Общий закон сопротивления

Исследования Бернулли-и Эйлера в дальнейшем были продолжены и расширены, причем вплоть до начала XX столетия основными проблемами гидравлики являлись изучение турбулентности потока и общих законов сопротивления движению вязких жидкостей, исследование движения потока в трубах, каналах и через водосливы, изучение гидравлического удара в трубах, исследование, проблемы фильтрации жидкости через пористую среду, разработка теории размерности и подобия и т. д. При этом особое внимание уделялось лабораторному экспериментированию. [c.7]

Заметим, что закон, изображаемый формулой (42), относится только к геометрически подобным телам, и мы не имеем права распространять его на тела не подобные. Прежде часто не обращали на это внимания и применяли формулу (42) как общий закон сопротивления для всяких тел замечая, что в формулу не входит длина тела, говорили сопротивление пропорционально площади поперечного сечения и не зависит от длины тела. [c.146]

ОБЩИЙ ЗАКОН СОПРОТИВЛЕНИЯ 121 [c.121]

ОБЩИЙ ЗАКОН СОПРОТИВЛЕНИЯ [c.467]

Рис. 2.15. Изменение относительной скорости (со), ускорения ( со/ёт) и силы сопротивления (К) при падении частицы в равномерном потоке воздуха ( и = 0,5 в = 0,9 случай соо = О обозначен одним верхним штрихом соо = -0,5 - двумя штрихами) а - общий закон сопротивления в - закон сопротивления Стокса с - падение частицы без учёта сопротивления среды

Как указано выше, структура потока и механизм потерь в местных сопротивлениях и на участках равномерного движения существенно различны, а потому требуют установления частных зависимостей, пригодных для сопротивлений данного типа. Тем не менее, исходя из общих законов гидродинамики, можно установить структуру общих формул, выражающих потери в любом сопротивлении. Из этих общих формул в некоторых случаях удается получить теоретические формулы для конкретных видов сопротивлений, а в других — приходится, пользуясь опытными данными, конкретизировать формулы эмпирическими коэффициентами. [c.153]

Однако квадратичные формулы Шези и Дарси—Вейсбаха очень удобны для практических целей и целесообразны с точки зрения единообразия расчета и обычно применяются как для турбулентного, так и для ламинарного режимов. Отклонения же от квадратичного закона учитываются тем, что коэффициенты Я, и С ставятся в косвенную зависимость от скорости. Таким образом, эти формулы устанавливают только общую форму закона сопротивлений. Для определения же численного значения потери напора необходимо в каждом отдельном случае учесть, кроме того, еще и влияние всех указанных выше факторов. Этой цели служат специальные формулы для коэффициентов Я и С, которые рассматриваются ниже (см. 46). [c.137]

Для случаев, когда квадратичный закон сопротивления недействителен (обычно в нефтепроводах), упрощенные зависимости, удобные для практических расчетов, можно получить следующим образом. Будем исходить из общей формулы (6.7) и обозна- [c.222]

Исходя из степенного закона сопротивления X = ИН ", найти общее выражение для средней скорости да в зависимости от скорости напряжения сдвига к,, а также для частного случая (п — [c.65]

Замечания о вторичных задачах внешней баллистики. Как уже было сказано, качественные результаты, установленные в пп. 18—20 для основной задачи внешней баллистики в,предположении, что сопротивление / зависит только от скорости v снаряда, остаются в силе также и при законах сопротивления, в которых вместе с плотностью воздуха входит высота снаряда согласно общей формуле (26). Даже и в этом случае, так как скорость [c.112]

Частный случай вертикального падения при квадратичном ЗАКОНЕ сопротивления. Очевидно, постановка общей задачи о деривации, данная в п. 28, остается в силе также и тогда, когда требуется оценить деривацию при вертикальном (прямолинейном) выстреле или, в частности, при падении тяжелого тела, предоставленного самому себе без начальной скорости. В этом случае остается неопределенной только вертикальная плоскость ху выстрела. Если за плоскость ху примем для определенности плоскость меридиана и направим ось х к северу (и, следовательно, ось г к западу), то в формулах (54) мы должны положить Л = 0, вследствие чего получим [c.125]

