиях—состояние адаптации глаза и т. д. [c.542]

Кроме условий возбуждения, при качественном анализе следует внимательно следить и за условиями наблюдения спектров. При фотографических методах анализа, а именно эти методы наиболее нригодпы при качественном анализе, желательно использование высокочувствительных фотоматериалов высокого качества. Проявление фотон-тастинок следует производить при оптимальных условиях, имея в виду, что плотность почернений искомых линий может лежать в области недодержек. [c.593]

Наиболее изменчивыми при проведении сейсмических наблюдений являются интенсивность и форма возбуждаемо. волны на фоне волн-помех. На их соотношение можно оказывать весьма существенное воздействие, меняя условия возбуждения. Таким образом, возбуждение сейсмических колебаний является реиэющим фактором, влиящим на качество первичных сейсмических материалов. [c.3]

Изучение параметров возбуждаемой падающей волны моает быть проведено при наблвдениях во внутренних точках среды, расположенных ниже очага возбуждения. Эти наблюдения позволяют изучить факторы, влияющие на форму суммарной падающей волны, и разработать прямой способ определения условий возбуждения, исходя из требований, предъявляемых к частотному составу возбуждаемой волны. г [c.4]

Технологические характеристики самих пунктов наблюдения (излучения и приема), их параметры и аппаратурное обеспечение остаются такими же, как и в МОГТ, что связано с необходимостью создания оптимальных условий возбуждения, приема и регистрации сейсмического волнового поля, содержащего как отраженные, так и рассеянные волны. [c.111]

Электрофизиологические эксперименты на животных, о которых сказано выше, вместе с исследованиями зрительных пигментов дали новое подкрепление теории Гельмгольца. Следует, однако, заметить, что все, о чем говорилось до сих пор, касается способности глаза различать излучения, но совсем не затрагивает всех вопросов, связанных с цветовыми ощущениями, которые связаны в значительной мере с психологией и выходят за рамки физики. В частности, важно заметить, что цветовые ощущения не связаны однозначно со спектральны.м составо.м излучений. Они зависят от предварительных воздействий (адаптация, последовательные образы), от окружения (одновременный контраст) и даже от всей обстановки наблюдений. Например, пальто человека, освещенное солнцем, кажется черным, а стена дома в тени — белой, хотя пальто в этих условиях отражает больше света, чем стена. Приведенный пример показывает невозможность связать все сложные явления зрительных возбуждений с первичным механизмом фоторецепции в сетчатке, [c.681]

В лаб. условиях наблюдения спектра водорода (напр., в алектрич. разрядах) серия Лаймана получается как в поглощении, так и в испускании, В спектре Солнца наблюдается в поглощении и серия Бальмера (что связано с возбуждением при высоких темп-рах нач. уровня jfe=2). [c.153]

Возникновение Э. п. обусловлено существованием не-прерывн010 спектра колебаний плазмы (см. Трансформация волн в плазме) и отражает наличие памяти на мик-роскопич. уровне системы о внеш. воздействии. Обращение процесса бесстолкновительной релаксации возбуждений, выявляющее эту скрытую память, происходит благодаря фазовой фокусировке мод непрерывного спектра. Диссипативные факторы (столкновения заряж. частиц, диффузия ленгмюровских плазмонов и др.), разрушающие память системы, ограничивают возможности наблюдения Э, п. В реальных условиях для обнаружения пространств. Э. п. необходимо, чтобы эффективная длина свободного пробега частиц плазмы значительно превышала расстояние от источника до точки возникновения Э. п. В случае временного Э. п. время между столкновениями частиц должно быть значительно больше интервала между импульсами, [c.647]

Условия, при которых велика вероятность резонанса без отдачи, следующие достаточно жесткая связь атомов в решетке (высокая дебаевская температура), сравнительно большая масса ядра и не слишком жесткое излучение. Этими требованиями определяется перечень возможных излучателей. Для наблюдения эффекта необходимо иметь так называемый мес-сбауэровский изотоп, обладающий у-перехо-дом с низкой энергией (ниже 150—200 кзВ) и достаточно большим временем жизни в возбужденном состоянии. В настоящее время известно большое количество мессбауэровских изотопов. Однако практически для металловедческих целей используются очень немногие (наиболее часто) 5п и ряд других. Некоторые параметры наиболее распространенных мессбауэровских изотопов приведены в табл. 8.1, [c.162]