Нельзя признать правильным употребление термина турбулентная фильтрация или турбулентное течение для всей области значений Re>10. В начале этой области не может быть общего нарушения устойчивости течения, возникновения незатухающей турбулентности на это указывает и меньший двух показатель степени в законе сопротивления. Правильнее, по-видимому, считать, что имеет место сильно растянутый переходный режим с локальной, а не повсеместной турбулизацией течения между частицами, в результате прогрессирующего развития отрывного обтекания их. [c.23]

В малом канале (рис. 4-7) изучалось движение сферических частиц при квадратичном законе сопротивления (п = 0) и частиц неправильной формы в области закона Стокса (п = 1). В большом канале изучалось движение частиц неправильной формы при п = == 0,5. Определялись общий к. п. д. поворота (отношение веса уловленных частиц к весу частиц, поступивших в канал) и распределение уловленных частиц по бункерам. [c.152]

Было отмечено позднейшими исследователями (Л. Шиллер и др.), что первичные возникновения этих сравнительно редких по частоте появления возмущений не оказывают влияния ни на профили скоростей в сечениях трубы, ни на общее сопротивление трубы. Только в непосредственной близости к кризису влияние этих волн становится заметным искажаются профили скоростей, изменяется закон сопротивления. [c.525]

Часто на лекциях по физике демонстрируют закон сохранения импульса системы на примере выстрела из пушки. Однако этот опыт иллюстрирует не общий закон, а лишь сохранение проекции импульса на горизонтальное направление, так как только в этом направлении не действуют силы (сопротивлением пренебрегают, сила тяжести действует по вертикали). [c.119]

Относительно общей формы закона сопротивления, которым должны обладать тела определенного вида, с современной, гидродинамической точки зрения можно заранее сказать только следующее это сопротивление вызывается разностью давлений и напряжениями трения, причем влияние разности давлений в общем случае преобладает. Эта разность может быть принята пропорциональной динамическому дав- [c.240]

Представляют интерес также работы Шези, Вентури, Дарси, Вейсбаха, Базена и Рейнольдса. Труды этих ученыхч посвящены главным образом изучению турбулентности потоков и установлению общих законов сопротивления движению вязких жидкостей, а также исследованию движения жидкости в трубах, каналах и на водосливах. Большое внимание в них уделено также разработке теории размерности и подобия и постановке лабораторных экспериментов. [c.7]

Дальнейшее развитие гидродинамика получила в ХУП1 в. в трудах академиков Петербургской Академии наук Д. Бернулли и Л. Эйлера. В XIX в. наиболее интересными и значительными были работы Шези, Вейсбаха, Вентури, Базена, Рейнольдса, посвященные изучению общих законов сопротивления движению вязких жидкостей, турбулентности потока, исследованию закономерностей движения жидкости в каналах, трубах, на водосливах и в грунтах. [c.6]

Прочность — главный критерий работоспособности для большинства деталей. Деталь не должна разрушаться или получать пластические деформации при действии на нее нагрузок. Различают статическую потерю прочности и усталостные поломки деталей. Потеря прочности происходит тогда, когда значение рабочих напряжений превышает предел текучести а,, для пластичных материалов или предел прочности ст для хрупких материалов. Это связано обычно со случайными перегрузками, не учтенными при расчетах, или со скрытыми дефектами деталей (раковины, трещины и т. п.). Усталостные поло.мки вызыва -отся длительным действием переменных напряжений, значение которых превышает характеристики выносливости материалов (например, о ,). Основы расчета на прочность и усталость были рассмотрены в разделе Сопротивление материалов . Здесь же общие законы расчетов на прочность т усталость рассматривают в применении к конкретным деталяму [c.260]

ЧТО W изменяется более медленно с увеличением Т. Это соответствует ожидаемому отклонению от релеевского закона рассеяния при высоких частотах. По-видимому, при более высоких температурах значительная доля общего теплового сопротивления определяется процессами переброса. Образец КС1, использованный де-Хаазом и Бирыасом, был загрязнен ионами Na и М ++ с концентрацией, несколько меньшей 10 на атом, причем в силу нейтральности образца каждому двухвалентному иону соответствовала дырка в решетке. Подставляя измеренное тепловое сопротивление в формулу (9.14), находим, что (S /G) составляет примерно 1,2-10 , причем суммирование производится по всем дефектам. Этот результат приб.иизительно согласуется с концентрацией загрязнений. [c.252]

Материальная течка и абсолютно твердое тело являются моделями материальных тел, представляющих собой абстракции конкретных свойств реальных физических тел. Приведенные абс1 ракцип позволяют изучить самые общие законы механического движения, что и соответствует основной задаче теоретической механи.кп. Теоретическая механика является основой для изучения последующих разделов предмета сопротивления материалов и деталей- машин, а также дисциплин спеццикла. [c.12]

Таковы предпосылки основной задачи баллистики в ее наиболее общей постановке. Имея в виду в предстоящем изложении исследовать выстрелы, при которых высота не слишком велика, мы ограничимся упрощенным предположением ji = onst, т. е. будем считать сопротивление / зависящим только от v. При этом заметим, что все качественные результаты, которые мы получим в ближайших пп. 18—20, останутся в силе также и в случае закона сопротивления вида (26) при ]1, изменяющемся с высотой, лишь бы (i. убывало при возрастании высоты полета снаряда. [c.97]

Минимальная скорость и предельная скорость. Р1нтересно, далее, уточнить, как изменяется вдоль траектории под действием сопротивления f(v) скорость снаряда необходимо, однако, заметить, что результаты, к которым мы придем, в отличие от результатов двух предыдущих пунктов (которые сохраняют свою силу при всяком законе сопротивления общего типа (26)) основаны на том, что сопротивление не зависит от высоты снаряда. [c.108]

Относительно природы самой основной задачи здесь нужно сделать одно существенное замечание. Вспомним, что если мы исключим частные законы сопротивления, плохо соответствующие действительности, то не сможем найти интегралы основной задачи точно, а определим их только приближенно, выводя из баллистических таблиц. Если некоторая функция определена посредством графика, вычерченного непрерывно механическими средствами или полученного путем графической интерполяции из какого-нибудь разрывного ряда точек, заданного в виде числовых таблиц, то интегрирование можно будет выполнить при помощи подходящих способов суммирования, с приближением, сравнимым с тем, которое имело место при построении графика. Наоборот, операция дифференцирования, поскольку требуется, чтобы от точки к точке оценивалось направление касательной, порождает неуверенность в том, что мы не придем таким путем к значительно ббльшим ошибкам. Поэтому в баллистическом случав нельзя прийти к приемлемым результатам, выводя общий интеграл уравнений (41) и (42) из интеграла основной задачи через интегралы соответствующих однородных уравнений (в вариациях). В этом случае лучше прямо получить последний интеграл, применяя к однородным уравнениям те же сгмые способы табличных и графических приближений, которые служат для решения основной задачи. [c.115]

Может, правда, показаться, что если почерпнуть истолкование из соединенных вместе теорий, то тогда этому принципу можно будет придать гораздо более широкое распространение. Ведь поскольку Лейбниц полагает, что лучи движутся тем быстрее, чем больше преодолеваемое ими сопротивление, то в этом случае скорость будет пропорциональна сопротивлению, поэтому она может быть применена в качестве его меры. Отсюда трудность, как это установлено Лейбницем, определяется произведением пройденного пути на скорость. И если это положить за наименьшее, мы получим объяснение знам. г-на де Мопертюи, согласно мнению которого количество действия должно быть выражено через то же самое произведение пройденного пути на скорость. Поэтому, поскольку это произведение действительно является наименьшим не только в движении лучей, но решительно во всех движениях и проявлениях природы, то в этом именно и состоит принцип наименьшего действия. Отсюда может показаться, будто этот самый принцип был замечен уже Лейбницем и совпадает с его принципом наиболее легкого пути. Но если бы мы даже допустили, без всякого исключения, теорию Лейбница, в которой ему угодно утверждать, что от увеличения сопротивления скорость возрастает, никто, разумеется, не подумает, что это происходит во всяком движении, чтобы с ростом сопротивления тотчас же возрастала скорость. Скорее наоборот, из бесчисленных случаев ясно видно, что от сопротивления скорость уменьшается. Поэтому следует считать, что здесь лишь случайно получилось, что принцип наиболее легкого пути совпал с принципом наименьшего действия, точно так же, как случайно выходит, что в оптике и катоптрике птолемеев принцип наименьшего пути тоже совпадает с этим принципом, хотя сущность этих явлений следует искать лишь в одном этом принципе. Отсюда сам Лейбниц, когда он выдает принцип наиболее легкого пути за общий закон природы и считает, что трудность пропорциональна произведению пройденного пути на сопротивление, не может допустить принцип наименьщего действия ни в каких других случаях, кроме тех, где скорость возрастает одинаково с сопротивлением. Но такие случаи чрезвычайно редки, а может быть, они и вовсе не существуют. [c.102]