Скрещенность светофильтров f, и по схеме V должна быть более глубокой, чем при поперечном наблюдении, так как здесь условия близки к продольному наблюдению (схема III). На всех схемах рис. 418 источник света установлен вблизи главного фокуса конденсорной линзы, которая, следовательно, посылает на лю-мйнесцирующий объект широкий пучок. Если же необходимо повысить интенсивность возбуждения, то следует источник света и исследуемый объект устанавливать примерно на двойном фокусном расстоянии от линзы, так чтобы на исследуемую поверхность падало изображение источника. [c.548]

Регистрация линейчатого излучения из плазмы позволяет определить концентрацию свободных электронов [3]. Столкновения нейтральных частиц (или ионов) с электронами приводят как к возбуждению нейтральных частиц (иоиов), так и к их девозбуждению, т. е. результативно оиределяют интенсивность липий излучения в линейчатом спектре. Дли ряда удобных для наблюдения линий в снектро излучения отдельных атомов хорошо известна зависимость иптенсивности излучения от кинетической энергии злектронов. Удобной и более простой модификацией этого метода явлиется измерение не абсолютной интенсивности излучения, а отношении интенсивностей излучения определенной пары линий. Со Стороны больших плотностей плазмы данный метод ограничен выполнением условия оптически тонкой плазмы, т. е. отсутствием поглощения на частоте излучения со стороны [c.253]

Как правило, измерения многофотонных сечений проводились так называемым относительным л-ттодом [5.1, 5.3], связанным с наблюдением насыщения выхода ионов при увеличении интенсивности излучения (т.е. при условии WT 1). Однако, как следует из этих же работ, в условиях, когда насыщен выход однозарядных ионов, образуется уже большое число двухзарядных ионов [5.53]. Сейчас уже хорошо известно, что процесс образования двухзарядных ионов в этих условиях носит каскадный характер (см. гл. VIII), т.е, двухзарядные ионы образуются при отрыве второго электрона от однозарядных ионов, ранее образованных в том же импульсе лазерного излучения, в том числе, и в возбужденных состояниях [5.54]. Тем самым число однозарядных ионов уменьшается, и величина вероятности ионизации и многофотонного сечения ионизации, измеренные в таком эксперименте, оказываются заниженными. Этот фактор лежит в пределах от 10% до 100% (гл. VIII). [c.134]

Не менее важным источником для заключений о природе холодной дуги являются данные об условиях возникновения катодного пятна при различных способах возбуждения дуги, включая рассмотренные в 12 процессы пробоя вакуумного и газового промежутков, перехода от тлеющего разряда к дуге и т. п. Как было уже отмечено, вся сумма наблюдений свидетельствует о доминирующей роли автоэлектронной эмиссии в процессе формирования холодной дуги. Из этого следует заключить, что тот же механизм эмиссии доминирует и в стационарном состоянии дуги, где плотность тока у катода, а следовательно, и напряженность электрического поля должны быть во много развыще. [c.69]

Приведенные аргументы позволяют сделать вывод, что в настоящее время имеется меньше оснований, чем когда-либо прежде, говорить о несостоятельности автоэлектронной теории холодной дуги. Конечно, в освобождении электронов из катода в какой-то мере могут участвовать и другие процессы. Ввиду высокой концентрации возбужденных атомов в области отрицательного свечения естественно допустить, что и они вносят какой-то свой вклад. Они могут действительно приобретать решакэщую роль в условиях вновь обнаруженной дуги с необычайно низкой плотностью тока. Однако если даже существование такой формы разряда будет подтверждено дальнейшими наблюдениями, вряд ли было бы разумным объявить на этом основании автоэлектронную теорию несостоятельной в той области нормальных металлических дуг с высокой плотностью тока, для которой она была первоначально предложена. Ввиду отсутствия в настоящее время каких-либо компрометирующих эту теорию данных кажется естественным оставить за ней указанную область, точно так же как за термоэлектронной теорией оставлены угольная и другие горячие дуги. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...