Во второй половине XIX в. начинает формироваться самостоятельная артиллерийская дисциплина, связанная с теоретической разработкой и испытанием артиллерийских боеприпасов. Начало было положено в 1834— 1835 гг. при проведении опытов в г. Меде по исследованию углубления сферических снарядов в различные твердые среды, на основании которых известный французский механик Ж. В. Понселе сформулировал закон сопротивления преграды. Последующие попытки установить закон сопротивления твердых преград на базе общих теоретических предпосылок и дополнительных экспериментальных данных предпринимались неоднократно. Известны работы Н. В. Маиевского, Вуича, Н. А. Забудского, Пароди и других ученых [2, с. 26, 27, 39, 40 20, с. 123]. [c.410]

В 80—90-е годы появились работы Жуковского о движении тела в жидкости — проблема, которой до него занимались Пуассон, Стокс, Клебш, Томсон и Тэт, Кирхгоф и др. В работе О парадоксе Дюбуа (1891) Жуковский дал физическое объяснение зтому парадоксу. С точки зрения общих законов механики безразлично, движется ли тело в неподвижной жидкости, или тело неподвижно, а движется жидкость. Тем не менее Р, Дюбуа (1818— 1896) в 1879 г. экспериментально показал, что силы, действующие на тело в том и другом случаях, различны. Оказалось, что сопротивление неподвижной пластинки в жидкости, движущейся с некоторой скоростью, будет больше сопротивления, испытываемого пластинкой, движущейся с той же скоростью в неподвижной жидкости. Это расхождение Жуковский объяснил тем, что при движении реальной жидкости всегда возникают завихрения у стенок, на свободной поверхности и т. д. В подтверждение своего объяснения Жуковский сконструировал прибор, с помощью которого показал, что при отсутствии завихрений в жидкости давления в обоих случаях будут одинаковы. Заметим, что проблему движения твердого тела в жидкости в те же годы и позднее изучал также [c.268]

Формулы получены при использовании закона сопротивления Стокса, т. е. пригодны только при. малых числах Ке, подсчитанных по размеру капли и ее относительной скорости. Предполагалось также, что распределение скорости газа вдоль сопла задано и не зависит от закона разгона капель. Такое предпо-.ложение справедливо, если концентрация жидкой фазы мала. В общем случае, после нахождения скорости капель, с по.чощью уравнений сохранения можно уточнить распределение скорости газообразной фазы. [c.226]

В более общем виде закон сопротивления при падении частицы в жидкости может быть представлен в форме, предложенной Ньютоном-Рэллем [c.156]

В области >40 молекулярное трение практически. не влияет на общее гидродинамическое сопротивление и имеет место отчетливо выраженный квадратичньщ закон сопротивления. [c.32]

Наряду с выведенными полуэмнирическими соотношениями — логарифмическим профилем скоростей и логарифмическим законом сопротивления — большую роль до сих пор продолжают играть чисто эмпирические степенные соотношения. К числу последних относится только что упомянутая формула Блазиуса (107), которая представляет частный случай общего степенного закона сопротивления [c.584]

Евневич И. А. Руководство к изучению законов сопротивлений строительных материалов с присоединением общих начал теории упругости твердых тел. [c.609]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...